Author: Гордеев И.В. Кардашев Д.А. Малышев А.Д.
Tags: физика ядерная физика ядерная энергетика ядерные реакторы
Year: 1960
Text
Kill
ПО ЯДЕРНО-
ФИЗИЧЕСКИМ
КОНСТАНТАМ
ДЛЯ РАСЧЕТОВ
РЕАКТОРОВ
ПЕРИОДИЧЕСКАЯ СИСТЕМА
ПЕРИОДЫ РЯДЫ ГРУППЫ
I - R20 П - RO III R2O3 IV rh4 r 02 V RH3 ЙД
1 I к н 1 ВОДОРОД 1,0080 1
2 11 L К Li 3 ЛИТИИ f 6,9*0 2 Be 4 БЕРИЛЛИИ 2 9,013 2 5 в 3 БОР 2 10,82 6 c 9 угле род 2 12,011 . 7 N 5 язот 2 19,008
3 ш И L К Na11 , НЯТРИЙ 8 22,991 2 Mg'2. , МЯГНИИ 8 29,32 2 5 13 Al 8ЯЛЮМИНИИ 2 26,98 9 14 Si 8 КРЕМНИЙ 2 28,09 5 5 P 8 ФОСФОР 2 30,975
4 IV N М L К К 19 i КЯЛИИ 8 39,100 2 Са20 5 КЯЛЬЦИЙ 8 90,08 2 Sc21 . f СКЛНДИИ 8 44,96 2 Ti 22 2 11 10 ТИТ ЯН 8 47,90 2 V 23 .fl ВЯНЛДИИ 8 50,95 2
V N М L К п 29 Си 8 МЕДЬ 2 63,54 1, 30 Zn 8 ЦИНК 2 65,38 31 Ga 8 ГЛЛЛИИ Z 69,72 % 32 Се. 8ГЕРМЯНИИ 2 72,60 % 33 As 8 МЫШЬЯК 2 79,91
5 VI 0 N М L К Rb37 ,1 РУ ЛИДИИ 8 85,98 2 с 38 1 Sr .18 СТРОНЦИИ 8 87,63 2 V 39 3 I . 18 ИТТРИИ 8 88,92 2 zr40 ЦИРКОНИИ 8 91,22 2 Nb41. j НИОБИИ 8 92,91 2
VII 0 N М L К % 47а? 8 СЕРЕБРО^ 2 107,880 1 46 Cd 8 КАДМИИ 2 112,91 3 49 w .In 8 ИНДИИ 2 119,76 % 50 Sn 8 ОЛОВО 2 118,70 ;j 51 Sb 8 сурьма 2 121,76
6 VIII Р 0 N М L К 55 '9 Cs . й ЦЕЗИИ 8 132,91 2 R 5Ъ 8 Da . § БЯРИИ 8 137,36 2 f 57 23 La 158-71 i« ЛЯНТЛН 8 138,92 2 Hf 72 « ГЛФНИЙ Г8 173,6 2 Ta 73 | ТЯНТЯЛ 8 180,95 2
IX Р 0 N М L К /з 79 * % Аи Й ЗОЛОТО 2 197,0 18 80 If 318 Hg 8 РТУТЬ ъ 2 200,61 18 81 % T.1 в ТЯЛЛИИ 2 209,39 1в 92 nr " Pb 8 СВИНЕЦ 2 207,21 5,8 63 n; // Bi 8 ВИСМУТ 2 209,00
7 X N М L К Fr 87 .4 ФРАНЦИИ >8 (223) f Ra“ | РЛДИЙ '? 228,05 $ AC|90-103|f ЯКТИНИЙ’1 227 г (Th) (Pa)
1 Р 0 N М L К Се 58 J ЦЕРИЙ 'в 190,13 2 Pr59 1 ПРАЗЕОДИМ^ 190,92 2 Nd 60 1 НЕОДИМ в 744,27 2 Pm 61 /j ПРОМЕТИИ S (195) 2 Sm6Z4 СЯМЛРИИ,в8 150,93 2
Р 0 N М L К ПП1_ 65 9 id . $ ТЕРБИИ 8 158,93 2 Pl 66 J Dy 4 ДИСПРОЗИИ 8 162,46 2 Ho67 i гольмий 4 169,99 2 r 68 z9 Er 4 ЭРДИЙ '! 167,2 2 ИГ-- 89 8 lu . % ТУЛИИ 8 168.99 2
1 § ^7 0 N М к Th90 f ТОРИИ Ч 232.05 1 П 91 f Pa if ПРОТАКТИНИИ® 231 i IT 92 U 32 УРЛН fl 238.07 г TkT-r»93 Np .i32 НЕПТУНИИ '1 (237) 82 Pu94.4 ПЛУТОНИИ 19 (292) ez
0 N ? К Вк 97 J sW"’l fif Э8 f Cf КАЛИФОРНИИ® (296) Ъ I?-,99 Fs . .я ЭИНШТГИНИИ11 (297) 2 Fmwo i ФЕРМИИ 19 (298) ? Mv101 я ИЕНДЕЛЕЕВиХ’] 2
Целое число б скобках • массовое число наиболее устойчивого изо тол а искусствен- ч
него радиоактивного элемента
Целое число без скобок • массовое число наиболее распространенного изотопа
природного радиоактивного элемента
ЭЛЕМЕНТОВ Д.И.МЕНДЕЛЕЕВА
элементов
VI rh2 ro3 VII RH R207 VIII R0< 0
(Н) Не 2 ГЕЛий. 4,003 2
8 0 6 КИСЛОРОД 2 16,0000 9 F 7 ФЮР 2 19,00 Ne f0 НЕОН 6 20,183 2
6 16 S 8 СЕРД 2 32,066 1 17 С1 8 ХЛОР 2 35,457 fa'8 8 АРГОН 8 33,344 2
Сг24 хром в 52, Of 2 Мп25 f3 млргянец в 54,94 2 Fe 26 4 ЖЕЛЕЗО 8‘ 55,85 2 Со27 5 КОВЛЛЬТ 8 58,94 2 Ni 28 fe НИНЕЛЬ 8 58,63 2
34 Se 8 СЕЛЕН 2 78,96 \ 35 Вг 8 БРОМ 2 73,316 Кг36 •„ КРИПТОН 8 83,80 2
Mo42 i М0ЛИ5ДЕН8 95,95 2 Тс43 таг 1 44 1 Ru % РУТЕНИИ 8 101,1 2 Rh45 i РОДИИ 8 102,31 2 Pd 46 Те палладннв 106,7 2
Ъ Те 8 ТЕЛЛУР 2 127,61 Ъ 53. Ж 18 . w 8 ИОД 2 126,91 Хе54 1 КСЕНОН 8 131,3 2
w 74 1 ВОЛЬФРАМ™ 183,92 2 U л 75 13 Ке . * РЕНИИ в 186,31 2 Os76, i ОСМИИ 8 190,2 2 Ir77 i ИРИДИЙ ,s8 132,2 2 Pt78 й ПЛАТИНА ,a8 135,23 2
'h 84 Ро 8 ПОЛОНИИ г 210, о 1в 85 а х 312в At / АСТАТИН 2 (210) 86 « КИ % РЯДОН J 222,0 2
(U)
§
Ей 63.1 ЕВРОПИИ 152,0 2 Gd 64 / ГАДОЛИНИЙв 156,3 2
"Vli ID .« ИТТЕРБИИ 8 173,04 2 71 2 Lu .(i ЛУТЕЦИИ 8 174,99 2
А 35 з Am л ЛМЕРИЦИИ’З (243) i Ст36 i КЮРИИ 18 (243) i
102 1 ! S СлЭ
pi 26
h р Число Менделеева
1 v (порядковый номер)
'“S мпезо
качение Низо и ни в элемента
„ 55,85
Атомный вес____________
/4 О
8 S
I электронный слой - К
л и » - L
111 Й > -М
IV' 9 » -N
V V . -0
VI И « -Р
VII п • - <з
И. В. ГОРДЕЕВ, Д. А. КАРДАШЕВ, А. В. МАЛЫШЕВ
СПРАВОЧНИК
ПО ЯДЕРНО-ФИЗИЧЕСКИМ
КОНСТАНТАМ
ДЛЯ РАСЧЕТОВ РЕАКТОРОВ
Под редакцией
лауреата Ленинской премии
академика АН БССР А, К. КРАСИНА
Атомиздат
ИЗДАТЕЛЬСТВО ГОСУДАРСТВЕННОГО КОМИТЕТА
СОВЕТА МИНИСТРОВ СССР
ПО ИСПОЛЬЗОВАНИЮ АТОМНОЙ энергии
Москва 1900
Справочник содержит экспериментальные данные по ядерно-
физическим константам, опубликованным до ноября 1958 г.,
включая данные Второй женевской конференции по мирному
использованию атомной энергии.
Справочник предназначен для инженеров и физиков, проек-
тирующих и эксплуатирующих ядерные реакторы.
Кроме того, он может оказаться полезным химикам, зани-
мающимся получением и использованием изотопов, биофизикам,
геофизикам и студентам физических факультетов.
* ПРЕДИСЛОВИЕ
В настоящее время в связи с широким строительством промышленных
и экспериментальных ядерных реакторов возникла необходимость в система-
тизации и обработке многочисленных экспериментальных данных по ядерно-
физическим константам для расчета реакторов различного типа.
Это и послужило причиной для составления настоящего справочни-
ка, предназначенного в основном для инженеров-физиков, проектирующих
и эксплуатирующих ядерные реакторы.
В справочник включены главным образом результаты экспериментальных
работ, проведенных до ноября 1958 г., включая данные, опубликованные
на Второй международной конференции по мирному использованию атомной
энергии в 1958 г.
Несмотря на большое количество экспериментальных данных, опублико-
ванных в литературе, выбор надежной системы констант для расчета реакторов
различного типа бывает затруднителен. Это связано с тем, что несоответствие
результатов измерений различных авторов в ряде случаев выходит за пределы
указанных экспериментальных ошибок. Поэтому систематическая обработка
всех экспериментальных данных с целью получения единой системы ядерно-
физических констант не могла быть проведена.
Часть исходных экспериментальных данных обработана и представлена
в удобном для практического использования виде.
В главах I и II содержатся сведения по сечениям для нейтронов в области
тепловых энергий и по параметрам резонансных уровней.
В главе III приведены экспериментальные данные по сечениям неупругого
рассеяния и транспортным сечениям.
Главы IV и V содержат данные по сечениям для промежуточных
и быстрых нейтронов, выходам и энергиям продуктов деления.
В приложении обсуждаются некоторые методические вопросы, связанные
с практическим применением содержащегося в Справочнике материала.
Можно надеяться, что справочник окажется полезным не только для
инженеров-физиков, но и физиков-экспериментаторов и физиков-теоретиков.
Авторы выражают свою признательность всем товарищам, принимав-
шим участие в составлении этой книги.
И. В. ГОРДЕЕВ
Д. А. ДАР ДАШ ЕВ
А. В. МАЛЫШЕВ
СИСТЕМА ОБОЗНАЧЕНИЙ
Обозначения, принятые в настоящем справочнике, в основном соответству-
ют обозначениям, используемым в отечественной и иностранной литературе
по ядерной физике и физике реакторов. Ихмеется некоторое различие в обо-
значениях сечений, измеряемых экспериментально. Эти обозначения должны
быть согласованы с обозначениями, используемыми для описания ядерных
реакций на основании существующих модельных представлений. Более
удобные обозначения таких сечений в настоящее время отсутствуют.
Поэтому мы стремились к тому, чтобы индекс у о означал результат
реакции или вылетающую частицу Ч Так, сечение упругого рассеяния, изме-
ряемое в опыте по угловому распределению, обозначено о/г и разделено на две
части: osn — сечение рассеяния на потенциальной яме или сечение потенциаль-
ного рассеяния в модели «черного ядра» также измеряется экспериментально
(в иностранной литературе <ySei — shape-elastic); — сечение резонансного
рассеяния входит в сечение образования составного ядра ас (в иностранной
литературе ос—compound nucleus formation, —оСРд—compound-elastic). Такое
разделение сечений упругого рассеяния облегчает интерпретацию результатов
измерений угловых распределений упруго рассеянных нейтронов на основе
«оптической» модели ядра.
Соответственно сечение неупругого рассеяния обозначено <уП' (в иностран-
ной литературе Oin — inelastic), а сумма on-|-ani = as определяется из опы-
тов по измерению угловых распределений рассеянных нейтронов с всеволновым
детектором.
Сечение реакции ог включает все процессы, кроме упругого и неупругого
рассеяния, а сумма
<*п + <*п' + СТг = - <?п =
Наконец, разность — оа обозначается через ох. Это сечение измеряется
обычно в опытах «по пропусканию» со сферическими слоями из исследуемых
веществ. Иногда это сечение называется сечением неупругого взаимодействия
(в иностранной литературе — onei — nonelastic или at-ei — total minus elastic).
Обозначения сечений соответствуют обозначениям энергии: Еп — начальная
энергия нейтронов, Еп, — энергия неупруго рассеянных нейтронов, а также
обозначениям ширин соответствующих процессов в резонансной теории—Гп,
Гп' и т. д.
ОБОЗНАЧЕНИЯ
Y—плотность вещества, г/сл3;
о—плотность ядер, 1/c.w3;
п—плотность нейтронов, 1/см3\
q—поток замедления, \/см3сек\
v—скорость, м!сек\ см/сек\
А— массовое число;
Z— атомный номер;
1 Принятое здесь обозначение ор не следует считать относящимся к реакции (п,р), для
которой специального обозначения не введено.
Система обозначений
5
N — число Авогадро;
Т — температура, °К;
Е — энергия, Мэе, кэв, эв;
и — летаргия;
£ — среднелогарифмичёская потеря энергии нейтрона на одно столкновение;
Нп — средний косинус угла упругого рассеяния в лабораторной системе коорди-
нат;
р,— средний косинус угла полного рассеяния (упругое+неупругое);
f — фактор отклонения хода сечения от закона «1/и»;
Т1/2 — период полураспада;
Р — выход осколков на деление, %;
X — длина волны падающего нейтрона при произвольной кинетической энер-
гии, деленная на 2 л;
% — длина волны падающего нейтрона при значении кинетической энергии в
резонансе, деленная на 2 л;
I — спин исходного ядра;
J — момент составного ядра;
I — орбитальный момент;
s — спин нейтрона;
g— статистический вес резонансного состояния составного ядра;
Г — полная ширина резонанса;
Гп, Г^, Гу — нейтронная, делительная и радиационная ширина резонанса;
Р
Г^=—— приведенная нейтронная ширина в резонансе;
V Ео /
Zv, Zy, Ia — резонансные интегралы радиационного поглощения, деления, полного по-
глощения и т. д.;
L — длина диффузии;
Ln — длина замедления;
CD(E)dE— поток нейтронов (на 1 см2 в 1 сек) в интервале dE;
D — коэффициент диффузии; расстояние между резонансными уровнями:
Zf — полная длина свободного пробега, см;
1п, — длина свободного пробега до рассеяния (1п) и поглощения (Ztt);
т — квадрат длины замедления, см2;
х—геометрический фактор, определяющий критический радиус реактора i/см;
s(E) — спектр нейтронов;
v — среднее число нейтронов па деление;
ч’эфф = у~- — эффективное число нейтронов на акт захвата;
а — параметр, характеризующий захват относительно деления а = Оу7п/;
а — микроскопическое сечение, барн, мбарн;
Оу — сечение радиационного захвата;
а/ — сечение деления;
аа — полное сечение поглощения, crtt = Oy + oy;
Пакт — сечение активации;
аа — сечение реакции (п,а);
* <^2п — сечение реакции (п,2п);
асвоб — сечение упругого рассеяния па свободном ядре; Освоб^сг^ в области £>10 эе
между резонансами;
Ни — сечение резонансного рассеяния (упругое рассеяние через составное ядро);
— сечение упругого рассеяния на потенциальной яме; Оц=#(Ур в модели «по-
лупрозрачного» ядра; usn = ир в модели «черного» ядра;
ип — полное сечение упругого рассеяния нейтронов;
ип = (Хц ,
ир — сечение потенциального рассеяния в модели «черного» ядра;
ип' — сечение неупругого рассеяния;
иг — сечение реакции, аг = ау4-а/4-аа4-а2п+ •••’,
ис—сечение образования составного ядра,
ас = <+аг+а„';
os — полное сечение рассеяния нейтронов,
as = tfn+an';
6
Система обозначений
fftr — транспортное сечение с учетом различных реакций аг и неупругого рассе-
яния ап',
+1
atr=°t —
-1
fffrn — транспортное сечение для упруго рассеянных нейтронов,
+1
0trn= (1 —
—1
О/—полное сечение,
at = or-|-(ys = ac4~tfn = ar4“ tfn' 4“ап»
o0 — максимальное полное сечение в резонансе (соответственно а0Y, о0а ••••);
Окот — сечение захвата для нейтронов котла;
2—макроскопическое сечение (соответственно Sa,
ох— сечение всех процессов, кроме упругого рассеяния,
Ox=<Jf — =
ГЛАВА I
СЕЧЕНИЯ ДЛЯ НЕЙТРОНОВ ТЕПЛОВЫХ ЭНЕРГИЙ
1. СЕЧЕНИЯ ПОГЛОЩЕНИЯ И РАССЕЯНИЯ
В таблицах представлены экспериментальные данные по сечениям по-
глощения и рассеяния для нейтронов тепловых энергий. Табл. 1а для ядер
А < 220 составлена по данным атласа [1,2], содержащего обработанные
результаты большого числа экспериментальных работ, выполненных к на-
чалу 1958 г., и по данным, опубликованным в течение 1958 г.
В первой и второй колонках таблицы вместе с химическим символом
элемента указан его порядковый номер в периодической системе Менделеева
(слева внизу) и массовое число изотопа (справа вверху), а также содержа-
ние в естественной смеси изотопов или период полураспада Ti/2-
В третьей колонке приведены сечения захвата cjy или реакции аг. Слева
от значений сечений, помещенных в этой колонке, указывается соответству-
ющая реакция (п, у) или (п, р). Обозначение отсутствует в случае реакции
(п, у). Для ядер с А > 35 эта реакция преобладает, поэтому третья колонка
обозначается через cjy—сечение радиационного захвата. Большинство приво-
димых сечений поглощения измерено методом котлового осциллятора, некото-
рые—по изменению изотопного состава образца при длительном облучении
его в котле.
В четвертой колонке приведены сечения активации. Эти сечения опреде-
лялись по радиоактивности облученного образца вследствие реакции (п, у)
с последующим 0-распадом. Сечение активации всегда относится к опреде-
ленному изотопу и совпадает с сечением поглощения, если в оакт включены
все образующиеся активности. Если же в оакт включены не все изомерные
состояния, то первым в таблице помещается значение оакт наиболее возбуж-
денного (метастабильного) состояния, затем менее возбужденного и т. д. Там
же указаны периоды полураспада 0-активностей. Все значения сечений даны
для нейтронов со скоростями 2200 м/сек.
Сечения, подчиняющиеся закону «l/о», в максвелловском спектре дают
то же самое поглощение, что и при скорости нейтронов 2200 м/сек. Для се-
чений, не подчиняющихся закону «I/O», приводится множитель /, который
подсчитан следующим образом:
С e(E)n(E)dE С у—п dE
J K/VE _ J
n(E)dE ^^V~En(E)dE
где К = 0*2200 V"-®2200 •
Множитель / представляет собой отношение сечений: / = о/о2200 м/сек,
где о — сечение, усредненное по спектру Максвелла. Таким образом, / есть
тот поправочный коэффициент, на который надо умножить сечение при
8
Гл. I. Сечения для нейтронов тепловых энергий
2200 м/сек, чтобы получить сечение, усредненное по максвелловскому спектру
скоростей нейтронов при данной температуре.
В пятой колонке приводятся сечения рассеяния для жестко связанных
атомов — асвпз. Эти сечения в опыте не наблюдаются, а вычисляются путем
умножения сгСВ0б, измеряемого обычно в области энергий 10—20 эв, где рас-
сеивающий атом можно считать свободным, на множитель Q J, пред-
ставляющий собой величину обратного квадрата приведенной массы.
Если вблизи области тепловых энергий в сечении имеются резонансы,
такого пересчета делать нельзя и в этих случаях значения освпз не приве-
дены.
В шестой колонке приведены средние сечения рассеяния as, получен-
ные экспериментально для максвелловского спектра нейтронов1. Все при-
веденные в таблицах сечения даны в барнах, поэтому размерности указаны
только в тех случаях, когда сечения даны в миллибарнах (мбарн) или
микробарнах (мкбарн).
В табл. 16 включены данные для ядер с А > 220.
В первой и второй колонках таблицы приведены символы элементов
изотопов с соответствующими значениями периодов полураспада.
В третьей — сечения поглощений; в четвертой — сечения активации
и периоды полураспада образующихся активностей и в пятой — сечения
деления.
В шестой колонке приведены данные по средним числам вторичных ней-
тронов, испускаемых на один нейтрон в акте деления и захвата. Эти вели-
чины связаны соотношением
^эфф—*
В седьмой колонке приведены сечения потенциального рассеяния оР9
полученные из экспериментальных данных ио полным сечениям и парамет-
рам резонансных уровней в области энергий ~ 10 эв, а также as,
/ А+1 V
Ясвоб^ А ) •
В восьмой колонке даны периоды полураспада спонтанного деления.
В табл. 1в для сравнения включены данные для au, О/, v, 1 + a,
U233, U235, Pu239 при 2200 м/сек, принятые на Первой женевской конферен-
ции [6] и данные Атласов [1,2], в которых приводятся «лучшие американ-
ские данные (США)», «усредненные данные различных стран» или «средние
мировые» и «согласованные средние мировые величины». При получении
«лучших американских данных», как указывает Юз [2], учитывались более
полно особенности методик измерений, возможности систематических ошибок
и другие факторы.
Необходимо отметить, что при вычислении среднего взвешенного сече-
ния деления U235 для нейтронов со скоростью 2200 м/сек— 594 ± Ю Юзом
[2] использовались сечение деления сг/ = 582±7 барн, полученное из незави-
симых измерений ао и а, и сечение а/ = 606±12 барн, что отличается от
опубликованного в работе [34] az = 605±6 барн.
Юз отмечает заметный наблюдаемый разброс в сечениях деления U235,
измеренных в различных странах. Для других делящихся ядер результаты
различных авторов согласуются более удовлетворительно.
1 В пятой и шестой колонках приведены эффективные сечения рассеяния, которые не
связаны с определенной энергией для медленных нейтронов. Они зависят от кристалли-
ческой структуры образцов (и даже от размеров кристаллических зерен), с которыми
производились измерения.
1. Сечения поглощения и рассеяния
9
Таблица 1а
Экспериментальные данные
по сечениям поглощения и рассеяния для нейтронов
тепловых энергий (для ядер с А < 220)
Эле- мент Изотоп, %. Т1/2 ’ от аакт „ /А+Ц2 асвоб \ а /
Н1 (—100) 332+2 мбарн 81,5±0,4 38±4
1Н (газ)
Н2 (-0,015) 0,46±0,10 мбарн 0,57+0,01 мбарн 7,6±0,1 7±1
(12,4 года)
2Не Не3 (0,00013) | 5500±300 5400±200 — 1,3±0,2 0,8±0,2 1,0±0,7
Не4 (-100) (п. Р)
0 0 — —
71,0±1,0 1,2±0,3 1,4±0,3
г Li6 (7,52) (п, а)945 (пу)28+8 мбарн
зь Li7 (92,48) — 33+5 мбарн 1,4±0,2 —
(0,85 сек)
<Ве Be7 (54 дня) 54 000±8000 — — —
(Р, Р)
— (п, а)<1 — — —
Be9 (100) 10±1 мбарн 9:53 мбарн (2,7-10® лет) 7,54±0,07 7Х1
SB — 755±2** — 4,4±0,2 4±1
В10 (20) (па)3813 (пр) <0,2 (пу) 0,5±0,20 4,0±0,5. —
В11 (80) — <50 мбарн (0,03 сек) 4,4±0,3 —
«с — 3,4+0,3 мбарн — 5,53+0,03 4,8+0,2
Ci2 (98,89) — (пу) 3,3+0,2 мбарн 0,9+0,3 мбарн (5570 лет) <10-3 мбарн — —
С13 (1,11) 0,5+0,2 мбарн 5,5±1,0 —
С14(5570 лет) <200 — —
(2,4 сек)
— 1,88±0,05 — 11,4+0,5 10+1
N14 (99,63) (пу) 0,08+0,02 — — —
1,75+0,05
N15 (0,37) («> р) — — —
(24+8)-10“3 мбарн — —
(7,4 сек)
«0 <0,2 мбарн — 4,24±0,02 4,2+0,3
О1® (99,76) — — — —
О17 (0,037) 0,25+0,15 0,4±0,1 — —
018 (0,204) (п, а) (5570 лет С14)
— 0,21+0,04 мбарн — —
(29 сек)
F19 (100) <10 мбарн 9+2 мбарн 4,0±0,1 3,9±0,2
(И сек)
ieNe — <2,8 — 2,9±0,2 2,4±0,3
Ne20 (90,92) — — — —
Ne21 (0,26) — — — —
Ne22 (8,82) — 36+15 мбарн — —
(40 сек)
* В случае стабильного изотопа — указано содержание его в естественной смеси, %; в случае
радиоактивного—указан период полураспада, Ti/2.
•• Стандарт бора содержит 19,8% В10.
10
Гл. I. Сечения для нейтронов тепловых энергий
Продолжение табл. 1а
Эле- мент Изотоп, %. T1/8 eY аакт а _ М+1\2 асвоб(—)
iiNa Na23 (100) 505±10 мбарн 0,536±0,01 (15,0 ч) 3,4±0,2 4,0±0,5
i2Mg — 0,063±0,003 — 3,70±0,10 3,6±0,4
Mg24 (78,60) 0,034±0,010 — — —
Mg26 (10,11) 0,280±0,090 — — —
Mg26 (11,29) 60+60 мбарн 27+5 мбарн (9,5 мин) — —
Mg27 (9,5 m) — <30 мбарн* (21 ч) — —
18 Al Al27 (100) 230+5 мбарн 0,21+0,02 (2,30 мин) 1,50±0,03 1,4±0,1
i4Si — 0,16±0,02 — 2,4±0,2 1,7±0,3
Si28 (92,27) 80+30 мбарн — — —
Si20 (4,68) 0,28±0,09 — — —
Si30 (3,05) 0,4±0,4 110+10 мбарн (2,62 ч) • —
15? P31 (100) 0,20±0,02 0,19±0,010 3,6±0,3 5±1
ieS — 0,52±0,02 — 1,2±0,2 1,1±0,2
S32 (95,018) 1,8±1 >0 мбарн (n, a) 125+100 мбарн (n> P) (na) < 8 мбарн — — —
S33 (0,75) 15±10 мбарн (25,1 дня Р33) — —
S34 (4,215) — 0,26+0,05 (87 дней) — —
S36 (0,017) — 0,14+0,04 (5,0 мин) — —
i?Cl — 33,6±1,1 — — 16±3
Cl38 (75,4) Cl88 (3,08-IO6 лет) <0,05 мбарн (n, «) 0,30±0,10 (np) 30±20 (3,08-105 лет) 0,19±0,05 (87 дней S35) <0,05 мбарн (14,3 дня Р32) 90±30 —
Cl37 (24,6) 5+3 мбарн (1,0 сек) 0,56±0,12 мбарн (37,5 мин) (1,0 сек -> 37,5 мин)
isAr 0,66±0,04 — 0,9+0,2 1,5+0,5
Ar38 (0,34) — 6±2 (35 дней) — —
Ar38 (0,063) — 0,8±0,2 (265 лет) — —
Ar40 (99,600) — 0,53±0,02 (109 мин) — —
Ar41 (109 мин) — >60 мбарн (>3,5 года) — —
19K. — 2,07±0,06 — 2,2±0,1 1,5±0,3
К39 (93,08) К40 (0,012) l,94±0,15 70±20 (np) < 1 3±2* (1,3-10® лет)
акот. <ДЛЯ таблицы 1а).
1. Сечения поглощения и рассеяния
И
Продолжение табл. 1а
Эле- мент Изотоп, %. Т1/, аакт гг /А-Ц \2 "своЦ—) аз
|9К К41 (6,91) l,24±0,10 l,l±0,l (12,4 4) — —
го^а — 0,44±0,02 — 3,2±0,3 —
Са40 (96,97) 0,22±0,04 — 3,1±0,3 —
Са42 (0,64) 42±3 — — —
Са43 (0,145) — — — —
Са44 (2,06) — * 0,67±0,07 — —
Са46 (0,0033) — (152 дня) 0,25-^0,10 (4,8 дня) — —
Са48 (0,185) — 1, l±0,1 (8,5 мин) — —
21 Sc Sc45 (100) ч 24±1 10±4 (20 сек) 12±6 (85 дней) 22±2 (20 ее«4-85 дней) (20 сек 85 дней) 24±2
22^1 5,8±0,4 — 4,4±0,2 4±1
Ti46 (7,95) 0,6±0,2 — 3,3±1,0 2±2
Ti47 (7,75) 1,7+0,3 — 5,2±1,0 4±1
Ti48 (73,45) 8,3±0,6 — 9±4 4±2
Ti49 (5,51) l,9±0,5 — 2,8±1,0 1±1
Ti50 (5,34) <0,2 0,14±0,03 (5,8 мин) 3,3±1,0 3±1
23v 4,98+0,02 — 5,13±0,02 5±1
V50 (0,24) (ny) 250±200 — — —
V« (99,76) — 4,5±0,9 (3,76 мин) — —
2<СГ — 3,l±0,2 — 4,1±0,3 3,0±0,5
Cr80 (4,31) 17,0±l,4 13,5±1,4 (27,8 дня) , — —
Cr82 (83,76) 0,76±0,06 — — —
Cr53 (9,55) 18,2±1,5 — — —
Cr64 (2,38) <0,3 0,38±0,04 (3,6 мин) — —
2SMn Mn88 (100) 13,2±0,4 13,3±0,2 (2,58 ч) 2,0±0,1 2,3±0,3
2в^е — 2,53x0,06 (па) <Ь мбарн — 11,80±0,04 11±1
Fe84 (5,84) 2,3±0,2 2,5±0,4 (2,96 года) 2,5±0,3 —
Fe88 (91,68) 2,7±0,2 — 12,8±0,2 —
Fe87 (2,17) 2,5±0,2 — 2,0±0,5 —
Fe88 (0,31) 2,5±2,0 (na) <1,5 мбарн 0,98±0,1 (46 дней) — —
— <1,5 мбарн (3,5 минСлъЪ) — —
27С0 Co89 (100) 37,Oil,5 16±3 (10,4 мин) 20±3 (5,28 года) 36,3±1,5 (10,4 мин^Ьу28 года) 6±1 7±1
12
Гл. I. Сечения для нейтронов тепловых энергий
Продолжение табл. 1а
Эле- мент Изотоп, аакт „ /А+‘\2 °своб^—)
gjGo (99,7 % от 10,4 мин ->
->5,28 года)
Go60 (10,4 мин) — 100±50 (1,75 ч) — —
Go60 (5,28 года) — 6±2 (1,75 ч) — —
ssNi — 4,8±0,2 — 18,04±0,05 17.5±1,0
Ni58 (67,76) 4,4±0,3 — 24,4±0,5 —
Ni«° (26,16) 2,6±0,2 — 1,0+0,1 —
Ni61 (1,25) 2,0±l,0 — — —
Ni62 (3,66) 15±2 — 9±1 —
Ni64 (1,16) — 1,6±0,2 (2,57 ч) — —
Ni66 (2,57 ч) — 20±2 — —
(56 ч)
геСи — 3,77±0,03 — 8,0±0,1 7.2±О,7
Gu63 (69,1) 4,5±0,l 4,3±0,2 (12,8 ч) — —
Cu«5 (30,9) 2,2±0,2 1,8±0.4 (5,15 мин) — —
Gu66 (5,15 мин) — 130±40* — —
(59 ч)
eoZn — l,10±0,05 — 4,1±0,2 3.6±0,4
Zn64 (48,89) (15±10)x 0,44±0,05 — —
X10-s мбарн (250 дней)
(«“) <10-2 мбарн (12,8 ч Gu64) — —
Zn66 (27,81) <20-10"3 мбарн 2-10"2 мбарн — —
(na) (80 лот Ni63)
Zn6? (4,11) (6+4) • 10-3 мбарн — — —
(ла)
Zn68 (18,56) <20-10"3 мбарн 97+10 мбарн — —
(па) (13,8 ч) 1,0±0,2
(52 мин)
Zn70 (0,62) — 85+20 мбарн — —
(2,2 мин)
sjGa 2,80±0,13 — 7,5±0,5 4±1
Ga69 (60,2) 2,1±0,2 1,4±0,3 (20,2 мин) — —
Ga71 (39,8) 5,1±0,4 4,0±0,7 (14,2 ч) — —
32Ge 2,45±0,20 — 9,0±0,5 3±1
Ge70 (20,55) 3,4±0,3 3,9±1,2 (12 дней) 7— —
Ge72 (27,37) 0,98±0,09 — — —
Ge73 (7,67) 14±1 0,04±0,008 (48 сек) — —
Ge74 (36,74) 0,62±0,06 —
0,21+0,08
Ge76 (7,67) 0,36±0,07 (82 мин) 80+20 мбарн — —
Ge76 (7,67) — . (57 сек) 50+10 [27] — —
(12 ч)
зз A s As76 (100) 4,3±0,2 (50% от 57 сек до 12ч) 8±1 6±1
5,4-tl,0
(27 ч)
1» Сечения поглощения и рассеяния
13
Продолжение табл. 1а
Эле- мент Изотоп, %.Т1/2 CTv аакт „ |'а+1а2 ®своб(—)
84SC 12,3±0,4 8±1 11±2
Se’1 (0,87) 50±7 26±6 (123 дня) — —
Se76 (9,02) 85±7 7±3 (18 сек) — —
Se77 (7,58) 42±4 — — —
Se78 (23,52) 0,4±0,4 — — —
Se80 (49,82) 0,61±0,06 30±Ю мбарн . (57 мин) 0,5±0,l (18 мин)
Se82 (9,19) 2,1±1,5 50^25 мбарн (67 сек) 4^2 мбарн (25 мин)
35ВГ 6,7±0,3 — 6,1±0,2 6±1
Br79 (50,52) 10,4±l,0 2,9±0,5 (4,6 ч) 8,5±1,4 (18 мин) 10,4±1,0 (4,6 ^4-18 мин) —
Br81 (49,48) 2,6±0,4 3,1±0,5 (35,9 ч) — —
зб Кт 31±2 — 7,7±0,6 7,2±0,7
Kr78 (0,35) — 2,0±0,5 (34,5 ч) — —
Kr80 (2,27) 95±15 (13c+2.104 года) — — —
Kr82 (11,56) (n, y) 45±15 — — —
Kr83 (11,55) 220±40 — — —
Kr84 (56,9) <2 0,10±0,03 (4,4 ч) 60±20 мбарн (9,4 года) (23% от 4,4 ч до 9,4 года) — —
Kr85 (9,4 года) (ny)<15 — —— —
Kr86 (17,37) <2 60±20 мбарн (77 мин) — —
Kr87 (77 мин) — < 600 мбарн (2,8 ч) — —
87 КЬ — 0,73±0,07 — 5,5±0,5 12±2
Rb8® (72,15) — 0,80±0,08 (19,5 дня) — —
Rb87 ( 27,85) — 0,12±0,03 (17,8 мин) — —
Rb88 (17,8 мин) — 1,0±0,2 (15,4 мин) — —
зв$г — l,21±0,06 — 10±2 10±1
Sr84 (0,56) <3 <1 (70 мин) 1±0,3 (65 дней) (80% от 70 мин до 65 дней)
Sr86 (9,86) — 1,3±0,4 (2,80 ч) — —
Sr87(7,02) Sr88 (82,56) — 5J51 мбарн (53 дня) —
14
Гл. I. Сечения для нейтронов тепловых энергий
Продолжение табл. 1а
Эле- мент Изотоп, %. Л/2 аакт _ М+1\2 °СВОб(—Д-)
88$г Sr89 (53 дня) — 0,5±0,l (19,9 года) — —
Sr90 (19,9 года) — l,0±0,6 (9,7 ч) — —
зЛ Y89 (100) l,31±0,08 l,26±0,08 (63 ч) — 3±2
Y90 (63 ч) — <7 (61 день) — —
40^Г — 180±4 мбарн 6,3±0,3 8±1
Zr90 (51,46) 0,10±0,07 — — —
Zr91 (11,23) l,58±0,12 — —— —
Zr" (17,11) 0,25±0,12 s- — —
Zr93 (1,1 • 106 лет) <0,4 — — —
Zr91 (17,40) 0,08±0,06 0,09±0,03 (65 дней) — —
Zr96 (2,80) 0,l±0,l 0,10±0,05 (17,0 ч) — —
«iNb Nb93 (100) Nb94 (2,2-10* лет) l,15±0,05 l,0±0,5 (6,6 мин} 15±4 (36 дней) 6,6±0,3 5±1
42Мо — 2,7±0,l — 6,1±0,2 7±1 .
Mo" (15,86) <0,3 <6 мбарн (6,9 ч) — —
Mo9» (9,12) — — — —
Mo96 (15,70) 13,9±1,4 — — —
Mo9» (16,50) l,2±0,6 — — —
Mo9’ (9,45) 2,2±0,7 — — —
Mo99 (23,75) 0,4±0,4 0,45±0,10 (67 ч) — —
Mo100 (9,62) 0,5±0,5 0,20±0,05 (14,3 мин} — —
4зТс Tc" (2,1-10» лет) 22±3 — 5±1 —
«Ru — 2,56±0,12 — 6,6±0,5 6±1
Ru9» (5,7) — 0,21±0,02 (2,8 дня) —
Ru" (2,2) — —- — —
Ru" (12,8) — — — —
Ru100(12,7) — — — —
Ru101 (17,0) — — — —
Ru192 (31,3) — l,44±0,16 (41 день) — —
Ru10*(18',3) — 0,7±0,2 (4,5 ч) — —
«Rh Rh103 (100) 156±7 12±2 (4,4 мин} 140±30 (42 сек) 99% от 4,4 мин (до 42 сек) 5,6±1,0 5±1
«Pd — 8,0±l,5 — 4,8±0,3 3,6±0,6
Pd102 (0,8) — 4,8±1,5 (17,0 дней) — —
Pd19* (9,3) — — — —
Pd10» (22,6) — — — —
Pd10» (27,1) — — — —
1. Сечения поглощения и рассеяния
15
Продолжение табл. 1а
Эле- мент Изотоп, %. Tl/2 аакт <*своб(—) *8
«Pd Pd108 (26,7) — 10±2 (13,6 ч) — —
Pd110 (13,5) — 0,3±0,l > (22 мин) — —
4?Ag — 63±1 — 6,5±0,5 6±1
Ag107 (51,35) 31±2 45±4 (2,3 мин) 10±2
Ag*09 (48,65) 87±7 3,2±0,4 (270 дней) 113±13 (24,2 сек) (5% от 270 дней до 24,2 сек) 6±1 —
48Cd — 2450±50 не по «l/u»/=l,3 — — 7±1
Cd108 (1,22) — 1,0±0,5 (6,7 ч) — —
Cd108 (0,87) — — —
Cd110 (12,39) — 0,2±0,1 (49 мин) — —
Cd»* (12,75) — — —
Cd»3 (24,07) — 30±15 мбарн (5,1 года) — —
Cd11» (12,26) 20000 не no <l/u»/=l,3 — — —
Cd»* (28,86) 0,14±0,03 (43 дня) 1,1±0,3 (53 ч) —
Cd118 (7,58) — 1,5±0,3 (2,9 ч) — —
49 — 196±10 — — 2,2±0,5
In»3 (4,23) — 56±12 (49 дней) — —
In»3 In»8 (95,77) 2,0±0,6 (72 сек) (96,5% от 49 дней до 72 сек) 155±15 . (54,2 мин) 52—Н6 (13 сек) (не от 54,2 мин до 13 сек) —
boSn — 625±15 мбарн — 4,9±0,5 4±1
Sn**3 (0,95) — 1,3±0,3 (112 дней) —
Sn**« (0,65) — — —
Sn»6 (0,34) — —
Sn»» (14,24) — 6-^2 мбарн (14,5 дней) — —
Sn»’ (7,57) — — —
Sn»8 (24,01) — 10±6 мбарн (250 дней) — —
Sn»9 (8,58) — —
Sn*3» (32,97) 1±1 мбарн , (>400 дней) 0,14±0,03 (27,5 ч)
16
Гл. I. Сечения для нейтронов тепловых энергий
Продолжение табл. 1а
Эле- Изотоп, /А+1\2
мент % Т1/з Оу аакт °евоО( —) а8
5oSn Sn122 (4,71) 1,0^0,5 мбарн
(130 дней) 0,16±0,04
Sn124 (5,98) (40 мин)
— 0,2±0,1 (10 мин) — —
4±2 мбарн — —
(10 дней)
5iSb — 5,7±1,0 — 4,2±0,3 4,3±0,5
Sb121 (57,25) 5,9±0,5 6,8±1,5 (2,8 дня) — —
Sb123 (42, 75) 4,1±0,3 30±15 мбарн — —
(21 мин) 30^15 мбарн —
(1,3 мин) 2,5±0,5 (60 дней) — —
59Те — 4,7±0,1 — 4,5±0,3 5±1
Те120 (0,089) 70±70 — — —
Те122 (2,46) Те123 (0,87) 2,8±0,9 1,1±0,5 (110 дней) — —
410±30 — — —
Те124 (4,61) 6,8±1,3 5 -Н 3 (58 дней) — —
Те126 (6,99) 1,56±0,16 0,8±0,2 — —
(9,3 ч)
Те123 (18,71) 0,8±0,2 90±20 мбарн — —
(110 дней)
Те128 (31,79) - 0,8±0l2 (19,3 ч) — —
0,3±0,3 15i5 мбарн — —
(33 дня) 0,13±0,03 — —
Те130 (34,49) (72 мин)
0,5±0,3 <8 мбарн — —
(30 ч) 0,22±0,05 — —
(25 мин) (22% от 30 ч — —
до 25 мин)
43'1 J127 (100) 7±0,6 5,6i0,3 мбарн 3,8±0,4 3,6±0,5
J129 (1,7-102 года) (25 мин)
— 11±4 (12,6 ч) — —
J131 (8,1 дня)
— 50±40 (2,4 ч) — —
мХо — 35±5 — 4,3±О,4
Хе124 (0,096) — — — —
Хе128 (0,090) 74±1 — — —
Хе128 (1,92) (w,y) <5 — — —
Хе129 (26,44) (и, у) 45±15 — — —
Хе130 (4,08) (п, у) <5 — — —
•Хе131 (21,18) (п, у) (120±15) — — —
Хе132 (26,89) Хе133 (5,3 дня) <5 0,2±0,1 (5,3 дня) — —
— (п, у) 190±90 — —
Хе134 (10,44) 0,2±0,1 (9,13 ч) — —
Хе136 (9,13 ч) (2,72±0,11)-108 — —
(не по «1/о»,
/=1,16)
1. Сечения поглощения и рассеяния 17
Продолжение табл. 1а
Эле- мент Изотоп, %. т1/8 аакт _ /А+1 ^2 стсвоб[-д-) а8
В4Хе Хе»3’ (8,87) <5 0,15±0,08 (3,9 мин) — —-
бвСб Cs»33 (100) 29,0±l,0 17±4 мбарн 7±1 20±10
(3,2 ч)
30±l (2,3 года) — —
• (—99% от 3,2 ч
Csi»4 до 2,3 лет)
— 134±12* (2,6-10е лет) — —
Cs»3s (2,6-10’лет)
— 13±4 * •
Cs»3’ (33 года) — (13,7 дня) <2
(33 мин)
евВа Ba»3® (0,101) l,2±0,10 10,0±1,0 6±1 8±1
Ba132 (0,097) — (12,0 дней) 7±2
Ba»34 (2,42) 2±2 (7,2 года)
Ba135 (6,59) 5,8±0,9
Ba»3’ (7,81) 0,4±0,4
Ba»3’ (11,32) 5,l±0,4 —
Ba»33 (71,66) 0,70±0,10 0,5±0,1
Ba13’ (85 мин) — (85 мин) 4±1
Ba140 (12,8 дня) — (12,8 дня) 12±4*
(18 мин)
б?Ьа La»33 (0,089) 9,3±0,3 — 9,3±0,7 15±5
La»39 (99,911) — 8,2±0,8 —
1 La140 (40 ч) — (40 ч) 3,1±1,0
(3,7 ч)
БвСе Ce»3’ (0,19) 0,73±0,08 25±25 0,6±0,2 (34,5 ч) 6,3±1,5 2,8±0,5 9±6
Ce»33 (0,26) . 9±6 (8,7 ч) 7±5 мбарн
(55 сек) 0,6±0,3
(140 дней)
Ce»4’ (88,48) 0,66±0,06 (55 сек до 140 дней) 0,31±0,10 2,8±0,5
Ce»12 (11,07) l,0±0,2 (32 дня) 0,95±0,05 2,6±0,5
Ce»43 (32 ч) — (32 ч) 6,0±0,7
(290 дней)
бэРг Pr»4» (100) H,6±0,6 10±3 4.0±0,4
Pr»42 (19,2 ч) — (19,2 ч) 18±3*
(13,7 дня)
2 Справочник по ядерно-физическим константам
18
Гл. 1. Сечения для нейтронов тепловых энергий
Продолжение табл. 1а
Эле- мент Изотоп, %. т1/» °Y аакт n М+Ь2 асвоб )
.oNd — 46±2 — 16±3 —
Nd14» (27,13) 18±2 — — T“
Nd148 (12,32) 324±10 (n,y) 240±50 76±7 —
Nd144 (23,87) 5,0±0,6 — — —
Nd116 (8,29) 60±6 — 12±2 —
Nd14’ (17,1) 10±l l,8±0.6 (11,3 дня) — —
Nd148 (5,72) 3,4±l,0 3,7±1,2 (1,8 «) — —
Nd160 (5,60) 3,0±l,5 — — —
„Рт Pm147 (2,5 года) — 60±20 (5,3 дня) — —
e2Sm — 5600±200 (не по «1/и», /=1,5) — — —
Sm144 (3,16) <2 (400 дней) — —
Sm147 (15,07) 87±60 — — —
Sm148 (11,27) — — — —
Sm149 (13,84) 40800±3000 — — —
Sm160 (7,47) — — — —
Sm161 (73 года) 10000±2000 — —
Sm162 (26,63) 224±7 140+40 (47 ч) 5,5±1,1 (24 лин) — —
Sm154 (22,53) — — —
63EU — 4300±400 (не «I/O», /=0,95) 7700±80 — — 8±1
Eu161 (47,77) 1400±300* (9,2 ч) — —
Eu162 (13 лет) (n,v) 5500±1500 — — —
Eu163 (52,23) 450±20 420^100* (16 лет) — —
Eu164 (16 лет) — 1500+400* (1,7 года) — —
Eu166 (1,7 года) — 14 000±4000* (15,4 дня)
eaGd — 4,6-104±103 46 000±1000 (не «I/O», /=0,85) —
Gd182 (0,20) — < 125 (230 дней) — —
Gd184 (2,15) — — — —
Gd166 (14,73) (6,l±0,5)-104 61000±5000 7-104±2-104* (n,y) 70000±20000* — —
Gd188 (20,47) — — — —
Gd167 (15,68) (2,4±0,12)-106 240 000+12 000 l,6.103±6-104* (n,y) 160000+60000* — —
Gd188 (24,87) — 4±2 (18 «0 — —
Gd180 (21,90) 0,8±0,3 (3,6 мин)
1. Сечения поглощения и рассеяния
19
Продолжение табл. 1а
Эле- мент Изотоп, %. T1/a av аакт „ 1A+1\S асвоб (— ) as
МТЬ Tb1»» (100) 46±4 >22 (73 дня) — —
ТЬ1*0 (73 дня) — 525±100 * (7,0 дней) — —
не Оу — 950±50 100±20
Dy15e (0,052) — — —
Dy168 (0,090) — — —
Dy160 (2,298) — — —
Dy161 (18,88) —
Dy1»® (25,53) — — —
Dy1»» (24,97) — — — —
Dy1»4 (28,18) 510±20 (1,3 мин) 2100±300/ (139 мин) (от 1,3 до 139 мин)
Dy166 (139 мин) r 5000±2000 * (82 ч) — —
в?Н° HO165 654-3 60±12 (27,3 ч) — —
ввЕг — 173±17 15±4
Er1»® (0,136) — —
Er1»4 (1,56) — —
Er1»» (33,4) — —
Er1»’ (22,9) — —
Er1»» (27,1) — 2,0±0,4 (9,4 дня) — —
Er1’® (14,9) — 9±2 (2,5 се»-)-7,5 ч) — —
igTu Tu189 (100) 127+4 130±30 (129 дней) — 7±3
Tu170 (129 дней) — 150-1-20 * (1,9 лот) — —
,0Yb — 37±4 12+5 »
Yb1»» (0,140) — 11000±3000* (32 дня) —
Yb17® (3,03) —
Yb171 (14,31) — —
Yb172 (21,82) — —
Yb178 (16,13) — —
Yb174 (31,84) — 60±40 (101 день) — —
Yb17» (12,73) — 5,5±1,0 (1,8 ч) — —
nLu — 112+5 '
Lu17» (97,40) — 35±15 (3,7 ч)‘ — —
Lu17» (2,60) 4000±800 (6,8 дня) —
2*
20
Гл. I. Сечения для нейтронов тепловых энергий
Продолжение табл. 1а
Эле- мент Изотоп, %. Ту, °y аакт °своб А )
„ш 105±5 — — 8±2
Hf174 (0,18) 1500±1000 — — —
Hf176 (5,15) 15±15 — — —
НП77 (18,39) 380±30 — — —
Hf178 (27,08) 75±10 — — —
Hf779 (13,78) 65±15 — — —
Hfieo (35,44) 14±5 10±3 (46 дней) — —
7зТа Та181 (100) 21±1 30± 10 мбарн (16,4 мин) 19±7 (111 дней) (~95% от 16,4 мин до 111 дней) 6±! 5±1
Ta182 (111 дней) — 1,7 • 104+2000 * (5,5 дня) — —
,4W 19,2±l,0 — 5,7±0,6 5±1
W780 (0,14) 60±60 10±10 (140 дней) — —
W782 (26,4) 20±2 — — —
W783 (14,4) 11±1 — — —
W78‘ (30,6) 2,O±O,3 2,l±0,6 (73 дня) — —
Wi«« (28,4) 35±3 34±7 (24 ч) — —
W787 (24 ч) — 90±40 (65 дней) —
76Re — 86±4 — — 14±4
Re186 (37,07) 104±8 100±20 (92 ч) — —
Re187 (62,93) 66±5 75±15 (17 ч) — —
Re188 (17 ч) — <2 (150 дней) —
7gOs 15,3±0,7 — 15,3±1,5 11±1
Os781 (0,018) — <200 (97 дней) — —
Os186 (1,59) — — — —
Os187 (1,64) — — — \ —
Os788’(13,3) — — — —
Os189 (16,1) — — — —
Os190 (26,4) — 8±3 (16,8 дня) — —
Os192 (41,0) — 1,6±0,4 (31 ч) — —
Os193 (31 ч) — 600±200 (700 дней) — —
7?1г — 440±20 — — —
Ir797 (38,5) 260±100 (1,4 мин) 700±200 (74 дня) (от 1,4 мин до 74 дней) — —
Ir792 (74 дня) — (п,у) 700±200 — —
Ir193 (61,5) — 130±30 (19 ч)
1. Сечения поглощения и рассеяния
21
Продолжение табл. 1а
Эле- мент Изотоп. %. Т1/2 av аант „ lA+i\2 <’своо( — )
18^ 8,8±0,4 12±1 10±1
Pt190 (0,012) 150±150 0,76±0,10 (18 ч) — —
Pt192 (0,78) 8±8 90±40 (4,3 дня) — —
Pt’94 (32,8) l,2±0,9 — —• —
Pt196 (3^,7) 27±2 — — —
Pt196 (25,4) O,7±O,7 0,8±0,1 (18 ч) — —
Pti" (7,2) 4,0±0,5 3,9±0,8 (31 мин) 15±10 (11,5 ч) — —
Pti" (31 мин) — — —
,9Аи Au197 (100) 98,8±0,3 96±10 (2,7 дня) — 9,3±1,0
Au198 (2,7 дня) — 26 000±1200 (3,15 дня) — —
Au199 (3,15 дня) — 30±15 * (48 мин) —
8oHg — 380±20 (не no «1/»», /=0,95) — — 20±5
Hg1" (0,146) (n, y) 3100±1000 * — — —
Hg‘" (10,02) — — — —
Hgi" (16,84) (n, Y) 2500±800 * — — —
Hg299 (23,13) (n, у) <60* — — —
Hg294 (13,22) (n, Y) <60 * — — —
Hg292 (29,80) <60* 3,8±0,8 (47 дней) — —
Hg294 (6,85) <60* 0,43±0,10 (5,5 мин) — —
81Т1 — 3,4±0,5 10,0±0,5 14±2
Tl20S (29,50) ll,4±0,9 8±3 (2,7 года) — —
TI206 (70,50) 0,80±0,08 0,10±0,03 (4,2 мин) — —
82РЬ 170±10 мбарн 11,4±0,1 11±1
Pb294 (1,48) 0,8±0,6 0,7±0,2* (5-Ю7 лет) — —
Pb299 (23,6) 25±5 мбарн — — —
Pb297 (22,6) 0,70±0,03 — — —
Pb299 (52,3) <30 мбарн 0,6^0,2 мбарн (3,2 ч) — .—
83^1 Bi209 (100) 34^2 мбарн 19±2 мбарн (5,0 дней) 9,37±0,03 9±1
86 Р-Д Rn229 (54 сек) — <0,2 * (25 мин) — —
Rn222 (3,83 дня) 0,72±0,07* (11,7 дня На223)
Таблица 16
Экспериментальные данные по сечению поглощения, деления и рассеяния для нейтронов тепловых энергий
(для ядер Л>220)
Эле- мент Изотоп, %, ТЛ . •V2 °а °акт °f v. 'Уэфф Г|/2 СПОНТ
88^а Ra223 (ll,2 дня) — 130±20* (3,64 дня) <100 — — —
Ra224(3,64 дня) — 12,0±0,5* 14,8 дня — — — —
Ra22e 1620 лет — 20±3* (41,2 мин) <0,1 мбарн — — —
Ra228 (6,7 года) — 36±5* «10 мин) <2 — — —
89А.С Ас227 (22 года) 510±40 520±50 (6,13 ч) <2 — — —
eoTh — — — — — ор 12,2±0,8[3] , —
Th227 (18,6 дня) — — 1500±1000 — —
Th228 (1,90 года) — 123±15* (7,3-Ю3 лет) <0,3 — — —
Th229 (7,3-103 года) — — 45±11 — — —
Th230 (8,0-104 лет) Th232 (100) (1,45-1010 дней) 27±2 7,56±0, И 35±10* (25,6 ч) 7,33±0,12 (23,3 мин) <1 мбарн <0,2 мбарн — < А+1 Л2 ^своб1 ^4 J — = 12,6±0,2 О/—(Ja=12,5±0,3 при 2200 м/сек Ор=12,0±1[4] ^1,5-101’ лет [15] 1,4-1018 лет [15]
Th233 (23,3 мин) — 1400±200* (24,1 пня) 15±2* — — —
Th234 (24,1 дня) — 1,8±0,5* «10 мин) <10 мбарн — — —
9i?a Ра230 (17,3 дня) — — 1500±250 — — >1016 лет [15]
Ра231 (3,4-104 лет) — 200±15 (1,31 дня) 10±5 мбарн — — —
Ра232 (1 ,31 дня) — 760±100* (27,4 года) 700±100 — — —
Ра233 (27,4 дня) — 43±5 [5] (1,18 мин) <0,1 •
Сечения для нейтронов тепловых энергий
Pa288 (27,4 дня) — 25±4 (6,7 ч) [5]
Pa284 (UX2) (1,18 мин) — —
(UZ) (6,7 4) — —
92U — 7,68±0,07 —
U28» (20,8 дня) — —
U281 (4,3 дня) — —
U282 ( 73 года) — 300±200* (1,62-10* лет)
U288 (1,61-Ю8 лет) 581±7 52±2
(2,52-10® лет)
U284 (0,0057) 97±5 90±30
(2,52-105 лет) (7,1-108 лет)
U28’ (0,714) 694±8 107±5
(7,1-IO8 лет) (2,40-107 лет)
U28’ (2,40-10’ лет) 7±2 6±1,0 (6,7 дня)
U28’ (6,7 дня) £8] — —
U288 (99,3) 2,71±0,02 2,74±0,06
(4 ,’5-10’ года) (23,5 мин)
U289 (23,5 мин) — 22±5*
(17
U240 (14,1 ч [9]) — —
93Np Np284 (4,4 дня) — —
Np288 (7500 лет) — —
Np287 (2,2-10’ лет) 170±5 169±6 - (2,1 дня)
Np288 (2,1 дря) — —
Np289 (2,3 дня) 35±10* (7,3 мин) (25±15*) (60 мин)
«5% от 7,3—>60 мин)
Np249 (7,3 мин) [9] — —
94PU Ри288 (2,7 года) —» —
Ри28’ (40 дней) — —
<500 <5000
4,18±0,06 v9$0=1»34±O,O2 —<та=8,3±0,2 —
25±10 — — —
400±300 — — —
— — — >8-10i2 лет [15]
80±20 — — —
— — — >3-101’ лет [15]
527±4 v=2,51±0,03 — —
гЭфф=2,28±0,02 — —
— — — >7-IO15 лет[15]
<0,65 — — —
582±6 v=2,47±0,03 У9фф=2,07±0,02 a3=10±2 1,9-101’ лет [15]
— — — —
<0,5 мбарн — ffp=ll,2±0,8 [4] 8-101’ лет [15]
14±3* — — —
— — — —
900±300 — — —
2800±800 — — —
19±3 мбарн — — >4-1016 лет [15]
1600±100 — — —
<3 — — >5.1012 лет [15]
— — — —
160±50 v*=l,89±0,2 [10] — —
2000±200 — —
Сечения поглощения и рассеяния
Эле- мент Изотоп, %, T . /2 aa. аакт
»«Pu Pu238 (89,6 года) 403±10 403+10 (2,44-104 лет)
Pu239 (2,44-104 лет) 1026±13 315+16 (6,6-103 лет)
Pu240 (6,6-103 лет) 295+20 250±40 (13,2 лет)
Pu244 (13,2 года) 1400±80 390±50 (3,7-105 лет)
Pa242 (3,7-IO5 лет) 18,6±0,8 [11] 30±2 19±1 (4,98 4)
Pu243 (4,98 4) — 170±90* (7,5-107 лет)
Pu244 (7,5-107 лет) — (l,8±0,3)* (10 4)
Pu245 (10,6 ч) [17] — 260±145 [12] (11,2 дней).
Pu246 (10,9 дня) [18] — —
95А111 Am241 (461 год) 630+35 750±80* (16 4) 50±40* (100 лет) «6% от 16 ч до 100 лет)
Am242m (16 ч) — —
Am242 (100 лет) 8000+1000* —
Am243 (8-IO3 лет) 115*[30] 73,6±1,8 [11] (26 мин)
Am244 (26 мин) [19] — —
Am245 (124 мин) [17] — —
Am246 (25 мин) [12] — —
ggClD Cm242 (16,5 дня) — 20+10* (35 лет)
Про до лжение табл. 16
af °s Г1/2 СПОНТ
16,6±0,4 v*=2,04±0,13 [10] — 5,4-1010 лет [15]
746±8 v=2,90±0,04 — 5,5-1015 лет[15]
v3$ = 2,10±0,02 as=9,6+0,5 5,0-1015 лет [12
4,4+0,5 [13] v*=2,0'J±0> 11 — 1,2-10» лет [14
<0,1 [10]
1025+10 v=3,06±0,04 — —
0,3 [12] v*=2,32±0,16 — (6,64-0,1). 10»° лет
[10] Hl]
<0,2 — —
— — — —
— — — (12,5±0,8)-10»° лет
[И]
— — — —
— — — —
3,1±0,2 — — ^1,4-1013 лет [15]
— — — —
2500±1000 — — —
6400±500* — — —
<75 мбарн
— — — —
— — — —
— — — —
<5* v*=2,33±0,ll — 7,2-10е лет[33]
[10]
Гл. I. Сечения для нейтронов тепловых энергий
Gm243 (35 лет) Gm244 (18 лет) 500±300* 250±150* (18 лет) 15±10*
Gm245 (2*104 года) (2-104 лет) 200±100*
Cm243 (6,6-103 лет) — (6,6-103 лет) 15±10*
Cm248 (4,2-106 года) > (10е лет) 6±4*
Cm249 (65 мин) — (65 мин)
Cm250 — —
9;Вк Bk248 ( 23 ч) [23] — —
Bk249 (290 дней) — 500±200*
9eCf Gf249 (470 лет) 900±400* (3,1 ч) 270±100*
Gf230 (10 лет) (10 лет) 1500±1000*
Cf26i (-700 лет) ___ (~700) 3000 ±2000*
Gf252 (2,2 года) (2,2 года) 30±10*
Cf253 (18 дней) [23] — (18 дней)
Gf254 (55 дней) — <2*
99 ES Es253 (20 дней) — 300±150*
Es254 (480 дней) 2700±600* (38 ч) <40* (24 дня)
Es254 (38,5 ч) [25] —
Es255 (24 дня) [25] — —
iooFm Fm234 (3,24 ч) [15] — —
Jm235 (21,5 ч) [25] — —
• v Для спонтанного деления (табл. 16).
700±50
— v*=2,60±0,12 [Ю] — 1,4-107 лет [20]
1900±200 — — —
4,6-10е лет[21j
2-104 лет [22]
600±400* — — 1,5-104 лет[24]
v*=3,82±0,12 66 лет [24]
[26]
— — — 56,2 года [22]
— — — 7-Ю5 лет [25]
Сечения поглощения и рассеяния
— —
— v*=4,05±0,19 [26] — 246 дней [25]
— — — —
сд
26
Гл. I. Сечения для нейтронов тепловых энергий
Таблица 1в
<Уа, <Ур V, ^Эфф, 1+а для U233, U235, Ри239 при 2200 м/сек*
Изо- топ Вели- чины Данные Первой Женевской конфе- ренции [6] Данные США [2] «Средние мировые величины» [1] «Согласованные средние мировые величины» [1]
U 233 (Та 593+8 585±10 582±7 581±7
°! 524+8 533±10 525±3 527±4
V 2,55±0,06 2,50±0,03 2,51±0,03 2,51±0,03
^эфф 2,29±0,03 2,28±0,03 2,29±0,02 2,28±0,02
1+а 1,132±0,020 1,098±0,008 1,100±0,004 1,102±0,005
(J235 (Та 698±10 689±7 697±6 694±8
(Т/ 590±15 584±10 579±4 582±6
V 2,47±0,05 2,43±0,04 2,46±0,03 2,47+0,03
¥эфф 2,08+0,02 2,06±0,03 2,07±0,015 2,07±0,02
1+а 1,183±0,020 1,188±0,008 1,183±0,010 1,19±0,01
Ри289 (Та 1032±15 1025±15 1025±13 1026±13
(Т/ 729±15 748±15 747±6 746±8 *
V 2,91±0,06 2,88±0,06 2,91±0,04 2,90±0,04
¥эфф 2,08±0,03 2,10±0,03 2,085±0,016 2,10±0,02
1+а 1,416±0,030 1,37±0,03 1,38+0,02 1,38±0,02
* См. приложение табл. 9.
2. СЕЧЕНИЯ ЗАХВАТА И ДЕЛЕНИЯ,
УСРЕДНЕННЫЕ ПО СПЕКТРУ МАКСВЕЛЛА
В табл. 2 — 9 приводятся сечения, усредненные по спектру Максвелла,
используемые в двухгрупповом методе расчетов тепловых реакторов, для
U235, Ри239, Ри240, Ри241, Хе135 и Sm149. В первой колонке таблиц даны сече-
ния в зависимости от температуры (Г) нейтронного газа в градусах Кель-
вина и величины xt
# = Е^/ЕТ,
где Егр — граница сшивки спектров Максвелла и Ферми
Ет = КТ = 8,61 • 10-5Г эв (Т в °К).
Таблица 2
Сечение деления U235, усредненное по спектру Максвелла,
в зависимости от температуры нейтронного газа и границы сшивания
спектров Ферми и Максвелла
г, ° К Значения х
3 4 5 6 8 10
300 0,0258 563 529 513 506 501 500
' 400 0,0344 478 449 435 430 426 425
500 0,0430 421 395 383 378_ 375 374
600 0,0517 378 355 345 342 338 338
700 0,0603 345 325 318 314 311 310
800 0,0689 318 303 296 292 289 289
900 0,0775 298 285 278 275 *272 271
1000 0,0361 281 270 262 258 256 254
1100 0,0947 269 257 249 246 243 243
1200 0,1030 259 246 238 234 232 231
1300 0,1120 250 236 228 224 222 221
1400 0,1210 241 226 219 215 213 212
2. Сечения, усредненные по спектру Максвелла 27
Расчет проводили по формулам, приведенным в приложении — п. 3.
Зависимость сечения деления и полного поглощения для U235 взята из ра-
бот [1, 2, 32], для Pu239 —из работ [1, 2] и — из [6, 30]. Сечение пол-
ного поглощения в^ислялось по формуле:
0(1 = П₽И C°nSL
Энергетическая зависимость сечений радиационного захвата подсчита-
на по' формуле Брейта-Вигнера (см. приложение § 5) и параметрам, взятым
для^Хе135 из работ [29,31], где статфактор g = 5/8; для Sm149 и Pu241 — из
работы [1]. При этом для Sm149 учитывался вклад двух уровней, распо-
ложенных выше кадмиевой границы, для Рп240 —из работ [1, 28].
Таблица 3
Сечения захвата U236, усредненные по спектру Максвелла,
в зависимости от температуры нейтронного газа и границы сшивания
спектров Ферми и Максвелла
Т, °к Eq', Эв . Сечения, барн, при х, равном
3 4 5 6 8 ‘ 10
300 0,0258 670 629 610 601 596 595
400 0,0344 566 531 515 508 504 503
500 0,0430 495 467 452 446 443 442
600 0,0517 445 418 408 403 400 399
700 0,0603 405 383 3?5 3'71 368 367
800 0,0689 375 358 351 346 342 341
900 0,0775 352 338 330 325 322 321
1000 0,0861 334 321 312 307 304 303
1100 0,0947 320 307 297 292 288 287
1200 0,1030 309 293 282 279 275 274
1300 0,1120 298 280 271 267 264 263
1400 0,1210 287 276 260 256 253 252
Таблица 4
Сечения деления Рп239, усредненные по спектру Максвелла,
в зависимости от температуры нейтронного газа и границы сшивания
спектров Ферми и Максвелла
Т. °К Еф, эв Сечения, барн, при х, равном
3 4 5. 6 8 10
300 0,0258 737 706 693 688 687 689
400 0,0344 657 634 629 631 644 648
500 0,0430 610 595 603 623 _ 653 655
600 0,0517 576 587 627 689 700 700
700 0,0603 566 613 712 750 749 747
800 0,0689 574 694 802 808 801 799
900 0,0775 609 819 868- 860 850 848
1000 0,0861 681 915 915 890 888 886
1100 0,0947 836 . 973 948 930 918 916
1200 0,1030 " 945 1010 973 953 940 938
1300 0,1120 1040 1030 982 960 945 945
1400 0,1210 1100 1050 996 974 961 959
28
Гл. I. Сечения для нейтронов тепловых энергий
Таблица 5
Сечения захвата Ри239, усредненные по спектру Максвелла,
в зависимости от температуры нейтронного газа и границы сшивания
спектров Ферми и Максвелла
т, °к Ej>, эв !* Сечения, барн, при х, равном
3 4 5 6 8 10
300 0,0258 1010 971 958 955 957 960
400 0,0344 907 887 886 896 920 931
500 0,0430 851 850 878 918 976 978
600 0,0517 826 866 948 1050 1076 1075
700 0,0603 830 939 ИЗО 1199 1199 1197
800 0,0689 873 1110 1314 1329 1317 1314
900 0,0775 955 1350 1450 1434 1418 1414
1000 0,0861 1100 1540 1550 1520 1500 1500
1100 0,0947 1340 1670 1630 1600 1580 1570
1200 0,1030 1600 1740 1670 1640 1620 1610
1300 0,1120 1790 1770 1700 . 1660 1640 1630
1400 0,1210 1910 1800 1720 1680 1660 1650
Таблица 6
Сечения захвата Ри240, усредненные по спектру Максвелла,
в зависимости от температуры нейтронного газа и границы сшивания
спектров Ферми и Максвелла
Т, °к Eq>, эв Сечения, барн, при х, равном
3 4 5 6 8 10
300 0,0258 281 266 261 260 260 260
400 0,0344 245 236 231 230 228 228
500 0,0430 223 215 211 210 209 209
600 0,0517 211 204 201 201 200 200
700 0,0603 200 194 192 192 192 192
800 0,0689 191 186 185 185 185 185
900 0,0775 183 179 178 179 180 180
1000 0,0861 178 175 175 175 170 180
1100 0,0947 174 173 174 175 178 181
1200 0,1033 171 172 172 175 179 195
1300 0,1120 170 170 173 176 184 241
1400 0,1210 171 173 176 181 195 282
Табл :ица 7
Сечения деления Ри241, усредненные по спектру Максвелла,
в зависимости от температуры нейтронного газа и границы сшивания
спектров Ферми и Максвелла
т, °к Е^, эв Сечения, барн, при х, равном
3 4 5 6 8 10
300 0,0258 951 909 893 889 888 888
400 0,0344 848 821 816 819 827 827
500 0,0430 781 773 782 798 806 805
600 0,0517 746 760 795 812 809 808
700 0,0603 738 787 828 828 821 820
800 0,0689 749 834 849 838 827 825
900 0,0775 784 872 857 840 829 826
1000 0,0861 841 889 858 840 828 826
1100 0,0947 896 891 852 831 819 816
1200 0,1033 925 876 835 816 805 803
1300 0,1120 931 858 816 798 788 786
1400 0,1210 922 836 795 777 767 765
2. Сечения, усредненные по спектру Максвелла
29
Таблица 8
V Сечения радиационного захвата Хе135, усредненные по спектру Максвелла,
в зависимости от температуры нейтронного газа и границы сшивания
спектров Ферми и Максвелла*
T, °K Ey, эв Сечения, барн при x равном
3 3,5 4 5 6 8 10
300 0,0258 2,89 2,78 2,71 2,61 2,57 2,54 2,54
400 0,0344 2,69 2,58 2,50 2,41 2,36 2,33 2,32
500 0,0430 2,48 2,37 2,29 2,19 2,14 _2,11 2,10
600 0,0517 2,27 2,15 2,06 1L96 - 1,92^ 1,89 1,88
700 0,0603 2,05 1,93 1,84 1,75 1,71.. 1,69 1,68
800 0,0689 1,87 1,74 1,66 T,58 1,54 1,52 1,51
900 0,0775 1,68 1,56 1,49 1,42 1,38 1,36 1,35
1000 0,0861 1,52 1,42 1,35 1,28 1,25 1,23 1,22
.1100 0,0947 1,39 1,29 1,23 1,17 1,14 1,12 1,12
1200 0,1033 1,26 1,17 1,11 1,05 1,03 1,02 1,01
1300 0,1120 1,16 1,08 1,02 0,971 0,948 0,935 0,932
1400 0,1210 1,06 0,98| 0,935 0,886 0,865 0,853 0,851
• Сечения, данные в барнах, умножены на 10-е.
Таблица 9
Сечения радиационного захвата Sm149, усредненные по спектру Максвелла,
в зависимости от температуры нейтронного газа и границы сшивок
спектров Ферми и Максвелла*
T, °K Е'р, эв Сечения, барн, при х, равном
3 4 5 6 8 10
300 0,0258 533 609 615 602 595 594
400 0,0344 666 681 662 649 641 639
500 i 0,0430 729 680 649 634 626 624
600 0,0517 713 644 613 599 591 589
700 0,0603 673 602 571 558 550 549
800 0,0689 618 550 522 510 502 501
900 0,0775 569 505 480 469 462 461
1000 0,0861 520 462 438 428 422 421
1100 0,0947 479 429 402 393 387 387
1200 0,1033 437 387 367 358 353 353
1300 0,1120 403 356 338 330 326 325
1400 0,1210 369 326 309 302 298 298
• Сечения, данные в барнах, умножены на 10-«.
ЛИТЕРАТУРА
1. Hughes D. J. and S с h w a r t z R. B. Neutron Cross Sections. BNL-325, Second
Edition, 1958.
2. Hughes D. J. A/Conf/P/2483 (1958).
3. Pilcher V. E., H u g h e s D. ,J. and Harvey J. A. BAPS, 1, 4, 187 (1956)
4. G a г t h R. С., P i 1 c h e г V. E. and Hughes D. J. BAPS, 1, 1, 61 (1956)
5. S m i t h R., Passe 11 T. O., R e eder S. D., Alley N. P. and H e a t h R. L.
Nucl. sci. abstrum., 10, 1907 (1956).
«.Harvey J. A. and Sanders I. E. Progr. Nucl. Energy, 1, 1. Pergamon Press
bond., 1956.
7. Auclair I. M. et al. A/Conf/P/354 (1955).
«.Diamond R. M., Street K. and S e a b о r g С. I. J. Amer. chem. soc., 76
1461 (1954) ’ ’
30
Гл. I. Сечения для нейтронов тепловых энергий
9. К n i g h t I. D., Bunker M. E., War ren B. and Starner I. W. Phys,
rev., 91, 889 (1953).
10. G r a n e W. W. I., Higgins G. H. and Bowman H. R. Phys, rev., 101, 180,
1804 (1956).
11. Butler I. P., L о u n s b u г у M., Merritt J. S. Canad. J. phys., 35, 147 (1957).
12. Bentley W. C. et al. A/Conf/P/809 (1955).
13. H u 1 e t E. K., Bowman H. R., M i c h e 1 M. G. and Hoff R. W. Phys, rev.,
102, 1621 (1956).
14. Chamber Lain 0.,Farwell G. W. and S e g г e E. Phys, rev., 94, 156 (1954)
15. S e a b о r g G. T. Phys, rev., 85, 157 (1952).
16. Butler I. P. et al. BAPS, 1, 4, 187 (1956).
17. Butler I. P. et al. Phys, rev., 103, 634 (1956).
18. Brown F., H a 1 1 G. J. Inorg. Nucl. Ghem., 2, 205 (1956).
19. G h i о r s о A., J h о p s о n S. G. and Harvey B. G. Phys, rev., 94, 1080 (1954).
20. G h i о r s о A. et al. Phys, rev., 87, 694 (1952).
21. Butler J. R., Eastwood T. E. and Jackson H. G. Phys, rev., 103, 965
(1956).
22. Huizenga I. R. and Diamond H. Phys, rev., 107, 1087 (1957).
23. H u 1 e t E. K. Phys, rev., 102, 182 (1956).
24. M a g n u s s о n L. B. et al. Phys, rev., 96, 1576 (1956).
25. Jones M., Schuman R. P., Butler J. P., Cowper G., East-
wood T. A. and Jackson H. G. Phys, rev., 102, 203 (1956).
26. C h о p p i n, Gregory R., Harvey B. G., Hicks D. A., Ise J. and
P h у 1 e R. V. Phys, rev., 102, 766 (1956).
27. M a t e о s i a n E. and Goldhaber M. BAPS, 2, 16 (1957).
28. Westcott С. II., Walker W. H. and Al e x a n d e r T. K. A/Conf/15/P/202
(1958).
29. M а к a p о в E. Ф., Самойлова 3. Д. Физика и теплотехника реакторов.
Прилож. № 1 к ж. Атомная энергия, М., 1958, стр. 112.
30. Reactor Phys. Constants ANL-5800 (1958).
31. Berstein S., S m i t h E. A/Conf/P/591 (1955).
32. E g e 1 s t a f f P. A., H u gh e s D. Progr. Nucl. Energy, 1, 55. Pergamon Press bond.,
1956.
33. Hanna, Harvey, Moss and Tunnicliffe. Phys, rev., 81, 466 (1951).
34. Saplakoglu A. A/Gonf/15/P/1599 (1958).
ГЛАВА II
ПАРАМЕТРЫ РЕЗОНАНСНЫХ УРОВНЕЙ
1. ПАРАМЕТРЫ ИЗОЛИРОВАННЫХ РЕЗОНАНСНЫХ УРОВНЕЙ
Параметры резонансных уровней, опубликованные в Атласах [1, 2] с
некоторыми дополнениями и изменениями, сделанными на основании экспе-
риментальных работ, появившихся в периодической литературе в течение
1957 и 1958 гг., приведены в табл. 1а.
В первой колонке вместе с химическим символом данного изотопа (яд-
ро-мишень) приводится его массовое число.
Во второй колонке — спин основного состояния исходного ядра-мишени /.
В третьей — приведены положения резонансных уровней в составном
ядре Ео, отсчитанные от нуля кинетической энергии падающего нейтрона.
В следующих колонках для ядер с А < 69 приводятся значения (если
они известны) спинов уровней составного ядра J и значения орбитальных
моментов количества движения нейтрона Z, соответственно. Для ядер с мас-
совым числом А > 69 (табл. 16) эти колонки не вводятся по следующим
причинам: во-первых, приведенные резонансы с большей вероятностью соот-
ветствуют 5-нейтронам, т. е. Z = 0; во-вторых, данных по спинам уровней
составных ядер мало и в случае, когда они имеются, их значения приво-
дятся в колонке для нейтронной ширины. В последних колонках даются
соответственно: радиационная ширина — Гу, нейтронная
для ядер с А > 69 приведенная нейтронная ширина Гп,
формуле:
ширина — Гп и
определяемая по
Г* = ме.
/эв
ширины Гу. Все
В табл. 1в для делящихся ядер приведены делительные
энергии и ширины отнесены к лабораторной системе координат и выражены
в кэв, эв, мв. Нейтронные ширины для ядер с 1 = 0 (четно-четные ядра) со-
ответствуют истинным, поскольку входящий в экспериментальные данные
статистический фактор g в этом случае равен единице. Для ядер с I А О
при нахождении Гп предполагалось g=l/2, если J неизвестно. При этом
ошибка, вносимая в величину Гп за счет неопределенности статфактора g,
тем меньше, чем больше спин ядра-мишени I.
Пунктирной чертой в таблице обозначается граница области хорошего
разрешения резонансных уровней. Ниже ее (т. е. при более высоких энер-
гиях) возможны пропуски слабых уровней. В случаях, когда измерения с
разделенными изотопами данного элемента не производилось и невозможно
указать, какому именно изотопу принадлежат резонансные уровни, в таб-
лице приведены значения соГп, где со — процентное содержание изотопа в
естественной смеси. Такие случаи отмечены значком *. В других работах
не только не установлена принадлежность резонансных уровней к опреде-
32
Гл. If. Параметры резонансных уровней
ленному изотопу, но также не сделано никаких предположений относитель-
но значения статфактора g, например, в работе [10]. В этих случаях (обоз-
наченных значком ♦♦) в таблице представлены значения (DgTn. В таблице
приводятся ссылки только на те работы, которые не использованы в атла-
сах [1, 2].
Для измерения параметров резонансных уровней в основном приняты
три метода, которые используются обычно в зависимости от разрешения и
влияния теплового движения ядер-мишеней (эффект Допплера).
Хорошее разрешение и малое влияние эффекта Допплера позволяют
определять параметры резонансных уровней по форме резонансных пиков
в полном сечении, измеренном с тонкими образцами из исследуемых
веществ.
При недостаточно хорошем разрешении и значительном влиянии эффекта
Допплера применяется метод определения параметров по площади меж-
ду кривыми пропускания с образцом и без образца для двух или более
толщин образцов.
При плохом разрешении и умеренном влиянии эффекта Допплера при-
меняется метод определения резонансных параметров по интерференции
резонансного и потенциального рассеяния. Последний метод дает хорошую
точность в случае, когда нейтронная ширина много больше радиационной
для данного уровня.
Подробный анализ методик измерения резонансных параметров можно
найти в работе [3].
Таблица 1а
Параметры резонансных уровней ядер с массовым числом А<^209
A<69
Изотоп I Eo, «эв J Гу, эв Гп, к»«
Но4 0 1150±50 3/2 1 — 1400+200
Li’ 1 248±4 5/2 1 — Г 90±10 Гп60±15 Га30±10
Li’ 3/2 258±3 3 1 — 35±5
Be9 3/2 620±10 3 1 — 25±4
810±10 2 1; 2 — 8±3
Be10 3 — — — — —
530 — — — 100
1860 — — — .450
2800 — — — 300
4100 — — — 500
В11 3/2 430+10 2 1 40±5
1280+20 3 2 — 140±20
1780+20 1 1; 2 — 6О±2О
2450±20 2 1;2 — 120±40
2580±20 3 1; 2 6О±2О
1. Параметры изолированных резонансных уровней
33
Продолжение табл. 1а
А<69
Изотоп I Eq, КЗв J 1 Г у* эв Гп, кэв
С12 0 2076±8 5/2 2 — 7,0±0,3
2950±100 3/2 2 — 60±20
3650±100 3/2 2 — 1200±400
N14 1 430±5 495±5 >3/2 >1 — ГтГ\3 Гр<0,01
— — — Гр<10
1/2 0 — Гп<3
639±5 Г„34±4 Гр 9±3
998±5 3/2 5/2 0 — ГЛ=45±5 Гр=0,8±0,3
1120±6 1;2 — . Гп=19±3 Гр 0,20±0,12
1188±6 >3/2 >1 — Гп<2 Гр<0,1
1211±7 1350±7 1/2 1 — Г„12±2 Гр0,4±0,2
5/2 3/2 1; 2 — Г„21±4 Г» 1,0±0,6
1401±8
1 — Гп 42±10
1595±8 Гр 10±3 Га 2±1
5/2 1; 2 — Г„ 21±3
1779±10 5/2 1;2 Гр 0,4±0,2 Га 0,20±0,15
— Гп 18±4 Га 6±2
Гр 0,20±0,15
Ou 0 433±4 3/2 1 — 41±3
998±8 3/2 2 — 96±5
1310±8 3/2 1 — 33±4
1651±6 >3/2 >1 — <7,0
1830±6 >3/2 >1 — <8,0
1903±11 1/2 1 — 28±5
2370±20 1/2 0 — 140±50
ЗЗЗО±ЗО 3/2 2 — 220±40
О»6 0 3800±80 3/2 1 — 800±200
* 4400±40 1/2 1 — 280±80
F19 1/2 27 1; 2 1 — 0,38±0,08
49,5 1 1 — 1,4
99,5 1 1 — 15±5
280±10 — — — 25±10
340±20 — — — 200±100
420±10 — — — 25±15
510±10 — — — 25±15
590±10 25±10
о Справочник по ядерно-физическим константам
Гл. 11. Параметры резонансных уровней
Продолжение табл. 1а к Ю О ОМ О Ю ОЭ 00 О Г- СО о - о о - - О - о о - о о - - - о - - ci (М м со V- о с м -• со »о т-< о см г- о о о о о о о- ю -Н-Н-н-Н-Н-Н-Н-Н 1 -Н-Н-Н-Н-Н-Н-Н-Н-Н-Н-Н-Н-Н-Н -Н-Н-Н 1 -Н-Н-Н 1 -Н 1 -Н-Н®.**® ®. I -Н-Н-Н 1 ^COMOOOOCICO 1 —ою^^о^отомоосо^ 00 О О CJ со 'о м о ю N Й СООШ 1 СО СМ ч СО -ОМ со Г'» СО СО СМ - 00 СО - - - tO О - U0 Т-1 - чч VF ~ Г- СМ СО ОМ - СМ я-( о Hi о f
ф । । । । । । । । ЭЭ। । । । । । । । । । । । । । । । । । । । । । 7 । । i । । । •v। । । । o' о
69>V | — 1 1 2 1 ’ 2 2 1 0 1 1 1 1 0 1 1; 2 0 1 1 1 1 0 1 0 1 0 0 1
я м ri ci м м , ем о 04 — ” — — ; К! м м смечем. , . , . . . , со — я: — см . ,смсч , йй^йй-йй-й 1 - О Л\Л\Л\Л\Л\ Й2-Й । 1 1 1 II 1 1 | 1 -- |
С9 Ф К О о ОМ СМ - —1 СО СО СО СО <1* to Г* Ю Ю tO СО 00 Ю х-J ем СО - - тчеоъо 1 21-H-H-H-H-H-H-HzH+l+l-H-H-H -н-нчн I ?|-Н-Н 1 НН I 2|2| +1 +1 , -Н-Н-Н , ®222S®®§ 1 3 2 3 & 8 S 3 S S S 3 S§ S Й Я 1 3*35 8 1 S 1 8 SB g 1 00 CMCMCMCMCO'^LOCDr^r^OCfc ем *<г о со - - ОО Хм £о - к] ио ио ОМ СО
04 <М ом СО to io ° Хм*
Изотоп со4 N ©» S Й С? ® -4 ф я еюеюеюй « z z слСХ <
1. Параметры изолированных резонансных уровней
35
Продолжение табл. 1а
Изотоп 1 £?о, кэв A< J :69 I гп, кэв
р31 S32 С136 С137[5] К39 К 41 Sc45 Ti48 VbO V&1 Сг*о Сг52 Мп66 [4] 1/2 0 3/2 3/2 3/2 3/2 7/2 0 6 7/2 0 0 5/2 со о LO LO о ‘-О СО Г- CM СЧ СО СО СО о- ю СМ СМ СМ СЧ СЧ СО СО ~ СО СО - - - - - - -ГН hi —ч СМ СМ СЧ СЧ +1 I -Н-Н-Н-Н-Н-Н-Н I-Viuo , 9,.®“’ I I нинI 1 00 I^CO^OUOUOQ I ,-<++ 1 О licM 1 СО С7Э 1 LO CD 1 M 1 CO I- lo^l 111111111111 1 LO “Лоо о 00 CM CO CM CO uo CD co 1 LIO ’HO^Ot^OOO , uo 1 t" th — —. th CO UO co th т- О СЭ CM CO uo sj* СЧ с© о тч CM CM CM CO UO t> О 1 - - - - - - - - - - TH TH г- гн TH см ^0' CO ST 00 CO th CO CM ОЭ Г"» tth th th CM CO 00 uo о 1 1/2 1/2 3/2 1/2 2 4 4 4 4 3 1/2 1/2 1/2 1/2 0 0 >1 >1 >1 0 1 0 0 0 0 0 0 0 0 0 0 0 0 0 0 1 ft 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 3 ®- 1 1 | | | 1 | | | Illi 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 o- V о-н > l,l±0,2 18±3 <2 12±2 1,4+0,5 14±3 0,0088 0,00014 -0,03 -0,02 0,4 0,012 0,060 0,035 0,060 0,24±0,05 0,05 7 0,00285 0,10±0,04 0,45±0,06 0,49±0,10 2,3±0,3 2,2±0,4 l,2±0,2 4,5±0,9 2,2±0,4 1,5 l,19±0,05 3,2±0,2 0,6±0,05 1,0+0,2 -1,2 -0,8 -0,8 -1,5 -2,5 -2,5 —4,5
3*
36
Гл. II. Параметры резонансных уровней
Продолжение табл. 1а
И80Т0П I £o кэв A<69 Гу, ГП, кэв
J i
Мп65 [4] 5/2 0,337- 1,08= 0,003 0,02 2 3 0 — 0,026- 0,014= bo,ooi =0,002
2,36= 0,06 3 — — 0,34= =0,02
7,30- o;25 — — — 0,25= =0,05
9,0= 0,25 — — — 0,71= =0,13
21,2- 0,25 — — — 0,48= =0,11
27,3- 0,3 — — — 1J00- =0,25
35,1 = 0,4 — — — 1,40= =0,28
Fe5« 0 — — —
29,2+0,5 — 0 — 0,90- to, 03
75,6+1,0 — — — 0,90- -0,05
85,5+1.0 — — — 0,98- =0,05
127 bl — — — 0,50- =0,05
138 bl — — 0,82- =0,05
145 bl — — — 0,80o =0,05
162 bl — — — 0,88= =0,05
188 bl — — — 0,95H =0,05
Со59 [4] 7/2 — — -0,5 -
0,132d 0,002 — — — 0,0049- -0,0007
4,70H 0,25 — — .— 0,32= =0,03
7,8^ 0,3 — — — 0,24= =0,05
28,3d 0,3 — — — 1,3= =0,2
Ni58 0 — — —
5,0 — 0 — <0,3
17.0 — 0 — 1,3d t0,2
65 — 0 — 2,6= =0,4
109 .— 0 •— 1,2= =0,3
Ni80 0 -—- — —
15 — 0 — l,8d to,3
30 — 0 — 0,7= to,i
67 — 0 — 0,7= =0,1
88 — 0 — 0,4= =0,2
99 — 0 — 0,6= t0,2
Ni82 0 — — —
4,2±l,0 — — — l,3±0,4
Си63 3/2 0,58d 0,02 — 0 — (9,0±0,5)-10“4
1,98= 0,10 — — — 0,046J to, 03
5,4= 0,4 — — — 0,076= L0,09
57,3= 0,6 — — — 0,75= -0,15
Си85 3/2 0,227= 2,5= 0,007 0,2 0 — (1,4±0,6)« 10"5 0,0014+0,0004
4,2= -1 0,2 — . — — 0,033
Zn84 0 2,75d 0,10 — — — 0,07d to,01
4,6= 0,3 — — — 0,06= =0,03
Zn87 5/2 0,225= 0,003 — — — 0,0016= =0,0002
0,455= 0,010 — — — 0,0127= =0,0015
1,62= 0,07 — — — 0,010= =0,003
2,3= -1 0,1 — — — 0,043= k0,010
Zn88 0 0,53= 0,01 — — — 0,0096= =0,0004
1. Параметры изолированных резонансных уровней
37
Таблица 16
Параметры резонансных уровней для ядер с массовым числом Л >69
Изотоп I £o, 9в Гу, мв Гур мв Г°,л«
Ga«* 3/2 112±2 — 60 5±1
340±10 — 190 10±5
710±30 — 1300 47+9
Ga71 3/2 95±2 — 70 7±3
290±9 — 7 400 430±30
380±10 — 3 300 190±30
710±30 — 220 8±3
As76 3/2 — 290±60 —
47±1 296±35 39 5,7±0,4
92+1 269±57 16 1,6±0,2
254+7 230±180 70 4,4±2,0
322+10 — ИЗО 63+5
457+10 — 100 5±3
535±10 — 2 710 117±7
666±28 — 230 9+7
746±34 — 2 380 87±8
Se’4 0 — 370±80 —
27,0±0,3 350±80 34 6,5±0,6
272+8 — 3 300 200±25
Se74 0 — 370±80 —
860+30 — 3 600 130±45
Se77 1/2 — 370±80 —
211±6 — 850 59±8
690±25 370±80 1400 50±10
998±45 — 5 500 170±30
Se’8 0 — 370±80 —
382±10 700±400 470 24±4
Se88 0 1970±100 370±80 36 000 810±70
4250±150 — 35 000 540±80
5000±150 — 35 000 500±70
Br” 3/2 — 330±60 —
35,6+0,4 310±30 56 9,4Н L0,7
53,4+0,9 430±70 23 3,1= t0,3
189±5 410±140 78 -2
205±5 — 15 1,2= =0,2
238 460±160 830 54= =5
292±9 — 82 4,8= =0,3
317±10 — 73 41= =1
Br81 3/2 — 330±60 —
102+2 210+120 200 20±3
136±3 370±140 330 28±4
Kr* 28,3±0,3 — 5,3±1,9* 1,0±0,4*
41,1+0,5 — 15±5* 2,4±0,8*
Rb86 5/2 — — —
3300 — —
4100 — 18 000 280
4900 — 34 000 4 t80
5800 — 33 000 430
Rb87 3/2 — — —
5000 — 46000 650
6600 — 17000 210
7350 — 54000 630
8550 — 170000 1800
Для естественной смеси изотопов.
45 Р- * еотЧН 55 p X- £ e> «s Mo97 Mo98 Mo100 Ci о СЛ !Z tr w co "со •*< 00 о сл СЛ 00 00 00 -J Изотоп
to CD ?O © © © -- to © СЛ to © to СЛ ьо I-* to © to t—t
Ю СО £*~ - - О © 00 © 00 1 1 1 1 1 1 45*- ©to tO CD ©~ © © © 00 © -*J II 1 1 LI 1 1 1 1 4S tO © £* © CD co'L^'to 00 I I I 1 LI I I I © © © H- 1 p © © -O 45* co rfs © 4S to **J © © © 00 00 ©CD- CO O-J©- © © © to oo co ©©to© II 1 11 I I I LI I I I I 1 II I I I 1 1 I I 1 1 J © 45* CO *q©£*COCOCOtOi-^h^i-^£*tO© 45* © © 00 CO to 45* CD ©- - - 45* CO.tO i-^©©45*45*CD©COtOCD H-H-H-H-H-H-H-H-H-H-H-H-H-1 COtOi-^i-^h^h^<lCn£*COtO©© UiO^Wi^O - - - © -*3 © to О © н- о to *3 to со © I со l-л. © © © © to о3
ГГГГГГ 1 рр о to i-a.'U. со ю 1 1’1 1 ГТГГГГ co to to ^ © § Г1 1 1 ГГ1 г 1 © ООО 00 © co to IT 1 IT 1 1 1 II 1 1 1 1 1 Г1 | 1 1 II 1 1 II | 1-^ to to £* CO 45* © © © © -o ©- © © 00 45* © © 88 1 CD co
to to to 88 8 H-H-1 H- to ^3 45* 8° ° l-J» © © 1 1 1 IH- 45* 1 1 1 II? © о to to © © H-H- © © to to co to to © © co © © © © ©© © IH-IH-I 1 IH-H-IH-I 1 00 © 00 © 00 © © © © © to to S3 1 H-H- 38 1 1 1 1 1 1 ll?l 1 © © to to to СП © © © СП © 1 н-н-н- 00 © © 45* О 1 1 1 1 1 1 to to to © © © © © © 1 н-н-н- 888 2 co
Гл. II. Параметры резонансных уровней
1. Параметры изолированных резонансных уровней
Продолжение табл. 16
Изотоп I Eq, Зв Гу, мв Гп, Мв 4^
Pd* Agio? [!4] Agio» [i4] Cd110 Cd111 1/2 1/2 0 1/2 Ю Ю ^СОчТ^ОСО^ГО-^ co IO Q --------- о О OO О О О О СЧ СЧ Ю Ю СО СО СО 00 00 00 00 О тч -+ -+ СЧ о-*н СЧ СЧ СО -Н-Н-Н-Н-НЧ4-Н-Н-Н l-H-H-H-H-H-H-H-H-H-H-H 1 -H+1-H+l-H-H+l+m+m-H-H-H-H-H-H-H-H-H 1 -Н 1 -н-н-н-н-н-н Ю Ю 00 Ю 00 СО СО Ю Г'' 1-0 чГ СО О О 00 О со Г- 05 ЧГ О> СО Ю чГ 00 00 чГ о о о Ю СО О> Ю 00 СО СО СЧ О Г'Г'СО-нОЮ -ЮГ- -чГООООЮСЧ - - - - СЧ - - - - 00 со СОЧГГ- о ОЮЮСОГ-ОО-^Н тнСЧЮ 00 00 -СО 00 о со СО СЧ О «гч СЧ СО СО СЧ Ю СЧ О О СО -гч т-< СЧ СЧ СЧ СЧ СЧ СЧ СЧ СО СО СО СО СО СО СО ЧГ ЧГ *<Г Г- ТН-Ч-Ч СО 00 ’гччГчГЮЮСО^ГЮ,Г- СЧ 180±50 134±8 137±20 136±16 141±6 135±8 137±20 146±8 152±5 140±13 106±14 140±25 110±20 140±70 110±20 95±20 28±8* 1,7±0,6* 1,0±0,3* —190* 5,3±1,4* 18±4* 100±30 * 25±15* 86+20 * 11,4 (7=0) 5,1 (7=1) 1,74 24 (7=1) 12,6 (7=1) 6,7 (7=1) 4,2 (7=1) 36 (7=0) 29 (J=l) 19 (J=0) 93 (J=l) 4,4±1,3 38+9 134+25 27±5 39±8 350+150 <4 <4 <4 7±3 <4 300±90 280+65 7±4 30±9 54±16 40+16 84±33 33±13 35±14 110 7,6 1,3 10 51 26 27 4,8±4* 0,23±0,08* 0,Н±0,03* ~20* 0,44±0,12 * 1,3+0,3* 5,9±1,8* 1,3±0,8* 4,2±1,0* 2,8±0,2 (7=0) 0,79±0,05 (7=1) 0,26±0,03 3,3±0,3 (7=1) 5,5±0,1 (7=1) 1,23±О,О7 (7=1) 0,66±0,08 (7=1) 4,8±0,3 (7=0) 3,4±0,6 (Л=1) 2,0±0,2 (7=0) 8,0±0,6 (7=1) 0,38±0,11 3,1±0,7 10,2±1,9 1,9±0,4 2,7±0,5 22±10 <25 <25 <25 0,4±0,2 <25 17+5 16±4 0,4±0,2 1,6±0,5 2,7±0,8 2,0±0,8 4,3±1,7 1,6±0,6 1,7±0,7 12±2 1,45±0,07 0,16±0,06 1,1+0,2 5,1±0,6 2,2±0,6 2,1±0,3
1 i 1П11 5 snUI тпрЭ бпРЭ шРЭ Изотоп
ел ел ел ел ел 3 3 Р Р 3 •J о» ег «ь ьэ
1
343±13 > 0^0 О ЬО to 9/2 СО ил. ""-О --.о to to Н-Ч Продолжение табл. 16
СО со о to Н*. !-*• I-* СО ил. i-л to to too со СП СО to to- со 00 00- со 00- СО <j СЛ to us со to о О О СЛ СЛ со to Н-Н-Н-Н-Н-1 Н-Н-1 Н-1 Н-1 Н-Н-1 н-н-н- 00 о со со о to СО СО to tOp.|A - о - - - си о СП о ifs us со to СО со - COOO^JO 00 сэ со со to- - us со to о со - - - - - ^00 СЛ о- --- О СО СО О 1-л. О О -^1 СЛ to СЛО о 1 1 11 И11 I I 1111 1 И- 1 11 | I |I 11 11 о US со to to ил 4S Ойл. - СЛ to СЛ ил. US- ИЛ. ьл. ЬЛ. i-л 00 - - - - - -о- to СО О 00- - -J о О СЛ to О ил. 00 ИЛ. to СО СЛ о СЛ 00 —J I4-I4-U-I4-I4-L4-I4- 1 1 1 1 LLI4-I-I-I4-I4- III III 1 Ео,
гт 11 гтп rl 1 1 1 1 III 1 11 11 11 11 11 О О О О О О О О to ьл. 1-л. ил. ил. •О о СЛ to ил. о О О 00 СЛ to СО US О to 1 1 1 1 1 1 П П 1 1 ГГ | II III ГТГГГГ1 1 I ГГ 1 ГГ 1 ОО ООООО со entotojoo о сэ us "toioVo о "о <Tto "о US со О to
1 |Л^ 1-Л. !_ж 1-Л. t-Л. о ил ил О О ООО о 1 1 1 IH-H-I IH-IH-IH- 1 IH-I 1 1 to со со со со со СЛО ООО о о о о2 го оо 1 IH-I н-н-н- 1 Н-Н-1 1111 СЛ О US US to 1-л. ООО СЛ ил. Ci 00 ил. оо |-*.|^.сОил. о о о о о со о о о IIH-IH-IIH- IH-IIIH-I IH-H-H-H- us to to to us ел to co to О О О О О ООО 9W ‘\l
00 1? О О 5 to сл us to us to ил CO- с*- - СЛ О СЛ co 00 - 1-^- tO СЛ 00 СЛ US СЛ 00 О О О СЛ 00 ил i-л. Н-Н-Н-Н-Н-1 Н-Н-1 Н-1 н-1 Н-Н-1 н-н-н- USCOOCOO 1-*“ О н* СО ил. нл. о to о - - - СО О —J о - 00 СЛ us о о со о о о О ил.- ил- - - СО- t-л- СО О US- ьл. I-л -о к СЛ СО 00 <1 ил. СО 00 Ч4 СО Н-Н-Н-Н-Н-Н-Н-Г© 1 О О О О О О О сд СО О О СО "ил. о 00 СО US 1-л _а. О СЛ 2 -° -° Од СО ил. СЭ us Д со со ил. СО 00 Чч СЛ ^ooous^H-o 1 н- 1 ^^54+II н- 1 5я 1 MCn^US^S^ О 0^0 И-. СО to о
ООО о о Oto- нл- - СЛ СО to 00 - ил.- - - to- 00 со- - to - - to- 00 СЛ СЛ О <1 СЛ О to-О СО to US Н-Н-Н-Н-Н-1 Н-Н-1 Н-1 Н-1 Н-Н-1 н-н-н- ООООО ОО ьл СЛ нл.нл ООО со о о со О «-*> О СП оо о to о 00 СО ил О us о о о о - - 0 0-0- to ООО О О- - О- 1-л. - to US- - - СО О О to СО СЛ СЛ - - СО СЛ ил. СО со О us ил. -О to Чы о 00 нл to О СО | 1 | | | | | | | | t| l 1 п 14- 1 II I I I I II II о о О ни о - О- О » - 1-л- too СО CD to со- О НА - сэ US'- CD- tfc* - - - - 00 О е - -О СО СО СО СЛ о 00 О О о СЛ us US СЛ о 1 1 1 1 1 1 1 1 1 I 1 1 II |4_ 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 LL 1 |4_ 1 л а
1 1 11 III 1 11 п и 11 I Н 1 1 1 1 11 1 1 ООО JO О О О СП о о о о о о ООООООО^О ООО^Ьо 1-л нл US US о О О С' Л ООО го со us оо II ГГ11 п гтп 1 1 II 1 1 1 1 1 Г1 1 1 1 1 Н IT 1 Гт 1 ООО 000 О ил. о о о о о о О "ил. со "to со о US о со СЛ о о о о -°0 о -4g СЛ ч
Гл. II. Параметры резонансных уровней
а и> И % £ X X «—। C—( ro н сл сл сг сл сл ?. 1 сл сл Р S3 S со §
S 00 СЛ ы м s g ьэ W W h- К S L18 119 о а
«q со _СО СЛ •q сл
to to to to to to to io о . о W °
0,0$ 4S © СЛ . © -J © I-*. кл. СЛ tO 05 i-л. i-ь. ГП К*1ч. _ «. </"> —j a os co co to 00 © © -J i-^ © 2,3» 23 35, •о СЛ to ^05 О СЛ to i-^ 05 со © сл- 05 tO rfs tO СО 05 rfs 4S 4S 05- 05 tO 00 со о СЛ н- н-н- 1+Н- со о to © оо ©
1 to s1 —J C5 H-IH-IH-I © © © £4 c© CD 05 >£» to 05 00 О СЛ CO CO 00 4S СЛ H-H-H-H-H-H-1 H-H-H-H-H-H-H-H-H-H-1 4S co CO to © Ci^WbC^H>P>O©O 00 CD Н-Н-1 Н-1 оо о -KJ СЛ СЛ СЛ О О СЛ -Л СЛ Н-Н-Н-Н-1 Н-Н-Н-Н-Н-Н-Н-1 tOb^OO М^н-ОООО сл сл о to Н-1 Н-1 Н-Н-1 © 00 to -о Eq, Эв
002 to © © © co © © CD СЛ СЛ © СЛ СЛ co сл со о ' сл © to © со © 4S - © ©
Рои 00 05 H-l 8 IH- to о 90±20 90±20 1 1 1 1 1 ll?l 1 1 co © 1 1 1 1 1 1 II? g 1 1 11+1 со 00 —J О сл 1 1 IH-H-I to о сл to © 05 -J со © сл 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1-1 1-^ ►— о о IH-IH-I 1 g g 110±30 110±30
g 1 1 1 1 1 П ГТ ГТ 4S tO© i-^ о © СЛ 1
rfs О СЛ СО СЛ О О tO 05 © О 05 tO СО tO 4S
I H-IH-IH-IH-I Н-Н-Н-Н-Н-Н-1 H-gw*'a<3>.K>*o’'°r |
СЛ to ЬА. СЛ to О to О СО CD rfs
о - - ©- - - о
СЛ О 05 СЛ
05 00СЛ05| —1 © ^ СО СЛ 05 tO
оо "о io 05 -/cd
2
. Параметры изолированных резонансных уровней
_ со со
00 05 -
со © rfs to
Н-1Н-1Н-1 Н-
£ г -° -°
-J 05
-1 СО СО 05
to 00 05
OM^OO
1+Н- II Н- I
© ,-L о
to Ьо~ is
l,04±0,03 — 0,0055+0,0005 0,00544-0,0005
5,43+0,07 — 33+3 14+1
6,64+0,08 — 1,5+0,2 0,58+0,08
TJ В ** •J 2 z 33 5 « *
СП tO 1 <J -J СП to to to £* £* l-л- l-л. oo co- ООСЛ H-CDOCnWtO to cn - CO СП OtOO50041*tOO5C0 to- !-*• *O 05 О СП CO C5 OO CD JSCD СП H-H-1 H-1 H-H-H-H-H-H-H-H4+H-1 00 00 05 4S to to -О 05 - - QCnOOO^JOCO •О О О СП CO to Q 41* 41* СЛ 41* I+I+H4+I+ 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 £ СЛ CD gCD О
05
CO*3C04StO_i-*-^
CDQOCD-JOO-JOOCO
QOQQQ05^t005 I
OOOOOOOOOCD I
73,5+1,5 150+30 27 3,15+0,35
5 co «0 Ba137 tfl co a> CO co СЛ co co Изотоп
To CO to О CO To To s
СЛ £* CD tO О ^ £* CO H-H-1 H-1 to to Cn Cn to OirfsrfsCOCOtOtOH^- 41* 02 00^- ooto 0 00 00- O5-OtOtO00-JCOO50DtOCn I I LI I I I I I I I I I I I I I I I I I I 1 cn 41* 4S CO CO CO 41* O*JO OW<lO^ H-H-H-H-H- to I-* СП CD 05 41* О CD 00 41* tO СП tOtOtOh^H^i-^^41*CO-<!tO- 4N tO О 00 41* 4S tO- - - - CD O^^tOCDCOOOQOi-^00 05 0 СЧ 0
1 1 rt 1 1 Г1 1 1 1 1 Г1 1 1 1 1 Г1 1 1 tOh^i-^^^cDOtOtOtOO О -J СЛ CO 0 CO 1 11 11 11 г 1 11 11 11 11 11 11 11 It -J05 05Cn41*C0t0i-^^OOO 00 СП 05 co 0 41* Ф Ci
I I-* l-J» СП СЛ 1 IH-IH- to to СП СП I-* I-* 41* О 41* СП 1 1 1 1 1 1 1 1 1 I I I I I I 1 1 1 1 1 to О О СЛ 1 1 1 1 1 1 1 1 1 H-H-H- 05 41* tO ООО •d
1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 ГГ «О tO О -О Cn 1 1 1 1 1
I 05 О 881 4*4 rfs tO CO w^ooioto^cncno: OOOOOO^O^CHCD 00 \ 00 to СЛ 1-^ О CD -О 05 CD OOOOO H-H-H-H-H- CO to 05 41* 8§8°° 4S CO 05 cn 00£*СЛ- 41* - О CD •*! >t* СП CD tO CD CD CD 05 tO I I I I |-| L| || | | | | | | | | | | | | I I s’ Я no
1 05 1 птг1тгг1тгг11 гггт 11 ГТТ| Ot0t0^t0£*^05C0C0^O Oto to- О CD - - 0 3=1 0 Й Й Ф
1 41* tO СП - <О СП н+нн; О СЛ СЛ I to СЛ to tO 1-^- . О2^ОСгО2СО<1СП^00О H-H-H-H-H-H-H-H-H-H-H- 4^ СП tO СП О О tO О CH - CD CD CO to Си £4 00 00 I I I I L| I I I I 0 CO - co О CD to to 00- to- - - - - - ^CO41*CH-J00CDtOh^00 41*^ II 1 1 1 1 II 1 1 II 1 1 1 1 II 1 1 1 1 l-l A, n я Ф to
1 1 Illi rl rrl 1 05 CO tO CO 1 1 1 1 1 1 rl 1 1 П П П П ГГГГГГ C5 ^0 О О О О О 0 CnCnOC541*-005C0£*Jt0C0 1 c\ fa
к-*- 0
'л. II. Параметры резонансных уровней
1. Параметры изолированных резонансных уровней
43
Продолжение табл. 16
Изотоп I Eo, Эв Гу, Ate rn, Ate rn”**e
Pm117 5/2 7,00J to, 09 4,4±0,4 1,7t to,2
15,6- -0,5 — 2,0±0,6 0,51= =0,15
20,0- -0,5 — 3,7±0,7 0,8= =0,2
33,4- -0,6 . — 9±2 1,6= =0,3
41,4- -0,6 — 60±20 10= =3
43,2 d Ь0,7 — 8±4 1,2= =0,6
Sm147 7/2 63±13
3,400- -0,005 61±5 0,78t to, 12 0,42j tO, 07
18,3- -0,2 41±17 71- -7 17- =2
27,0- -0,4 — 4,8= =0,4 0,92= =0,08
29,7- -0,4 — 14,4= =1,0 2,64= =0,18
32,0- to, 5 55±15 28,4= H2,8 5,0= tO, 5
39,6- -0,6 — 104- =12 16,5= tO,2
49,4- -0,8 — 20,6= =1,4 . 2,9= tO,2
58,0- -1,0 — 31= =5 4,1= tO, 7
76,0- -1,5 — 47= =18 5,4= =1,6
79,4- -1,6 — 14= =14 l,6t =1,6
83,5- -1,7 — 108= =12 H,83 =1,2
95- -2 — 330= =160 34z =16
99- -2 — 160= =80 16= =8
Sm149 7/2 — 63±13
0,0976±0,0005 64±1 0,50+0,03 1,6+0,1
— J= =4 J= =4
0,88^ tO, 02 60±l 0,80t tO, 08 0,85d tO, 08
4,99= =0,06 67±3 2,0- =0,3 0,91= =0,14
6,48= =0,08 — l,2j =0,3 0,45- =0,11
9,0= =0,2 — 13= =4 4- =1
12,2= =0,3 — 1,7- =0,3 0,49- =0,09
14,8= =0,5 — 6,2= =0,6 1.6= =0,2
17,0= =0,5 — 2,5= =0,5 0,61= =0,12
23,2= =0,3 — 1,2= =0,3 0,25- =0,06
25,1- =0,5 — 12= =1 2,4- =0,2
25,9= =0,5 — 3,9= =0,5 0,77t =0,10
30,7- F0,5 — 9,3= =0,6 l,68t =0,10
33,9= -0,6 — 6,0= =0,7 1,03= =0,10
40,2= =0,6 — 24= =3 3,8= =0,5
41,3= =0,6 — 43= =4 6,7j =0,06
45,1- =0,7 — 7,5= =0,4 1,12 j =0,06
51,6= =0,8 — 41= =4 5,7d =0,6
57,5= =0,8 — 38= =5 5,0= =0,8
59,7= =0,8 — 67= =6 8,84 =0,9
62,1- =0,9 — 47= =4 6,0= =0,6
64,8J =0,9 — 60= =5 7.44 1-0.6
68,2= =1,0 — 28t =5 3.4+0,6
70,7= =1,0 — 82= =15 lot Ь2
73,0= =1,0 — 134= =25 16t =3
75,3= =1,0 — 23= =5 2,6- =0,5
90,5= =1,5 — 84= =11 8,8t =o,i
95- =2 — 340= =170 35t =18
99= =2 ' — 170= =80 17- Z8
Sm161 5/2 63±13
1,10- -0,01 — 0,61±0,13 0,58t tO, 12
1,70= =0,01 — 0,26±0,09 0,20= =0,07
. 2,04= =0,01 — 0,48±0,13 0,34= =0,09
4,10= -0,03 — 0,51±0,16 0,25= =0,08
6,30= =0,05 — 3,3±l,0 1,3= =0,4
Eu161 5/2 88±15
0,0006 0,001 67±5 0,10±0,02
0,327±0,003 70±Ю 0,065 0,11+^0,009
0,461±0,002 93±3 0,756 l,U±0,02
Гл. II. Параметры резонансных уровней
VO иО СО 00 QQ^lT)(NOC4OOI>^^^M^^00 ОООООООСЧМООООтнОООт- О ьо -чч сч со го со LOLO О СЧ СЧ О_О_О •4-4 00 Sf (О 1 о о о о о ю 00 СО О LO о о оо 00 ю СЧ со о СО СО 00 СО С- С* яч- я-нсочгсосчсчооио О О 0^0 О О О -Ч-
ч о'о о" о66о о о о оооооооо 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 11 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 о о о о" о о ^-н-н-н-н-н 00 СЧ SF о о со о со - - - •> 0*0° 1 о" <S о" +4+4+4 1 О’ СО LO Sf СЧ LO О 00 ~ о"о"° ооооооооооооо 4444+4+444+4+4+4+4+444+4+4 1 Г-ООСОГ>*ООиОЮГ>яОООСОСО«ч-| СЧ СЧ О СЧ О LO ячН со -О -ячН О о * * - -о О -О -СЧ - - я-О О >чч ^ч - -о о о о о о о о" о" o' о" О о" я^и" сч 11 11-11 11 11 11 1IJJ о" о" о" о" о" о" о" о" 1 4444444444444444 ©счсоиосочгиог* счиосчиооямсчио о" яч^" -чГ о" о" о" о" о"
ние та! -ТГТТГ1-1 Н1+1т1"Птгп 1 Г1Г11 11 11 1III I1 4F©^QOQOUOOOOCOOU04rc4UOC>I>CO *51<СЧ’ч-<ОсО©>ч-|1>ООСОиО'^СО©ОчГиОСО СЧ О * - -О - -©ягно -оо оо оооооооо о о о 1 II 1 П П П П 1 1 Г 1 | иососооо^чгсо о" о" о" -ч-<" сч" сч" СО
)долже <а о ио о Ю СО (N Ю > о _ СЧОСЧООГ-ячНСОячНСЧООЭЮСЧСЧСЧОСЧЮ со о о ио ио о 1 Soo О СЧО 1 о О со 0 0^00 со свечою ио о ю со о | ио 00 г- яя - - СЧ >чЧ«ч-1-ч-1СЧ^^1>«4-1 44+4+4+4+4+44444 ОиОСОСОСЧСОСЧ«ч-| •я я* яя Я!- >44 СЧ ЧГ сч со со О СЧ 00 со 00 О ячН яч^О^О О СО я^ о" о" о" о" о" о" о" о" 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 I. 1 1 1 1
л О о" о" о" о" О сч" сч" -чн" ЧН о" «чн СЧ о СЧ чг сч О О со 1 о"^" 1 о" о" о" СО со" о" о" ячн" со" СО я^" о" со" 1 11 1 п111111IIm ОООО^я^ОООООСЧ СЧ я^ >4-1 U0 ЯЧ-I SF - яя ~ ~ ~ сч О СЧ со ячН оо
К
09 Sj сч со со 441-Н-Н-Н 1 111111111111 О СЧ о* О 00 о 00 1 1 1 1 1 1441+144 1 СО 05 00 О> 00 о 1441 1 О 1111 8 1 1 1 1 144 8 1 1 1 Г1 1 1 1 о о о о счио сч со со 444444+4+41 1 144 82S8S 8 ч-< ч-Н чН чН ч-<
ио ио ио со осчоооиоиоооио ООООООО-гн-гнО^СЧСЧ^СЧСЧСЧиО сч со ио со со чг СО 00 8888 U0 О СО О О -чн О тПСЧСЧСЧСЧСЧСЧСОСО я^^^иОиОСОГ^ОО •ГН О СО Г* О ОООО^чя-нСЧ
<а ф о" сГ о" о" о" о” о" о" о" о" о" о" о" о" о" о" о" о" +444++4+4+-Н++4+4+4+4+4+4+4+4-Н44 Ю^СЧ00ОГ-'<Г'<ГГ-ОЮ'^С01?-0000СЧ00 Ю00^ Фтн^ОСЧ^О „„-„„„г.- О -Г- СО С- - - - - - О «чн СЧ СЧ СО ЧГ LO г- --чН ~ -Ю СО 1> О’ О -чч Т4 ^-1 «чн -чч >чЧ тг-i чн ячн СЧ СО СО о" о" о" о" o' о* 4Н+4+444+44Ч СО О 00 Ю СЧ О О СЧ СЧ ЧГ U0 С" ячН СЧ СЧ СЧ СЧ СЧ 1 ооооооооооооооооо II 11 11 11 11 11 11 11 11 11 11 11 11 1II 1 11.11 1 о" о" о" о" о" о" о" о" +4+4+4+4+444+444 ио 00 00^^ о СО СЧ чг о" о" яч- ио" со" оо" сч" 1>" счсососососо»^^ о" о" о" о" о" о" о" о" 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 11
о 1 II 11 11 1 со со СЧ о < я- •» • СЧ со со ттттт imm+m+i ил i ^иОООГ'СОСООО’ччоО'чИя^я^ 00 СЧ СО СО - - я- -ОО'Ч-'СОСОСОООООО’ЧН^ -ЧГСОГ- яя-ч-1 -ч-l яе-| ,44 яч-< яч-< СЧ СЧ СЧ I 00 1 1 ml 1 11 11 1 Н±г1 чНя^(Л1Л>чНГяягнО О СО чГ О -я© -я я» яя - я. -C4SF СЧ СЧ со Г- ячН ячН ячН ячН т-н
СЧ с\ 1 сч сч
U0 й г U0 СО
Изотоп 5 и Ен163 1 1 га со «и ’Ь ы
1» Параметры изолированных резонансных уровней
45
Продолжение табл. 16
Изотоп I Eq, Эв rv. Me rn» MB г°, Ап’ мв
Gd188 Gd18’ 3/2 7/2 20,2d 21,3= 23,9= 27,9= 29,9= 30,5= 32,1- 35,0= 35,6= 37,3= 39,4= 40,4= 44,3Z 46,3d 47,1 = 0,030J 2, go- 17, 1= 44,3d 49, Оз k0,2 =0,3 =0,3 =0,5 =0,5 =0,5 =0,6 =0,6 =0,6 =0,6 =0,6 to, 6 tO,7 =0,7 =0,7 tO,003 =0,02 =0,2 =0,7 =0,8 91d 62= H0z 100- 100z 97z 85z 86d t25 E15 t30 t!5 =30 =5 =16 t34 5,Id 18d 6,2- 0,9d 9,6= 12,6= l,6j 7,6Z 2,2- 13, GJ 3,8Z 1,6= 22d 3,4d 12,1= 0,65- 0,36- 21- 10d 25= to,7 =2 =1,0 -0,2 =1,2 =1,2 =0,4 =0,8 =0,6 =1,4 =0,8 =0,3 til =1,0 =0,2 t°,io to, 06 t2 ьз l,ld 3,8Z 1,3d 0,18= 1,8= 2,3Z 0,28= 1,3Z 0,37= 2,2- 0,61z 0,25= 3,3d 0,50= l,8d 3,7d 0,21z 5,0z 1,5= 3,6Z tO,2 tO,5 tO,2 tO, 05 tO,2 tO,2 tO, 07 -0,1 =0,09 =0,2 =0,12 =0,05 =1,6 =0,17 to,3 to,5 =0,05 =0,5 =0,8 =0,5
Tb159 3/2 3,35j 4,99z 11,14- 14,4Z 21,4Z 24,7- 27,8- 34,1= 44,2J 46,6= 51,1- 54,9= 58,7= 66,1= 74,6- 78,2Z to ,03 =0,05 =0,10 =0,2 =0,2 =0,3 =0,3 =0,4 =0,6 =0,6 t0,7 tO,7 =0,8 =1,1 =1,3 =1,4 90±30 0,43z 0,055z 9,2d 0,54z 2,1- 5,8= 0,9d 3,3- 5,6d 15= 3,7Z 1,6- 4,6= 15= 20= 15z ; 1 1 1 1 1 1 1 Г11 1 1 1 1 11 1 1 l 1 1 Г11 1 1 1 1 1 1 11 | WO О оооо ^оо 00 <1 to оо Q О ьо OU1 00 0,24z 0,025z 2,2= 0,14d 0,46- 1,17= 0,17z 0,57d 0,84d 2,2- 0,52= 0,21- 0,60- l,9z 2,3d l,7z to,03 =0,004 =0,6 =0,03 =0,05 tO,14 tO, 02 to,и to,13 tO,4 to,i t0,08 tO, 14 tO,5 to,6 tO,4
91,9d 97,9- 112,5= 115= 122= 131= 144= 156= 1 1 1 1 1 1 ГГ1 1 1 1 1 ГГГ C CO 00 24d 45= 65= 70d 50d 16- 120= 160= ГГГГГГ1 Г1 Г1 1 1 1 гг ОО^ООСЛ^05 2,5d 4,5= 6,0= 7= 4- 1,4= 10= 13d tO, 7 =1,1 =2,5 =3 =3 =0,7 =3 ЬЗ
Dyiei 7/2 2,72- 3,69= 4,33= 7,73= 10,42= 10,87= 12,65- 14,30= 16,78= 18,5= 20,4- 25,3= -0,02 -0,02 -0,03 -0,07 ^0,10 po,io =0,13 =0,16 =0,19 =0,2 -0,4 =0,3 115d 119= 124= t20 =10 =15 0,62d 1,62= • 0,96= 0,57= 1,1= 0,3= 0,15= 5,4= 5,8= 6,7= 1,4= 1,2= to, 07 =0,15 =0,18 =0,10 =0,3 to,l =0,05 =0,5 =1,2 =0,9 =0,2 =0,3 0,38d 0,84- 0,46= 0,21- 0,34= 0,09= 0,04= 1,43= 1,4= 1,6- 0,31= 0,24- to, 04 =0,08 =0,09 =0,08 tO, 09 to, 03 =0,01 =0,13 to,3 =0,2 =0,04 to, 06
Ег* д г о» О’ и о» и ’ о» со о о < Ч- « 5? ьэ Изотоп
7/2 о 7/2 о ГО
о о СП US 00 -о н-н- о о СО № О со о сс us 05 н-н-н-н- со со to to 0000-0«^05СЛСЛ£ч£чСОСОЮ — — СО —J оо оо О 05 СЛ tO 00 О -О СЛ — оо to- ---- ---------- С© ГО£ч — O^JCOtO<JlCOC©C©COtOOOtO н-н-н-н-н-н-н-н-н-н-н-н-н-н-н-1 i—— — — — ОООООООООО С©-О<35СЛСЛСЛСО — <35 — — — — — — СО 00 СЛ 00 СЛ О СЛ С©- - £ч US to — О- - -- -- -- — О 05 to 05 С© 05 00 00 С© 00 00 — О 00 — 14- | 1 1 1 1 1 1 1 1 II II 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1. -О СП 05 tO —- us 05- US СЛ 00 со US 1 н-н-н-н- со оо о о O505CnCnCnCnUSUSUSUSCCC0C5tOtO СО—С©СЛ — ооослсо—00<1СЛѩѩ СЛ СО US US 00 3 tO — USC©<^00 05C© — 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 о'
Г1 | 1 1 Г1 1 1 1 1 Г1 Г1 1 1 1 1 1 1 Г1 1г Г1 11 1 г US US 05 СО tO tO — — — О О О О О О 1 ппТттпттттпттт^^ °-0-0-0-0 °-° °-° ° ° ф сь
,01 ,01 <35 СЛ ОО tO — 00 <1 05 сл Сл US tO to to О оо О 05 to О с© с© сл to — о 00 — ( Г *0‘ to — — Ос© С© 00 00 -О -О 05 05 cn'rfs'us
II 1111 Ю — — 05 US 05 05 <35 00 СО 0,0 о о о о о H-IH-I 1 1 IH-H-IH-IH-I IH- — <1 со со to с© to со о о о о о о 1НЧ 1 1 1 1 1 1 1 to о — — — — О — -О — 1 1 1 1 1ЙН+1 1 1Н+Н 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 — to US to О О ело 1
— — 05 оо 05 to О US Сл Сл 1 1 н-н-н-н- tO — — — СЛ <35 СО СЛ о О О — — — - -О- - 00 to со- СО- 00 сл to to 00- -J со- - <35 to СЛ — оо ^11— СП — <35 СЛ СО Ю — СЛ 11 11 11 11 II 1 1 11 11 1 1 11 1 1 11 11 11 11 1 — to — -О — — со - о- Q Сл сл !— сл ГО — -ОСО- О- 4S О О О 05 О 00 US С© О О US со о О 00 Н-1 H-H-H-H-H-H-H’H-H-H'I+H-H-H' сл -о со — to — us US — сл — to О — о О ОСЛООСО О - - - - О -СЛ- СЛ to — — 05 — СО О О СЛ to , о о о о 1 н-н-н-н- — rfs-CO US to О О 8° — — — о to CO<]tO—C©05 05t0t00 — ОО-ОСЛ 1 1 II 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 I 1 1 1 1 1 1 1 II г
1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 Гг1 1 Г1 1 1 Г1 1 1 1 1 1 1 1 — 005005C005rfsCOC>i—00^0 05 US О 00 СЛ -3 to <1 1 ГГПТГ| 1 гг гг гг гг гг 1 1’1 1 ГТГГ1 1 II — СОСЛЬЭ^чЬЭОСОСООСОСОООО to 05 сл СЛ (О СО мв
1 1 со 05 to £ч — US н-н-н-н- № — — — о — О О -1—00 о- US- US 0^1 СО СО О- - - СО — - — - — • - - - - СЛ to — to- - СО СО — 05 05 С© О 05 СО С© О 05 tO СО I I i I i I i , i I 1 1 I 1 I L 1 1 I 1 1 1 I 1 I L 1 1 I 1 — оо — — US to — — С© US- О- СЛ- СЛ ------- £ч- to- — 00 С0СЛСЛО5СОО5 — — ОООСЛСООСО 1 I I | 1 || I I J I I I I I I I I I I I || I I I I I I ! | 00 05 05 >^ч- СЛ Сл — US 1 н-н-н-н- & сл W О _ О 0-000 - о» — — ю о- — —- —- - - - ул- - - - - to- - —- 05 — — US £ч«©О5СЛО500СО0000СЛ-<1СО-<!СОО5 1 1 1.11 1 1 11 1 1 11 11 11 11 11 11 1 1 1 1 II II
1 1 гггт11 Н 1111 11 11 1111 11 11 1111 11 1 — оооооооооооооо гг 1 гг11 1II1 11 11 11 Irl 1 1гтТгт1 т US 05 со о to —1О о — оооооо 1 rT’rrI 1 11 11 1I I1 11 11 11 rl 11 11 rl rl ooooooooooooooo S сь
Сл 00 Сл i — Ъ -1Ъ -J US оо \л Сл о — О О СЛ "tO 05 US — 00 СО US to i С© О СО us Сл со -о — со о us о СО 00 d — CO 05 CO 05 co'o'us Сл о сл о о о о СЛ С© 00 СЛ 00 us 05
и
%
«
я
оэ
fcl
05
Гл. II. Параметры резонансных уровней
1. Параметры изолированных резонансных уровней
Я
Продолжение табл. 16
Изотоп I Eq, Эв Гу, мв rn , мв r° n , мв
Ег* 4,29j 5,97^ 7,9= 9,4j 14,7= 15,4= 15,7= 20,2- 21,9= 23,9= 25,9= 27,1= 30,4= 32,8= 35,0= 35,8^ 37,5: 39,2: 42,1= 45,8^ 49,9= 53,3 J 56,3= 59,6= 62,1= 69,1= 73,3= 79,4= 94= to, 03 =0,05 =0,07 =0,09 =0,2 =0,2 =0,2 =0,3 =0,3 =0,3 tO,3 =0,4 =0,4 =0,5 =0,5 =0,5 =0,6 =0,6 =0,7 =0,7 =0,8 =0,9 =1,0 =1,1 =1,1 =1,3 =1,4 bi,6 =2 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 0,028b 5,4= 0,06= 1,8- 0,01= 0,9= 0,20= 1,4= 0,28= 0,05= 23= 4,0= 0,09- 0,9= 0,15- 0,16- 1,6= 2,4= 0,58= 0,05= 2,5= 9,9= 0,30- 2,0= 4,7= 0,40= 34= 45= 279= b0,012* =1,5* =0,03* =0,4* =0,01* =0,2* =0,14* =0,5* =0,09* =0,03* =3* =1,5* =0,04* =0,3* =0,06* =0,06* =0,5* =0,8* =0,18* -0,03* =0,7* =1,6* =0,15* -0,6* =1,1* =0,17* =3* =4* И2* 0,014t 2,2= 0,022= 0,60= 0,003= 0,22= 0,05- 0,32= 0,06= 0,010- 4,6= 0,8= 0,016- 0,16^ 0,026= 0,026= 0,26= 0,38- 0,09= 0,008- 0,36= 1,4= 0,04= 0,26= 0,60= 0,048= 4,0= 5,0= 28,8= to,006* =0,6* =0,010* =0,12* =0,003* =0,06* =0,03* =0,10* =0,02* =0,006* =0,6* =0,3* =0,008* =0,06* =0,010* =0,010* =0,08* =0,12* =0,03* =0,004* =0,10* =0,2* =0,02* =0,08* =0,14* =0,020* bo, 4* -0,4* bl,2*
Тт>«» 1/2 3,92d 14,4= 17,6- 29,1- 35,2= 38,1= 45,6= 51,6= 59,8= 66,8= to, 03 =0,1 =0,2 =0,3 =0,4 =0,5 =0,6 =0,7 =0,8 =1,1 70±20 75±20 63±16 110±40 12-1 5,7= 3,2= 0,37= 13= 0,61= 6,4= 7,7= 24= 100= -4 =0,8 =0,4 =0,13 Ь2 =0,12 =1,3 =1,6 =5 =15 1,5- 0,76= 0,07= 2,23 o,i3 0,9= 1,13 3,1- 12= t2 =0,2 =0,1 =0,02 =0,4 =0,02 =0,2 =0,2 =0,6 b2
84,4d 96= 104= 1183 128- 1393 158- m 1 1 n 1 11 11 11 4^ 00 W to bo to 00 1 1 1 1 1 1 1 lit 74= 2,7= 41= 10= 453 160- t=3 =11 =1,4 =12 =5 =30 =40 1,2- 7,6= 0,26= 3,8= 0,9= 4= 13= tO,4 = 1,1 =0,14 =1,1 =0,4 =2 =3
Y168 0 0,597^0,003 70±Ю 3,3±0,5 4,3±0,7
Lu17e >7 0,142^0,001 2,61±0,01 70±20 61±2 50±l 0,092 9,0 0,244^0,013 5,57±0,12
Lu* 1,574- 4,39= 4,78= 5,22= 6,17= ЬО,ооб =0,03 =0,03 =0,04 =0,05 55±5 0, 0,012- 0,28= 1,2= 0,062= 014* Ь0,006* =0,03* =0,2* =0,012* 0,011±0,002* 0,006^0,003* 0,128^0,014* 0,52±0,09* 0,025±0,005*
Hfl?4 И fl” Lu* Изотоп
о to V •А
-<j050505cncnjs^^£,'0o ГО <! О -О СЛ С© 05 СЛ 00 -<1 00 -<1 0о'го~05 JX. 00V/05I0 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 оо to to to to а на to-*"* оо c©oooo<j н^ ??слслсл^ ОО СЛ 00 СО ОО 00 05 СЛ- А о ь.ьнаа00СПС5а ф w И <1 о 05 » 00 ан на о- - - - ОЭСОЯР’---- to to е© сл to ь*.-о оо 05 е© оо о сл со с© о jx* с© о о оо о © л сл оо -о го | I | I | I | I | I | I | I |_|_| 1 1 1 1 1 1 1 I L4- 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 И й $ 1 | 1 1 I I 1 1 rfSOOOOOOtOtOtOtOtOtOtOAAA AvlAOOOKl^WtOOOUl^ACC uiAWjxtowoo<io-JOuiAwa) 1 1 11 II 1 1 II 11 II 1 1 1 1 11 1 1 1 1 II 11 II ‘«Я
ГТГГ1т1Т1 1 II 1 Гп I I I I I I ^на^^ООООООО гоаоооо-*л^1050505Сл 11 11 11 11 11 11 11 ГТ г 1 Г1 Г1 11 111 I 11 11 11 It 11 11 11 11 11 55 £ й гтгТггГг ООО 000 О О О О О О О 00 00 СО ГО А А А А А Д и И У PPS 00 00 to to to ГО А на на о О 00 05 СЛ tO О рэ pO<l-J© to 1 гггптгп 1 1тг1 II n rrl 1 1 rl 1 1 ГН О О О О О ООО О О о О О О о СЛ rfS 00 00 оо оо oolo to'to'to'io А*'*А-'а- ш as
111111111II 05 05 05 05 1 1 1 1 1 1 1 1 £ 1£££ 11? 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 to Ан to to to о о о НА 00С© -О ©5 н-н-1 । 1 I i£i£i । i£i 0000 to сл to о о о о о BW *\i
ГО иР" на 00 05- на^СЛ- - - ГО ^-05050ооооослс©050ооо j 11111111111II11 Н~| 111 ^^OOOW^QiOOOQi 00 00 05 СЛ о на О О на оо О - на- - на ГО to- СЛ на 00 С© Ан- - - 00 00 - 00 £"•--- 05 Ам СЛ00000500^^000 , оо оо со ffi+ffftfffffffi+ff-:-: । г । ^ьР+щ+щщ i |+®й OOOOOOOWWA 05 A A A A A * * *- - - *- - - - >. ~ - - Ц1АО * * 05 -000 A tOAOJXWOOO СЛ * * * * * * СЛ 00 00 00 * о О О О О А 05 to со АН- - to- - 00 О ГО- - - - го на- о- О на~ ^-^ooto^^^co^ioooooooto^ H-H-H-FH+H-H-H-H-H-H-H-H-H-H- WOOAOOOOOOOOWOO *---4.^-4.---- *-- СО 05 -к] ОО О О -О О ОО о АН Сл о * * * * 00 05 * СО * ГО СЛ * АН * * * * * to * П родолже
. ООО на 00- b4.ro-О- - - 00 - - - 00- - - 0 05 05- 05^ГО05О^00Ю00СЛ00 н-н-н-н-н-н-н-н-н-н-н- ооооооооооо JXUlCOA.WCnC5b4A.ooo ЬА. го о 00 СЛ tO А о оо о о о о о о о о to СО- - оо OJ-JOO WCDOO А» - - СЛ- -^-^---^--фО - ~4.~-.~4.~-H4. tfc-hA- О to 00 О ООСЛСЛ А -к]00 АО О с© на.05^1СЛОО^^.ГОО5 CAWC5 А- СЛ 00 00 -О С© ОРИ | 1 |1 | I | I . 1 U- I Н~ 1 I || || 1111 Н I I Н~ I Н~| I || Н Н-Н-Н"Н"И"Н"Н" А АООО 1 АН 1 а АО А АО ОО О О О О О О О О О О О О- - - - - - WM--WW--W - - - - - - - - - - - AAQ5AO to w ОСО A AtOMJXO ООС5О О О О О О О О ОО СЛ ********00 cdjx * to tt-tO-О 05 00 tO * * * * i _ о о о о о АО О- - НА- о- О Ci- oo- - АН- о о- о- о-• о - ojx- ГО СЛ 00 О нА Сл НА 00- С© АН -ОСЛна^сэго^анСЛнаСОСЛООСЛ^. н-н-н-н-н-н-н-н-н-н-н-н-н-н-н- ооооооооооооооо **h*-*«*h*MMM**MWh«MWW ^-ahhaooOOOahQOOO^IahO *^О *СЛАНА^О<1О^ *СЛО ** *О5Ю*^.*СЛ* * * * * * « 1 *?=> с» !ние табл. 16
Гл. II. Параметры резонансных уровней
*1. Параметры изолированных резонансных уровней 49
Продолжение табл. 16
Изотоп 1 Ео, эв мв Гп, мв г°, лп» мв
Hf1” Hf1’8 Hf1’» Hfl8O Та180 Та181 4 Справочки 7/2 0 9/2 0 7/2 4 IK ПО яд 77,2d 84,3= 86,2= 93,6= 98,5= 103= 105; 7,80- 5,69J 17,8= 24,0= 27,0- 31,5= 36,8 j 40,6= 42,8= 44,7J 48,1= 51,1- 51,73 52,4= 53,5 j 55,4 j 61,2- 63,0= 70,1 J 78,2J 80,7-| 84,3d 86,7J 93,3J 103- 106= 110= 73,9- 0,433d 4,28d 10,34d 13,95= 18,6= 20,4= 22,7= 24,1= 29,9= 35,2= 36,1= 39,2= 49,1= 55,9= 57,6= 63,0= 76,7d 77,5d 78,5d 82,7d ;ерно-физ Д 1 Г1 1 1 1 ГТ1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 III |ll ГТ | 1 1 1 1 1 I 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 i 1111111111111 II 1 1 1 1 1 1 1 1 O 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 ГТ 1 III riTi ri n Г1 r Д о Ь*. о О О О О О О О О О О о О О О О to to to ь* О О О О О О О О О о О О О О О О to to !-*• I-*. 2 00 о О СЛ СЛ 00 js to оо tO to СО О О О Q to 00 CnrfsOOtO ' о о 00 -О -О -О -О О СЭ О СЛ СЛ >£"• оо to to О Н* со 00 СЭ СЛ 00 g СЛ СЛ СЛ н* о ; СЛ о S • 3 ! I . 60±20 60±20 60±20 30±5 50+10 49±6 52±7 49±10 85±20 52±5 51±20 50±15 604-20 58±14 60±14 50±13 55±15 67±20 44±20 58±20 константам 16±3 3,4±0,9 224-4 6,4±1,3 13±3 20±7 32±10 49±3 4,2±1,3 2,04-0,2 5,3±1,4 1,25±0,19 6,0+1,2 17±5 • 20+4 11,9+1,7 0,41+0,12 0,8+0,2 0,9+0,2 0,51+0,10 0,53+0,10 0,56±0,12 3,7+0,5 0,63±0,16 0,73±0,15 8,1±1,5 3,1±0,5 1,7±0,4 5,7±1,2 3,9 32 99 3,8 12 50 0,12 3,9 (J=4) 4,5 1,12 0,78 1,12 0,23 6,9 0,26 12,2 16 51 1,13 0,2 0,2 7,2 14 7 3,6 14 l,8d 0,37d 0,66d 1,3d 2,0d 3,У 17,5d l,8d 0,47= 1,1= 0,24= 1,1= 2,8= 3,1= 1,8= 0,06= 0,12= 0,13= 0,07= 0,07= 0,08= 0,50= 0,08= 0,09= l,0d 0,35d 0,19d 0,62d 0,42d 3,3d 9,8d 0,37d l,ld 5,8d 0,18d 1,9; (J= l,40j 0,30d 0,18- 0,25j 0,046- 1,4= 0,05= 2,1= 2,7= 8,2= 0,16= 0,03- 0,03= 0,91= 1,6= 0,8= 0,4= 1,5= -0,3 =0,10 =0,5 =0,13 =0,3 =0,7 =1,0 =1,0 -0,6 =0,05 =0,3 =0,04 =0,2 =0,8 =0,6 =0,2 =0,02 =0,03 =0,03 =0,02 =0,02 =0,02 =0,07 =0,02 =0,02 d0,2 ЬО, 06 Ь0,04 to, 13 Ь0,08 Ь0,8 bl,4 to,и Ь0,3 to,7 to,03 Ь0,3 =4) to, 06 -0,01 =0,02 =0,02 =0,006 =0,1 =0,01 =0,1 =0,2 =1,0 -0,01 to, 01 =0,02 =0,18 =0,3 -0,3 =0,1 -0,3
50
Гл. II. Параметры резонансных уровней
Продолжение табл. 16
И80Т0П I Ео, эв Гу, мв Гп, jvte гО,л.в
Та181 7/2 84,7- 89,3= Ь0,8 Н,0 61±20 3,2 4,5 0,56J 0,48- Ь0,ю =0,09
91,2- Ь1,4 3,0 0,31- =0,10
96,7- Ь2,0 4,2 0,43= =0,09
98.9= 103г Ь1,о t2 54±20 123 1,0 12,4= 0,10= =1,8 =0,04
105,3- t-0,7 — 32 3,1= =0,6
115- Й — 47 4,4- =0,7
118- Ь2 2,4 0,22= =0,07
126- ЬЗ 45 4,3= =0,9
136- ЬЗ — 27 2,3= =0,4
138- ЬЗ — 14 1,2= =0,3
144- ЬЗ 1,5 0,12- =0,02
148- ЬЗ — 5 0,4= =0,2
149; ЬЗ — 6,0 0,5J =0,1
166- ЬЗ — 8 0,6- =0,2
173- к-5 — 140 11= =2
1783 [-5 — <0,3 <0,02
182z ЬЗ — <0,3 <0,02
185J ЬЗ <0,3 <0,02
188- Ь6 — <0,3 <0,02
197z t6 — 140±30 10J Ь2
199- ьб — 28 2,0- =0,2
204- Ь6 — 4,0±0,6 0,28= =0,04
207- =6 — 8,2±1,2 0,57= =0,06
214= =6 — —
215= -6 — —
219- =6 — 16±3 l,l±0,2
221= =6 — <0,3 <0,02
224= =6 — 23±5 1,5±0,3
230= =7 — —
231- =7 — —
236= =7 — <0,3 <0,02
242= =7 — 10±2 0,65±0,13
246; =8 — 5±1 0,32±0,06
W182 0 46+9 —
4,14±0,02 45±4 1,45 0,71; ;0,02 Л
21,2±0,3 — 37,2 8- ^1
117±3 2534-7 — 293 244 27= 15,4- -3 =2,6
W183 1/2 46±9 —
7,62±0,07 52±11 3,3±0,2 (J=l) l,19±0,0S (J=!)
27,1±1±0,4 — 48±4 (1=1) 9,2±0,8 (J=l)
40,8 J -0,6 — 1,0±0,6 0,16- Ь0,09
46,6= -0,8 — 254 37- :3
48,1= -0,8 26 3,6= -1,4
65.7- = 1.2 — 2,12 0,26- =0,03
1024-2 — 170 17= =2
136- -3 5,6 0,48- =0,32
146- -4 96 8,0- =2,0
157- -4 430 34,4= =4,5
177- -5 — 140 10,9= =4,6
W184 0 46±9 —
1874-5 — 1042 76±W
\V18e 0 46,9 1—
18,8±0,2 — 282 65±3
175±5 — 23 3,5±1,7
221±6 — 468 31,4±3,4
Re186 5/2 50±10 —
1. Параметры изолированных резонансных уровней
51
Продолжение табл. 16
Изотоп I Eq, эв мв Г п» мв r1
Re1»» 5/2 2,156+0,004 56d bl 6,6 4.5+0.07
Re1»’ 5/2 50- =10 —
4,416+0,008 45d -1 0 ,64 0,31+0,05
Re186»187 6 5/2 50d £10 —.
5,92- -0,08 0,50 0,20d -0,12
7,18- -0,15 2,2 0,8= -0,4
11,3- -0,2 8 2,6= :1,2
13,1- -0,3 8 2,0= -1,2
17,7- -0,4 24 5,4= ^3,0
21,1J k0,5 12 2,6£ rl,6
Os** [10] 6,73±0,08 0,197d Ь0,025** 0,07d -0,01**
8,95±0,U 0,745= =0,09** 0,25= L0,03**
10,3+0,15 86d-14 0,31= -0,04** 0,1= -0,012**
12,6+0,2 0,11- =0,02** 0,03= -0,006**
18,8+0,3 44±10 0,70= =0,07** 0,17= -0,017**
22+0,4 62±14 1,86- =0,22** 0,4= -0,05*»
27,9±0,6 3,17= =0,55** 0,6£ -0,1»*
38,8^ -1 7,0 2fcl** tO,08** 1,1b -0,16**
41,2- Z1 ‘ 0,55b 0,09= -0,01**
44,32 -1 4,8= =1,2** 0,73= -0,18*»
50,6; -1,4 7,1- =1,6** 1,0= -0,23**
55,8- bl, 8 5,4= =1,5** 0,72= -0,2**
63,+ =2 22= -5** 2,8b -0,6**
66,4- =2 3,9b £0,9** 0,47b -0,11**
78,2- £3 62z -20** 7,0= -2,3**
89,9; z4 42b £17** 4,5£ ;1,8**
Ir** [10] 6,125; ЬО, 02 44±6,9 0,15b to,Oil** 0,06z -0,004»*
9,05- £0,04 57,5+8,6 1,84b =0,25** 0,6b -0,08**
9,89; 20,05 0,138- =0,01** 0,04- -0,003**
10,4- -0,05 0,049J -0,0054** 0,015£ -0,0017**
18,7 j =0,12 0,805- =0,16** 0,185- -0,03**
19,65; =0,12 0,608- -0,1** 0,136= -0,02**
24,25- =0,20 23,8= =4,8** 4,9£ -1,0**
29,2- =0,25 6,83- -1,4** 1,27- -0,26**
30,6- =0,26 2,37z -0,5** 0,43= +,1**
35,2- =0,26 0,875= =0,18** 0,15- -0,03**
39,7- -0,36 3,87- £2,1** 0,61= -0,33**
41,7; -0,40 36,8= £9** 5,6= Z j 4**
50,8- =0,50 52z _ j 7** 7,4- -2^4**
61,2- =0,70 21,7Z Z4** 2,8= -0,5**
66,3- =0,80 51= -11** 6,4- -1,2**
75,6- =1,00 69z -17** 8,0z ;2,0**
3/2 93,5; =1,40 141- -38** 14,5- Z4**
Ir191 80+15
0,654+0,002 73,52fcl,0 0,5 0,602t0,02
♦ 5,36+0,04 672b5 7,2 3,l±0,2
Ir193 3/2 1,303+0,005 86,5d21,0 0,92 0,802fc0,02
Pt*98 1/2 115- Ь25
ll,9±0,l 140= =30 15,1 4,382t0,16
Pt198 0 19,6+0,2 68,2+1,3 90- 115z =30 Ь25 11,9 150 2,7=f=0,2 18bt2
Pt* 95+2 115+25 360±40 3?2t4
33dzl 0,030±0,015* 0,0052t0,003*
46dzl 0,08+0,04* 0,0122t0,006*
** Естественная смесь изотопов без статфактора.
4*
ГО
-J Js~CO
GO
О
о СО ь*.
to СЛ СЛ
со СЛ о со
н- оН- н-н-
о to к* СЛ
СЛ
8
* * * *
Щ Д > ПЗ OQ 0Q <=£ СО О О СР Q0 «0 Изотоп -
о £ to tO 4. ,
СО to оо оэ сл - £ч. СО CD ьа. CDQU1-*- - ~ - О СЛСОЮь^СЛ О со оо со О Ю СЛ СЛ О to CD О to со Н-1 Н-1 Н-Н-Н-Н-Н-Н-Н-Н-1 Н-1 н-н-н-н-н- О О ОЭ СЛ СО Ь*. о О О СЛ СО СО СЛ То СЛ О -<J 00 О о £ ca
00 £ 00 to to О О СЛ о О СЛ Н-Н-Н-Н- 1 1 1 1 IH-I 1 IH-H- 1 1 1 1 1 gggg g wg 1
О о СЬ Ь». - ел tOJSP- СЛ СЛ О СЛ ь*. - - о 4 to CD О О О С© СЛ о А СО 4(0 , СОк^^СОСО || Н- Н-1 Н-Н-Н-Н-Н-Н-^Н- IIН-1 Н-Н-Н-Н-Н- О СО g w СЛ to О О to р сор ^0)0) СЛ * -О СЛ о w * * * ^ Продолже
о — о ч. о О'- ° 2*^°^ 8 Т\°° ^оо ~cd~-o д оТ? ооto js пЧ I н-1 Н-Н-Н-Н-Н-Н-^Н- |ГН-1 н-н-н-н-н- 1* Р 1 о1 ю^юоосо* о 1* о 1 о о о о о CO СЛ о to co о to о Q * О # p * *w * »?« 1ние табл. 16
to
Гл. II. Параметры резонансных уровней
1. Параметры изолированных резонансных уровней
53
Продолжение табл. 16
Изотоп I Еп, эв Гу, мв гп, .не Г«,л.в
90№ [15] \ 195J 201= 212= 224= 235J 11 11 11 11 11 05 05 СЛ СЛ СЛ — 22±8 16±10 1,2±0,8 27±9 1,7±0,9 1,6±0,6 1,1±0,7 0,08±0,06 1,8±0,6 0,И±0,06
256J 269= 290= ЗЮ= Ь7 =7 =8 =9 1111 40±14 36±15 37±15 105±35 2,5±0,9 2,2±0,9 2,2±0,9 6±2
а) При расчете нейтронных ширин в естественной смеси принято равное содержание изотопов
Ей161»1И.
б) При расчете нейтронных ширин в естественной смеси принято равное содержание изотопов
75Rei86, 187 #
54
Гл. II. Параметры резонансных уровней
Таблица 1в
Параметры резонансных уровней для ядер с массовым числом 4 >232
Изотоп I ^0, эв rv, мв г/’ Мв rn, мв мв
[12] 5/2
-0,5 40±8 270 — —
0,20- -0,02 40+4 60d t6 2,6-10-4 (2,9+0,3)-IO-4
1,47 j tO, 02 51d =5 0,134 0,lld to,01
l,75d tO ,02 44d t5 20d =2 0,28 0,21^ =0,02
2,32- tO, 02 36J =4 48= =5 0,15 о,ю2 =0,01
3,61d tO, 04 54d =5 180= =18 0,13 0,068d =0,006
4,70 j to ,05 650= -70 0,22 0,10j =0,01
5,75d bo.06 50±5 320= -30 0,11 0,044d =0,004
6,79J -0,07 50+5 146d tl5 0,92 0,35d =0,04
7,5d -o,i 0,03 0,012
8,0j to,i 0,06 0,02
8,6j to,i 0,04 0,014
9,05H to, 09 56±6 280±30 0,11 0,036d tO, 004
10,33d -0,10 60+6 2704-30 1,48 0,46= =0,04
11,55- -0,10 0,18 0,05d =0,02
12,8t3 tO, 05 310+150 1,3 0,36= =0,03
13,72d -0,06 0,32 0,088- =0,012
15,41- to ,07 0,86 0,22= =0,030
16,5= to,l 604-50 1,46 0,36z =0,044
18, OH to,l 0,15 0,04- =0,02
19, Id =0,15 1,74 0,40= =0,05
19,5- -0,12 1,43 0,33= =0,03
20,80^ -0,15 1,2 0,26= =0,016
22,40^ =0.15 4,3 0,91- =0,04
23,55= =o;2 1,2 0,25= =0,04
25,31= =0,2 0,28 0,05d -0,02
26,0= =0,2 0,19 0,04d =0,02
27,5= =0,25 0,5 0,09d =0,03
29,0= =0,25 0,8 0,15- -0,05
31,3j =0,2 1,23 0,22- =0,03
32,4= =0,3 0,4 0,07d =0,02
34,6= =0,3 1,8 0,3d =0,04
36,0= =0,35 0,8 0,13d =0,04
37,1= =0,20 3,23 0,53d -0,06
40,3= =0,3 1,1 0,173- -0,05
43,6= =0,3 0,48 0,073= -0,011
46,5= HO,4 1,4 0,21- -0,05
48,8d to,3 1,4 0,2- -0,04
53,0= =0,5 2,0 0,29- -0,06
55,8= =0,4 1,87 0,25- -0,05
58,6= =0,5 2,8 0,37- -0,06
63,5= =0,6 1,9 0,24= -0,05
66,1= =0,6 2,6 0,32= -0,06
и8»* [17] 0 31+9
-2,0d tO,5 — 3,2d bl,2
5,2= =0,04 31+9 4,4 1,92= -0,14
31,4= =0,3 8 1,4= =0,4
46,4= tO,4 0,07 0,010d -0,005
49,4- =0,5 И 1,6d =0,5
78,3= =0,8 6,4 0,72- -0,17
89= =1 0,9 0,10= -0,05
95= =1 28 2,9- b0,8
107= =2 3 0,3- =0,1
112- =2 13 1,2= =0,3
133- =2 14 1,2- tO,5
146- =3 17 l,4d =0,5
154= =3 19 l,5d -0,5
179- t4 70 ^2 Ь2
1. Параметры изолированных резонансных уровней
55
Продолжение табл. 1в
Изотоп • I Eq, Э6 Гу, мв Гу, мв rn- Me Г£ , мв n
U23‘ [17] 0 184+4 191±4 — — 20 110 l,5±0,9 8±3
U2’6 [18] 7/2 274±5 295±6 319±7 357±7 369±8 -1,4±0,2 —П 09 us ww oo to oo oo^oooooooo on coon oo on -q >-* to e© tt* >-*• oo H-| 1 I I I 1 1 | I IH-H-I 1 1 1 IH-I 1 1 1 IH-H- H-H-H- H-H- 1 1 1 1 1 to Ь* h* COrfs onus o US СЭ ОЭ CO 200±30 85 . 98±7 106±10 12±3 60±40 115±44 45±4 4±3 9±1 23±18 60±6 6±3 22±6 72±11 26 80 110 30 220 0,0037 0,0149 0,0066 0,0026 0,028 0,046 0,054 0,022 0,016 0,027 0,25 0,11 0,77 0,12 0,04 0,064 0,033 0,045 0,7 1,4 0,050 0,099 0,15 0,20 0,15 0,23 0,34 0,27 0,34 0,20 2,9 2±1 5±3 6±3 2±1 12±8 2,4±0,3 П ПП9
0,2904 1,14= 2,04= 2,82= 3,14= 3,60= 4,84= 5,45= 5,8= 6,1= 6,4= 7,10= 8,80= 9,26= 9,73= 10,15= 10,6= 11,1= 11,65= 12,40= 12,8= 13,35= 13,8= 14,1ч 14,65= 15,5= 16,2= 16,8= 18,2= 18,7= 19,4= ^0,005 l-0,01 to, 03 =0,05 =0,02 to, 03 tO, 02 =0,10 =0,1 =0,1 =0,1 =0,05 =0,07 =0,04 =0,04 =0,04 =0,1 =0,1 =0,07 =0,07 =0,1 =0,07 to,i to,i =0,07 to,i =0,1 =0,2 =0,2 =0,2 =0,2 0,0069J 0,014= 0,0046= 0,0015= 0,016= 0,024- 0,025= 0,009= 0,0066= 0,011= 0,10= 0,041= 0,26= 0,040= 0,013= 0,020- 0,010= 0,014= 0,20- 0,39t 0,014= 0,027= 0,040= 0,053= 0,040= 0,059- 0,084= 0,067= 0,080t 0,046- 0.66= -0,0002 =0,0006 =0,0002 =0,0004 =0,001 =0,002 =0,002 =0,002 L0,0012 =0,002 =0,01 4),006 -0,03 =0,006 =0,005 =0,002 =0,002 =0,002 =0,03 =0,02 =0,005 =0,004 =0,008 =0,008 =0,004 =0,005 =0,005 =0,005 =0,003 =0,014 1-0.04
1 20,64 21,1= 22,1= 23,0= 23,6= 24,4= 25,3= 25,6= 25,9= 26,5= 27,3= 27,9= 28,6- 30,4= 31,1= 32,23 tO,2 tO,2 =0,3 =0,2 =0,2 =0,2 =0,3 =0,3 =0,4 =0,3 -0,3 =0,3 =0,4 =0,4 t0,3 =0,3 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 0,36 1,1 0,09 0,65 1,6 0,49 0,38 0,61 0,41 0,50 0,11 0,74 0,35 0,40 0,67 1,7 0,08- 0,24- 0,019= 0,14= 0,33= 0,10= 0,076- 0,12= 0,06= 0,10= 0,021= 0,14= 0,07= 0,04= 0,12= 0,3= tO, 02 =0,04 =0,005 =0,02 =0,02 =0,01 =0,014 =0,03 =0,03 =0,02 =0,008 =0,02 =0,02 =0,01 =0,05 =0,1
56
Гл. II. Параметры резонансных уровней
Продолжение табл. 1в
Изотоп I £<ь эв Гу» Гу, мв Г„, мв мв
U 235 U 236 0 33,7- 34,6= 35,3= 5,49- 30,2- 34,6- 44,5; 72- 87; 121- 126- 133- ГТ I I 1ТГГГТГТГТ1 1 ГТ | гтгггг ООО СЛ СО СО О rfs w СЛ 29±7 29±7 48±27 82±33 2,1 3,5 5,9 1,8 0,6 2,6 19 40 44 53 8 5 0,36d 0,6; 1,0= 0,75d 0,11= 0,44 j 2,8= 4,7= 4,7= 4,8d 0,7- 0,4; Ь0,05 =0,2 =0,2 -0,12 =0,02 =0,20 =0,8 =1,1 =1,1 :1,7 =0,3 =0,3
U238 Np287 Pu239 [6] 0 5/2 Г/2 197- 216- 280- 307- 384; 6,68- 10,2= 21,0= 36,8= 66,3= 81,1" 90= 103- 117- 146- 166- 191= 211= 239= 258= 278= 297= 309= 346= 368= 395= 418= 431= 460= 475= 515= 530= 0,489;) 1,34 J 1,49J -0 0,297;) 7,84d 10,93^ ll,90J II II II II- 1111 III 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 I 1 I 1 1 1 1 1 I 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 I I 1 I 1 I 1 | 1 1 1 | | | 1 | | | гг Г11Г11ТТГТ OOOON3 ОО О tOMh^OOOO *ООЭСЛ**00 - - - - 05 ч. - ч. о О 00 -О О О £"• 00 to о О - ч. - ч. ч. ч. OOOQ ОО О Ot-^OiOOh^O jNCnOJO to to о о I-* СЛ СО 00 СО js co COCO to to to to to >—-* to оо co О co to to О ab ел ел сл н-н-н-н- Н-1 1 1 Н-Н- 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 Г 1Н-Н-Н-1 Н-Н- 1 1 1 1 1 СЛ^СОЬО 00 000 ootfsto to 00 61±2 42±3 147±10 22±2 94 80 100 130 190 1,48 0,0014 9,0 33 23 2,1 0,08 72 17 0,8 3,0 140 45 30 1,5 25 20 1,1 47 2,7 8 12 9 7 5 39 58 0,032±0,002 0,030±0,006 0,16±0,04 160±20 0,121 1,31 2,73 1,75 6,7j 5,4; 6; 7- 10; 0,57- 0,0004= 1,96= 5,4; 2,8; 0,23d 0,008- 7,1= 1,64 0,07= 0,23d 10,1= 3,1= 1,9- 0,09d 1,5; 1,2; 0,06; 2,5d 0,14- 0,4= 0,6d 0,4d 0,3= 0,2= l,7d 2,5d 0,046d 0,026= 0,13= 0,22d 0,47= 0,83= 0,51; th7 Ь2,0 ь? к0,02 =0,0002 =0,04 =0,2 =0,3 =0,02 =0,001 =0,4 =0^4 =0,02 =0,08 =0,8 =0,6 =0,5 =0,04 =0,3 =0,2 =0,03 =0,6 =0,07 =0,2 =0,2 =0,2 =0,2 =0,2 =0,5 =0,8 Ь0,003 =0,005 =0,03 to, 01 =0,01 =0,05 =0,02
1. Параметры изолированных резонансных уровней
51
Продолжение табл. 1в
Изотоп 1 E<h эв Г у, мв r/’ Мв Гп’ мв Г® , n мв
Ри28’ [6] Ц2 14,3±0,1 — 60d Ь7 0,8 ’ 0,21d -0,05
14,7±0,1 — 33= =4 0,31 0,081= L0,005
15,5±0,2 — 760= =100 1,2 0,32- =0,05
17,6±0,1 39±7 46= =7 2,4 0,72= =0,04
22,2±0,1 35±6 75= =6 3,4 0,72= =0,04
23,9±0,2 — 42= =5 0,13 0,027d =0,002
26,2J [-0,2 37d ЬЗ 2,7 0,53d Ь0,04
27,3d Ь0,3 — 3= =1 0,20 0,038- =0,02
32,3d t=0,4 — 190= =50 0,43 0,0767 =0,007
35,3 J Ь0,5 — 4d =1 0,47 0,079- =0,007
41,4d Ь0,7 47±9 11= =2 9,3 1,457 =0,05
44,8= Ь0,7 — 130= =50 5,40 0,817 =0,11
48, Id [-0,1 — 2,16 0,317 =0,04
50,3d E-0,2 — 25±20 6,48 0,94;! =0,12
53,0^ fc-0,2 — 40+25 10,0 1,387 =0,22
58,7d t-0,3 — 32,8 4,37 =0,6
59,2- Ь0,з — 0,8 0,1
66,4- to,2 — 330±60 29,2 3,6±0,4
75,2- Ь0,з — 340±50 31,4 3,6±0,4
85,9= Ь0,з — 36 4
Ри240 0 32±5
l,055d to,002 32±2 0,007 2,40 2,32d ЬО, 04
20,4- =0,2 — 2,35 0,52= =0,04
38,2- =0,3 — 15,2 2,46z =0,13
42,0] =0,7 — l,9d 1-0,5 0,29= =0,07
66= -1 — 45= =18 6= =2
72d =1 — 29= =12 3,4= =1,4
90= =2 — 17= =6 1,8= =0,6
92= =2 — 4- =2 1,0= =0,5
104= =2 — 60- =20 6= =3
116^ =3 — 20= =20 1,9= =1,9
119= =3 — 50= =30 =3
Рц241 5/2 —
0,25d -0,01 43±5 99+11 0,055d Ь0,006 0,lld -0,01
4,31= -0,03 — 0,9= =0,2 0,44= =0,09
4,58= =0,03 — 0,28^ =0,06 0,13= =0,03
5,40= =0,04 — 0,07= =0,02 0,03= =0,01
6,03= =0,05 — 1000+200 2,5d =0,5 1,0= =0,2
6,99= =0,06 — 0,79= =0,17 0,30= =0,06
8,66= =0,08 — l,2j =0,3 0,41= =0,09
Ри242 0 27±5
2,65±0,02 27±5 l,8±0,3 l,!±0,2
53,6±0,9 — 45±4 6,l±0,5
Ат241 5/2 41±8
0,30±0,01 — 0,08±0,03 0,15d M),05
0,58±0,01 * — 0,23±0,07 0,307 70,09
l,25±0,01 — 0,38±0,13 0,347 70,12
l,87±0,01 — 0,16±0,05 0,127 -0,04
2,35±0,01 — 0,14±0,03 0,097 -0,02
2,53±0,02 — 0,19±0,07 0,12: 70,04
Ат248 5/2 41±8
0,976±0,005 80±30 0,017d b0,003 0,017±0,003
l,353±0,007 43±3 0,82= =0,08 0,71±0,07
l,74±0,01 30±8 0,18- =0,01 0,14±0,01
3,42±0,02 — 0,21= =0,01 0,14±0,01
5,12±0,04 — 0,22= =0,02 0,10±0,01
58
Гл. II. Параметры резонансных уровней
Продолжение табл. 1в
Изотоп 1 Ео> эв Гу, мв Гу, мв гп> мв гя- мв
А:п«‘ 5/2 6,54±0,05 7,84±0,07 10,3±0,1 12,8±0,1 13,1±0,1 15,3±0,2 — — 0,83d 0,93= 0,23= 1,5= 0,8= 0,6= -0,04 Ь0,05 =0,05 =0,2 =0,2 =0,3 0,32J 0,33= 0,07= 0,42= 0,22- 0,16- Ч),02 Ь0,02 =0,02 =0,06 =0,06 =0,08
ЛИТЕРАТУРА
1. Hughes D. and Harvey J. Neutron Gross Sections. BNL-325 (1955).
2. Hughes D. and Schwartz R. Neutron Gross Sections. Suppl. 1 to BNL-325
Jan. (1957), BNL-325, Second Edition (1958).
3. Мелконян E. Материалы Второй международной конференции по мирному
использованию атомной энергии, Женева, 1958.
4. Levin J., Н u g h е s D. Phys, rev., 101, 1328 (1956).
5. Stolovy A., Harvey J. Phys, rev., 108, ’353 (1957).
6. Соколовский В. В., Владимирский B.t В., Радкевич И. А.,
Панов А. А. «Атомная энергия», 2, 129 (1957).
7. Marshak Н., Sailor V. Phys, rev., 109, 1219 (1958).
8. Saplakoglu A., Bollinger L. M. and Cote R. E. Phys, rev., 109, 1258
(1958).
9. Харвей Д. Доклад на конференции в Колумбийском университете США, сент.
1957.
10. Р а д к е в и ч И. А., Владимирский В. В., Соколовский В. В.
«Атомная энергия», 5, 55 (1956).
И. Zimmerman R. Bull. Amer. phys. soc. ser. 11, 2, 1, 42 (1957).
12. Владимирский В. В. и др. Доклад № 2221 на Второй международной
конференции по мирному использованию атомной энергии, Женева, 1958, а также
Доильницын Е. Я. Частное сообщение, 1958.
13. Hibdon С. Т. Доклад № 2426 на Второй международной конференции по мир-
ному использованию атомной энергии, Женева, 1958.
14. Rae Е. R.,Collins Е. R.,Kinsey В. В., Lynn J. Е. and Wiblin Е. R.
Nucl. phys., 5, 89 (1958).
15. Н а г v е у J. A. and Schwartz R. В. Progr. Nucl. Energy, Phys, and Math., 2,
51. Pergamon Press Lond., 1958.
16. L у n n J. E., Mo xon M. C. and F i r± F. W. K. Nucl. Phys., 7, 613 (1958).
17. McCallum G. J. J. Nucl. Energy, 6, 181 (1958).
18. S a i 1 о г V. L. A/Gonf/P/586 (1955).
2. СРЕДНИЕ ПАРАМЕТРЫ РЕЗОНАНСНЫХ УРОВНЕЙ
Знание средних резонансных параметров уровней составных ядер позво-
ляет делать оценку сечений радиационного захвата нейтронов в широких
областях энергий (см. приложение § 5). Для ряда изотопов и элементов
измеренные сечения радиационного захвата находятся в удовлетворительном
согласии со значениями, полученными расчетом, исходя из средних пара-
метров резонансных уровней.
В первой колонке табл. 2 приведены символы и массовые числа ядер-
мцшеней.
Во второй колонке — средние радиационные ширины Гу мв (см. рис. 216).
В третьей колонке—средние расстояния между уровнями составного
ядра с данным спином и четностью, образованными ^-нейтронами — D эв —
соотношение (1).
2. Средние параметры резонансных уровней
59
В четвертой колонке —так называемая «силовая функция» —отно-
шение средней приведенной нейтронной ширины для 5-нейтронов к среднему
расстоянию между уровнями с данным спином и четностью в безразмерных
единицах. При этом средняя приведенная нейтронная ширина Гп выражается
в эв [см. ниже соотношения (4)] (см. рис. 217).
Для делящихся ядер средние ширины деления Гр в мв — представлены
в отдельной графе.
В таблице даны ссылки на работы, из которых взяты значения величин.
Большая часть данных по силовой функции Гп/7) получена из результа-
тов измерений полных сечений в области энергий нейтронов от 1 до 100 кэв
методом пропускания для достаточно тонких образцов. При этом из пол-
ного сечения вычитали значение сечения потенциального рассеяния, опре-
деленного из опытов с толстыми образцами или из теории. Для большинства
ядер с А < 50 в этой области энергий основную роль играют 5-нейтроны.
Для ядер с А > 50 существенный вклад могут давать также /7-нейтроны.
Поэтому для этих ядер Гп/-0 для 5-нейтронов обычно определяются из дан-
ных по полным сечениям в области энергий до ~ 20 кэв и из полного сече-
ния, измеренного в области энергий > 20 кэв, вычитают ту часть, которая
обусловлена 5-нейтронами (эта часть рассчитывается по известной силовой
функции для 5-нейтронов на основе модели «черного» или «полупрозрачного»
ядра).
Таким образом оценивается вклад в полное сечение и определяется
силовая функция для /7-нейтронов (Гп/Р)г=р
При определении средних параметров D, Гу, Гп, Гу пользуются обычно
данными изолированных резонансов, измеренных в области малых энергий
(см. гл. II, 1). Средние параметры получают простым усреднением соответ-
ствующих величин отдельных резонансов по многим резонансам. При этом
величина среднего расстояния между уровнями с данным значением спина
составного ядра (в предположении равновероятного обнаружения на опыте
уровней с различными спинами) обычно связывается с наблюдаемым сред-
ним расстоянием />наб следующими соотношениями:
Z) = 2Z)Hag при I =/=• 0,
5 = Д,аб при'7 = 0,
где /—спин ядра мишени.
Если предположить зависимость среднего расстояния между уровнями состав-
ного ядра с данными значениями спина от величины спина J в виде [22]:
(2а>
где Dq — среднее расстояние между уровнями с нулевым значением спина,
то связь между Dj и /)наб имеет вид:
Di— ^наб-2(2/-|-1) р. q
Uj ~----(2J+I)--- ПрИ U’
(26)
Dj = DBa6 при 7 = 0.
Легко видеть, что первая группа соотношений (1) получается как частный
случай (2) и переходит в нее при
J-~I, т. е. при I < I ± 4- > 1 > V-
60
Гл. II. Параметры резонансных уровней
В табл. 2 во второй колонке приводятся значения величин D для ядер
с нечетными А, полученные из первой группы соотношений (1). Отметим,
что определяемые из экспериментальных данных величины Гп/^D, а также
не зависят от J, что является, по-видимому, экспериментальным
[37,38] и теоретическим фактом [23,39]. Такое предположение на самом деле
не строго, поскольку оно игнорирует наличие спин-орбитальной связи в эффек-
тах рассеяния нейтронов [40]. Однако вследствие недостаточного количества
экспериментальных данных и малой точности измерений, учет этого эффекта
в практических расчетах пока невозможен.
С другой стороны, если согласно (2а) предположить, что Dj зависит от J
(экспериментальные данные [25], по-видимому, подтверждают это ^предполо-
жение), то должна иметь место зависимость:
U(J)
_ г°(0)
2J4-1 ’
(3)
где Гп(0) — средняя приведенная нейтронная ширина для уровней с нулевым
полным моментом. Отсюда следует, что для s-нейтронов:
V2DHa6/ k Dj J
р0+ рО—
а =
D+ D_
Jn_= InV „ Р+ . д
7)наб 7)± к°+^наб ~ ° ^наб/ ’
(4)
и g+ + g_ = l,
где Гп( J) — средняя приведенная ширина уровней с данным значением спина
J и четности;
К —средняя приведенная ширина всех наблюдаемых уровней;
_2('+1)+*
g+~ 2(27+1) ’
8~ 2(27+1)
Г?Г, Г?, и Dt, Z>_ — соответственно средние нейтронные ширины и средние
1 1
расстояния между уровнями со спинами J = 1 — и J = 1 —Для ^-ней-
тронов.
Независимость rn(/)/7)j, а следовательно силовой функции Гп/D от J
соответствует ее трактовке, как проницаемости ядерной поверхности (см.
прил. п. 5). Оцененная в работе [4] с помощью измерений пропускания
достаточно тонких образцов в области энергий нейтронов от 1 до 100 кэв
«силовая функция» Гп/D для s-нейтронов должна рассматриваться как пер-
вое приближение, т. к. при оценках Гп/D потенциальное сечение рассеяния
принималось равным 4л7?2, где
/? = 1,45-10-13А1/з см.
Для С135 (со = 75,4%) и К39 (со = 91,3%) оценка Vn/D сделана в предполо-
жении, что за наблюдаемый эффект в опыте с естественной смесью изотопов
ответственными являются указанные выше изотопы.
В работе [10] лучшее согласие с экспериментальными данными по акти-
вационным сечениям в области ~ 1 кэв в предположении распределения
2. Средние параметры резонансных уровней
61
приведенных нейтронных ширин по Портеру-Томасу дали следующие значе-
ния средних параметров:
для U238
('«') -*('5') =0,7.10'*,
к D 2 к D Л=0
7 = 0;
ДЛЯ In1S
(S') = 1,24-10-4
к D Ji=i к D /<=о
1 = —
2 •
Эти соотношения справедливы, если для среднего расстояния между
уровнями с данным значением спина J в составном ядре применимо соотно-
шение (2)1.
Величина (Гп/^)/=1 рассчитана в работе [И] для ядер Se, Sr, Y, Mo,
Zr91, Zr92, Zr95 из данных по полным сечениям в области от 10 до 100 кэв
в предположении, что для s-волны (Tn/^)i=o = Ю"4 и радиуса ядра
R = (^ЗА^з-^О,?)-10"13 см сечения потенциального рассеяния (ор)г=1=0
и для всех Z = 0,l... Гп»1\. Для Zr получена оценка (Гп/^)/=1 = 6-10"4.
В «оптической» модели наилучшее согласие с экспериментом дают парамет-
ры комплексной прямоугольной ямы:
Vo = 46,5 Мэв,
= 0,05-46,5 = 2,33 Мэв,
g = 0,05.
Максимум «силовой функции» (Г„/^)/=1 при А ~ 92 соответствует мак-
симуму анизотропии углового распределения для ядер с четными А. Сделан-
ная в работе [16] по измеренному ходу Gt в области от 30 до 104 эв (с раз-
решением 0,04 мксек/м) оценка
= 1 • 10"5
для Nb оказалась наименьшей из всех известных значений силовой функ-
ции для s-нейтронов, в то же время для /?-нейтронов (Гп/^)/=1 = 4,6-10"4.
Данные работы [18] получены на быстром прерывателе с разрешением
от 0,04 до 0,20 мксек/м.
1 Приведенные выше значения «силовой функции» в безразмерных единицах для s,
р-нсйтронов (Г°п по модели «черного ядра» связаны следующими соотношениями:
<TU7)\ 2St _/ТИ7)\ 2kR-vt _<yU7)\
< D, Л < Dj ^(2kR)E=i9e < Dj Jl\2kR)E=i9e < Dj ) 1
где Si — так называемая проницаемость для нейтронов с орбитальным моментом Ы, см. [23],
— / f° (J) \
а также прил. п. 5. Величины (у£ (J)/Dj)l и ( _ 7 J связаны соотношениями:
х. Dj Л
[21]
62
Гл. II. Параметры резонансных уровней .
Средние параметры резонансных уравнений
Таблица 2
А Гу, мв D, эв \ D
Na2» 400 [5] -400-10» [5]
Si2» <9000 [5] -500.103 [5] —
s»2 <2500 [5] -200.103 [5] —
Cl85 480±20 (5] 10» [6] 0,0059±0,3 [4]
Sc*5 — -12-10» [4] 3,5±0,9 [4] 4,6±g:g [42]
y51 -600 [42] -10-10» [4] 4,7±0,4 [4] 10,8±|;| [42]
Сг52 — -36-103 [9] 3,5 [19]
Ст58 — — 14,218’6 [42]
Мп55 — -10-10» [4] 4,5 [41] 5,l±f;$ [42]
4000 [5] 3,3±0,5 [4]
Fe58 — -35.103 [9] —
Со59 500 [5] 8500 [4] l,9±0,6 [4]
10-103 [5] 4,5±f;t [42]
Ni58 — — 3,4±l,0 [4]
Ni80 — — 2,3±l,0 [4]
Gu88 -400 [42] - 7-IO3 [4] 1,6±6,8 [4] 2,24-0,8 [42]
Си85 —8,5-103 [4] 2,0±0,8 [4] 1,9+g;^ [42]
Zn8* -350 [42] — 2,301 J; § [42]
Zn88 170 [5] -3103 [5] —
Ga89 — — l,17±0,3 [42]
Ga71 — — - 1,301g; У [42]
Ge78 — — —1,4* [41]
As75 255±35 [6] 180 [6] 3,6±0,5 [4] l,831g;J [42]
287±30 [42]
Se7* 350±80 [6] -200 [6] 1,3* [41]
Br79 370±50 [6] 90 [6] —
Sr87 205±20 [6] -800 [6] —
Zr91 — — -1,6* [41]
Nb93 285+55 [6] 85 [6] 0,1* [16]
220 [16] — —
Mo95 210+60 [6] -400 [6] 0,40±0,14 [7]
Mo97 330+80 [6] -400 [6] 0,26±0,09 [7]
Tc" — 65 [32] —
Mo92»*»8»8,100 — 500±150 [7] 0,38±0,ll [7]
0,28±0,ll [33]*
Rh108 155+5 [6] -150 [6] —
Agio? 132±24 [6] 40±10 [8] 0,3±0,06* [17]
— 55 [6] 0,5±0,2 [8], [43]
Agio9 131±9 [6] 31±6 8] l,0±0,3 [8], [43]
— 35 [6 —
Cd111 90±20 [6] 68 [6] 0,19±0,08 [28]
— — 0,44+0,15 [43]
Gd112 90±30 [6] -230 [6] —
Gd118 112±5 [6] 61 16] 0,25±0,08 [28]
0,14±0,07 [43]
для естественной смеси изотопов.
2. Средние параметры резонансных уровней
6^
Продолжение табл.^2
In118 60±20 [6] 15±2 [8] 14 [6] 0,60±0,ll [7] 0,44+0,12* [43] 0,55+0,12 [8]
In118 77±3 [6] 16±3 [8] 0,31±0,06 [7]
— 14 [6] 0,20±0,05 [8]
Sn112,11’ — 150+80 [7]
Sn11’ 106±25 [6] 140 [6] 0,20±0,08 [7]
Л Л О Л J Л А Л г\ — 120+30 [7] 0,10±0,04 [43]
g^l 12,1 16-7-119 — 200±100 [8] 0,2±0,l [8]
Sn120»122»124 — 500±200 [7] —
Sb*2* 102±23 [6] 28±5 [8] 0,45±0,12 [8]
— 30 [6] —
Sb*23 86±20 [6] 55±15 [8] 0,6±0,2 4
— 70 [6] —
Те128 104±9 [6] 30 [6] -0,8* [41]
J127 — 25±5 [8] l,2±0,4 [8]
Хе185 94±3 [6] -10» [6] —
Gs138 118±30 [6] 42 [6] 0,7±0,2 [8]
— — l,0±0,2 [7]
Ba135 114±17 [6] 70 [6] l,l±0,3 [43]
Lai39 150±30 [6] -103 6] —
Pr141 — — 2,5±0,7* [43]
Nd*48 48±5 [6] 50 [6] 3,7±0,6 [43]
Nd146 — •— 3,3+1,5 43]
Pm147 — 7±2 [24] 3,0±l,l [24]
Sm147 i49±10 [14] 14 [6, 24] 6,0±l,5 [14]
— —- 4,3±1,3 [24], [43]
Sm149 65±2 [6] 6,6 [6] 3,11+0,28 [33], [36]
Sm161 — 2,0 [29] 2,0±0,2 [29]
Eu151 79±7 [6] l,2±0,2 [13] l,2±0,2 [16]
90±4 [6] 2,4±0,7 [13] 2,4±0,7 [13]
— —- 2,3±0,3 7]
Eu158 — — 2,7±0,5 [43]
Gd156 105±15 [14] 4,2 [6] 2,0±0,2 14]
Gd167 100±17 [6] 29 [6] l,5±0,3 [43]
Tb159 90±30 [7 10,0±l,0 [7] l,8±0,4 [8]
Dy181 122+13 6] 2,3 [6] l,7±0,4 [12]
Dy182 175±45 6] 200 [6] 2,4±0,4* [43]
Dy183 103±10 6] 10 [6] l,3±0,3 [12]
1,43+0,3* [43] 2,5±0,4* [7,43]
Tm189 65±19 [6] 15±2 [8] l,8±0,3 [8]
Yb188 70±5 [6] -30 [6] —
Yb178 — — l,2±0,4 [43]
Lu176 107+33 [6] 8±2 [8] l,7±0,2 [8]
7±2 [6, 31]
Lu178 55±3 [6] 6,1±1,5 [31] —
Hf177 64±2 [6] 9±1 [8] 3,4±0,4 [7]
2,2±0,4 43]
— 5,6±0,6 [7] 2,7±0,7 [8]
Hf179 60±20 8±2 [7] l,3±0,3 [7]
11±2 [8] l,6±0,4 [8]
H(178,180 — 100±50 [7] l,l±0,3* [43]
Для естественной смеси изотопов.
64
Гл. II. Параметры резонансных уровней
Продолжение та бл. ‘ 2
A Р<у, мв D, эв (S') \ D Jl=( iO* 1 )
Ta180 30±5 [6] -3 [6] 2,00±0,24 [33]
Ta181 51±11 [6] 9,0±l,0 [7] 12±3 [8] l,0±0,4 | 1,9+0,2 | [8] [43]
W182 46±2 [6] 50 [6] 2,0±l,0 | 3,0±l,0* [15] [43]
W183 52±11 [6] 30 [6] 3,4±l,0 | 2,4±0,5 | [15] [43]
Re185 Re187 56±1 Гб] 45±1 16] 6 [6] -15 [6] 2,l±0,2 | [43]
Os — — l,9±0,3* [43]
lr191 70±3 [6] -7 [6] 2,2±0,2* [43]
Ir193 87±1 [6] -7 [6] 0,57±0,14* [3]
ptl95 120±30 [6] 70 [6] l,4±0,3* [43]
Au197 135±12 [6] 60±10 [8] 0,8±0,2 | l,14±0,l | [8] [33]
Hg198 Hgi" 145±20 [6] 255±60 [6] -100 [6] -100 [6] l,l±0,2* [43]
'рроз Bi209 800 [5] 44 [5] 15 к&в [5] 10-IO3 4 5 [5] —0,9* [41]
Th232 30±10 [6] 17±6 [34] 0,9±0,2 | [17]
U233 42±8 [2] i) 1,5 [30, 27] 1,18 [30] l,l±0,2 [43]
U 234 • 27±7 [34] 12±3 [34] 1,24-0,3 [15], [34]
U235 33±6 £2] 2) l,3±0,l [26] cm cm о o'о +++ oo — [26] 33] 6]
U236 29+7 [34] 14±4 [34] 1,3+0,4 [15]
U238 25±5 [2] 18±2 [7] 1,4 [10] l,3±0,3 [34]
Np237 23±3 [6] 16±3 [34] l,2±0,2 | [7]
32±3 [6] l,5±0,3 [34] l,l±0,2 | [32]
pU239 40±8 [8]8) 5,8+1,2 [35] l,0±0,30 1,054-0,20 [35] Г261
Pu240 Am241 39±3 [6] 37±3 [34] 35±8 [34] 14,0+2,0 [18] 20 [6] -1 [34] 2,3±0,7 [18] 1,5 [34]
1) Гу=165 [27].
2) Гу=60±15 [26].
3) Гу=9 9 [35].
ЛИТЕРАТУРА
1. Hughes D. and Harvey J. Neutron Gross Section. BNL, 1955.
2. Hughes D. and Schwartz R. Neutron Gross Section, suppl. 1, to BNL-325
(Jan. 1957).
3. Радкевич И. А., Владимирский В. В., Соколовский В. В.
«Атомная энергия», 5, 55 (1956).
4. Marshack Н. and Newson Н. Phys, rev., 106, 110 (1957).
5. Levin J. and Hughes D. Phys, rev., 101, 1328 (1956).
2. Средние параметры резонансных уровней
65
6. S t о 1 о v у A., Harvey J. Phys, rev., 108, 353 (1957).
7. Harvey J., Hughes D., Garter R., Pilcher W. Phys, rev., 99, 10
(1955).
8. Garter R., Harvey J., Hughes D., Pilcher W. Phys, rev., 96, 113
(1954).
9. H ibdon G. Phys, rev., 108, 414 (1957).
10. N e w s о n H. and Bilpuch E. BAPS, 2, 4, 218 (1957).
11. N i c h о 1 s P., F u r r A., N e w s о n H. BAPS, 2, 4, 218 (1957).
12. Zimmerman R. BAPS, 2, 1, 42 (1957).
13. H a r v e у J. A. and В 1 о с к R. G. BAPS, 1, 7, 347 (1957).
14. S i m p s о n F. and Fluharty R. BAPS, 2, 1, 42 (1957).
15. Schwartz R. B., Pilcher V. E., Scheetman R. M. BAPS, 1, 4, 187
(1956).
16. Saplakoglu A., Bollinger L. M., Cote R. E. BAPS, 1, 7, 347 (1956);
Phys, rev., 109, 1258 (1958).
17. Hughes D., Pilcher W. Phys, rev., 100, 1249 (1955).
18. S i m p s о n O., F 1 u h a r t у R. BAPS, 2, 4, 219 (1957).
19. К arriker F., Marshak H., Newson H. BAPS, 2, 1, 33 (1957).
20. Feshbach H., Porter G. E., WeisskopfV. E. Phys, rev., 96, 448 (1954).
21. Macklin R. L., L a z a r N. H., Ly on W. S. Phys, rev., 107, 504 (1957).
22. Bethe H. Rev. mod. phys., 9, 53 (1937).
23. Блатт Д., ВайскопфВ. Теоретическая ядерная физика. М., Изд-во иностр,
лит., 1956.
24. Н а г v е у J. Conf. Columb. Univer. USA, Sept. 1957.
25. Sailor V., Rae E. Phys, rev., 91, 53 (1953), а также Phys. 22 Conf. React., Ams-
terdam, 1956.
26. E g e 1 s t a f f R. and Hughes D. Progr. Nucl. Energy, 1, 55 (1956).
27. Miller L., Fluharty R., В rugger G., Moore M. BAPS, Ser. II, 2,
1, 70 (1957).
28. S i m p s о n F., F 1 u h a r t у R. BAPS, Ser. II, 1, 5, 247 (1956).
29. Harvey J. A/Gonf/P/673 (1958).
30. Владимирский В. В. и др. Материалы Второй международной конфе-
ренции по мирному использованию атомной энергии, Женева, 1958. Доклад № 2221.
31. Harvey J. A., Block R. G. and Slaughter G. G. BAPS, Ser. II, 3, 7, 364
(1958).
32. Slaughter G. G., Harvey J. А., В 1 о с к R. G. and Jenkins G. L. BAPS,
Ser. II, 3, 7, 364 (1958).
33. S i m p s о n 0. D., F 1 u h a r t у R. G., S h a n к 1 a n d R. S. BAPS, Ser. II,
3, 3, 176 (1958).
34. Harvey J. and Schwartz R. B. Progr. Nucl. Energy, 11, 51 (1958).
35. Bollinger L. M., Cote R. E., T h о m a s G. E. A/Gonf/P/673 (1958).
36. Marshack H., S a i 1 а г V. L. Phys, rev., 109, 1219 (1958).
37. Schiffer J., L e e L. A/Gonf/P/681 (1958).
38. N e w s о n H., В i 1 p u c h E. A/Gonf/P/676 (1958).
39. Egelstaff P. Proc. Phys. soc. bond., 71, 6, 462, 910 (1958).
40. Adair, DarbenS. E., Fields, Okazaki A. Phys, rev., 96, 503 (1954). Phys,
rev., 99, 55 (1955).
41. В о r e 1 1 F. and D a r b e n S. E. Phys, rev., 109, 2079 (1958).
42. G о t e R. E., Bollinger L. M., Le Blanc J.M. Phys, rev., Ill, 288 (1958).
43. H u g h e s D. J., Z i m m e r m a n R. L. and G h r i e n R. E. Phys, rev., Let-
ters, 1, 12, 15, 461 (1958).
Ь Справочник по ядерно-физическим константам
ГЛАВА III
СЕЧЕНИЯ ТРАНСПОРТНЫЕ
И СЕЧЕНИЯ НЕУПРУГОГО РАССЕЯНИЯ
ВВЕДЕНИЕ
Ниже представлены экспериментальные данные по сечениям транспорт-
ным и сечениям неупругого рассеяния, а также средние косинусы углов,
рассчитанные по графикам угловых распределений упруго рассеянных ней-
тронов в лабораторной системе координат.
Для удобства пользования результаты различных работ, относящиеся
к данному элементу, собраны в таблицы, расположенные под его химиче-
ским символом в следующем порядке:
Таблица 1. Сечения неупругого рассеяния, транспортные сечения
и средние косинусы угла упругого рассеяния нейтронов в лабораторной си-
стеме координат для тех начальных энергий нейтронов, которые изучались
в той или иной работе.
Таблица 2. Средние сечения неупругого рассеяния и средние транс-
портные сечения для нейтронов спектра деления.
Таблица 3. Сечения неупругого рассеяния в зависимости от поро-
говой энергии детектора.
Затем приведены результаты измерений сечений неупругого рассеяния
с возбуждением отдельных уровней ядра-мишени, а также сечений выхода
у-квантов, возникающих при неупругом рассеянии. Часть экспериментальных
данных представлена в виде графиков.
Обозначения, принятые в таблицах
Еп~ начальная энергия нейтронов в лабораторной системе координат;
Еп' — энергия неупруго рассеянных нейтронов;
Ку —энергия у-квантов, возникающих при неупругом рассеянии;
Кур —энергия возбужденных уровней ядра-мишени;
£поР ~ пороговая энергия детектора;
оп — сечение упругого рассеяния нейтронов;
ох — сечение неупругого взаимодействия нейтронов с ядром, включающее
процессы типа (п, п), (n, 2п), (n, a), (n, у) и т. д. и в большинстве
случаев имеет смысл ot — оп;
оп/— сечение неупругого рассеяния нейтронов;
at — полное сечение;
о,гп —транспортное сечение для упруго рассеянных нейтронов;
otr — транспортное сечение с учетом неупругих процессов;
— среднее значение косинуса углаТупругого рассеяния нейтронов в лабо-
раторной системе координат.
Введение
67
Результаты работы [4] представлены в виде графиков зависимости
as(En), и <о2(Еп), определяемых, как о$ = оп + а^
= Зр
<о2 = 4(Зр2-1),
где
- J (И)
И = ~с——гг-,
а связь между указанными выше величинами можно выразить как
ах + °п =
О(гп = <*п(1-Йп)»
= ®(гп "Ь °х,
f|XOn(n)dg
M'n = J7—7VT--
Если пренебречь процессами (n, 2п), (п, у) и т. д. и считать, что
°х ®п'
и что неупруго рассеянные нейтроны распределены изотропно, то
Oir = Otra + O„' = ^(l-H) = OS(1--y)
и
i*n = i*(l + a„7on).
Все энергии (Еп, Еп- и т. д.) выражены в Мэв. Сечения (стп, ох и т. д.)
в барнах. Поэтому обозначения Мэв и барн в таблицах не используются.
Обозначения проставлены только в тех случаях, когда энергии выражаются
в килоэлектронвольтах («эв), а сечения выражаются в миллибарнах (мбарн)
или для дифференциальных сечений в мбарн/стер и барн/стер.
Если в работе приведены otrn и оп, они включались в таблицу без про-
верочного расчета, причем 1— определялось как etrn/on. Значения ofr,
а также пп, 1 — p.n, atrn, полученные расчетом из графиков угловых распре-
делений, отмечены знаком *.
В ряде работ дифференциальные сечения рассеяния даны в системе
центра инерции (особенно для легких ядер); в этих случаях производился
необходимый пересчет, и все значения 1— цп в табл. 1 даны в лабораторной
системе координат.
Правильность полученных результатов расчетов проверялась:
а) совпадением значений оп(1 —р.п), вычисленных по графикам угловых
распределений с otrn (или atr, если известно ох), приведенных в соответствую-
щей работе;
б) совпадением оп + ох с of, где ot взято из работы [1]. Совпадение
в пределах 10% считалось удовлетворительным. В ряде работ отсутствуют
данные по дифференциальным сечениям в области малых и больших углов
рассеяния. Применявшаяся в этих случаях линейная экстраполяция графиков
угловых распределений вносит некоторую неопределенность в результаты
расчетов средних косинусов.
5*
68
Гл. Ill. Сечения транспортные и неупругого рассеяния
Величины сечений, измеренных при данной пороговой энергии детектора,
определяют вероятность такого неупругого рассеяния, при котором нейтрон
теряет энергию, большую, чем Еп — Епор. Интерпретация измеренных сече-
ний выхода у-квантов в случае возбуждения при неупругом рассеянии двух
и более уровней ядра-мишени проста, если энергия возбуждения высвечи-
вается каскадом через первый возбужденный уровень. При этом сечение
выхода у-квантов с энергией, равной энергии первого возбужденного уровня
ядра-мишени, просто равно сечению неупругого рассеяния.
Если каскадных переходов нет, сумма сечений выхода различных
у-квантов есть сечение неупругого рассеяния. Во всех других случаях связь
между сечениями выхода у-квантов и сечениями неупругого рассеяния
является более сложной.
Мы стремились не перегружать таблицы излишними пояснениями
и примечаниями, ограничиваясь лишь конкретным указанием смысла приво-
димого цифрового и графического материала и ссылками на источники,
откуда эти данные заимствованы.
Рассмотрению методик и результатов измерений посвящен обзор экспе-
риментальных работ по сечениям неупругого рассеяния и транспортным
сечениям (см. стр. 129). Для большинства изотопов вслед за таблицами,
содержащими данные по сечениям неупругого рассеяния, помещены схемы
связанных уровней ядер [106].
Справа от горизонтальной линии, означающей данный возбужденный
уровень, указаны его энергия в Мэв, спин и четность. Основное состояние
обозначено штриховкой. Мультипольности переходов (El, Mi, Е2 и т. д.)
отмечены стрелкой, показывающей переход в тех случаях, когда они
известны. Схемы содержат сведения только о тех уровнях, для которых
можно сопоставить имеющиеся данные по сечениям возбуждения отдельных
уровней и сечениям выхода у-квантов с определенной энергией при неупру-
гом рассеянии. Сведения об энергиях уровней вблизи основного состояния,
их спинах и четностях могут быть использованы при оценках средних
сечений радиационного захвата (см. приложение п. 5).
1. ТАБЛИЦЫ СЕЧЕНИЙ ТРАНСПОРТНЫХ И НЕУПРУГОГО РАССЕЯНИЯ
Сечения транспортные, сечения неупругого рассеяния и средние косинусы угла
упругого рассеяния нейтронов в лабораторной системе координат
Таблица 1
iD
Еп % ах Gtrn ‘-Н„ °tr at Литера- тура %
0,10 3,36 — 2,4 .0,72 — 3,3 m
0,135 4,8±0,34 — 2,4 0,73 — 3,3 [59]
0,22 3,3 — 2,2 0,69 — 3,2 [57]
0,280 3,79±0,22 — 2,6 0,80 — 3,2 [59]
0,446 3,10±0,29 — 2,4 0,79 — 3,1 [59]
0,50 3,0 — 2,3 0,76 — 3,1 [57]
0,588 3,14±0,20 — 2,5 0,81 — 3,0 [59]
1. Таблицы сечений транспортных и неупругого рассеяния
69
Продолжение табл. 1
Е п ап ах °trn ’-Ип ° 1г at Литера- тура
0,75 3,0 — 2,4 0,79 — 3,0 [57]
0,780 3,18±0,17 — 2,5 0,80 — 3,0 [59]
0,914 3,29±0,20 — 2,5 0,77 — 2,9 [59]
1,0 2,7 — 2,2 0,77 — 2,9 [57]
1,5 2,45 — 1,9 0,75 — 2,7 ]57]
2,0 2,5 — 1,7 0,68 — 2,5 [57]
2,45 2,45 — 1,7 0,70 — 2,4 [54]
2,5 2,3 — 1,5 0,65 — 2,4 [57]
3,27 2,1 — 1,5 0,74 — 2,15 [54]
4,5 1,45 — 1,0 0,69 — 1,75 [13]
5,5 1,6 — 0,98 0,61 — 1,55 [13]
14,1 0,61±0,03 — 0,31 0,51 — 0,8 [56]
Примечание. взяты из работы [1]. Для Еп = 0,135 и 0,280[ofrn = (1— рп). Угловое
распределение нейтронов, рассеянных на водороде (1Н), изотропно в системе центра инерции? до
Еп^ 15ч-20 Мэв.
1. [87]ЕП = 14,1. а2п = 0,20±0,02.
2Не
Таблица 1
Еп п °х Gtrn ‘-»*п °1т at Литера- тура
0,75 3,6 1,1 3,25 [75, 76]
0,865 — — 4,9 1,04 — 4,7 [75, 76]
1,0 — — 5,6 0,9 — 6,2 [75, 76]
1,2 — — 5,4 0,81 — 6,6 [75, 76]
1,4 — — 4,0 0,68 — 5,9 [75, 76]
2,0 — — 2,1 0,52 — 4,0 [75, 76]
2,4 — — 1,6 0,50 — з,з [75, 76]
2,73 — — 1,4 0,48 — 3,0 [75, 76]
3,01 — — 1,35 0,48 — 2,8 [75, 76]
3,21 — — 1,25 • 0,47 -— 2,7 [75, 76
3,5 — — 1,1 0,41 — 2,6 [75, 76
3,77 — — 0,9 0,36 — 2,5 [75, 76
3,89 — — 0,85 0,35 — 2,45 [75, 76
4,0 — — 0,85 0,35 2,4 [75, 76]
4,14 — — 0,85 0,36 — 2,35 [75, 76]
Примечание. Приведенные здесь значения 1—М-п и Qirn рассчитаны по графикам угловых
распределений работ [75,76]; otrn=ot (1— М<п) и ot взяты из работы [1]. Ввиду неопределенности в
форме графиков угловых распределений эти данные следует рассматривать как ориентировочные.
70
Гл. III. Сечения транспортные и неупругого рассеяния
3Li Таблица 1
Еп °п °х 1 а1 гп 1 ‘-^п atr 1 °' Литература
( 0,21 #LiG <0,26 1 0,30 ( 0,20 3Li7 <0,26 I 0,60 Примечая римептальных ош тиро ночными. 1. [82] 1 4,2* 8,2* 5,4* 1,5* 9,5* 1,0* и е. Значе] ибок велич: ?п = 14 2,2 3,4 2,5 Е1ИЯ Ох = Ос ины для Е ах~ 4,0* 6,3* 4,2* 0,8* 8,5* 1,1* t для Li6 и г= 0,26 (Li7 0,66 + 0,0 0,94* 0,77* 0,77* 0,53* 0,89* 1,06* Ot взяты из ) и для всех •5 (Lie) И 6,2* 9,7* 6,7* работы [1]; трех энерп ах = 0, 5,5 11,0 6,5 1,6 12 ввиду бс ай (Li0) я в 52 ±0,06 [73] [73] [73] [73] [73] [73] ►лыпих экспе- ля ются ориен- ; (Li’>
3,570 0+
2,189 3 +
О 1+
Рис. 1. Схема энер-
гетических уров-
ней Li9.
Ml
Рис. 2. Схема энер-
гетических уров-
ней Li7.
Рис. 3. Сечение выхода у-квантов с
1^ = 478 кэв в зависимости от энер-
гии падающего нейтрона для Li7.
Кривая взята из работы [2] и полу-
чена в работе [78].
4Ве
Таблица 1
Еп % °trn 1-Ип °tr Литера- тура
0,6 — 3,4 — [24, 25]
1,5 — — — — 1,4 — [24, 25]
1,7 1,75* — 1,01 0,58* — — [17]
2,30 — — 1,7 0,90 — 1,9® [62, 67]
2,6 — — 2,2 0,86 — 2,6« [62, 67]
2,6 2,2 — 1,9 0,86 — — [97]
2,90 3,0 0,251 2,3 0,76 2,5 3,22 [62, 67]
3,32 1,8 (0,6)1 1,4 0,76 2,0 2,4г [62, 67]
3,50 1,7 1,0 0,60 — — [97]
3,66 1,6 (0,6)1 1,2 0,73 1,8 2,2\ [62, 67]
4,07 — 0,62±0,03 — — — — [6]
4,1 1,4 0,6±0,1 0,82 0,59 1,4 1,96 [7]
4,1 1,25 — 0,69 0,55 — — [97]
5,0 1,22 — 0,59 0,48 — — [97
6,0 1,1 — 0,47 0,43 — — [97
7,0 — 0,62±0,04 — — — — [83]
7,0 1,1* 0,60±0,04 0,41* 0,37* 1,0* — [5]
8,0 — 0,60±0,03 — — — — [83]
9,6 — 0,61±0,05 — — — . — [83
11,2 — 0,56±0,04 — — — •— [83
14,1 — 0,37±0,08 — — — 1,55 [9]
14,2 — 0,49±0,02 — — — — [84]
14,5 0,94±0,05 О,64±О,О23 0,25* 0,27* 0,9* — [102
1 ох взяты из работы [68]; значения в скобках- -оценка по ! интерполяции.
2 взято из работы [1], для этих энергий on = о* — ох.
3 взято из работы [77].
1. [82] Еп = 14 ах = 0,55 + 0,04
1. Таблицы сечений транспортных и неупругого рассеяния
71
Таблица 3
Зависимость от пороговой энергии детектора [5, 6]
£пор/Еп 0,85 0,8 0,75 0,70 0,65 0,60
Г 1 4’07 Ьп 1 7,0 0,62±0,05 0,62 0,58±0,06 0,62 0,62 0,59 0,62 0,62 0,60
— ————
—-— 3,10 о Л?
1,70
О 3/2-
Рис. 4. Схема энергети-
ческих уровней Be9.
Рис. 5. График зависимости os, и (о2 от энергии для 4Ве.
1. [11] Энергии у-квантов и сечения их выхода при неупругом рассеянии
Е п Ev а, мбарн
4 Be9 2,56 1,8 2,2 <0,3 <0,2
2,74 1,8 2,2 <1,8 <0,3
2. [28] £п=14
Детектор Сивз (п, 2п) А127 (П, р)
^пор 11,5 2,6
ОХ | 0,82±0,03 0,16±0,07
3. [44] £п=14
onz^0 o2n = 0,42 ±0,07
4. [87] £n=14,l o2n = 0,54 ±0,04
5. [103]En= 14 сечение возбуждения уровня 2,43 при неупругом рас-
сеянии 0,17 ± 0,03
72
Гл. III. Сечения транспортные и неупругого рассеяния
Рис 6. Сечение реакций (п, 2п) (п, а) на Be9 в зависимости
от энергий.
Рис. 7. Зависимость 1—рп от энергии для Be9.
Таблица 1
В10
Еп Gtrn atr Литература
0,55 0,6 3,6* — 3,3* 0,93* 3,9 — [1] [24, 25]
1,0 1,5 2,4* 2,0 — 2,0* 1,4 0,83* 0,71 2,1 — (11 [24, 25]
1. Таблицы сечений транспортных и неупругого рассеяния
73
5В—естественная смесь изотопов
Таблица 1
Я п ап °trn ‘-Нп °tr °t Литература
0,43 5,3* 4,2* 0,79* [1]
0,6 — — — — 2,441 — [24,125]
0,7 2,3* — 1,9* 0,84* — — [11
1,0 2,2* — 1,9* 0,86* — — [1]
1,28 3,9* — 3,6* 0,93* — — [1J
1,5 2,0 — 1,9 0,93 2,18i — [24, 25]
1 atr для В*
( <тх = 0,74 ± 0,07 [82]
En=14 7 ах = 0,69 ± 0,10 [28]
[ ах= 0,64 ± 0,04 [77]
1. [11] Еп =2,56
Энергия у-квантов и сечения их выхода при неупругом рассеянии
Еу | q, мбарн
В“> I 0,717±0,007 | 31±3
2. [28] £п=14
В10 (82%), ВИ (18%) Детектор Сивз (п, 2п) А127 (П, р)
^пор 11,5 2,6
0,69±0,10 0,24±0,04
3. [77] Еп = 14,5
ах = 0,64 ± 0,04
и О
2, /4/7
Рис. 8. Схема
энергетических
уровней В11.
3/2-
Рис. 9. Схема
энергетических
уровней В10.
Рис. 10. График зависимости <TS, ©j и со2 от энергии для бВ.
74
Гл. Ill, Сечения транспортные и неупругого рассеяния
Таблица 1
Еп ап ах °trn ‘-•‘п ° 1г at Литература
0,6 — — — 2,8 [24, 25]
1,0 — 0,0±0,04 — — — — [6]
1,5 2,00 — 1,85* 0,93* 1,8х .— [51]
1,7 1,8 — 1,47 0,83* — — [17]
2,5 — 0,05+0,05 — — — [5]
2,7 1,6* — 1,45* 0,90* 1,5* —
3,0 — — — — 1,72 — [24, 25]
3,6 — 0,015±0,006 — — — — [91]
4,07 — 0,04±0,04 — — [6]
4,1 1,80 0,08±0,1 1,82 1,0 1,9 1,88 [7]
5,0 1,06 — 0,61* 0,58* [90]
7,0 0,62 0,17±0,03 0,42 0,68 0,59 [5]
7,0 — 0,18+0,03 — — — — [83]
12,7 — 0,56+0,10 — — — 1,30 [9]
14,0 — 0,63±0,05 — — — [18]
14,1 — 0,601±0,0063 — — — — [29]
14,1 — 0,51±0,08 — — — — [9]
14,2 — 0,55±0,03 — — — — 83]
14,2 — О,56±О,О2 — — — — [84]
14,5 0,79+0,05 0,73±0,024 0,32* 0,41* 1,0* — [Ю2]
1 Из работ [24, 25].
2 Не введена поправка на многократное рассеяние.
з См. пункт 4.
4 Из работы [77].
Зависимость ах от пороговой энергии детектора
Таблица 3
[5, 6]
^пор/Еп 0,85 0,8 0,75 0,7 0,65 0,60 0,55 0,5 0,45 0,4 0,35 0,2
1,0 -0,09±0,14 -0,06 -0,03 -0,02 -0,01 0,0
2,5 /г — 0,01± ±0,11 — 0,03 — 0,04 — 0,05 — 0,05 — —
4,07 0,04± ±0,08 0,04 0,03 0,04 0,04 0,04 — — — — — —
.7,0 1. [ И] Еп = 0,16± ±0,04 ;6,58 0,17 — 0,14 — — — — —
Энергии у-квантов и сечения их
выхода при неупругом рассеянии
2. [28] Еп=14
С12 ЕУ О’, мбарн
4,42±0,03 357+60
Детектор Сивз (п, 2п) | А127 (п, р)
^пор 11,5 | 2,6
0,76±0,04 | 0,28±0,04
3. Еп =14 ох = 0,63±0,06 [82]
ах=0,60±0,03 [92]
1. Таблицы сечений транспортных и неупругого рассеяния
75
4. [29] Еп = 14,1
± — ап = 0,601 ± 0,006
±,- = 0,52 ±0,02
ста = 0,08 ±0,02
Энергия уровней и сечения их возбуждения
при неупругом рассеянии
Еур | ап'
9,64-13 | ±16
±5 | ±16
М j ±30
5. [40] £п=14
j ст(Еп, £П') dEn> = 0,52 ± 0,2 барн.
0,5
Спектр неупруго рассеянных нейтронов с энергиями Еп> от 0,5 до
4,0 Мэв максвелловский с Т = 1,04 ± 0,11 Мэв.
6. [87] Еп = 14 о2п = 0,006 ± 0,006
7. [103] £п = 14
Сечение возбуждения уровня 4,43 при неупругом рассеянии 0,22±0,03.
Угловое распределение у“квантов с ЕУ = Щ& описывается формулой
п(0) = а(90°)[1±а cos20—6 cos40], где о (90°) = 13,1 ± 2 мбарн/стер, а =
= 1,75 ±0,18 и 6 =1,20 ±0,31.
Рис. 11. Схема
энергетических
уровней С12.
Рис. 12. График зависимости crs, (о2 от энергии для 6С.
76
Гл. III. Сечения транспортные и неупругого рассеяния
7n
Таблица 1
Еп ах °trn 1 М-п °tr а(1 Литература
0,8 1,9* — 1,8* 0,95* — 1,8 [74]
1,8 1,8* t 1,7* 0,96* 1,8 [74]
1,28 1,7* — 1,65* 0,97* 1,5 [74]
1,59 3,1* — 2,4* 0,77* — 3,0 [74]
1,68 1,9* — 1,8 0,96* — 1,9 [74]
14,0 — 0,80±0,02 — — — [92]
14,5 — 0,82±0,02 — — — — [77]
1 а* взяты из работы [1].
1. [И] Еп = 3,95
Энергия у-квантов и сечения их выхода
N14 2. [28] j ЕУ а, мбарн 6±3 А127 (п, р) 2,6 Ml дл /?♦ о ;<*
2,30±0,05 5п=14
М1
Детектор Сивз (П> 2п)
^пор 11,5
Пх 0,79±0,05 0,46±0,05 Рис. 13. Схема
энергетических
3. [87] £п=14,1, . сг2п = 0,019 ± 0,010 уровней N14.
8О
Т а’б л и ц а 1
п % °1 гп ‘-Ип °tr °t Литература
2,0 1,2 0,75 1,6 [60, 62]
2,2 •— — 1,0 0,83 — 1,2 60/62
2,4 — — 0,46 0,57 — 0,8 60, 62
2,5 — — 0,78 0,65 • — 1,2 60, [62
2,9 — — 0,78 0,65 — 1,2 60, 62
3,1 — — 1,1 0,66 1,6 60, 62
3,2 — — 1,5 0,65 — 2,3 60,^62
3,33 •— — 2,4 0,78 — 3,1 60, 62
3,44 — — 2,2 0,75 2,9 60, 62
3,57 •— — 1,9 0,65 2,9 60, 62
3,7 •— — 2,0 0,66 — 3,0 60, 62
3,83 — — 1,8 0,63 — 2,8 60, 62
3,96 — — 1,6 0,66 — 2,5 60, 62
4,08 — — 1,3 0,66 — 2,5 60, 62
5,0 0,89* — 0,64 0,72* — — [90]
14,5 — 0,85±0,03 — — — — [77]
Примечание. Здесь a/r = (1—цп).
По поводу вычисления 1—цп см. ббзор
экспериментальных работ, стр. 129.
1. Таблицы сечений транспортных и неупругого рассеяния
77
1. [И] £п = 7,06
Энергия у-квантов и сечение их выхода при неупругом
рассеянии
Q16 ЕУ О, мбарн
. 6,094±0,06 104±25
2. [55] £п = 14,1 ап = 0,7 ап> = 0,5 аа = 0,4
Рис. 14. Схема энерге-
тических уровней О16.
1. [10] Еп = 2,45
Энергии уровней и сечения их возбуждения
при неупругом рассеянии под углом 90°
ЕУР а (90°), мбарн/стер
1,46±0,03 23±3
1,55±0,03 23±3
Рис. 16. Схема энергетических
уровней F19.
78
Гл. III. Сечения транспортные и неупругого рассеяния
2. Энергии у-квантов и сечения их выхода при неупругом рассеянии
[23] £п=2,5 ЕУ 1,3±0,1 0,52+0,18
Рис. 17. Сечение выхода у-квантов при не-
упругом рассеянии на eF в зависимости от
энергии падающего нейтрона. Кривые взяты
из Атласа [2] и получены в работе [79]:
1 — Еу=197 кэе; 2—Ку=109 кэе.
3. [87] £п=14,1 игп = 0,062 ±0,09
' Таблица!
uNa
[11]ЕП=2,56 ЕУ G, мбарн
0,110±0,001 193±38
0,197+0,002 537±72
F19 1,234±0,020 50±13
Л 1,358+0,010 307±32-
1,46±0,03 57±16
1,56±0,03 21±10
ЕП °х °trn. atr Gt Литера- тура
0,70 <0,2 [100]
0,95 — 0,4±0,2 —- — — — [100]
2,5 — 0,53±0,26 — — — — [86]
3,6 — 0,55+0,01 — — .— — [91]
-----ВЦ— 0,436 5/2+
юЛ»}. 0 %♦
Рис. 19. График зависимости <ys, (dx, со2 от энергии
для nNa.
2,070
77Г
Рис. 18. Схема
энергетических
уровней Na23.
1. Таблицы сечений транспортных и неупругого рассеяния
79
12Mg
Таблица 1
Еп °п °trn 1 Gtr °t Литера- тура
2,5 — 0,77±0,25 — — — — t18]
4,1 — 0,78+0,20 — — — — 18]
6,7 — 0,92+0,06 — — — — [83]
8,3 — 0,94±0,04 — — — — 83]
9,6 — 0,98±0,03 — — — — 83]
11,0 — 1,00±0,03 — — — — 83]
12,5 — 0,96+0,05 — — — — 83]
14,0 — 0,96+0,08! — — — — 85]
14,0 — 0,95±0,03 — — — — 2]
14,2 — 0,99±0,02 — — — — 84]
14,5 — 0,95±0,04 — — — — 77]
1 С Al-детектором ох= 0,7 ± 0,2 [8 5].
1. [10] Еп=2,45
5,23 3*
2
Ч
Энергия уровня и сечение его возбуждения при неупругом
рассеянии под углом 90°
ЕУР | а (90°), мбарн/стер
l,38±0,03 2. [23] En=2,5 Энергия у-квантов и сечение их | 24±2 выхода при неупругом рассеянии
ey 1 а
1,4±0,1 3. [11] £п=2,56 | 0,75±0,23
, 1 0, мбарн
*П7777)>.
4,12
1,37
г*
о о*
Рис. 20. Схема энерге-
тических уровней
Mg24.
Mg24
Mg26
Mg3e
1,368±0,01
1,616±0,016
1,820±0,018
618±55
189±40
151±27
ег
80
Гл. III. Сечения транспортные и неупругого рассеяния
13 АI
Таблица 1
ЕП °п Gtrn ‘-Нп °tr at Литература
0,6 — —. 3,0 [24,25]
0,9 2,9* 2,3* 0,78* — — [371
1,0 — —0,01+0,03 — — — — 1 [6]
1,5 — — — 1,7 — [24,25]
1,7 2,6* 1,70 0,65* — — [171
1,77 — 0,15+0,03 — — — — 1 [5]
2,5 3,0* 0,38+0,05 1,7* 0,56* 2,1 — 1 [5]
2,5 — 0,96±0,17 — — — — [18]
3,0 — — —- 1,4 — [24,25]
3,1 2,1 0,4 1,0 0,48 1,4 2,5 [931
3,25 — 0,53±0,05 — — — — 1 [5]
3,3 — 0,81±0,20 — — — — [18]
3,5 — 0,68±0,05 — — — 2,40 1 [9]
3,6 — 0,70±0,02 — — — — [91
3,7 1,73 1,2* 0,67* — 2,55 [27
4,0 — 0,75J Ь0,04 — —- — — [6
4,1 1,6 0,7- =0,2 0,87 0,54 1,6 2,3 7:
4,1 — 0,78- =0,20 — — — — г 8
4,5 — 0,72= =0,04 — — — [6
4,7 — 0,70= =0,05 — — — 2,20 [9
5,0 1,3* 0,45* 0,35* — — [90
7,0 1,1* 0,863 -0,05 0,45* 0,41* 1,3* — 1 [5]
7,1 — 0,74= =0,05 — — — 1,88 1 [9
7,3 — 0,91н =0,06 — • — — [83]
8,1 — 0,94±0,04 — — — — [83
9,5 — 1,00J ЬО,оз — — — — [83]
11,0 — 1,07= =0,04 — — — — [83
12,7 — 1,06= =0,07 — — — 1,69 [9
12,8 — 1,00= =0,05 — — — — [83.
14,0 — 1,04= =0,06 — — — — [85
14,0 14,1 1,03= 0,91= =0,03 =0,05 [92 [9
14,1 14,2 — 1,00= 0,97з -0,01 -0,02 — [29; [84
14,5 — 1,02- Ь0,06 — — — — [77
Таблица 2
Сечения неупругого рассеяния и транспортные сечения
для нейтронов спектра деления [30]
Детектор и •^пор. эфф GtrnlGn alr °t
АР’ (5 Мэв) 0,760±0,062 0,490 1,41 2,10
U288 (1,4 Мэв) 0,319±0,046 0,579 1,68 2,67
Np28’ (0,7 Мэв) 0,087±0,032 0,655 2,07 3,12
Таблица 3
Зависимость ах от пороговой энергии детектора 5, 6]
Епор^п 0,85 0,8 0,75 0,7 0,65 0,6 0,55 0,50 0,45 0,40 0,35
Г 1,0 . 0,04±0,08 0,04 0,03 0,01 0,00
1,77 — 0,12±0,09 0,15 — 0,15 — 0,15 — — —
2,50 — 0,38+0,08 — 0,38 — 0,38 — 0,38 — 0,37 —
3,25 — 0,53±0,05 — 0,53 — 0,52 — 0,48 — 0,40 —
4,0 0,75±0,05 0,75 0,75 0,74 0,71 0,64 — — — —
4,5 0,72±0,06 0,72 0,72 0,72 0,72 0,70 0,67 — — — —
< 7,0 — 0,86±0,06 — 0,85 — 0,74 — — — — —
1. Таблицы сечений транспортных и неупругого рассеяния
81
1. Энергии уровней и сечения их возбуждения при неупругом рассеянии
[10] Еп=2,45 [36] £п=4,4
ЕУР о, мбарн/стер ЕУР <5 (82°), мбарн/стер
1,03±0,03 20±2 0,84 1,01 }з,1 19±7 (оба)
1,23 1,9 15±5
2,782* —
3,0 1,2 W±5
* По данным работы [50].
2. Энергии у-квантов и сечения их выхода при неупругом рассеянии
[11] £„=2,56
Ну о, мбарн
АР7 0,166±0,003 0,840±0,008 1,017±0,010 2,21±0,020 1,6±0,4 64±7 142±13 87±8
[15] £п=3,6
Ну <5 (100°), барн/стер
2,25 0,056 (±20%)
[35] £п=3,7
Ну о (90°), барн/стер
0,835±0,01 0,022
1,02±0,01 0,041
1,72±0,02 —
1,91±0,02 —
2,22±0,03 0,013
3. [28] £п = 14
Детек- Си«з А12?
тор (п, 2п) (п, р)
^пор
Ох
11,5 2,6
1,06± 0,62±
±0,05 ±0,07
Рис. 24. Схема энергети- Рис. 25. Сечение выхода у-квантов при не-
ческих уровней А127. упругом рассеянии па 13А1 в зависимости от
энергии падающего нейтрона. Кривые взяты
из Атласа [2] и получены в работах [И, 80]:
2—Еу=0,847 Мэв; 2-Еу=1,025Мэв;
=2,23 Мэв.
4. [40] Еп=14
(Образец содержал 2,5 ат. % меди)
12 Мэв
Jo (Еп, ЕП') d ЕП' = 0,65±0,17 барн.
о', 5
Спектр неупруго рассеянных нейтронов с энергиями Еп* от 0,5 до
4,0 Мэв максвелловский с 7' = 1,01±0,10 Мэв.
6 Справочник по ядерно-физическим константам
82
Гл. III. Сечения транспортные и неупругого рассеяния
14Si
Та б л и ц а 1
Ьп ап ах °t гп l-un °tr Литература
3,1 2,0 0,5 0,8 0,4 1,3 2,5 (93]
1. [35] £п = 3,7
Энергия у-квантов, возникающих при неупругом
рассеянии, и сечение их выхода под углом 90°
ЕУ а (90°), барн/стпер
1,78±0,02 0,064
2. [77] £п=14,5 ох=1,2±0,06
1 1 1 1 1
Е2
Рис. 27. Схема
энергетических
уровней Si28.
15р
Таблица 1
Еп ап °х Gtrn ‘-Ип Gtr 1 1 Литература
2,5 0,7±0,2 118]
14,5 — 1,13±0,03 — — — — 177]
1. [10] £„ = 2,45
Энергия уровня и сечение его возбуждения
при неупругом рассеянии под углом 90°
ДО
ЕУР
о, мбарн/стер
Рис. 28. Схема
энергетических
уровней Р31.
1,25±0,03
51±7
0 Vt*
1. Таблицы сечений транспортных и неупругого рассеяния
83.
Рис. 29. График зависимости as, coj, cd2 от энергии для 1ЬР.
Таблица 1
1в$
Еп % ах О j сГП 1— atT at Литература
2,5 — 0,54+0,21 — — — — [86]
7,0 — 1,14+0,07 — — — [5]
14 — 1,14±0,05 — — — — [2]
14,0 — 1,08+0,08 — — — — [85]
14,5 — 1,15+0,03 — — _ — — 77]
Таблица 3
Зависимость ож от пороговой энергии детектора [5]
Епо$1Еп 0,8 1 0.7 1 0,6
Еп / ,0 1,14+0,11 » 1,14 1,08
'гттттттттгпт 0 0 ♦
Рис. 30. Схема энерге-
тических уровней S3’-
Рис. 31. График зависимости os, <Dt, <о2 от энергии для ieS.
6*
84
Гл. III. Сечения транспортные и неупругого рассеяния
1. Энергии у-квантов и сечения их выхода при неупругом рассеянии
[23] £п=2,5 [И] Еп=2,56
а Еу а, мбарн
2,35±0,15 0,38±0,1 S32 0,077± ±0,002 2,23± ±0,020 13±2 181±17
[15] Z?n=3,7
ЕУ а (100°), мбарн/стер
2,20 0,034 (±20%)
Таблица 1
Рис. 32. Схема
энергетических
уровней CI35.
Рис. 33. Схема
энергетических
уровней С137.
19К
Таблица 1
п °п °х Gtrn ‘-»*п Gtr Литера- тура
3,1 3,0±0,1 0,4±0,2 2,2 0,67 2»4±0,2 3,4±0,2 (93]
Рис. 34. Схема Рис. 35. График зависимости сг3, соь (й2 от энергии для 1вК.
энергетических
уровней К?®.
1. Таблицы сечений транспортных и неупругого рассеяния
85
20^**
Таблица 1
Еп °п ах atrn 1 ‘“Йп а1г Литература
2,5 — 0,4±0,2 — [18
3,1 3,6 0 2,3 0,64 2,3 3,6 [93
7,0 — 1,14±0,07 — —. — — [5
14,5 — 1,36±0,02 — — — — [77]
Таблица 3
Зависимость вх от пороговой энергии детектора [5]
^пор/^п 0,8 0,7 0,6
Еп 7,0 ' 1,4±0,11 1,13 1,06
1. [11] Еп=3,95
Энергия у-квантов и сечения их выхода
при неупругом рассеянии
EV | cr, мбарн
f 0,030J Ь0,0015 129*±65
j | 0,508- -0,005 105±15
I 0,767= =0,007 73*4-18
l 0,877- =0,017 7±4
Си J | 1,152= =0,020 37±16
l 3,74- =0,03 1136
• По данным работы [12] эти у-нванты высвечива-
ются возбужденным ядром Каао в результате реакции (п,
Р', Y)
Рис. 37. Схема
энергетических
уровней Са44.
Таблица 1
2iTi
n % °x °trn 1-<*n °tr Литература
l,o 2,8 0,17±0,07* 2,0 0,715 2,2* [8]
1,77 — 0,55±0,05 — — — — [5]
2,45 3,28 — 2,1* 0,63* — — [101
2,5 — 0,79±0,06 — — — — [5]
3,25 — 0,98±0,07 — — — -— 5
3,5 — l,24±0,05 — — — 3,67 9
4,0 — l,28±0,07 — — — — 6
4,1 2,5 l,2±0,2 0,93 0,37 2,1 3,7 7
4,5 — l,18±0,07 — — — — 6
4,7 — l,32±0,06 — — — 3,40 9
7,0 — l,30±0,06 — — — — 5
7,1 — l,21±0,04 — — — 3,18 9
12,7 — l,17±0,06 — — — 2,37 9
14,1 — 1,1744),04 — — — 2,38 9
Из работы [5].
86
Гл. III. Сечения транспортные и неупругого рассеяния
Таблица 2 Сечения неупругого рассеяния и транспортные сечения для нейтронов спектра деления [30] г,01 ч* 0,092 г +
Е2
Детектор и £пор °х Gtrn^n °tr Е2
АР’ (5 Мэв) U238 (1,4 Мэв) Np237 (0,79 Мэв) 1,18±0,07 0,563±0,051 0,187±0,037 0,590 0,69 2,47 2,24 3,79 Рис. 38. Схема энерге- 3,16 тических уровней Ti4e.
Таблица 3
Зависимость <ух от пороговой энергии детектора [5, 6]
Е ПО р/ЕП 0,85 | 1 0,8 0,75 0,70 0,65 0,60 0,55 0,50 0,40
Г 1 О,17±О,О7 0,16 0,15 0,15 0,15
1,77 — 0,55±0,06 — 0,55 — 0,55 — 0,55 —
2,5 — 0,79±0,06 — 0,79 — 0,78 — 0,73 0,61
Еп 3,25 — 0,98±0,07 — 0,97 — 0,91 — 0,81 0,66
4,0 1,28±0,09 1,28 1,25 1,20 1,15 1,06 — — —
4,5 ' 1,18±0,09 1,18 1,18 1,16 1,13 1,10 1,04 — —
1 7,0 — 1,30±0,07 — 1,28 — 1,1 — — —
1. [10] £п=2,45.
Энергия уровня и сечение его возбуждения
при неупругом рассеянии под углом 90°
Ti«8 Яур 0 (90°), мбарн/стер
1,02±0,03 85±3
Рис. 39. Схема
энергетических
уровней Ti48.
Рис. 40. График зависимости os, cob е)2 от энергии для 22Т1.
1. Таблицы сечений транспортных и неупругого рассеяния
87
Рис. 42. Угловое распре-
деление уквантов,
возникающих при не-
упругом рассеянии
нейтронов на 22Ti,
£п = 2,45 Мэв\ угол
в системе центра
инерции [10].
Рис. 41. Угловое распределение
неупруго рассеянных нейтро-
нов с возбуждением уровня
1,02 Мэе Ti48,
Еп = 2,45±0,10 Мэв\ угол
в системе центра инерции.
Абсолютное значение диффе-
ренциального сечения рассея-
, .,1.^ ния под углом 90°:
*0,85 ±0,003 барн/стер [10].
23v
4 <5
Таблица 2
Сечения неупругого рассеяния и транспортные
сечения для нейтронов спектра деления [30]
Детектор и ^пор atrn^an *1Т
и28» (1,4) 0,575±0,0501 0,59 2,34 3,57
Np287 (0,7) 0,224±0,04б| 0,70 2,35 3,26
1. [10] £п = 2,45.
Энергии уровней и сечения их возбуждения
при неупругом рассеянии под углом 90°
£УР о (90°), мбарн/стер I
0,92±0,03 16±1
1,63±0,03 18±2
0,928 3/г-
(0,6bS]{3/2+)
0,323 3/2-
о Чг-
2. [87] £п = 14,1 стгп = 0,66±0,05
1,81
1,61
Рис. 43.
Схема энер-
гетических
уровней V61.
Рис. 44. График
зависимости
<ys, (Oj, со2 от
энергии для 28 V.
88
Гл. III. Сечения транспортные и неупругого рассеяния
24Сг
Таблица 1
Еп °п ах гп 1-цп °tr Литература
1,7 3,2* 1,93 0,60* — [17]
2,34 3,6* 0,93±0,08 2,2* 0,62* 3,1* — [22]
2,5 — 1,4±0,3 — — — — [18]
3,5 — 1,14±0,04 •— — — 3,0 [9]
4,7 — 1,32±0,03 — — — 3,7 [9]
7,1 — 1,22±0,04 — -— — 3,5 |9]
12,7 — 1,26±0,07 — — — 2,6 [9]
14 — 1,33±0,04 — — — 2,45 [9]
1. [10] £п = 2,45.
Энергия уровня и сечение его возбуждения
при неупругом рассеянии под углом 90°
•Еур | а (90°), мбари/стер
1,49±0,03 | 48±3
Рис. 45. Схема
энергетических
уровней Сг63.
2. [32] £п = 2,5.
Энергия уровня и сечение его возбуждения
при неупругом рассеянии
ЕУР а
1,42+0,05 1,0±0,2
3. [23.] £п = 2,5
Энергии у-квантов и сечения их выхода
при неупругом рассеянии
_
1,4±0,1
[33] £п = 3,2
а
1,2±0,4
ЕУ а (±20%)
0,75±0,03 0,027
0,97±0,04 0,10
1,43±0,06 0,73
4. [36] £п = 4,4
Энергии уровней, сечения их возбуждения при неупругом рассеянии под углом 9G°
и средние энергии неупруго рассеянных нейтронов
Еур Еп' | а (90а), мбарн/стер
1,45 2,8 14+5
2,43 1,9
3,13 1,3 14±7
Рис. 46. Сечение выхода
у-квантов с Еу = 1,44 Мэе
при неупругом рассеянии
на Сг62 в зависимости
от энергии падающего
нейтрона [80].
7. Таблицы сечений транспортных и неупругого рассеяния
89
Рис. 47. График зависимости os, со*, со2 от энергии для 24Сг.
23Мп
1. [10] £п = 2,45.
Энергии уровней и сечения их возбуждения
при неупругом рассеянии под углом 90°
ЕУР
о (90°), мбарн/стер
0,98±0,04
t,29±0,03
1,53±0,03
20±2
114-1
124-2
Схема
Рис. 48.
энергетических
уровней Мп55.
Z?Y = 0,130 Мэв при неупругом рассеянии нейтронов HaJ25Mnj
1—кривые по теории Хаузера-Фешбаха; 2—экспериментальная
кривая [19].
«О
Гл. IIJ. Сечения транспортные и неупрусого рассеяния
Таблица 1
2б^е
£п °п ах Gtrn °tr °t Литера- тура
0,2 — — — — 3,0 [24, 25]
0,6 — — — -— 2,0 — (24. 251
0,9 2,3* — 2,0* 0,85* — — 37]
1,0 2,1 0,41±0,03») 1,7 0,81 2,1* 8]
1,0 — 0,49±0,06 — — — — 5]
1,5 — — — — 2,2 — [24 i, 25]
1,7 2,7 — 1,6 0,59* — — | [17]
1,77 — 0.73J t0,04 — — — — 1 [5]
2,25 2,0 0,9J Ь0,22 1,4* 0,70* 2,3 | 10]
2,34 2,8 0,90- -0,07 2,0* 0,71* 2,9* — | [22]
2,45 2,7 0,9- -0,2 1,8* 0,68* 2,7 I [10]
2,5 2,8* l,04J Ь0,07 1,6* 0,57* 2,6* 1 1 L 1 Г51
2,5 2,9 2,5±0,1 1,16- 0,9= -0,08 =0,18 1,3* 0,52* 2,2±0,2 (18] 121]
3,0 3,25 3,3 3,5 — 1,09 J 1,51= 1,14= Ь0,07 =0,21 -0,04 — * — 2,0 3,47 t, 25] [5] [18] 9]
3,6 3,7 2,9* l,07= =0,04 1,8* 0,62 — 3,51 91] 27]
4,0 4,1 2,1 1,42O 1,5Z Ь0,05 =0,2 0,79* 0,38* 2,3* 3,6 [6] [7]
4,1 4,5 4,7 — l,580 1,33- 1,38= =0,30 =0,05 =0,05 3,72 [18] [6] [9]
5,0 1,95* — 0,46* 0,24* — — [90]
7,0 2,2* 1,41= to, 07 0,33* 0,15* 1,7* 5]
7,1 — 1,35 J tO, 04 — — — 3,44 9]
12,7 — l,36a =0,05 — — — 2,7 [9]
14 14 14 14,1 — 1,29- 1,43- 1,45- 1,38- -0,07s =0,04 =0,02 =0,03 — — — 2,60 [18] [92] 28] 9]
14,1 — 1,27O =0,04* — .— — 29]
14,5 1,14±0,06 1,38= tO,02s 0,19* 0,17* 1,6* 2,5 1011
1 Из работы [6].
2 Оценки, сделанные авторами из работы [10] по угловым распределениям упруго н неупру-
го рассеянных нейтронов, дают
En n °n °s
2,25 2,05 2,95±0,2
2,45 2,71 3,65±0,2
В отдельном опыте по пропусканию получены о<=3,05±0,1 и о^3,52±01.
з С Al-детектором ож=1,0±0,2.
4 Верхняя оценка о^, по данным работы [29] 0,67i0,4.
6 Из работы [77].
1. Таблицы сечений транспортных и неупругого рассеяния
91
Таблица 2
Сечения неупругого рассеяния и транспортные сечения
для нейтронов спектра деления [30]
Детектор и Епор atrnl°n °tr
А127 (5 Мэв) 1,33+0,05 0,310 1,94 3,60
U238 (1,4 Мдв) 0,686+0,043 0,580 2,13 3,17
Np2’7 (0,7 Мэв) 0,276±0,031 0,701 2,01 2,75
Таблица 3
Зависимость ах от пороговой энергии детектора [5, 6]
Епор/Еп 0,85 0,8 0,75 0,7 0,65 0,6 0,55 0,5 0,4
1,77 0,74±0,06 0,73 0,69 0,55
2,5 — 1,04±0,07 — 1,04 — 0,97 — 0,73 0,61
Г 3,25 — 1,09±0,07 — 1,08 — 0,96 — 0,83 0,71
4 1,42±0,07 1,42 1,41 1,36 1,30 1,22 — — —
4,5 1,34±0,07 1,34 1,34 1,32 1,28 1,23 1,16 — —
7,0 — 1,41±0,07 — 1,39 — 1,30 — — —
1. Энергия у-квантов и сечения их выхода при неупругом рассеянии [23] Кп=2,5 [И] £п=2,56 15] Еп=3,7
Ev <у Еу <у, мбарн Ь’у а (100°), барн/стер
0,8±0,1 2,2±0,2 4 Й_1_Л ч FeM 1,405+0,10 0 14+0 05 Fe6“ 0.847±0,008 и,14±и,иэ 1,241±0,012 Fe67 0,123±0,0012 798±83 936±75 J’" 46±6 *’81 537±90 2,06 А ) О 9 ц 07 0,024 0,025 0,030 0,007 0,014 0,021
Fe { Н8 5±1 3,44 2±1
[33] Еп=3,2
ЕУ о (±20%)
ф >-*• 1^- - - 00 Змй н-н-н- фф ф ОФ^ -*□ СЛ СЛ 1,18 0,39 0,33
[35] Еп=3,7
ЕУ а (90°), барн/стер
0,845-j bo,oi 0,135
1,23- -0,01 —
1,80- -0,02 0,024
2,10- -0,03 —
2. Энергии уровней и сечения их возбуждения при неупругом рассеянии
31] £п = 1,87, Еур = 0,85 [32] £п = 2,5
стП'(90°) = 0,062±0,015 барн/стер-, £ур = 0,91 ±0,15
<Тп' = 1,0±0,31
92 Гл. III. Сечения транспортные и неупругого рассеяния
[34] Е П 4,3 [38] Еп=4,4
ЕУР а Ь’ур а (90°), барн/стер
0,85 2,1 2,7 0 а п q 0,85+0,02 0 4+0 2 2,05+0,036 п’Ш’Т 2,58+0,054 2,90 0,036±0,010 0,021±0,007 0,012±0,006 0,020±0,013
3. [39] £п = 4,4
оп-= 32±Ю мбарн!стер для Еп<>0,8 Мэв под углом 90°.
4. [28] £п=14.
Детектор Сцвз (п, 2и) А127 (П, Р) 3JI 5+ 2,09 4* 0,845 2* 0 0+
Р31 (п, р)
&пор 11,5 2,6 1,4
1,45+0,02 1,21±0,03 0,78±0,03
77777Л
Рис. 50. Схема энергетиче-
ских уровней Fe6*.
5. [40] Яп=14
12 Мэв
ja (£п, Еп>) dEn' = 1,3+0,3 барн.
0,5 Мэв
Спектр неупруго рассеянных нейтронов с энергиями Еп> от 0,5 до
4,0 Мэв максвелловский с Т = 0,76+0,08 Мэв.
6. [87] Еп = 14,1
о2п = 0,50±0,04
Рис. 51. График зависимости сг^, <о1} со2 от энергии для Fe56.
Рис. 52. График зависимости as, <»!, а>2 от энергии для стали.
Рис. 53. Зависимость сечения выхода у-квантов с энергией £*^ = 850 кэв
при неупругом рассеянии нейтронов на Fe56.
Рис. 54. Угловые распределения неупруго
рассеянных нейтронов на 26Fe с началь-
ными энергиями в системе центра
инерции [65]:
1-Ел=1,66 Мэв; 2-Еп=\,53 Мэв.
Рис. 55. Угловые распределения у-квантов
с ^ = 845 кэв при неупругом рассеянии
нейтронов на 2eFe в системе центра
инерции [65], 1?п = 1,66 Мэв.
94
Гл. Ill. Сечения транспортные и неупругого рассеяния
27С°
Таблица 1
Еп % °1гп ‘-’‘л Gtr Литература
0,6 — — — — [24, 25J
1,0 3,3 — 2,8 0,85 — 1 Ц8|
1,5 — — — — (2,2)* \ (24, 25]
2,5 — 1,40±0,11 — — — — (18]
3,0 — — — — (2Л)* — [25]
14 — 1,38±0,05 — — — (2]
* Не введены поправки на многократное рассеяние.
1. [10] Ь\ = 2,45.
Энергии уровней и сечение
их возбуждения при
неупругом рассеянии
под углом 90°
а (90°),
УР мбарн/стер
1,20±0,03 38+5
1,51±0,02 34±4
1,75±0,02 12±2
2. [33] £„ = 3,2
Энергии у-квантов
и сечения их выхода
при неупругом рассеянии
<3 (± 20%)
0,60±0,02 0,20
1,15±0,04 0,82
1,49±0,07 0,53
1,7±0,08 0,15
2,5±0,1 0,19
Рис. 56. Угловое распределение неупруго рассеянных
нейтронов с возбуждением уровня 0,85 Мэв Fe5e>
Еп = 2,45 ± 0,10 Мэв, угол в системе центра инерцип.
Абсолютное значение сечения под углом 90°:
0,085 + 0,0003 барн/стер [10].
Рис. 57. Угловые распределения y-квантов, возникающих
при неупругом рассеянии нейтронов с возбуждением
уровня 0,85 Мэв Fe56, Еп = 2,45 ± 0,10 Мэв\
угол в системе^центра инерции [10].
Рис. 59. Схема'энерге-
тических уровней Со59.
Рис. 58. График зависимости as, сон со2 от энергии
для 2ТСо.
1. Таблицы сечений транспортных и неупругого рассеяния
95
28^1
Таблица 1
£п % а/гп °1Т Литература
1,0 2,8 0,06+0,03» 2,4 0,86 — — [8]
1,5 — — — — 2,3 — (24 , 25]
1,7 2,1* — 1 1,40 0,67 — — [17]
2,5 — 0,80+0,06 — — — — (5]
2,5 — 0,83+0,12 — — — — [18]
3,3 — 1,35+0,25 — — — — [18]
3,5 — 1,48±0,04 — — — 3,35 [9]
4,0 — 1,35+0,10 — — — — [6]
4,5 — 1,50+0,06 — — — — (6]
4,7 1,54±0,06 -— — — 3,55 [9]
5,0 1,75* — 0,43* . 0,25* — — [901
7,0 — 1,48+0,06 — — — — [5]
7,1 — 1,33±0,06 — — — 3,60 [9]
12,7 — 1,35±0,05 — — — 2,83 [9]
14 — 1,38±0,05 — — — — [18]
14,1 — 1,45±0,05 — — — 2,72 [9]
1 Из работы [5].
Таблица 2
Сечения неупругого рассеяния и транспортные сечения
для нейтронов спектра деления [30]
Детектор и Епор °trn Gtrn/Gn Gtr Gt
А127 (5 Мэв) 1,50J Ь0,06 0,350 2,10 3,63
L1238 (1 4 Мэв) 0,713- -0,048 — 0,611 2,26 3,24
Np237 (0,7 Мэв) 0,276- -0,041 — 0,744 2,38 3,11
Таблица 3
Зависимость ах от пороговой энергии детектора [5, 6]
£nop/£n 0,85 0,8 0,75 0,7 0,65 0,6 0,55 0,5 0,4
, 1 —0,01±0,006 0,03 0,05 0,06 0,06
2,5 — 0,8±0,l — 0,8 — 0,8 — 0,79 0,77
En { 4,0 l,35±0,09 1.35 1,35 1,35 1,34 1,32 — — —
I 4,5 1,50+0,09 1,50 1,50 1,50 1,49 1,44 1,38 — —
I 7,0 — l,48±0,l — 1,48 — 1,37 — — —
1. Энергии у-квантов и
сечения их выхода при неупругом рассеянии
[И] Яп=2,56 [33] £n=3,2
Ey <j, мбарн £V О (л 20%)
Niu [ 1,453+0,014 I 0,827±0,008 Ni.. / l,329±0,010 ] 2,18±0,04 570±55 214±38 692±80 65±19 0,59±0,02 l,33±0,05 l,49±0,06 2,66±0,l 0,047 0,84 0,54 0,01
2. [10] £„ = 2,45.
Сечение возбуждения уровней 1,33 и 1,49, Мэв,
принадлежащих Ni58»60 при неупругом рассеянии под
углом 90° равно 55 + 3 мбарн/стер.
энергетических
уровней Ni60.
3. [39] £п = 4,4.
Для нейтронов с £„, > 0,8 Мэв ап, (90°) = 20 + 7 мбарн/стер.
Рис. 61. График зависимости cf3, ©j, ш2 от энергии для 2sNi.
Рис. 62. Угловое распре-
деление неупруго рассе-
янных нейтронов с воз-
буждением уровней 1,49
и 1,33 Мэв Ni58 и Ni60,
Яп = 2,45±0,10 Мэв',
угол в системе центра
инерции. Абсолютное
значение сечения под
углом 90°:
0,055 ± 0,003 барн!стер.
- « 1 1___I____I I____L__L_
20 40 60 80 100 120 140 160
Рис. 63. Угловое распре-
деление у-квантов, воз-
никающих при неупру- е
гом рассеянии нейтро- 12
нов с энергией *
£п = 2,45±0,10 Мэе на § V '
никеле. Угол в системе - \0 -
центра инерции. ю
0
1. Таблицы сечений транспортных и неупругого рассеяния
97
29Си
Таблица 1
Еп °п °х а1 гп °tr Литера- тура
0,6 — — — — (3,5)i — [24, 25]
1,0 2,9 0,21±0,042 2,5 0,86 2,7* — (8]
1,5 — — — — (2^2)1 — [24, 25]
1,7 • 2,3 — 1,43 0,62 — 17]
2,5 — 1,27±0,06 — — — — [5]
2,5 — 1,58±0,15 — — — — [18]
2,9 1,9±0,1 1,4±0,18 1,0* 0,53 2,4±0,2 — [21]
3,0 — — — — (2,!)1 — [24 , 25]
3,3 — 1,67±0,24 — — — — [18]
3,5 — 1,45±0,04 — — — 3,45 [9]
4,0 — 1,60±0,05 — — — — [6]
4,1 — 1,68±0,05 — — — — [18]
4,5 — 1,60±0,05 — — — — [6]
4,7 — 1,69±О,О4 — — — 3,72 [9]
5,0 1,73* — 0,41* 0,24* — — [90]
7,0 — 1,54±0,06 — — — — [5]
7,1 — 1,37±0,05 —. — — 3,73 [9]
7,2 — 1,57±0,06 — — — — [83]
8,3 — 1,55±0,03 — — — — [83]
9,6 — 1,55±0,03 — — — — [83]
11,0 — 1,55±0,04 — — — — [83]
12,5 — 1,53±0,06 — — — — [83]
12,7 — 1,49±0,05 — — — 3,10 [9]
14,0 — 1,40±0,05 — — — — [85]
14,0 — 1,52±0,03 — — — — [83]
14,1 — 1,44±0,04 — — — 2,96 [9]
14,2 — 1,49±0,02 — — — — [84]
14,5 1,45±0,07 1,48±0,023 0,35* 0,24* 1,8* 2,96 [Ю1]
1 Не введены поправки на многократное рассеяние.
2 Из работы [6].
з Из работы [77].
Таблица 2
Сечения неупругого рассеяния и транспортные сечения
для нейтронов спектра деления [30]
Детектор и Епор °х atrnlan atr
АР’ (5 Мэв) 1,60±0,05 0,350 2,18 3,60
U238 (1,4 Мэв) 0,900±0,053 0,607 2,35 3,29
Np23’ (0,7 Мэв) 0,0304^0,046 0,732 2,64 3,50
Таблица 3
Зависимость от пороговой энергии детектора [5, 6]
£пор/Еп 0,85 0,8 0,75 0,7 0,65 0,6 0,55 0,40 0,35 0,25
1 0,21±0,05 0,21 0,21 0,18 0,15
2,5 — 1,27±0,09 — 1,25 — 1,2 1,12 1,05 — —
En 4,0 1,6±0,07 1,6±0,07 — 1,58 1,53 1,47 — — — —
4,5 1,6±0,06 — — 1,6 1,58 1,53 — — — —
7,0 — 1,54±0,03 — 1,52 1,35 — — — —
7 Справочник по ядерно-физическим константам
98
Гл. III. Сечения транспортные и неупругого рассеяния
1. [10] Еп = 2,45
Энергии уровней и сечения их возбуждения при неупругом рассеянии под углом 90° — грл 1,90
ЕУР а (90°), мбарн]стер
0,98±0,04 1,46±0,03 1,62±0,03 1,74±0,02 1,90±0,02 38±5 32±4 13±3 9±2 7±2 Р а 1- - - 0,970
Г сг М । - 0,670 п ЗА-
ис. 65. Схема •нергетических уровней Си64.
2. Энергии ^-квантов и сечения их выхода при неупругом рассеянии
[23] Еп=2,5 [11] Яп=2,56
ЕУ а
1,1±0,1 1,26±0,6
2,2±0,1 0,34±0,12
[33] £„=3,2
п 0 (±20%)
0,66±0,03 0,21
0,96±0,05 0,12
0,37±0,06 0,81
1.9±0,1 0,16
Си65
Си63
Си
ЕУ
0,651±0,006
0,958±0,010
1,325±0,010
1,41±0,03
1,55±0,03
1,88±0,04
2,52±0,03
0,365±0,005
1,110±0,01
1,47±О,О5
0,764±0,010
2,07±0,02
о, мбарн
103±26
531±70
160±26
87^22
'71+14
38=
4
29
13
158±32
538±60
96±48
47±15
37±7
3. [28] £п = 14
Детектор Си83 (п, 2п) А127 (п, р) Р31 (п, р)
^пор 11,5 2,6 1,4
1,51±‘0,06 1,32±0,05 0,87±0,06
Рис. 66. Схема энерге-
тических уровней
Си6(
4. [29] £п = 14,1
а<_ап=1,42±0,04, оП' = 0,36±0,09, о2п = 0,65±0,05 [42]
Си65 а (и, /0 = 0,006 [42] oY = 0,41 ±0,06
5. [40]£п = 14
12Мэв
j а (Еп,ЕП') dEn> = 1,0±0,25 барн
0,5
Спектр неупруго рассеянных нейтронов с энергиями Еп> от 0,5 до
4,0 Мэв максвелловский с Т — 0,77 ±0,08 Мэв
6. [87] £п=14,1 о2п = 0,76±0,06.
1. Таблицы сечений транспортных и неупругого рассеяния
99
3oZn
Рис. 67. График зависимости
а3, (Oj, со2 от энергии для
Таблица 1
Еп Gn Gx Gtrn ‘-“п °1 Литература
1,0 2,5 2,5 2,8 3,3 3,6 4,07 4,1 4,1 4,5 7,0 14,0 14,0 14,1 14,5 •3,3 1,7* 2,0 o.iOrHW 1,30±0,10 1,88±0,15 2,18±0,3 1,37±0,05 1,69±0,06 1,7±0,2 1,58±0,3 1,81±0,10 1,61±0,10 1,37±0,072 1,52±0,04 1,46±0, ОЗ3 1,58±0,02 3,0 1,05* 0,74 0,908 0,62* 0,37 2,35* 2,4 3,7 [8 [5] [18] 94 18 91 [6] [7] [18] [6] [5] [18] 92 29 77,
1 Из работы [6]. 2 С Al-детектором ох= 1,2 ± 0,2 [85]. 3 Авторами [29] принята верхняя оценка для оп/=0,91 и нижние оценки для о2П=0,33 ± 0,06; Оу=0,22 ± 0,04 (по данным других авторов). Таблица 2 Сечения неупругого рассеяния и транспортные сечения - — 9 9К Г9л)
- 0,W0 2+ _ П Пл.
для нейтронов спектра деления [30]
Детектор и Епор °х Gtrn^Gn °tr at
А127 (5 Мае) U238 (1,4 Мае) N237 (0,7 Мэе) Зависимс 1,84±0,12 0,955±0,55 0,305±0,047 ють ах от iiop< 0,566 0,692 оговой энерги 2,32 2,58 и дете!
3,37 3,60 стора (5, 6) 'ZZZZZZZZZ w w r Рис. 68. Схема энергетических уровней Zne4. Т аблица 3
Епо^Еп 0,85 0,8 0,75 0,7 0,65 0,6 0,55 0,5 0,45 0,4 0,35 0,25
1 0,10±0,06 0,10 0,10 0,10 0,09 0,07
2,5 — 1,3±0,09 — 1,27 — 1,20 — 1,08 — 0,95 — —_
Еп 4,0 1,69±0,09 1,69 1,68 1,63 1,56 1,46 — — — — —. —
4,5 1,81±0,09 1,81 1,77 1,72 1,66 1,60 0,54 — — — — —
7,0 — 1,61±0,1 — 1,58 — 1,45 — — — — — —
у*
100
Гл. III. Сечения транспортные и неупругого рассеяния
1. [10] Ял=2,45
Энергия уровня и сечение его
возбуждения при неупругом
рассеянии под углом 90°
ЕУР G (90°), мбарн/стер
1,08±0,04 | 62±4 2. [33] 7?п = 3,2 Энергии у-квантов и сечения их выхода при неупругом рассеянии
ЕУ <5 (±20%)
1,02±0,05 1,3±0,0б 1,6±0,07 1,3 0,03 0,02
Рис. 69. Схема
энергетических
уровней Zn65.
Рис. 70. Схема
энергетических
уровней Zn6e.
3. [40] £п = 14
12 Мэе
J О (Еп, Еп,)
0,5
dEnt = 1,3 ± 0,3 барн
Спектр неупруго рассеянных нейтронов с
энергиями Еп> от 0,5 до
Рис. 71. График зависимости
о8, соь со2 от энергии для 30Zn.
зз As
1. [10] £n = 2,45
Энергии уровней и сечения их
возбуждения при неупругом
рассеянии под углом 90°
ЕУР а (90°), мбарн/стер
0,78±0,04 27+6
1,25±0,03 48±8
1,63±0,06 21±3
Рис. 72. Схема
энергетических
уровней As75.
1. Таблицы сечений транспортных и неупругого рассеяния
101
siSe
Таблица 1
Е п Gn °х Glrn 1 м-п ° IT Литера- тура
1,0 4,3 2,8 0,65 [8]
2,5 — 1,88±0,17 — — — — [18]
3,6 — 1,60±0,10 — — — — [91]
14 — 1,57±0,08 — — — — [85]
14,5 — 1,77±0,06 — — — — [77]
1- [ю: Еп = 2,45
энергетических
Рис. 74. График зависимости crs, ©j, со2 от энергии для 35Se. уровней Sr88.
seSr
Таблица 1
Е„ п °п Gx Gtrn Gtr Gt Литера- тура
1,0 6,0 — 4,1 0,683 — — 1 [8]
4oZr Табл ИЦ a 1
п Gn с гх airn ‘—•Si Glr at Литера- тура
1,0 1,77 2,5 3,25 3,6 4,0 6,6 3,2* 0,13d 0,60= 1,16- 1,44= 1,47= 1,56= Ь0,041 =0,05 =0,06 =0,08 =0,04 =0,05 4,2 2,0* 0,64 0,63* 4,3 3,2 1 1 1 1 1 1 [8] 5] 5] [51 [91] [6]
102
Гл. III. Сечения транспортные и неупругого рассеяния
Продолжение табл. 1
Е п Gn Gx Gtrn 1-,хп Gtr °t ’ Литера- тура
4,1 2,3 1,8±0,2 1,13 0,49 4,1 [7]
4,5 — 1,59±0,07 — — — — [6]
7,0 2,4 1,70±0,08 0,62 0,26 2,32 — [5]
8,4 — 1,71±0,03 — — — — [83]
9,5 — 1,69±0,03 —. — — -— 83
11,0 — 1,78±0,05 — — — — 83
12,8 — 1,72±0,05 — — — — 83
14,2 — 1,72±0,03 — — — — 84
1 Из работы [5].
Таблица 2
Сечения неупругого рассеяния и транспортные сечения для нейтронов
спектра деления [30]
Детектор и Епор Gx GtrnlGn ° IT at
АР7 (5 Мэв) U238 (1,4 Мэв) Np237 (0,7 Мэв) 1,59±0,07 0,960±0,059 0,302±0,050 0,370 0,574 0,71 2,47 3,06 3,99 4,00 4,61 5,49
Таблица 3
Зависимость от пороговой энергии детектора [5, 6]
Епор/Еп 0,85 0,8 0,75 0,7 0,65 0,6 0,55 0,5 0,4
1 0,15±0,07 1 — 0,15 —' 0,14 — 0,14 0,53 0,13
1,77 — 0,61±0,06 — 0,61 — 0,58 — —
2,5 — 1,17±0,08 — 1,17 — 1,15 -— 1,11 1,05
Еп 3,25 — 1,44±0,09 — 1,44 — 1,43 — 1,4 1,33
4,0 1,56±0,07 1,56 1,56 1,56 1,54 1,50 — — —
4,5 1,59±0,09 1,59 1,59 1,58 1,58 1,56 1,52 — —
7,0 1.[10] 1,7±0,09 Еп = 2,45 — — 1,09 2. [3 1,65 [8] Еп = 4,4 — —
Энергия уровня и сечение его возбуждения при неупругом рассеянии под углом 90° Энергии уровней и сечение их возбуждения при неупругом рассеянии под углом 90°
ЕУР | G (90°), мбарн/стер £УР а (90°), мбарн/стер ,
0,94±0,04 | 23±2 2,2 2,8 0,009±0,004 0,008±0,004
3. [33] ЕЛ = 3,2
Энергии у-квантов и сечения их выхода
при неупругом рассеянии
Еу (У (±20%)
0,69J Ь0,04 0,038
0,89= =0,04 0,402
1,14= =0,06 0,12
1,5= =0,07 0,14
2,17= =0,1 0,44
Рис. 76. Схема
энергетических
уровней Zr90.
4. [96] £п=14,1
оП' = 0,41 ± 0,
Нейтроны с 0,5 < Еп>
О2п = 0,61 ±0,10
'.09,
4 Мэв распределены изотропно
1. Таблицы сечений транспортных и неупругого рассеяния
103
Рис. 77А?График зависи-
мости (Ts, COj, со2
от энергии для 40Zr.
Рис. 78. Сечение выхода у-квантов с Ку=0,94 Мэе
при ноупругом рассеянии на 40Zr в зависимости от
энергии падающего нейтрона. Кривая взята из Ат-
ласа [2] и получена в работе [19].
0,292/1-
0% +
' Рис. 79. Схема
энергетических
уровней Nb93.
4iNb
Таблица 1
Еп °п сх Gtrn ‘-“n °lr at Литература
1,0 5,8 — 3,5 42 0,6 Mo — Ta [8] блица 1
п °п °х Gtrn ‘-<*n °tr Gt Литература
1,0 5,7 3,5 0,61 [81
2,5 — 1,9±0,3 — — — — , [181
5,0 1,9* — 0,66* 0,35* — — [90]
104
Гл. III. Сечения транспортные и неупругого рассеяния
1. [10] Еп = 2,45
Энергии уровней и сечения их
возбуждения при неупругом
рассеянии под углом 90°
Яур а (90°), мбарн/стер
0,83±0,04 42+4
1,56±0,03 52±4
2. [33] Еп = 3,2
Энергии у-квантов и сечения их выхода
при неупругом рассеянии
а (±20%)
0,73+0,03 0,66
1,4+0,06 0,33
2,5±0,2 0,059
Рис. 81. Сима энерге-
тичсских уровней Мо95.
Е2 М1 2
ф
f,07 (9/г+)
t,02 (З/г <)
0,77! (/г+)
0,762 7/г +
0,20f(3/2+)
о з/г+
£2
1,61 Ь +
0,770 2+
0 0*
Рис. 82. Схема
энергетических
уровней Мо9в.
77777777777777/
Рис. 83. График зависимости as, coj, со2 от энергии для 42Мо.
1. Таблицы сечений транспортных и неупругого рассеяния
105
Рис. 84. График зависимости crs, о»!, со2 от энергии для 46Pd.
4?Ag
Таблица 1
Еп Gx Gtrn ‘-«‘n °tr Gt Литература
1,0 4,5 1,72±0,201 2,3 0,511 4,0 [8]
1,0 — 1,80±0,20 — — — — [6
2,5 — 2,08±0,12 — — — — [5
2,5 -— 2,13±0,18 — — — — [18]
3,5 -— 2,03^ Ь0,07 — — — 4,18 9]
4,0 -— 2,05d =0,10 — — — — [6
4,5 — 2,02J =0,10 — — — — [6
4,7 -— 2,14J tO, 07 — —- — 4,01 [9
7,0 —, 2,00- to, ю — — — — [5
7,1 2,01= =0,07 — — —- 4,12 [9
12,7 1,75= =0,10 —. — 4,41 [9
14,1 — 1,78- =0,05 — — — 4,34 9
1 Из работы [5].
Таблица 2
Сечения неупругого рассеяния и транспортные сечения
для нейтронов спектра деления [30]
Детектор и Епор Gx Gtrn/Gn Gtr Gt
Al2’ (5 Мэв) U288 (1,4 Мэв) Np28’ (0,7 Мэв) 2,10±0,13 1,66±0,09 0,840±0,105 0,30 0,449 0,554 2,62 3,07 3,42 7 4,08 4,80 5,50 Таблица 3
Зависимость <гх от пороговой энергии детектора [5, 6]
Епор/Еп 0,85 0/8 0,75 0,7 0,65 0,6 0,55 0,50 0,45 0,40 0,35 0,25
1 - 1,61±0,16 1,5 1,34 1,12 0,85 0,50<
1 — 1,6±0,1 — 1,49 — 1,38 — 1,25 — 1,1 — —
F 2,5 — 2,07±0,12 — 1,99 — 1,88 — 1,82 — 1,81 — —
4,0 2,05^-0,10 2,05 2,03 1,99 1,93 1,87 — — — — —
4,5 2,02±0,11 2,02 2,02 2,01 1,97 1,95 1,84 — — — — —
7,0 — 1,98±0,1 — 1,93 — 1,74 — — — — — —
106
Гл. Ill. Сечения транспортные и неупругого рассеяния
47 Ag
1. [43] £п = 6,34
Спектр неупруго рассеянных нейтронов ~ Еп> ехр
7 = 0,60 (±8%)Л/эв
Для 0,5<£П’<0,5 Е неупругое рассеяние изотропно (±10%)
2. [29] Еп = 14,1
о(-оп = 1,82 ±0,02, оп.= 1,0±0,2, о,п = 0,77 ±0,08 ov = 0,06±0,09
3. [40] 7?п = 14
12 Мэв
о (Еп, EnS) dEn> = 1,6 ±0,4 барн
0.5
Спектр неупруго рассеянных нейтронов с энергиями Еп> от 0,5 до
4,0 Мэв максвелловский с 7 = 0,63±0,06 Мэв
4. [87] £п = 14,1 <т2п = 1,73 ±0,13
0,939 5/4*.
Рис. 85. Схема энергетиче-
ских уровней Ag107.
Рис. 86. Схема энерге-
тических уровней Ag109.
Рис. 87. График зависимости os, соь со2 от энергии для
47Ag.
4sCd
Таблица 1
Е п Gtrn ‘-‘‘п °tr Литера- тура
0,25 0,70 1,0 1,0 1,77 2,5 2,5 3,25 3,3 3,6 3,7 4,0 5,5 2,5 0,1 0,6±0,2 1,04±0,07 1 1,04±0.08 1,55±0,10 1,92±0,12 2,2±0,2 1,95±0,12 2,35±0,35 1,89±0,04 2,06±0,10. 1 С 1 1 1 II 1 1 -о 1 1 * 0,545 0,55* 1 1 1 1 II Illi 1 II III II 111s 1 [100] [100] 3] [6 [5 [5 [86] [5] [18] [91] [26] 6]
1. Таблицы сечений транспортных и неупругого рассеяния
107
Продолжение табл. 1
п ап °х atrn ‘-Ип Gtr Gt Литера- тура
4,1 2,0 2,1±0,2 0,80 0,40 2,9 4,1 [7]
4,1 — 2,3±0,3 — — — — [18]
4,5 — 2,12±0,12 — — — — [6]
7,0 — 2,05±0,Ю — — — — [5]
14,0 — 1,84±0,06 — — — — [85]
14,0 — 1,86±0,04 — — — — 92]
14,1 — 1,95±0,052 — — — — 29]
14,5 — 1,92±0,03 — — — — 77]
1 Из работы [5].
2 Авторами работы [29] принята верхняя оценка для оп,=1,06±0,06 барн.
Таблица 2
Сечения неупругого рассеяния и транспортные сечения
для нейтронов спектра деления [30]
Детектор и Епор Gx Gtrn!Gn Gtr Gt
АР’ (5 Мэв) 2,16±0,12 0,30 2,75 4,16
U288 (1,4 Мэв) 1,52±0,082 0,469 3,11 4,90
Np287 (0,7 Мэв) 0,658±0,079 0,581 3,50 5,55
Таблица 3
Зависимость от пороговой энергии детектора [5, 6]
Епор/Еп 0,85 0,8 0,75 0,70 0,65 0,60 0,55 0,50 0,45 0,40 0,35 0,25
1 rl — — 0,99±0,06 — 0,99 0,96 0,74 0,45
1 — l,04±0,07 —- 1,03 — 0,98 — 0,92 — 0,88 — —
1,77 — 1,55±0,H — 1,55 — 1,4 — 1,1 — — —
J7 j 2,5 — l,92±0,12 — 1,88 — 1,80 — 1,67 — 1,58 — —
3,25 — l,95±0,12 — 1,94 — 1,91 — 1,82 — 1,73 — —
4,0 2,05±0,10 2,03 2,02 2,01 1,96 1,86
4,5 2,12±0,ll 2,11 2,10 2,07 2,05 1,99
7 — 2,04±0,l — 1,94 — 1,78 — — — — — —
1. Еп=2^5
Энергии уровней и сечение их возбуждения при неупругом
рассеянии под углом 90°
Eyp a (90°), мбарн/стер
0,64±0,05 40±5
l,36±0,03 31±4
l,49±0,03 31±4
1,278 4-»
0,556 2+
О 0 +
2. [33] Еп = 3,2
Энергии у-квантов и сечения их выхода при неупругом
рассеянии
Ey c (±20%)
0,57±0,02 0,69
2,8±0,2 0,016
0,77±0,03 0,16
Рис: 88. Схема
энергетических
уровней Cd114.
108
Гл. III. Сечения транспортные и неупругого рассеяния
3. [28] £п = 14
Детектор | Сивз (n, 2n) | А12? (п, р) Р31 (п, р)
Гпор I 11,5 | 2,6 1,4
ах | 1,89±0,06 | 1,66±0,07 4. [40] £п = 14 1,14±0,04
12 Мэв
о (En, Ent) dEn' = 2,2 ± 0,6 барн.
0,5
Спектр неупруго рассеянных нейтронов
с энергиями Еп> от 0,5 до 4,0 Мэв максвел-
ловский с Т = 0,66 ±0,07 Мэв
5. [87] £п = 14,1 о2п = 1,92 ±0,14
Рис. 89. Схема
энергетических
уровней Cd112.
Рис. 90. График зависимости
os, ©1, <о2 от энергии для 48 Cd.
Рис. 91. График зависимости aSl <оь со2 от энергии для 491п.
1. Таблицы сечений транспортных и неупругого рассеяния
109
eoSn
Таблица 1
Еп стп Gx Gtrn ‘-I*n atr °t Литература
0,9 1,0 1,77 6,7* 6,1 0,06±0,05» 0,72±0,04 4,1* 3,9 0,61 0,64 4,0* — [37] [8] [5]
2,5 2,5 4,0* 1,37±0,07 1,65±0,32 1,8* 0,45* 3,2* — [5] [18] 1
3,25 3,3 3,5 3,6 , 3,7 КЗ сл1 1 1 1 1,73^ 1,73= 2,00j 1,92= 50,09 =0,15 =0,09 i0,03 1,0* 0,42 — 4,28 4,6 [5] [18] [9] [91] [26]
4,0 4,1 4,1 4,5 4,7 2,2 2,09J 2,It 2,lit 2,18j 2,33= tO, 07 tO,2 t0,3 =0,06 =0,07 0,89 0,40* 3,0* 4,3 4,00 [ [6] [7] 8] [6] [9]
7,0 7,1 7,4 2,6* 2,00±0,10 2,12±0,06 2,01±0,05 0,60 0,23 2,6 4,08 [5] [9] [84]
8,3 — l,96±0,04 — — — — [83] 1
9,6 — l,94±0,04 — — — — [83]
11,0 — l,97±0,05 — — — — [83]
12,6 12,7 — 2,02±0,07 l,97±0,09 — — — 4,61 [83] [9] 1 1
14,0 14,0 14,1 14,2 14,5 14,5 2,59±0,13 1,82- 1,813 1,82= 1,92= 1,87= 1,85= tO, 04 -0,13 =0,063 =0,03 =0,07 -0,024 0,34* 0,13* 2,2* 4,68 4,68 [92] [9] [9] [84] [83] [101]
1 Из работы [6].
2 ах = 2,2 ± 0,2 [86].
3 По данным [29] верхняя оценка для ап/=0,92±0,06, нижняя оценка для ао„= 1,04 ± 0,02.
4 Из работы [77]. 2П
Т а блица 2
Сечения неупругого рассеяния и транспортные сечения
для нейтронов спектра деления [30]
Детектор и Епор Gx at гп^ап atr °t
АР’ (5 Мэв) 2,18±0,06 0,32 2,69 4,14
U288 (1,4 Мэв) 1,12±0,061 0,482 3,00 5,02
Np287 (0,7 Мэв) 0,369^0,050 0,598 3,51 5 62
110
Гл. III. Сечения транспортные и неупругого рассеяния
50Sn Таблица 3
Зависимость ах от пороговой энергии детектора [5, 6]
Епор/£п 0,85 0,8 0,75 0,7 0,65 0,6 0,55 0,5 0,45 0,4 0,35 0,25
1 0,07±0,05 0,07 — 0,07 — 0,06 — 0,04 0,00
1,77 — 0,72±0,07 — 0,73 — 0,72 — 0,69 — — —
2,5 — 1,39±0,1 — 1,37 — 1,35 — 1,31 — 1,24 — —
3,25 1,73±0,1 — — 1,73 — 1,72 — 1,65 — 1,54 — —
4,0 2,09±0,1 2,09 2,08 2,08 2,03 1,96 — — — — ।
4,5 2,18±0,10 2,18 2,18 2,17 2,13 2,09 2,02 — — — — —
7,0 — 1,99±0,12 — 1,93 — 1,79 — — — — — —
1. [10] £п = 2,45
Энергия уровня и сечение его возбуждения
при неупругом рассеянии под углом 90°
вур
о (90°), мбарн/стер
1,24±0,03 47±3
2. [33] Еп = 3,2
Энергии у-квантов и сечения их выхода при неупругом
рассеянии
а (±20%)
Рис. 92. Схема
энергетических
уровней Sn120.
7-
6 +
4*
г*
0+
0,69±0,02 0,14
1,14±0,05 1,67
2,0±0,1 0,21
3. [40] Еп>= 141
12 Мэв
а (Еп, Еп>) dEn'==lfi±Q,$ барн.
0,5
Спектр неупруго рассеянных нейтронов с энергиями Еп> от 0,5 до
4,0 Мэв максвелловский с Т = 0,56^0,06 Мэв
Рис. 93. График зависимости as, соь(о2 от энергии для 50Sn.
1. Таблицы сечений транспортных и неупругого рассеяния
111
51Sb
Таблица 1
Е п ап ах ctrn ‘-Ил ’tr Литера- тура
1,0 2,5 2,5 3,3 3,6 4,1 14,0 14,5 £-1111111 0,7^ 1,88= 1,9= 2,11= 2,09= 2,13= 1,87= 2,06= Ь0,з* =0,2 =0,2 =0,20 =0,08 =0,3 =0,082 НО, 04 *-1111111 0,586 1 1 1 1 1 1 II 1 1 1 1 1 1 1 1 [8] [18] 86 18 91 18 18 11
1 Из работы [100].
2 С Al-детектором <ух=1,8±0,3 [85].
1. [35] £п = 3,7
Энергия у-квантов и сечение выхода
при неупругом рассеянии
ЕУ а (90°), барн/стер
1,00±0,04 0,075
Рис. 94. Схема энерге-
тических уровней
Sbi2i.
Рис. 95. Схема энерге-
тических уровней
Sb123.
Таблица 1
5зТе
о %+
Еп ап ах alrn . ‘-и„ atr °t Литература
1,0 5,9 — 3,3 0,56 — [8]
2,5 — 2,0±0,35 — — — — [18]
3,6 — 1,92±0,12 — — — — [91]
14,0 — 2,00±0,10‘ — — — — [85]
1 С AI-детектором ах=1,9±0,3 [85].
1. [10] Еп = 2,45
Энергия уровня и сечение его возбуждения
при неупругом рассеянии под углом 90°
Еур | о, мбарн/стер
0,072±0,05 | 55±6
0,750 2*
Рис. [96. Схема
энергетиче ских
уровней Те128.
Рис. 97. График зависймостиг
os, (Oi, <о2 от энергии' для»
б2Те.
112
Гл. III. Сечения транспортные и неупругого рассеяния
Таблица 1
53J
п % °х atrn 1-^п ° IT
2,5 1,96±0,25
3,6 — 2,10±0,1 — — — —
14 —• 1,88±0,16 — — — —
14,5 — 2,11±0,06 — — — —
Литература
18]
91]
18]
77]
Рис. 98. Сечение выхода у-квантов с энергией
60 кэв при неупругом рассеянии нейтронов
на 53J [19].
Ва
Рис. 99. Схема
энергетических
уровней J127.
Рис. 100. Схема
энергетических
уровней Ва138.
Рис. 101. Сечение выхода
у-квантов с энергиями 62,
208, 435 и 632 кэв при не-
упругом рассеянии нейтро-
нов на J127. Нижняя кри-
вая — сумма четырех верх-
них кривых (предполагает-
ся, что каскадных перехо-
дов нет). Пунктирные кри-
вые рассчитаны по теории
Хаузера-Фешбаха [14].
5вВа
Таблица 1
Е п ап ах atrn °tr Литература
1,0 6,6 4,1 0,62 [8]
2,5 — 1,6±0,7 — — — — [86
4,1 — 2,2±0,4 — — — — [18
5,0 2,1* — 0,72* 0,34* — — [90
14,0 — 1,90±0,17 — I 1 — [85
1. Таблицы сечений транспортных и неупругого рассеяния
ИЗ
5вСе
Таблица 1
Еп | ап | ах | atrn | 1-Цп | atr | at | Литература
tO | 6/7 j = j 4/3 | 0,64 | = j = j [8]
72Hf
Таблица 1
Ьп | стп | ах atrn | ‘-“п 1 1 | Литература
1,0 1 5-1 1 — 3,3 1 0,65 | — 1 — | [8]
Рис. 102. Схема энер-
гетических уровней
Се140.
Рис. 103. Схема энерге-
тических уровней
НП77.
Рис. 104. Схема энер-
гетических уровней
Hf178.
Рис. 105. Схема эн ер"
гетических уровней
Hf179.
Е2
0.6Ь2 О*
0,309 4+
Рис. 107. Сечение выхода у-квантов с энергией
0,23 Мэв при неупругом рассеянии нейтронов
на естественной смеси изотопов 72Hf. При вычи-
слении а авторы полагали, что все пять изотопов
72Hf дают вклад в наблюдаемое у-излучение [19].
Е2
о.ооз г*
о о+
Рис. 106. Схема энер-
гетических уровней
Hf180.
7зТа
Таблица 1
£п ап ах Gtrn 1— at.T с‘ 1 Литература J
1,о 5,1 — 3,0 0,59 — — [8]
1,5 — — — — (3,9)1 — [24, 25]
2,5 4,2* 2,90±0,35 1,2* 0,28* 4,1* — [51
4,1 3,7 2,7±0,2 0,89 0,24 3,6 6,4 [7]
7,0 2,3* 2,50±0,20 0,67* 0,29* 3,2* — [5]
1 Не введена поправка на многократное рассеяние.
8 Справочник по ядерно-физическим константам
114
Гл. III. Сечения транспортные и неупругого рассеяния
[33] £та = 3,2__________________
________ЕУ______________а (±20%)_____
0,46±0,03 I 1,26
1,44±0,15 I 0,93
2. [43]
Спектр пеупруго рассеянных
dN г, / Еп'\
нейтронов — ~Еп, exp —
Т, Мэв (±8%) для начальных энер-
гий равно:
Т, Мэв
2,45 0,33
3,40 0,38
6,34 0,50
Для 0,5 < Еп> 0,5 Еп неупругое
рассеяние изотропно (±10%).
3. [44] £п^=14.
оп, = 0,17±0,03, <тап=1,8±0,03
Рис. 110. Сечение выхода у-квантов с энер-
гией 0,137 Мэв при неупругом рассеянии
нейтронов на 73Та:
4. [87] Яп = 14,1
a2rt = 2,64 ±0,20
1 — расчет по теории Хаузе ра-Фешбаха для возбуж-
дения первого уровня ?зТа; 3 —экспериментальная
кривая. Предполагается, что более высокие уровни
высвечиваются каскадом через уровень 0,137 Мэв.
1. Таблицы сечений транспортных и неупругого рассеяния
115
74w
Таблица 1
Е п °п atrn ‘-“п °1г Литера- тура
0,2 — — — —. 6,0 - [24, 25[
0,25 — 0,4±0,2 — — — — [100J
0,6 — — — — 4,7 — [24, 251
0,7 — 1,3±0,4 — — — — [100]
1,0 4,7 2,25±0,30! 3,1 0,74 4,3* — [8]
1,5 — — — — 4,7 — [24, 25]
2,5 — 2,66±0,30 — — — — 51
2,5 — 2,6±0,25 — — — — [18]
3,0 — • — — — 4,12 — [241
4,0 — 2,60±0,20 — — — — [6]
4,1 4,0 2,4±0,3 0,97 0,24 3,4* 6,4 [7]
4,5 — 2,60±0,2Q — — — — [6]
5,0 2,6* — 0,64* 0,25* — — [90]
7,0 — 2,45±0,20 — — — — [6]
14 — 2,35±0,14 — — — — [181
14,5 1 Из рабе 2 В работ ты [5]. е [25] а^г=3,8 2,48±0,03 Тг (блица [77] 2
Сечения неупругого рассеяния и транспортные сечения
для нейтронов спектра деления [30]
Детектор и Епор ах ^trnl^n fflr
А127 (5 Мэв) 2,60±0,20 0,21 3,30 5,50
U238 (1 Мэв) 2,23±0,13 0,391 3,82 6,29
Np237 (0,7 Мэв) 1,08^0,145 0,484 3,69 6,49
Таблица 3
Зависимость <гж от пороговой энергии детектора [5, 6]
^'nop/’E'n 0.85 0,8 0,75 . 0,7 0,65 0,6 0,5 0,4
1 1,65±0,2 1,15 0,93 0,74 0,58
2,5 •— 2,64±0,27 — 2,59 — 2,5 2,38 2,29
2?n 4,0 2,58±0,2 2,55 2,50 2,42 2,36 2,28 —
4,5 2,56±0,2 2,56 2,56 2,56 — — — —
7,0 — 2,43±0,17 — 2,39 — 2,15 — —
1- [43]
Спектр неупруго dN рассеянных нейтронов — Еп- ехр — ~У Т,мэв
(±8%) для начальных энергий равно:
п Г, Мэв
2,45 3,40 6,34 0,40 0,37 ‘ 0,47
Для 0,5 <Еп< 0,5£п неупругое рассеяние изотропно (±10%).
8*
Рис. 111. Схема энер-
гетических уровней
W182.
Рис. 115. График зависимости а8, (оь <о2 от энер-
Рис. 112. Схема энер-
гетических уровней
W183.
Рис. 116. Сечение выхода у-квантов с энергией
Еу = 0,115 Мэв при неупругом рассеянии ней-
тронов на естественной смеси изотопов 74W [19].
Рис. 113. Схема энер-
гетических уровней
W184.
Рис. 117. Сечение выхода у-квантов кс энергией
Еу = 0,135 Мэв при неупругом рассеянии нейтро-
нов на естественной смеси изотопов 75Re [19]:
/—кривая по теории Хаузера-Фешбаха; 2 — экспери-
ментальная кривая.
Рис. 119. Сечение выхода у-квантов с энергией
Еу =0,38 Мэв при неупругом рассеянии нейтронов
на естественной смеси изотопов 78Pt [19]:
1—кривая по теории Хаувера-Фешбаха; 2—экспериментальная кривая.
Рис. 120. Схема энер-
гетических уровней
£2
ЦМ1
£2
0,685
0,35k
О
2+
2+
0+
Рис. 122. Схема
энергетических
уровней Pt19e.
118
Гл. III. Сечения транспортные и неупругого рассеяния
79Au
Та блица 1
Еп % ах atrn ‘-Нп °tr at Литература
0,2 6,4 [24, 25J
0,5 5,4 — 4,0 0,74* — — [45]
1,0 4,1 1,75±0,20‘ 2,9 0,71 4,6* — [8]
1,0 — 1,80±0,25 — — — — [61
1,77 — 2,20±0,17 — — — — [5]
2,5 — 2,72±0,20 — — — — [5]
3,0 — — — — 3,7 — [25]
3,25 — 2,63±0,15 — — — — [5]
4,0 — 2,75±0,15 — — — — [6]
4,1 4,4 2,7±0,3 1,02 — 3,7* 7,1 [71
4,5 — 2,70±0,15 — — — — [61
7,0 — 2,50±0,15 — — — — [5]
14,1 1 Из р •аботы [5]. 2,44±0,022 — — — — [29]
2 Авторы работы <т2П= 1,22 ± 0,02. [29] принимают верхнюю оценку для апг = 1,22 ± 0,04 и нижнюю для Таблица 2
Сечения неупругого рассеяния и транспортные сечения
для нейтронов спектра деления [30]
Детектор и Едор °х °trn^n °1т °t
АР’ (5 Мэв) 2,76±0,15 0,19 3,34 6,15
U2»8 (1,5 Мэв) 2,04±0,11 0,414 3,93 6,60
Np23’ (0,7 Мэв) 1,00±0,12 0,515 3,63 6,10
Таблица 3
Зависимость <гх от пороговой энергии детектора [5, 6]
Епор/Еп 0,85 0,8 | | 0,75 0,7 0,65 0,6 0,55 0,5 0,45 0,4 0,35 0,25
( 1 1,63±0,1 1,46 1,26 1,05 0,79 0,54
1 1 — 1,63±0,1 — 1,52 — 1,36 — 1,18 — 1,03 — —
1,77 — 2,12±0,13 — 2,0 — 1,75 — 1,40 — — - - —
Е / 2’5 — 2,67±0,16 — 2,61 — 2,54 — 2,45 — 2,38 — —
Еп S 3,25 — 2,59±0,13 — 2,57 — 2,54 — 2,50 — 2,43 — —
1 4,0 2,75±0,12 2,75 2,72 2,67 2,62 2,57 — — — — — —
1 4,5 2,69±0,13 2,69 2,69 2,69 2,67 2,63 2,58 — — — — —
1 7,0 — 2,49±0,13 — 2,45 — 2,32 — — — — — —
i. [43]
Спектр неупруго рассеянных нейтронов ~ЕП' ехр , Т Мэв
(±8%) для начальных энергий равно:
ЕП Т, Мэв
2,45 3,40 6,34 0,27 0,46 0,63
Для 0,5 < Епг < 0,5 Еп неупругое рассеяние изотропно (±10%)
1. Таблица сечений транспортных и неупругого рассеяния
119
2. [28] Еп = 14.
Детектор СибЗ (п, 2п) А127 (П, р) Р31 (п, р)
^пор 11,5 2,6 1,6
Ох 2,51±0,04 2,06±0,09 1,47±0,10
3. [40]. Еп = 14
12 Мэв
a (En, Еп>) dEnf = 2,1 ± 0,5 барн.
0,5
Спектр неупруго рассеянных нейтронов
с энергиями Епг от 0,5 до 4,0 Мэе максвеллов-
ский с Т = 0,66 ±0,07 Мэв.
4. [87] jEn = 14,l a2rl = 2,60 ±0,20
Рис. 123. Схема
энергетических
уровней Ди197.
Рис. 124. График зависимости o'.,., (о2
от энергии 79Аи.
Рис. 125. Сечение выхода у-квантов с энергией
270 кэв при неупругом рассеянии нейтронов на 79Ап [19]:
1—кривая по теории Хаузера-Фешбаха; 2—эксперименталь-
ная кривая.
120
Гл. III. Сечения транспортные и неупругого рассеяния
8oHg
Таблица 1
Е п Gn °х atrn *-*п °tr °t Литера- тура
0,25 0,1±0,06 . [100]
0,7 — 0,8±0,2 — — — — [100]
0,95 — 1,5±0,4 — — — — [100]
1,0 4,7 — 3,4 0,72 — — [8]
2,5 — 2,6±0,3 — — — — [18]
3,3 — 2,99±0,3 — — — [18]
4,1 — 3,36 — — — — [18]
14,0 — 2,69±0,06 — — — — [92]
14,0 —. 2,8±0,3 — — — — [85
14,5 — 2,65±0,04 — — — — [77
Рис. 129. График зависимости сгв, ш2 от энергии для 83Т1.
1. Таблицы сечений транспортных и неупругого рассеяния
121
82РЬ
Таблица 1
Е п °п °х ctrn •-М |1 =?=' °tr Литера- тура
0,2 TJ 7,0 [24, 25J
0,6 6,1 5,6*1 0,92* — — 46]
0,7 — <0,1 — — — — 100]
0,9 4,7 3,9* 0,82* — — 37]
1,0 4,6 0,214-0, ОЗ1 3,8 0,82 4,0 — 8]
1,4 5,3* 4,1* 0,78* — — 46]
1,5 — — — 3,82 — 24]
2,34 5,6* 3,4* 0,6* — — 22]
2,5 — 0,71±0,06 — — — — 5]
2,5 — 1,69±0,32 — — — — 18]
2,9 5,9±0,2 1,5±0,25 3,0 0,51 4,5±0,3 — 21]
3,0 — — — 3,83 7,70 24}
3,5 — 1,58±0,07 — — — — 9]
3,6 — 1,51-4-0,05 — — — — 91}
3,7 6,0* 3,6* 0,60* — — 27}
4,0 — 1,86±0,10 — — — — 6]
4,1 5,9 1,94-0,3 1,83 0,31 3,7 7,8 [7]
4,1 —. 1, 72 — — — — [18]
4,5 — 2,02±0,14 — — — — [6]
4,7 — 2,25±0,07 — — — 7,40 [9]
5,0 4,9* 0,9* 0,18 — — [90]
7,0 — 2,38J Ь0,15 — — — — [5]
7,1 — 2,67= =0,07 — — — 5,60 [9]
12,7 — 2,58- =0,09 — — — 5,15 9]
14 — 2,42- -0,09* — — — — 18]
14,1 — 2,52= =0,09 — — — 5,48 9]
14,1 — 2,49- =0,025 — — — — 29]
14,5 — 2,54= =0,05® 0,48 0,17* 3,0* 5,4 101]
1 ог^=з,4 в работе [24]; 4,4 в работе [25]; 5,08 в работе [4].
2 В работе [63] 3,4.
з В работе [63] 4,1.
4 с А1—детектером ож=2,2±0,3 [85].
б Авторы принимают верхнюю оценку для ог/=0,73±0,06 и нижнюю для o^n^i.TGzfcO.OA.
в Из работы [77].
Таблица 2
Сечения неупругого рассеяния и транспортные сечения
для нейтронов спектра деления [30]
Детектор и Епор °х GtTnlGn °tr
АР’ (5 Мэв) 2,06J Ь0,14 0,23 3,18 6,60
U«38 (1,4 д/эв) 0,712= =0,043 0,527 3,84 6,65
Np237 (0,7 Мэв) 0,208= =0,05 0,678 4,16 6,03
- Таблица 3
Зависимость от пороговой энергии детектора [5, 6]
Епор1Еп 0,85 0,8 0,75 0,7 0,65 0,6 0,55 0,50 0,45 0,4 0,35 0,25
1 0,23±0,04 0,230 0,22 0,21 0,19 0,16
2,5 — 0,71±0,07 — 0,71 — 0,65 — 0,54 — 0,49
4,0 1,84±0,08 1,84 1,81 1,76 1,72 1,67 — — — — —
4,5 2,02±0,16 2,02 2,02 2,02 2,00 1,97 1,93 — —
7,0 — 2,38±0,15 2,36 — 2,28 — — — — — —
122
Гл. Ill: Сечения транспортные и неупругого рассеяния
1. [10] Еп = 2,45
Энергия уровней и сечение их возбуждения
при неупругом рассеянии под углом 90°
£УР а (90°), мбарн/стер
РЬ206 2. [11] j Энерп 0,84±0,04 1,44±0,03 1,74±0,02 ЕП = 2,56 ся у-квантов и сечеш при неупругом расс< 51±6 44±6 32±5 1я их выхода гянии
ЕУ О, мбарн [оо] Ьп ; = 3,2
г 0,5334 0,661: 0,802- 1,43= 1,73= ( 0,57= 1 0,888= . Еп = -0,005 =0,010 =0,008 =0,03 =0,03 =0,010 =0,010 4,4 584J 281- 1407- 129- 195- 969- 644= ЬЮ5 =85 =150 =65 =86 -170 =95 ЕУ <3 (±20%)
РЬ206 РЬ207 j 3 0,35±0,02 0,52±0,02 0,80±0,03 1,10±0,05 1,40±0,10 2,20±0,10 0,52 1,02 1,05 0,18 0,25 0,16
Рис. 130. Схема энергетиче-
ских уровней РЬ206.
—г— 0,894 3/2- 0,563 5/1- о i/з-
Г ✓/ 2 Ml (£2)
Для Епг > 0,8 Мэв огп> (90°) = 68±23 мбарн/стер
4. [28] Еп = 14
Рис. 131. Схема энергети-
ческих уровней РЬ207.
Детектор 1 Си«« (л, 2л) | А127 (и, р) | Р31 (п, р)
^пор | 11^5 | 2,6 | 1,4
<тж I 2,56±0,05 | 2,29±0,04 | 0,91±0,06
5. [40] £п = 14
12 Мэв
а (Еп1 Еп>) dEn' = 3,3 ± 0,8 барн
0,5
Спектр неупруго рассеянных нейтронов с
энергиями Епг от 0,5 до 4,0 Мэв максвелловский
с Т = 0,76 ±0,08 Мэв
6- [87] Еп = 14,1 а2п = 2,74 ± 0,20
6,0/3 v
0 0+
Рис. 132. Схема
энергетических
уровней РЬ208.
Рис. 133. График зави-
симости 0's, ©1, ©2 от
энергии для 82РЬ.
I. Таблицы сечений транспортных и неупругого рассеяния
123
Рис. 134. Сечение выхода у-квантов
с энергией Еу = 805 кэв при неуп-
ругом рассеянии на 82РЬ в зависи-
мости от энергии падающего нейтро-
на. Кривая взята из Атласа [2]
и получена в работе [19].
Таблица 1
Е„ п °п °х Gtrn 1 ° 1г at Литера- тура
0,5 6,3 5,4 0,85 — [45]
0,9 4,9 4,0* 0,81* — — [37]
1,0 4,8 0,12- ЬО,оз! 4,0 0,83 4,1 — 8]
1,77 — 0,40z Ь0,04 — — — — 5
2,5 6,3 0,75- -0,06 3,7* 0,59* 4,4* — 5
2,5 —. 0,7п =0,3 — — — — 86]
2,9 5,9±0,2 1,6- =0,25 3,2 0,54 4,8±0,3 — [21]
3,25 — 1,33- -0,07 — — — — [5]
3,3 — 0,62- =0,5 — — — — [18]
3,5 — 1,73= =0,06 — — — 7,76 [9]
3,6 — l,72z =0,08 — — — — [91]
3,7 6,9 3,0* 0,43* — 8,3 26]
4,0 1,98- Ь0,09 — — — — [6]
4,1 5,7 2,2= =0,3 1,69 0,30 3,9 7,9 [7]
4,1 — 1,1п =0,40 — — — — 18]
4,5 — 2,19п =0,08 — — — — [6]
4,7 — 2,39- =0,06 — — — 7,48 [9]
7,0 3,1 2,38^ -0,14 0,62* 0,20* 3,0* — [5]
7,1 — 2,66- =0,07 — — 5,60 [9].
7,2 — 2,42Й =0,06 — — — — [83]
8,4 — 2,57; -0,05 — — — — 83]
9,5 — 2,58; -0,05 — — — — 83]
11,0 — 2,57: -0,06 — — — — 83]
12,7 — 2,47- -0,14 — — — 5,05 [9]
12,8 — 2,51= =0,08 — — — — [83]
13,9 — 2,59: -0,05 — — — — 83]
14,0 — 2,40- -0,09 — — — — 85]
14,0 — 2,54- =0,05 — — 92]
14,1 2,50= =0,07 — — 5,46 9]
14,1 — 2,53- -0,022 — — — — [29]
14,2 — 2,56- =0,04 — — — — [84]
14,5 — 2,59= -0,03 — — — — 77]
1 Из работы [6].
2 Авторы принимают верхнюю оценку для опг=0,67=0,04 и нижнюю для (У2п=1»86±0,02.
0,910
Таблица 2
Сечения неупругого рассеяния и транспортные сечения
для нейтронов спектра деления [30]
Детектор и ^пор °х Gtrn/Gn alr °t
А127 (5 Мэв) 2,19±0,08 0,23 3,3 6,60
и238 (1,5 Мэв) 0,728±0,045 0,556 4,05 6,70
Np237 (0,1 Мэв) 0,197±0,03 0,688 4,38 6,27
о 9/г.
Рис. 135. Схема
энергетических
уровней Bi209.
124
Гл. III. Сечения транспортные и неупругого рассеяния
Таблица 3
Зависимость от пороговой энергии детектора [5, 6]
^пор/^п 0,85 0,8 0,75 0,7 0,65 0,6 0,55 0,5 0,45 0,4
1 0,12±0,04 — 0,12 — 0,12 . 0,12 —
1,77 — 0,41±0,07 — 0,41 — 0,39 — 0,32 — —
р 2,5 — 0,76±0,08 — 0,73 — 0,66 — 0,56 — 0,48
4,0 1,98±0,1 1,98 1,98 1,97 1,92 1,85 — — — —
4,5 2,19±0,1 2,19 2,19 2,19 2,17 2,14 2,09 — — —
7,0 — 2,38±0,14 — 2,36 — 2,19 — — — —
1. Энергии уровней и сечение их возбуждения при неупругом рассеянии
[10] Еп = 2,45 [32] Еп = 2,5
£УР о (90°), мбарн/стер £УР I о (90°), мбарн/стер
0,93±0,04 30±3 0,85±0,02 1,2±0,3
1,65±0,03 34±4 1,58±0,05 0,6±0,2
[36] Еп = 4,4
Bi2” £УР Еп, а (82°), мбарн/стер
0,895 0,94-2,5 3,4 (не разрешен) 20±10 135±45
2. Энергии у-квантов и сече-
ния их выхода при неупругом
рассеянии
[И] Еп = 2,56
EV а мбарн
0,904±0,009 427±53
Л, 615±0,016 264± 26
[33] Еп = 3,2
Еу а (±20%)
0,49±0,02 0,43
0,94±0,05 1,2
1,62±0,07 0,59
2,6±0,1 0,37
Рис. 136. Сечение выхода у-квантов при
неупругвм рассеянии на 83Bi в зависимости
от энергии падающего нейтрона. Кривая взята
из работы [1] и получена в работе [80]:
1— Еу=0,895 Мэе; 2—Еу=1,56 Мэе.
Рис. 137. График зависимо-
сти aSf ©!, to2 от энергии
для 83Bi.
1. Таблицы сечений транспортных и неупругого рассеяния
125
3. [44] Еп = 14 стП' = 0,17±0,03; <т2п = 2,3±0,3
4. [28] Еп = 14
Детектор | СибЗ (п> 2п) | А127 (П, р) Р31 (п, р)
Епор | 11,5 | 2,6 1,4
(Тх | 2,56±0,05 | 2,28±0,08 1,03±0,11
5. [40] £п = 14
12 Мев
о (Еп, Еп,) d£n, = 3,9±l,0 барн.
0,5
Спектр неупруго рассеянных нейтронов с энергиями Еп> от 0,5 до
4,0 Мэв максвелловский с 7’ = 0,95±0,10 Мэв
6. [87] Еп = 14,1 а2п = 2,60 ± 0,19
»оТЬ
Таблица 1 П 0,790 г+ -0,720 0*
°п °Х °trn *-*п а/г Литера- тура 0,163 4* 0,049 г* 0 0*
1,0 5,3 — 3,5 0,66 — — [8]
3,1 3,7 3,7 1,2 0,32 4,9 7,4 [93] 1
У
Рис. 138. Схема
энергетических
уровней Th232.
Рис. 139. Гра-
фик зависимо-
сти о$, (01, <о2
от энергии для
9oTh.
92и
Таблица 1
Еп °п °х atrn ‘-1*п °tr (Tf Литература
0,25 0,4±0,1 — — [100]
0,70 0,9±0,3 — — — [100
0,95 — 1,6±0,5 — — — — [100
1,0 — 1,80±0,25 — —. — — [5]
2,5 — 3,25±0,30 — — — — [5]
126
Гл. III. Сечения транспортные и неупругого рассеяния
Таблица 3
Зависимость <гх от пороговой энергии детектора [5]
ЕПОр/^П 0,8 0,7 | 0,6 | ( 0,5 0,4
Е | 1 1,55±0,20 1,35 1,20 1,00 0,90
Ьп j 2,5 3,15±0,250 3,00 1 2,70 2,50 —
Рис. 140. График зависимости
crs, ©1, ©2 от энергии для 92U.
Таблица 1
Еп % ах afrn l-u„ °tr °t Литература
0,25 — 2,861 — — [58]
0,53 5,9 2,681 3,9 0,66 — — [45, 58]
1,0* 4,0 2,70±0,302 2,2 0,55 — — [45, 58]
2,5 — 3,25±0,302 — — — —
1 Неунругое рассеяние на уровни ядра-мишени выше 0,04 Мэв.
2 Из работы [5].
з ох = 2,35 ± 0,35 для рассеяния на уровни ядра-мишени выше 0,075 Мэв.
4 ах = 2,65 ± 0,35 для рассеяния на уровни ядра-мишени выше 0,15 Мэв.
Сечения упругого и неупругого рассеяния, Q—потеря энергии при нсупругом соударении
%*
%*
%*
Рис. 141.
Схема энер-
гетических
уровней
Еп Q 0,354-0,275 0,03 0,275^-0,060 0,53 0,0604-0 5,3 — °/1 Sai i <Ttl
0,55±0,01 0's 1,20 0,15 7,18 7,3
Q 0,754-0,50 0,50-4-0,15 0,154-0 — — — — —
1,00±0,024 Os 0,33 0,33 4,70 — 1,27 0,1 6,73 6,6
Q 1,754-1,5 1,54-1,0 1,04-0,5 0,54-0 — — — —
2,00±0,04 Os 0,42 0,67 0,27 3,87 1,32 0,05 6,60 7,0
1 По данным работы [1].
2 Оценки авторов работы [49].
1. Таблицы сечений транспортных и неупругого рассеяния
127
2. [104] Еп = спектр нейтронов деления En = 0,9 (Na —Be)
Детектор ох Детектор °х <>п'
Np237 Ц238 'J’h232 0,59+0,13 No237 1,34±0,10 F 1,74±0,24 и238 2,6±0,2 Та 1,1±0,3 блица 1
п °х °trn °tr °t Литература
0,5 7,3 4,7 0,64 [45]
0,5 — — — — 5,8±0,4 — 98
0,55 6,3±0,3 1,72±0,2 4,2 0,67 6,0 8,2 49]
1,0 — — — — 5,1±0,4 — 98
1,0 5,4 — 3,5 0,65 — — 45
1,0 4,6±0,51 2,0+0,42 — — — 7,1 49
2,0 3,9+0,23 2,4±0,22 2,1 0,54 — 7,1 49
2,54 — 3,2^0,3 — — 5,0+0,5 — 98
4,0 — 3,2+0,3 — — 4,3±0,3 — 98
7,0 — 2,8±0,3 — — 3,5±0,3 — 98
. В таблицу включены данные Крэнберга 1958 г. [частное сообщение].
1 Из работы [45], после вычитания 0,9 барн на вклад уровня 44 кэв.
2 Не включает уровни в интервале 250 кэв от начальной энергии нейтронов.
з Включает уровни в интервале 500 кэв от основного состояния.
4 Спектры неупруго рассеянных нейтронов для Еп=2,5 и 3,5 Мэв определены в работе [99]. Наи-
более вероятные энергии в спектрах равны 275 и 375 кэв соответственно.
1. [16], [58]
Сечения возбуждения уровнем при неупругом рассеянии
Ь’п ап' + ау ОГП' Кур, кэв
50±20 1401-25
0,15 0,63+0,2 0,19 0,44±0,2 0,44±0,2 —
0,25 0,63±0,15 0,15 0,48±0,15 0,19±0,1 0,29±0,15
0,5 0,80+0,15 0,13 0,67±0,15 0,18±0,1 0,49+0,25
1,0 1,57±0,202 — — — —
1 Взято из неопубликованной работы Rose [49].
2 Не включает рассеяния на два низших уровня ядра-мишени.
2. [20]
вп,—полное неупругое рассеяние <т'п,—неупругое рассеяние с поте- рей<500 кэв 3. [49] Еп 0,5 ' 0,8 0,85 0,9 0,95 1,0
°п' 0,8 1,3 1,35 1,8 1,5 1,7
°'п' 0,85 0,75 0,75 0,85 0,8 0,6
Сечения неупругого рассеяния под углом 90° барн]стер, Q—потеря энергии при
неупругом соударении
Q | 0,044±0,004 0,146±0,006 0,30±0,03 0,73±0,03
Еп- 0,55z 1,00- 1,50- 1,89- to,01 =0,024 =0,036 =0,03 0,135±0,02 0,07±0,02 0,023±0,005 0,05±0,015 0,01 0,007±0,004 0,041±0,006 0,022±0,002 0,007±0,003
Q 0,98±0,02 l,06±0,03 1,26±0,04 1,42-e-l ,75
Яп1 f l,50j 1,89- l 2,0- tO,036 =0,03 =0,04 0,037±0,004 0,041±0,004 0,037±0,004 0,035±0,004 0,10±0,01 0,008±0,04 0,087±0,008
128
Гл. III. Сечения транспортные и неу^ругого рассеяния
4. [10] £п = 2,45
Энергия уровня и сечение его
возбуждения при неупругом рассеянии
•Еур сг2(90°), мбарн/стер
1,18±0,03 10±3
5. [88]
2П
6,61
6,82-
7,10-
7,38-
7,90-
8,50-
9,61"
10,(У
0,20
0,10
0,15
0,14
0,08
0,07
0,10
0,11
0,04
0,03
0,05
0,08
0,11
0,12
-0,13
0,07-
0,29-
0,49-
0,81-
1,12-
1,20-
1,35_
1,40±0,14
Рис. 142. Кривле
возбуждения двух
первых уровней
U288 при неупру-
гом рассеянии,
взятые из Атласа
[2]:
I—уровень 50 кэв;
2—уровень 140 кэв.
Таблица 1
л п ап ах atrn 1—JLL °tr °' 1 | Литература
0,25 2,261 — [58]
0,52 6,1 2,861 4,1 0,66 — — [45 , 58]
1,0 4,1 2,57±0,353 2,2 0,54 — — [45, 58]
1 Неупругое рассеяние на уровни ядра-мишени выше 0,04 Мэв.
2 сгж=1,79±0,3 для рассеяния на уровни ядра-мишени выше 0,075 Мэв.
3 Неупругое рассеяние на уровни ядра-мишени выше 0,15 Мэв.
1. [49]
Сечения упругого и неупругого рассеяния, Q—потеря энергии
при неупругом соударении
£*п Q 0,354-0,275 0,14 0,2754-0,060 0,35 0,060-i-0 6,18 а/ av2 ZO; i а(х
0,55±0,01 as 1,70 0,15 8,52 8,40
1,00±0,024 Q Cfs 0,75±0,50 0,06 0,50±0,15 0,16 0,15±0 5,06 1,85 0,1 7,17 7,2
2,00±0,04 Q Os 1,754-1,5 0,24 1,504-1,00 0,24 1,004-0,50 0,504-0 0,19 4,00 2,00 0,05 6,72 7,2
1 Из работы [1]. 2 Оценка авторо] 239 2. [104] Еп = спектр nei Детектор Np237 U238 'Гцаэа 7?п = 0,9 (Na—] в работы [49]. Pu йтронов деления °x 0,90±0,24 l,07±0,15 l,37±0,27 Be) \ 0,51г 7/г-(5/2) " ~ 0,500 . 0,391 0,388 9/2* 0,330 7/г* 0,266 5/г* рис 143 Схема энерге- тических уровней Pu239. - 0,189 Н/б* - O,!S/ 9/г. - 0,076 7/г* - OtO57 5/г* _ 0*008 3/3^ v о Уг*
Детектор Np237 ax 2,8±0,3 °n' 0,9±0,3
2. Обзор экспериментальных работ 129
2. ОБЗОР ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНЫХ РАБОТ ПО ИЗМЕРЕНИЮ
ТРАНСПОРТНЫХ СЕЧЕНИЙ И СЕЧЕНИЙ НЕУПРУГОГО РАССЕЯНИЯ
Общие замечания
Поскольку невозможно дать» полного описания всех эксперименталь-
ных работ по измерению сечений неупругого рассеяния и транспортных
сечений, мы ограничимся здесь обсуждением результатов лишь некоторых,
наиболее важных работ, посвященных этому вопросу.
В ряде случаев результаты различных работ противоречивы и указать
более достоверные сведения весьма затруднительно. Поэтому мы сочли
целесообразным поместить данные различных работ, но при этом дать
ориентировку в большом экспериментальном материале и помочь в выборе
той или иной физической величины. Это и является задачей настоящего
обзора. Помещение здесь несогл а сующихся результатов оправдывается
также тем обстоятельством, что все новые экспериментальные данные, ко-
торые появятся в будущем, можно будет легко сравнить с имеющимися
в настоящее время и это несомненно облегчит задачу выбора наиболее
достоверной величины.
а. Сечения неупругого взаимодействия
Сечения неупругого взаимодействия сгх определяются обычно из из-
мерений пропускания Т сферического слоя из исследуемого материала
некоторым пороговым индикатором, нечувствительным к нейтронам, с энер-
гией, меньшей чем 7?пор [5, 6, 9], и др. При этом сферическая геометрия
опыта обеспечивает компенсацию эффекта упругого рассеяния, т. е. нейтро-
ны выводятся из пучка только за счет процессов неупругого взаимодей-
ствия. Сечение неупругого взаимодействия ох отличается от сечения
неупругого рассеяния оп' тем, что включает в себя процессы типа (и, 2м),
(и, а), (и, у) и т. д. и иногда определяется [7,8] как
где оп (ц) — дифференциальное сечение упругого рассеяния, a at — полное
сечение.
При этом at определяется по пропусканию в обычной геометрии, а
ап (р,) dQ вычисляется по угловым распределениям упруго рассеянных
нейтронов, полученным в отдельном эксперименте.
В качестве пороговых детекторов нейтронов обычно используются
счетчики или камеры с дискриминатором импульсов по амплитуде [5, 6],
а также активирующиеся или делящиеся материалы, сечения которых
в зависимости от энергии имеют пороговый характер [18, 30]. В последнем
случае измеряется сечение неупругого рассеяния, усредненное по зависи-
мости сечения порогового индикатора от энергии.
В работе [68] для измерения сечения реакции (и, 2и) на бериллии
применен метод активации Мп (насыщенный раствор КМпО4 в большом
объеме замедлителя).
Для измерения спектров неупруго рассеянных нейтронов и определе-
ния сечений неупругого рассеяния с возбуждением отдельных уровней
ядра-мишени используются камеры, наполненные водородом [6, 21] (водород-
содержащие фотоэмульсии), причем спектр неупруго рассеянных нейтронов
определяется по энергетическому спектру протонов отдачи. В ряде работ
[40, 43] спектр неупруго рассеянных нейтронов аппроксимируется распре-
делением Максвелла, т. е. ~En'e~En'fT и из результатов опыта определяется
температура ядра — Т.
9 Справочник по ядерно-физическим константам
130 Гл. III. Сечения транспортные и неупругого рассеяния
В последнее время успешно применяется метод «по времени пролета»
(аналогичный широко используемому для спектрометрии медленных нейтро-
нов), позволяющий получить ценные результаты [10, 49, 65].
Для изучения процессов неупругого рассеяния широко применяется
также метод регистрации у-квантов, высвечиваемых возбужденными уровня-
ми ядра-мишени. Обычно для этой цели используются сцинтилляционные
счетчики с фотоумножителями и анализаторами импульсов, что позволяет
измерить спектр у-излучения и определить сечения выхода отдельных
у-линий [И, 19] и др.
Если известна схема распада возбужденных состояний ядра-мишени,
этих данных достаточно для полного описания процесса неупругого рас-
сеяния.
В ряде работ измерялись лишь дифференциальные сечения неупругого
рассеяния нейтронов или дифференциальные сечения выхода у-квантов
под углом 90 н-100 ° к направлению первичного пучка нейтронов. Предпо-
лагая угловые распределения изотропными, авторы вычисляли интегральные
сечения, умножая измеренные дифференциальные сечения на 4л [11, 34].
Имеющиеся в настоящее время данные [10, 22, 65] показывают, что такая
процедура иногда может привести к неверному результату.
б. Дифференциальные сечения упругого рассеяния
и транспортные сечения
Измерения дифференциальных сечений упругого рассеяния обычно
состоят в определении долей нейтронов, упруго рассеянных образцом под
различными углами к направлению первичного пучка. Другим методом являет-
ся измерение энергетического спектра ядер отдачи, однозначно связанного
с угловым распределением упруго рассеянных нейтронов. Измерения диф-
ференциальных сечений по первому7 методу производятся, как правило,
или с образцами цилиндрической формы [5, 8] или с образцами в виде
колец [26, 27]. Геометрии опытов изображены на рис. 144, 145 соответственно.
Рис. 144. Геометрия опыта по
измерению сгп (ц) с образцами
цилиндрической формы.
Рис. 145. Геометрия опыта по измерению On (р)
с образцами, имеющими форму колец.
. Второй метод измерения дифференциальных сечений упругого рассеяния
обычно применяется для газообразных веществ [D2, Не, О и др.) [59, 75].
Примером успешного применения метода «по времени пролета» для це-
лей измерения дифференциальных сечений упругого рассеяния на дейтерии
может служить работа [54]. Если известно дифференциальное сечение упру-
гого рассеяния сгп(р,), где р, —косинус угла рассеяния в лабораторной
системе координат, можно вычислить транспортное сечение для упруго
рассеянных нейтронов
<Т(гп=
2. Обзор экспериментальных работ
131
ИЛИ
otr = 0(т + <*х = - 5 ffn (И)
Таким способом транспортные сечения получены в работах [7, 8].
Трудности, связанные с измерениями упругого рассеяния на большие
и малые углы (соответственно измерение <<жесткой» и «мягкой» части спектра
импульсов в методе «по ядрам отдачи»), как правило^ приводят к тому,
что вид кривой дифференциального сечения упругого рассеяния особенно
в области малых углов определяется неточно. Весьма показателен пример
измерения дифференциального сечения упругого рассеяния на дейтерии.
В работе [54], где применен метод «по времени пролета», сравниваются
более ранние исследования, результаты которых противоречивы. Указывается,
что сильный максимум рассеяния вперед, обнаруженный ранее, в этой
работе не подтвердился.
В результате измерений, как правило, вносятся поправки на много-
кратное рассеяние нейтронов (также и при измерениях ох), на ослабление
прямого пучка в образце, на различную чувствительность детектора к ней-
тронам первичного пучка и рассеянных образцом. В отдельных случаях вво-
дится поправка на конечное угловое разрешение прибора.
Сведения об источниках нейтронов, применяемых детекторах, а также
некоторые другие методические подробности содержатся в сводной таб-
лице экспериментальных работ, помещенной в конце данного обзора.
Обсуждение результатов некоторых экспериментальных работ
В работах [3, 4] измерены угловые распределения рассеянных нейтро-
нов для большого числа элементов в интервале энергий от 60 до 1800 кэе.
Результаты измерений представлены в виде графиков зависимости от энер-
гии коэффициентов разложения сечения рассеяния в ряд по полиномам
Лежандра, а также зависимости сечения рассеяния от энергии.
Детекторами служили специальные устройства из счетчиков с BF3,
размещенных в замедлителе, имеющих постоянную чувствительность (в пре-
делах 10%) в интервале энергий от 0,10 до 1,5 Мэв, поэтому фактически
измерялись угловые распределения как упруго, так и неупруго рассеянных
нейтронов.
Измерения производились одновременно под углами 22, 54, 92,112 и 114°.
Угловое разрешение 3-4-5°. Экспериментальные точки снимались с интер-
валами равными 80 кэв. Разрешение по энергиям 100 кэв при меньших
энергиях и ~60 кэв при больших. Статистическая точность измерения
crs 10%; ошибка в ± 0,05* В качестве стандартного рассеивателя исполь-
зовался углерод. Коэффициенты разложения wt в ряд по полиномам Лежандра
определялись через числа счетов детекторов, расположенных под различ-
ными углами к направлению первичного пучка нейтронов.
Здесь представлена энергетическая зависимость только первого и вто-
рого коэффициентов разложения сечения рассеяния в ряд по полиномам
Лежандра. Следуя пояснению, представим сечение рассеяния в виде:
= ’ (1)
I
где Pt — полином Лежандра порядка Z; os —полное сечение рассеяния.
Вследствие ортогональности полиномов Лежандра на отрезке от — 1
До +1
+1
рт (р)р1 (ц) Ф = О при т #= I, (2)
-1
9*
132 Гл. III. Сечения транспортные и неупругого рассеяния
можно получить выражение для коэффициента с номером т, умножая урав-
нение (1) на Рт(р) и интегрируя его в пределах от —1 до +1:
-1
где
+1
рт (и) = ~ , (4)
J (TS(H) dp
-1
так как
Л(М) = М> м = ^; (5)
при т = 2 можно получить выражение для среднего квадрата косинуса
угла рассеяния через коэффициент со2 и т. д.
Для расчетов в диффузионном приближении достаточно знания только ц.
Можно также показать, что выражение
’С1-?) <в>
имеет смысл
^г = ^п(1-Йп) + ®х. (7)
если считать, что оП' ох, то есть сечениями всех других реакций, кроме
неупругого рассеяния, можно пренебречь.
Выражения (6) и (7) тождественны, если угловое распределение неу-
пруго рассеянных нейтронов изотропно в лабораторной системе координат.
Поэтому транспортное сечение с учетом, неупругих процессов можно
определить по формуле (6), находя as и у из имеющихся графиков.
Транспортное сечение для упруго рассеянных нейтронов
Otrn = Оп(1 Цп)
может быть легко вычислено, если известно стх. Исходя из определений
и р, а именно:
f p,on(p,)dp, -
Мп = 4---------------------------- и м = Л---------->
J оп (и) <4* j Os (и)
можно показать, что
Йп = Й(1 + Оп'/сгп),
если предполагается, что неупруго рассеянные нейтроны распределены изо-
тропно в лабораторной системе координат.
Следовательно, если оП' = 0, то (Т8 = on, Мп = М и величиной у можно
непосредственно пользоваться для вычисления среднелогарифмической потери
энергии при упругом соударении или транспортного сечения без учета неуп-
ругих процессов.
2. Обзор экспериментальных работ
133
Графики зависимости cdx(E), ш2(Е) и os (Е), приведенные в справочнике,
взяты нами из работы [3]. Результаты этой работы, опубликованные позднее
[4], авторы сравнивают с результатами, других работ. Для Еп = 1 Мэв зна-
чения О/ — сравниваются с величинами о<г, полученными в работе [8] для
большого числа элементов из измерений дифференциальных сечений упругого
рассеяния. Полные сечения, необходимые для вычисления О/г, взяты из дру-
гих работ, опубликованных до 1954 г. Во всех случаях получено хорошее
согласие указанных величин. Удовлетворительное согласие между транспорт-
ными сечениями получено также для £п = 0,5 и 1,5 Мэв, где сравниваются
результаты работ [4, 25].
В работе [5] измерены угловые распределения упруго рассеянных ней-
тронов с 7?п = 2,5 и 7,0 Мэв и определены сечения неупругого взаимодей-
ствия нейтронов с 7?п=1,0; 1,77; 3,25 и 7,0 Мэв для большого числа эле-
ментов. При измерениях угловых распределений использовались цилиндри-
ческие образцы из рассеивающих материалов. Сечения неупругого взаимо-
действия измерялись в сферической геометрии «по пропусканию».
При измерениях ох применявшееся счетное устройство допускало уста-
новку восьми пороговых энергий. Результаты измерений ох(-ЕПор) представ-
лены в табл. 3. В тех случаях, когда зависимость сечения неупругого рас-
сеяния от пороговой энергии детектора показывает, что неупруго рассеян-
ные нейтроны детектором не регистрируются (сечение растет с уменьшением
сЕПор), сечения неупругого рассеяния, включенные в табл. 2, оценены авто-
рами из результатов измерений с наименьшей пороговой энергией.
Независимые измерения О/, проведенные авторами для некоторых эле-
ментов в обычной геометрии, позволили сравнить значения ох, полученные
в опытах со сферическими слоями, с разностями О/ —оп, где сгп получено
интегрированием графиков угловых распределений упруго рассеянных ней-
тронов. Во всех случаях согласие между этими величинами оказалось в пре-
делах экспериментальных ошибок.
Анализируя полученные результаты, авторы указывают, что в работе
[6] значения ох для Еп = 1 Мэв получены при разбросе в начальных энер-
гиях нейтронов ~160 кэв. Это может дать различие в результатах работ
[5] и [6] порядка ошибки опыта, так как усреднение сечений производит-
ся по различным энергетическим интервалам. Результаты работы [18] для
£н = 2,5 Мэв (Al, Си, Zn, Pb) сильно расходятся с полученными в данной
работе; в то же время для Fe, Ni, Ag и других значений получено хорошее
согласие.
В конце статьи авторами приводится сравнение угловых распределений
упруго рассеянных нейтронов, полученных экспериментально, с результата-
ми расчетов по оптической модели ядра, принят комплексный потенциал
вида
Ро(1+Ф .
1+exp(4^J
Для Fe, Zr, Sn и Bi определен набор параметров 70, £, 7? и d, дающий
наилучшее согласие теории и эксперимента1.
Аналогичная методика измерений применена в работе [6] и также, как
в работе [5], измерена зависимость ах(ЕП0Р). Полученные результаты для
Еп = 4,0 Мэв авторы сравнивают с результатами работы [7] для Еп = 4,1 Мэв.
Указывается, что ошибки измерения в работе [7] больше чем в работе [6];
этим отчасти можно объяснить наблюдаемые расхождения.
1 См. также [41], где угловые распределения и азимутальная асимметрия нейтро-
нов, упруго рассеянных на Си, Та, РЪ и Bi, измеренные экспериментально, сравнивались
с расчетом по «оптической» модели с прямоугольным потенциалом (с учетом спин-орби-
та л ьной связи).
134 Гл. III. Сечения транспортные и неупругого рассеяния
В работе [7] измерены дифференциальные сечения упругого рассеяния,
нейтронов с £п = 4,1 Мэв для 14-ти элементов, а также в обычной гео-
метрии по пропусканию. Сечения неупругого взаимодействия и транспортные
сечения вычислялись авторами из результатов измерений как
ax = at- $
Из измерений дифференциальных сечений упругого рассеяния с различ-
ными пороговыми энергиями детектора авторы оценили угловые распределе-
ния неупруго рассеянных нейтронов, которые оказались изотропными в пре-
делах экспериментальных ошибок. Результаты работы [7] включены в табл. 1
без проверочного расчета по графикам угловых распределений. При этом
сечения упругого рассеяния вычислялись как —аП', а 1 — цп = atrn/(yn.
Сравнивая полученные результаты с результатами работ [26] и [27]
(в которых Еп = 3,7 ТИэв), авторы указывают на существенное различие
в ряде случаев абсолютных величин дифференциальных сечений упругого
рассеяния.
Эти различия авторы [7] приписывают чувствительности детектора, при-
менявшегося в указанных работах к неупруго рассеянным нейтронам.
Результаты работы [8] по измерению дифференциальных сечений упру-
гого рассеяния для Еп = 1 Мэв уже сравнивались выше с результатами
работы [4]. В работе [8] измерения производились в геометрии с цилиндри-
ческими образцами, причем сечения неупругого взаимодействия и транспорт-
ные сечения вычислялись как
В работе [9] сечения неупругого взаимодействия измерены для 7? = 3,5;
4,7; 7,1; 12,7; и 14,1 Мэв методом «по пропусканию» со сферическими слоя-
ми для многих элементов. Авторы работы указывают, что в интервале
Л’ = 5>14 Мэв сечения неупругого взаимодействия мало меняются в зави-
симости от энергии.
В работе [10] методом «по времени пролета» исследовались угловые
распределения нейтронов с Еп = 2,45 и 2,25 Мэв упруго и неупруго рассе-
янных на Ti, Fe, Ni. Аналогичные измерения для Fe и С (Еп = 1,48; 1,58
и 1,66 Мэв) проведены тем же методом в работе [65].
Результаты, полученные в этих работах, включены в настоящий спра-
вочник в виде графиков угловых распределений упруго и неупруго рассе-
янных нейтронов, а также угловых распределений у-квантов, возникающих
при неупругом рассеянии, взятых из работы [10]. Результаты измерения
угловых распределений неупруго рассеянных нейтронов для всех трех ядер
оказались различными, причем для Fe наблюдается явная асимметрия от-
носительно угла 90°. Авторы подчеркивают, что полученные результаты
тщательно проверялись «на воспроизводимость», так что возможность систе-
матической ошибки, связанной с измерительной аппаратурой, практичес-
ки полностью исключена. Спектр неупруго рассеянных нейтронов с Еп = 2,45
Мэв для Ап и U238 достаточно хорошо описывается формулой Максвелла
с Т = 0,3 Мэв (± 10%).
2. Обзор экспериментальных работ 135
В работе [11] (результаты этой работы приведены также в работе [12],
откуда нами взяты ошибки в определении энергий у-квантов), исследовались
спектры и определялись сечения выхода у-квантов, возникающих при
пеупругом рассеянии нейтронов с Еп от 2,56 Мэв (большая часть данных)
до 7 Мэв. Образцы имели форму колец, внутрь которых помещался кри-
сталл NaJ, поэтому регистрировались у-кванты под углом 95° к направлению
первичного пункта нейтронов. Весьма подробно изложена в работе методи-
ческая сторона эксперимента: калибровка детектора, измерение нейтронного
потока, введение поправок и, наконец, получение абсолютных величин сече-
ний выхода у-квантов. Представленные в таблицах данные рассчитаны
как 4ло, измеренное под углом 95°. Выше указывалось, что такой прием
может давать неверный результат.
В работах [14, 15] использован метод, описанный авторами работы [И].
В работе [14] образцы имели форму дисков, причем поправки на ослаб-
ление нейтронного потока в образцах и самопоглощение у-квантов были
весьма велики (30-ь60%). В работе [15] образцы имели форму колец, поправ-
ки на . указанные эффекты были значительно меньше (~10%). Здесь не
вводились также поправки на многократное рассеяние, так как по преды-
дущему опыту авторов работы [15] этим эффектом можно было пренебречь.
В целях сравнения с результатами других работ, дифференциальные сечения
выхода у-квантов умножались на 4л.
В работе [14] измерялось также угловое распределение у-квантов
с Еу = 850 кэв при неупругом рассеянии нейтронов с Еп = 2,56 Мэв на железе.
Формула для этого распределения получена методом наименьших квадратов:
ТГ(0) = 1 + (0,54 ±0,05) P2(cosG)- (0,28 ± 0,05)-Р4 (cosG).
По оценке авторов для Еп= 1,18 Мэв On = 0,56 ± 0,08 барн и
для Еп = 1,0 Мэв ok = 0,39 ± 0,04 барн.
Сравнение измеренных сечений выхода у-квантов, возникающих при
неупругом рассеянии, с расчетом по теории Хаузера-Фешбаха [105] произ-
ведено в работе [19]. В случае Мп55 (см. рис. 49) уровень при 130 кэв при-
нимался 7/2 ± 9/2 ±, а основное состояние 5/2 ±. В настоящее время уста-
новлено, что уровень при 130 кэв 7/2 —, основное состояние 5/2 — (см. рис. 48).
у-кванты при неупругом рассеянии на иоде (см. рис. 98) возникали непо-
средственно в кристалле NaJ, служившем детектором.
Для Мп55 сечения выхода у-квантов с энергией 130 кэв соответствует
сечению неупругого рассеяния на этом уровне: для изотопов гафния
(см. рис. 107), вольфрама (рис. 116) и платины (рис. 119) установить соот-
ветствие между сечением выхода у-квантов и сечением неупругого рассеяния
затруднительно из-за большого числа изотопов, участвующих в процессе неуп-
ругого рассеяния и из-за незнания точных схем распада возбужденных
состояний.
Авторы работы [19] отмечают также, что вследствие недостаточной раз-
решающей способности прибора переход на 163 кэв для тантала (см. рис. 110)
с уровня 300 кэв не отделен от линии 127 кэв, что вносит неопределенность
в абсолютные величины сечений. Уменьшение сечений выхода у-квантов
при больших энергиях падающих нейтронов на рис. 98, 116, 117 и 125
авторы работы [19] объясняют конкуренцией более высоких возбужденных
состояний.
В работах [16] и [58] определены энергии и сечения возбуждения уров-
ней U235, U238 и Ри239 при неупругом рассеянии нейтронов с начальными
энергиями от 0,15 до 1,0 Мэе. Полная сводка данных, полученных в обеих
работах, и обсуждение результатов измерений даны в работе [58].
136
Гл. III. Сечения транспортные и неупругого. рассеяния
Монохроматический пучок нейтронов источника проходил через сфери-
ческий слой рассеивателя и регистрировался пропорциональным счетчиком,
наполненным водородом. По изменению распределения импульсов протонов
отдачи (в опытах со сферой и без сферы) можно судить о спектре неупруго
рассеянных нейтронов, если учесть нейтроны спектра деления, а также ввести
поправки на многократное рассеяние и поглощение нейтронов в образцах.
Учет эффекта нейтронов спектра деления представляет наибольшие труд-
ности [45, 49].
В работе [45] измерены также дифференциальные сечения упруго рас-
сеянных нейтронов, причем 7?ПОр = 0,85 Еп при этих измерениях. Таким обра-
зом, при Еп = 0,5 Мэв эти сечения включают сечения неупругого рассеяния
на уровни 0, 075 Мэв и ниже, а при Еп = 1,0 Мэв на уровни 0,15 Мэв и ниже.
Авторы указывают, что сечения неупругого рассеяния для 7?п = 0,25 и
0,5 Мэв включают неупругое рассеяние на уровни ядра-мишени от 0,05 Мэв
и выше, так как нейтроны с энергиями меньше начальной на эту величину
полностью не разрешались от нейтронов первичного пучка. Поэтому все
сечения, связанные с уровнями 0,04 Мэв и выше являются лишь нижними
пределами. Это видно также из сравнения результатов, полученных в дан-
ной работе с результатами [49]. Авторы указывают, что сечение возбужде-
ния уровня 0,05 Мэв U238 нейтронами с Еп = 0,55 Мэв в работе [49] значи-
тельно больше, чем в данной работе.
Другая группа данных при Еп = 0,5 Мэв дает сечения неупругого рас-
сеяния на уровни выше 0,075 Мэе, т. е. нейтроны теряют при этом энергию
не меньше, чем 0,075 Мэе, а для Еп = 1,0 Мэв сечения характеризуют про-
цесс неупругого рассеяния, при котором нейтроны теряют энергию не мень
ше чем 0,15 Мэв. Более подробные сведения о сечениях неупругого рассе-
яния для U236, U238 и Pu239 получены в работе [49], где использован метод
«по времени пролета». Значения сечений неупругого рассеяния и энергии
уровней в этой работе определены для указанных ядер, по-видимому, точнее,
чем в предыдущих работах.
В работе [21] исследовались угловые распределения упруго и неупруго
рассеянных нейтронов с Еп = 2,9 Мэв. В качестве детектора применялась
камера, наполненная водородом, импульсы от которой поступали на анали-
затор. Это позволило измерить угловые распределения неупруго рассеянных
нейтронов, соответствующих возбуждению отдельных уровней Fe, Си, Pb, Bi.
На основании полученных данных автором вычислены ofr, причем значения
at взяты из работы [1]. Угловые распределения неупруго рассеянных ней-
тронов изотропны в пределах экспериментальных ошибок, за исключением
неупругого рассеяния с возбуждением уровня ~0,9 Мэв в висмуте, где на-
блюдается некоторая анизотропия.
В работе отмечается также, что угловые распределения упруго рассеян-
ных нейтронов на ядрах, близких по массовому числу, могут сильно разли-
чаться в противоположность существующему предположению о плавной зави-
симости анизотропии от А.
Этот эффект автор частично относит за счет различного вклада сечения
упругого рассеяния через составное ядро в полное сечение рассеяния.
В работе [22] применен метод фотопластинок для измерения угловых
распределений упруго и неупруго рассеянных нейтронов с £п=2,34 7Иэа
на Cr, Fe, Pb. Рассеиватели имели форму шаров диаметром 2,8 см. В рабо-
те показано, что угловое распределение неупруго рассеянных нейтронов с
возбуждением уровней свинца 0,80-?-0,90 Мэв анизотропно, но величина ани-
зотропии лежит в пределах ошибки опыта. В остальных случаях неупруго
рассеянные нейтроны распределены изотропно.
Метод фотопластинок для исследования спектра неупруго рассеянных
нейтронов на железе с Еп —1,87 Мэв применен в работе [31], а также
в работах [40, 44].
2. Обзор экспериментальных работ
137
В работе [40] спектр неупруго рассеянных нейтронов с энергиями Еп> от
0,5 до 4,0 Мэв аппроксимировался распределением Максвелла
F{Enl)dEn. = CEn.e-En'lTdEn,
и для ряда ядер определены значения
Т __ dhF(En,)
dEn, ‘
Авторы отмечают, что полученные ими величины
12 Мзв
( а(Еп, En')dEn'
0,5
могут быть больше, чем ох, измеренные в работе [28] методом «по пропу-
сканию» из-за процессов (п, 2п), (и,3и) и т. д.
В работе [44] метод фотопластинок применен для изучения взаимодей-
ствия нейтронов с Еп = 14 Мэв с Be, Та, Bi. Определены сечения неупругого
рассеяния оп, и сечения (и, 2п) для указанных ядер. Угловые распределе-
ния неупруго рассеянных нейтронов с Еп> = 0,5-4-4,0 Мэв изотропны, ней-
троны с Еп' = 4-4-12 Мэв обнаруживают анизотропию вперед. На основании
полученных результатов авторы делают вывод, что от 85 до 90% взаимодей-
ствий идет через составное ядро. При этом спектр не упруго рассеянных
нейтронов максвелловского вида Еп>е~Еп1Т, т = 0,95 Мэв для тантала и Т =
1,05 Мэе для висмута. Остальные 10-4-15% взаимодействий — прямые.
В работе [30] приведены результаты измерений эффективных сечений
неупругого рассеяния и транспортных сечений для нейтронов спектра деле-
ния для большого числа элементов. Измерения производились со сферическими
образцами методом «по пропусканию» с тремя пороговыми детекторами А127,
U238, Np237. В предыдущих трех статьях тех же авторов, опубликованных
в работе [30 а] дается весьма подробное описание метода, интерпретация
результатов измерений, а также изложены способы введения различных
поправок. Результаты этой работы представлены в табл. 2. Сечения ор ох и о/г,
приведенные в этой таблице, являются усредненными величинами, причем
усреднение производится по спектру нейтронов деления и по энергетической
зависимости сечения порогового индикатора. Например, значение ор пред-
ставленное в табл. 2, есть
(Jt = 1—7.------------,
‘ \S(E)oD{E)dE
где S(Е) — спектр нейтронов деления, од (7?)—зависимость сечения детектора
от энергии и at (Е) — истинная зависимость at от энергии. Между сечениями
otr, at, on, at выполняются обычные соотношения и величина 1—ofrn/on
соответствует по смыслу среднему значению косинуса угла рассеяния для
монохроматических нейтронов. Сечения неупругого взаимодействия усредне-
ны по ад (Е) (как и во всяком другом опыте с пороговым индикатором та-
кого типа), а также по спектру нейтронов деления.
В работе [47] измерены угловые распределения нейтронов с 7?п = 1,0;
3,7; 5,0; 15 Мэв на свинце в кольцевой геометрии. Считая угловые распреде-
ления неупруго рассеянных нейтронов изотропными, авторы вводили поправку
на вклад неупруго рассеянных нейтронов в результаты измерений, вычитая
из кривых дифференциальных сечений ох/4л, причем ах взято из работы [9].
138
Гл. III. Сечения транспортные и неупругого рассеяния
Следует отметить, что результаты, полученные в этой работе, приведены
в работе [1] без поправок на неупругое рассеяние, которые не пренебрежимы
для нейтронов с 7?п = 5,0 и 15 Мэв.
В работах [54, 56, 57, 59, 78] измерены угловые распределения нейтронов
различных энергий, рассеянных на дейтерии. Выше упоминалось о том, что
в работе [54] применен метод «по времени пролета» и что сильный максимум
рассеяния вперед для нейтронов с Еп = 3,27 Мэв здесь не найден. Рассеи-
вающие образцы имели форму цилиндров и были изготовлены из CD2 (полиэ-
тилен) с содержанием легкого водорода ~4%. Образцы располагались на
расстоянии 10,1 см от источника нейтронов, пролетное расстояние от образ-
ца до детектора 115 см. Эффект углерода измеряется на отдельном образ-
це, в результаты измерений вносили обычные поправки и погрешность
окончательных данных не превышала 3%.
В остальных работах, кроме [56], угловые распределения измерены мето-
дом «по ядрам отдачи». Результаты этих работ достаточно хорошо согласуются
между собой. Существенное расхождение наблюдалось только в отдельных
случаях. Так, для Еп = 0,135 и 0,280 Мэв в работе [59] значения сгп оказы-
ваются больше, чем ot (см табл. 1). Поэтому для этих энергий atrn =
= оД1—р,п). Неупругие процессы отсутствуют. Там же дифференциальное
сечение представлено в виде
<0> = Й (1+а cos 0+Р cos2 0>
и определены коэффициенты а0, аир, дающие наилучшее согласие с экспе-
риментом. Значения otr в табл. 1 подсчитаны непосредственно по этой фор-
муле с соответствующими коэффициентами.
Угловые распределения нейтронов, рассеянных на О16, получены в ра-
ботах [55] и [60] методом «по ядрам отдачи». Расчет р-п по результатам
работы..[60] был проведен Михлиным [62], разложившим оп(р) в ряд по поли-
номам Лежандра и определившим коэффициенты разложения методом наимень-
ших квадратов. Им было отмечено, что отрицательные значения рп в интер-
вале 2н-2,5 Мэв, приведенные в работе [61], неверны и что на самом деле
рп в этой области энергий положителен. Наши расчеты непосредственно по
графикам угловых распределений [60] подтвердили результаты Михлина.
Недавно опубликованные работы [68] и [69] посвящены измерению се-
чения (и, 2п) на бериллии, причем полученные в них результаты противо-
речивы. Большинство имеющихся экспериментальных данных и результаты
работы [68] подтверждают полу эмпирическую формулу зависимости о2п на
бериллии от энергии, данную в работе [66]:
Здесь Еп в Мэв, о2п в мбарнах, 7? ==1,39, а = 0,463.
В работе [69] показано, что при другом выборе R и а зависимость
о2л(7?п) оказывается похожей на зависимость, полученную в работе [70].
Однако более вероятно, что приведенная формула с параметрами R и а
в работе [66] правильно описывает зависимость о2п(Еп), а результаты работы
[69] ошибочны.
Заканчивая обзор, еще раз отметим, что целый ряд работ по измерению
сечений неупругого рассеяния и угловых распределений упруго и неупруго
рассеянных нейтронов остался нерассмотренным. Подробное изложение мето-
дик и обсуждение результатов работ по данному вопросу, опубликованных
к началу 1956 г., можно найти в обзорной статье [12].
2. Обзор экспериментальных работ
139
Данные о методиках экспериментальных работ
Таблица 4
Объект измерения и ДЕ, Мэв Источник нейтронов Детектор и Епор, Мэв Лите- ратура
Угловые распределе- ния нейтронов для боль- шого числа элементов (упругое+неупругое рассеяние) 0,06 4-1,8 (±0,10 4-0,06) Li (р, п) Система счетчиков BF3 в замедлителе. Чувствительность по- стоянная (±10%) в интервале 0,14-1,5 Мэв [3,4]
<зп (н), Для боль- шого числа элементов и зависимость ах (1?пор)/ оп (р) в геометрии рис. 144 1,0±0,08 1,77 ±0,08 2,5±0,2 3,25±0,2 Т(р,и) Пропорциональный счетчик СН4 (10 атм) ап(н)с ^пор = 0,8 Еп [5]
ох—в сферической геометрии; 7,0±0,4 D (d, п)
ах для ряда элементов в сферической геометрии и зависимость ах (1?пор) 1,0 ± 0,16 4,0±0,07 4,5 ±0,07 Т(Р, п) Пропорциональный счетчик, наполнен- ный Н2 [6]
оп (р) для 14 элемен- тов 4,1 ±0,08 Т (Р,п) Сцинтилляционный счетчик £‘пор = 2,0; 2,6 и 3,2 Мэв [7]
оп (р) для 28 элемен- тов в геометрии рис. 144. ох для ряда элемен- тов в сферической гео- метрии 3,5 4,7 7,1 12,7 14,1 1,0 ± 0,16 • ±0,0504-0,10 Li (р, п) Т(р, п) D (d, п) D (d, п) Т (d, п) Т (d, п) Пропорциональный счетчик с Не2 (17 атм) •fi’nop = (0,754-0,85)Еп Сцинтилляционный счетчик 1?пор = (804- -4-85%)^п [8] [9]
<тп(н) и On' (Н) мето- дом «по времени проле- та» для Fe, Ni и Ti и угловое распределение у-квантов, возникаю- щих при неупругом рас- сеянии 2,45 ±0,10 Т(р,п) Сцинтилляционный счетчик [Ю]
Спектры и сечения выхода у-квантов, воз- никающих при неупру- гом рассеянии нейтро- нов (95° к первичному пучку) в геометрии рис. 145. от 2,56 (большая часть) до 7,0 (± 0,01) Т (Р, п) Сцинти л ляционны й счетчик с кристал- лом NaJ, фотоумно- жителем и 10-каналь- ным анализатором [И]
Дифференциальные сечения ап (р) для D 4,5 5,5 Камера с дейтерием (по ядрам отдачи) [13]
Дифференциальные сечения выхода у-кван- тов, возникающих при неупругом рассеянии нейтронов, с возбужде- нием отдельных уровней Fe, Мп, J, F под 90° к направлению первично- го пучка в геометрии рис. 144. от — 0,1 до ~ 1,8 Мэв (±0,080) Li (р, п) Сцинтилляционный счетчик с кристаллом NaJ, фотоумножите- лем и 10-канальным анализатором [14]
140
Гл. III. Сечения транспортные и неупругого рассеяния
Продолжение табл. 4
Объект измерения Е и ДЕ, Мэв Источник нейтронов Детектор и Епор, Мэв Лите- ратура
Спектры у-квантов при неупругом рассея- нии для ядер от А1 до Cd; в отдельных слу- чаях определены диф- ференциальные сечения выхода под углом 100° к направлению первич- ного пучка в геометрии рис. 145. 0,84-5,1 Li (р, п) D (rf, п) Сцинтилляционный счетчик с кристаллом NaJ, фотоумножите- лем и 20-канальным анализатором [15]
Энергии и сечения возбуждения двух пер- вых уровней U238 при неупругом рассеянии нейтронов в сфериче- ской геометрии; an(|i) для Be, С, А1, Сг, Fe, Ni (подробности методики не опублико- ваны) 0,15 ) 0,25 ±0,01 0,50 J 1,7 Li (р, и) Пропорциональный счетчик Н2 [16] [17]
ох для ряда элементов в сферической геомет- рии 2,5 3,3 4,1 14,1 D (d, п) Т (d, и) Р31(п, р) 1,7 А1 27 (и, р) 2,6 Си63 (и, р) 12,5 [18]
Сечения выхода у-кван- тов при неупругом рас- сеянии для нижних уровней восьми элемен- тов. Образцы в форме дисков ~0,1-7-2,0 Т(р,п) Сцинтилляционный счетчик с кристаллом NaJ, фотоумножите- лем и 10-канальным анализатором [19]
оп' для U 238 в сфе- рической геометрии и спектры неупруго рас- сеянных нейтронов 0,5-7-1,0 Li (р, и) Т(р,п) Пропорциональный счетчик с Не3 [20]
0п(н) и <тп, (р.) для Fe, Си, Pb, Bi с воз- буждением отдельных уровней 2,9±0,1 D (d, п) Сферическая каме- ра, наполненная сме- сью Аг2 и Н2 с 20-ка- нальным анализато- ром [21]
<*п(н) и 0П'(н) Сг, Fe, РЬ в геометрии рис. 144 2,34±0,1 D (d, и) Фотоэмульсии [22
Сечение выхода у-квантов при неупру- гом рассеянии для ря- да элементов в геомет- рии рис. 144 2,5 D (d, п) Счетчики Гейгер? включенные на сов- падения : 23
on(|i) и ап, в гео- метриях рис. 144, 145 0,2 0,6 1,5 3,0 Li (р, п) D (d, п) Пропорциональные счетчики с Н2 и D2 Ионизационные каме- ры, с Н2 и А12±Н2 [25]
an(|i) для Al, Fe, Sn, Cd, Pb, Bi в геометрии рис. 145 3,7±0,2 D (d, и) Сцинтилляционный счетчик без строго определенной 1?пор [26] [27]
сгх для ряда элемен- тов в сферической гео- метрии 14,15 ± 0,05 Т (d, и) Р31 (п,р) 1,4 А1 27 (и, р) 7,6 Си63 (и, 2п) 11,5 [28]
2. Обзор экспериментальных работ
141
Продолжение табл. 4
Объект измерения Е„ и ДЕ, Источник Детектор и Епор, Мэв Лите-
Мэв нейтронов ратура
ох ’ для ряда элемен- тов в сферической гео- 14,1±0,6 — Всеволновый счет- чик с постоянной [29]
чувствительностью в интервале 1 4- 14 Мэв
otr и их для большо- го числа элементов в сферической геометрии Спектр ней- тронов деле- ния — А127 (и, р)~5 Мэв U238 (и, f)~l,4 Мэв Np237 (и, 0,8 Мэв [30]
оп, для Fe под углом 90° к направлению пер- 1,87±0,05 Li (р, п) Фотоэмульсии [31]
вичного пучка нейтро- нов
оп, и сечения выхода у-квантов с возбужде- 2,5±0,1 — Стильбеновый кри- [32]
нием отдельных уров- ней Сг, Fe, Zn и Bi в сталл для неупруго рассеянных нейтро-
геометрии рис. 144 нов и кристалл NaJ для у-квантов
оп, для Fe под углом 90° к направлению пер- вичного пучка в гео- метрии рис. 144 4,3 — Фотоэмульсии [34]
Спектр и сечения вы- хода у-квантов при не- упругом рассеянии для ряда элементов. 3,7 — — [35]
стп, для А1, Сг, Са в Bi с возбуждением от- дельных уровней под углом 82 и 95° к на- 4,4±0,05 — Фотоэмульсии [36]
правлению первичного пучка. Геометрия рис. 144
оп для Al, Fe, Sn, Pb, Bi в геометрии рис. 145 0,9±0,1 Na—у—Be Ионизационная ка- мера с Не2 (7 атм) [37]
ап, для С, Са, Zr и спектры неупруго рас- сеянных нейтронов под углом 90° к первичному пучку 4,4 — Фотоэмульсии [38]
оп, для Fe и РЬ, про- должение работы [53J 4,4 — Фотоэмульсии [39]
on, (Еп, Еп,) для ря- да элементов в сфери- 14±0,6 Т (d, и) Фотоэмульсии [40]
ческой геометрии
оп (cos 0) и азимуталь- ная асимметрия для Си, 3,3 D(d, п) Антраценовый кри- [41]
Та, Pb, Bi сталл
^(х> 0 (Л, Р) ДЛЯ Т (d, и) По активации (абсо-
ряда изотопов 14 [42]
лютный счет f-актив- ности)
142
Гл. Ill. Сечения транспортные и неупругого рассеяния
Продолжение табл. 4
Объект измерения Е и ДЕ, Мэв Источник нейтронов Детектор и Епор, Мэв Лите- ратура
ап, (р.) и оп, (Еп, Еп,) для Be, Та и В в гео- метрии рис. 144 14±1 — Фотоэмульсии [44]
сгп (|л) для РЬ в гео- метрии рис. 145 1,0±0,03 3,7±0,28 5,0±0,22 15±0,8 — Сцинтилляционный счетчик с ZnS и фо- тоумножителем [47]
Энергии у-квантов при неупругом рассея- нии на Fe, Ni, Cr, Pb, Bi 3,9±0,15 D (d, п) Кристалл NaJ (Т1) [48]
on, для U235, U238 Pu239 методом «по вре- мени пролета» 0,554-2,0 — — [49]
Энергии у-квантов при неупругом рассея- нии нейтронов для семи элементов от В до РЬ в геометрии рис. 145 4,5±0,11 D (d, и) Сцинтилляционный счетчик с кристаллом NaJ, с фотоумножи- телем и 10-канальным анализатором [50],
оп (н) Для легких эле- ментов в геометрии рис. 144 0,24-1,5 Li (р, п) Пропорциональный счетчик, наполнен- ный пропаном до 1 атм [5Ц
ап(р) для С, Al, S в геометрии рис. 145 2,7 D (d, п) Жидкий органиче- ский сцинтиллятор [52]
оп и ап, для С и Fe в геометрии рис. 144 4,4 D (d, п) Фотоэмульсии [53]
ап (р) методом «по времени пролета» Образец из CD9 (4% Н2) i'S} ±°-05 т (Р, П) Сцинтилляционный счетчик [54
йп(р) для О16 по яд- рам отдачи 14,1 — Камера Вильсона [55]
оп (И) Для Н, D 14,1±0,05 Т (d, п) «Телескоп» счетчи- ков (два пропорцио- нальных и один с кристаллом NaJ) в схеме тройных совпа- дений [56]
стп (р) Для D по ядрам отдачи 0,224-2,5 (±0,025) Li (р, п) для Еп< <0,9ЛГэв; Т (р, п) для Еп> >0,9М»в; Пропорциональный счетчик с дейтерием [57]'
оп(р) и ах для U236, U238 и Pu239 в сфериче- ской геометрии 0,154-1,0 Т (р, п) Пропорциональные счетчики с Н2 [для &п (Р-) £пор=0>35 Z?n] [58]
оп(р) для D по яд- рам отдачи 0,1-41,0 Пропорциональный счетчик с дейтерием [59]
оп(р) для О16 по яд- рам отдачи 2,04-4,0 D (d, п) Ионизационная ка- мера с О2 (1 атм) [60] [61] [62]
2. Обзор экспериментальных работ
143
Продолжение табл. 4
Объект измерения Е„ и ДЕ, Мэв Источник нейтронов Детектор и Епор, Мэв Лите- ратура
ап (р.) и азимутальная 2,44-3,65 D (d, п) Антраценовый кри- [63]
асимметрия упруго рас- сталл с фотоумножи-
сеянных нейтронов для С12 в геометрии рис. 144 телем
<тп (g) и ап, (р) для С, 1,48 } Т (р, п) Органический фос- [65]
Fe методом «по времени 1.58 | ±0.075 фор с фотоумножи-
пролета» 1.66 J телем
о2п для Be9 2,64-3,25 D (d, и) Раствор КМпО4 и сцинтилляционный [681
счетчик
о2п Для Be9 и для не- которых энергий оа 1,54-19 Li (d, п) Фотоэмульсии [69]
on(|i) для Li6 и Li7. 0,84-2,36 Li (р, п) Пропорциональные [731
Геометрия рис. 144 счетчики с пропаном (0,54-1 атм)
<ТП(|Л) для N 0,84-2,36 Т(Р, *) 1. Пропорциональный [74]
1. в геометрии рис. 144 счетчик с пропаном
2. по ядрам отдачи (1 атм) 2. Пропорциональный
счетчик с N24-Ar2
оп (Ю Для Fe по яд- 3,014-4,14 и D (d, п) Ионизационная ка- [75]
мера с Не2 (16 атм) [76J
рам отдачи 0,754-2,73 Т (d, и) Сцинтилляционный [77]
вх для большого чис- 14,5 счетчик с кристаллом
ла элементов в сфери- стильбена £’пор<12
ческой геометрии от 7,0 до 14,0 D (d, и) Пластический сцин- [831
ох для семи элемен- тов в сферической гео- тиллятор [84]
метрии 14,1 Т (d, и) Бак с жидким сцин- [87]
otr для 14 элементов тиллятором
o2nU238 от 6,0 до 10,0 D (d, п) Радиохимический [88J
анализ на содержа- ние Мо" и U237
ап/ (0) и спектры не- упруго рассеянных ней- тронов на U238 методом от 0,5 до 2,0 Li (р, и) Т (р, п) Пластический сцин- тиллятор [89}
«по времени пролета» [90}
оп(6) для 10 элемен- 5,0±0,1 D (d, п) Пластический сцин-
тов в геометрии рис. 144 тиллятор [911
ах для 14 элементов 3,6 S32 (и ,р) (сцинтил-
в сферической геомет- рии ляционный детектор) ^пор~2,5
ох для 10 элементов 14,0 Т (d, и) Стильбеновый кри- [92}
в сферической геомет- рии сталл с фотоумножи- телем [94, 95
оп(6) для ряда эле- ментов в геометрии рис. 145 2,8 D (d, п) Ионизационная ка- мера с метаном
[96]
onfiQtr спектры и уг- ловые распределения 14,1 T(d,n) Фотоэмульсии
неупруго рассеянных нейтронов на Zr
144 Гл. III. Сечения транспортные и неупругого рассеяния
Продолжение табл. 4
Объект измерения Еп и ДЕ, Мэв Источник нейтронов Детектор и Епор, Мэв Лите- ратура
Спектры неупруго рассеянных нейтронов на U238 2,5 3,5 D (d, п) Камера Вильсона [99]
ох для 13 элементов и спектры неупруго рассеянных нейтронов в сферической геомет- рии 0,25 0,7 0,95 Na—Be La—Be Na—D2O Камера с Не2 (3 атм) Камера с Не2 (1 атм) [100]
сгп (6) для семи эле- ментов в геометрии рис. 145 14,5 T (d, n) Сцинтилляционный счетчик Угловое разреше- ние 1-т-3° [101]
«М9). <тП'(в) и угло- вые распределения у-квантов при неупру- гом рассеянии нейтро- нов на Be и С в геомет- рии рис. 145, методом «по времени пролета» 14 T(d ,n) Сцинтилляционный счетчик [102, 103]
ЛИТЕРАТУРА
1. Hughes D. J. and Harvey J. Neutron Cross Sections, Second Edition BNL-325
(1958)
2. Hughes D. J. and Shwartz R. Neutron Cross Sections, Suppl. 1, to BNL-
325 (1957).
3. Langsdorf A., L a n e R. 0., Jr., and Monahan J. E. Neutron scattering
angular distributions, ANL-5567 (June 1956).
4. L a n g s d о r f A., L a n e R. 0., Jr., and Monahan J. E. Phys, rev., 107, 1077
(1957)
5. Beyster J. R., Walt M. and Salmi E. W. Phys, rev., 104, 1319 (1956).
6. В e у s t e r J. R., H e n к e 1 R. L., N о b 1 e s R. A. and К i s t e r J. M. Phys,
rev., 98, 1216 (1955).
7. Walt M. and Beyster J. R. Phys, rev., 98, 677 (1955).
8. Walt M. and В a r s h a 1 1 H. H. Phys, rev., 93, 1062 (1954).
9. T а у 1 о г H. L., L 6 n s j б 0. and Bonner T. W. Phys, rev., 100, 174 (1955).
10. Cranberg L., Levin J. S. Phys, rev., 103, 343 (1956).
11. , Day R. B. Phys, rev., 102, 767 (1956).
12. Cranberg L., D a у R. В., Rosen L., T a s c h e к R. F. and Walt M.
Progress in Nucl. Energy, vol 1, 107, Pergamon Press (London), (1956).
13. W a n t u c h E. Phys, rev., 84, 169 (1951).
14. V a n Loef J. J. and Lind D. A. Phys, rev., 101, 103 (1956).
15. Morgan I. L. Phys. rev.,. 103, 1031 (1956).
16. A 1 1 e n R. C. Phys, rev., 105, 1796 (1957).
17. Ill а п и p о M. Материалы КАЭ США, ч. 1. Ядерные реакторы, стр. 90 (1956).
18. Пасечник М. В. Доклады советской делегации на Женевской конференции,.
стр. 319 (1955).
19. Guernsey J. В., Wattenberg A. Phys, rev., 101, 1516 (1956).
20. Batchelor R. Proc. phys. soc., A 69, 214 (1956).
21. Попов В.И. «Атомная энергия», 3, 498 (1957).
22. Сальников О. А. «Атомная энергия», 3, 106 (1957).
23. Grace М. A., Beghian L. Е., Preston G., Halban Н., Phys, rev.,
82, 969 (1951).
24. Ш а п и р о М. Материалы КАЭ США, ч. 1. Ядерные реакторы, стр. 93 (1956).
25. В а г s с h а 1 1 Н. Н., В a t t a t М. Е., В г i g h t W. C., G r a v e s E. R., J o-
' rgensen T. and Manley J. H. Phys, rev., 72, 881 (1947).
26. S n о w d о n S. C. and Whitehead W. D. Phys, rev., 94, 1267 (1954).
27. W h i t e h e a d W. D. and Snowdon S. C. Phys, rev., 92, 114 (1953).
2. Обзор экспериментальных работ
145
28. Phillips D. D., D a v i s R. W. and Graves Е. R., Phys, rev., 88, 600 (1952).
29. G г a v e s E. R. and Davis R. W. Phys, rev., 97, 1205 (1955).
30. В e t h e H. A., Beyster J. R. and Carter R. E. J. Nucl. Energy, 4, 147 (1957).
30a. В e t h e H. А., В e у s t e r J. R., С a r t e r R. E. J. Nucl. Energy, 3, 207, 273
и 4, 3(1957).
31. S t e 1 s о n P. H. and Preston W. M. Phys, rev., 86, 132 (1952).
32. Eliot E. A., H i с к s D., В e g h i a n L. E. and H a 1 h a n H. Phys, rev., 94,
144 (1954).
33. Scherrer V. E., A 1 1 i s о n B. A. and Faust W. R. Phys, rev., 96, 386 (1954).
34. Jennings B., Wed del 1 J. B. and H e 1 1 e n s R. L. Phys, rev., 95, 636 (1954).
35. R о t h m a n M. A., Hans H. S. and Mander vill e С. E., Phys, rev., 100,
83 (1954).
36. W e d d e 1 1 J. B. Phys, rev., 104, 1069 (1956).
37. Ловчикова Г. H. «Атомная энергия», 2, 174 (1957).
38. W e d d e 1 1 J. B. and Jennings B. and H e 1 1 e n s R. L. Phys, rev., 99, 621
(1955).
39. W e d d e 11 J. B. BAPS, 1, 339, (1956).
40. Graves E. R. and Rosen L. Phys, rev., 89, 343 (1953).
41. Remund A. E. Helv. phys. acta, 29, 545 (1956).
42. F о г b e s S. G. Phys, rev., 88, 1309 (1952).
43. L e v i n J. S. and Granberg L. BAPS, 2, 219, (1957).
44. Rosen L. and Stewart L. Phys, rev., 107, 824 (1957).
45. A1 1 e n R. C., Walton R. B., Olson R. A., Perkins R.B.,Ta-
s c h e к R. F. Phys, rev., 104, 731 (1956).
46. Walt M. A/Conf/P/558 (1955).
47. R h e i n W. J. Phys, rev., 98, 1300 (1955).
48. Rothman M. A. and Manderville С. E. Phys, rev., 93, 796 (1954).
49. С г a n b e г g L. Доклад на конференции в Колумбийском университете, США, 1957
(см. также 89).
50. Griffith G . L. Phys, rev., 98, 579 (1955).
51. W ilia rd H. В., В a i r Joe K. and Kington Joe D. Phys, rev., 98, 669
(1955).
52. Little R. N., Jr., Leonard В. P., P r u d’h о m m e J. T., Jr., and V in-
cent L. D. Phys, rev., 98, 634 (1955).
53. Jennings B., Weddell J. Alexef f I. and H ell ens R. L. Phys. .
rev., 98, 582 (1955).
54. Seagrave J. D. and Cranberg L. Phys, rev., 105, 1816 (1957).
55. С о u n e r J. Phys, rev., 89, 712 (1953).
56. Seagrave J.D. Phys, rev., 97, 757 (1955).
57. A d a i r R. К., О k a z a k i A. and W a 1 t M. Phys, rev., 89, 1165 (1953).
58. Allen R. C. Nucl. Sci. Energy, 2, 787 (1957).
59. T u n n i с 1 i f f e P. R. Phys, rev., 89, 1247 (1953).
60. В a 1 d i n g e г E., H u b e г P. und Proctor W. G. Helv. Phys. Acta, 25, 142
(1952).
61. Z w e i f e 1 P. F., H u r w i t z H. J. Appl. Phys., 25, 1241 (1954).
62. Михлин Э. Я. Частное сообщение, 1954.
63. М е i е г R. W., Scherrer Р. und Т г u m р у G. Helv. phys. acta, 27, 577
(1954).
64. Н uber Р., В а 1 d i n g e r E. and В и d d e R. Helv. phys. acta, 25, 444 (1952).
65. M и e h 1 h a и s e С. O., Bloom S. D., W e g n e r H. E. and G 1 a s о e G. N.
Phys. rev. 103, 720 (1956).
66. Sachs M. Phis, rev., 103, 671 (1956).
67. M e i e r R. und R i c a m о R. Helv. Phys. Acta, 26, 430 (1953).
68. Fischer G. J. Phys, rev., 108, 99 (1957).
69. В а с и л ь e в С. С. и др. ЖЭТФ, 33, 527 (1957).
70. Мамасахлисов В. И. ЖЭТФ, 25, 36 (1957).
71. Huber Р. and Wagner R. Helv. Phys. Acta, 30, 257 (1957)?
72. H u r w i t z H. and Erlich. Progr. ces in Nucl. Energy, 1, 369 (1956).
73. Will a r d H. В., В a i r J. K., Kington J. D. and Cohn H. O. Phys. Rev.,
101, 765 (1956).
74. F о w 1 e r J. Z. and Johnson G. H. Phys, rev., 98, 728 (1955).
75. H u b e r P. und Baldinger E. Helv. Phys. Acta, 25, 435 (1952).
76. A d a i r R. K. Phys, rev., 86, 155 (1952).
77. Ф л e p о в H. H., Талызин В. M. «Атомная энергия», 4, 12 (1955).
78. Freeman J. M. Philos. Mag., 46, 12 (1955).
79. Freeman J. M. Phys, rev., 99, 1446 (1955).
80. К i e h n R. M. and Goodman C. Phys, rev., 95, 989 (1954).
81. W a g n e r R. und Huber P. Helv. Phys. Acta, 31, 89 (1958).
82. Горбачев В. M., Пор ецкий Л. Б. «Атомная энергия», 4, 191 (1958).
83. В а 1 1 W. Р., G г е g о г М. Me. and В о о t h R. Phys, rev., 110, 1392 (1958).
10 Справочник по ядерно-физическим константам
146
Гл. III. Сечения транспортные и неупругого рассеяния
84. Gregor М. Мс., В’а 11 W. Р. and Booth R. Phys, rev., 108, 726 (1956).
85. Стрижак В. И. «Атомная энергия», 2, 68 (1957).
86. С т р и ж а к В. И. ЖЭТФ, 31, 907 (1956).
87. A s h Ь у V. J., С a t г о n Н. С., N е w k i г k L. L. and Т а у 1 о г С. J. Phys,
rev., Ill, 616 (1958).
88. Knight J. D., Smith R. К., H о b 1 e s R. A. and Warren B. Bull. Amer.
Phys. Soc. Ser., II, 4, 198 (1957).
89. С г a n b e г g L. and Levin J. S. Phys, rev., 109, 2063 (1958).
90. H i 1 1, R. W. Phys, rev., 109, 2105 (1958).
91. Б а т а л и н В. О., К о п и т и н М. С. Укр. физ. ж., 3, 185 (1958).
92. С т р и ж а к В. И., Я р е м и к О. П., Кравцов В. В. Укр. физ. ж., 3, 190*
(1958).
93. П о п о в В. И. Частное сообщение (находится в печати), 1958.
94. Т о ц к и й И. А. Укр. физ. ж., 3, № 1 (дополнение), стр. 3 (1958).
95. С т р и ж а к В. И., Тоцкий И. А., Б о б и р В. В. Укр. физ. ж., 3, № 1 (до-
полнение), стр. 12 (1958).
96. A h n S. Н. and R о b е г t s J. Н. Phys, rev., 108, 110 (1957).
97. С о о n J. Н. Материалы Второй международной конференции по мирному исполь-
зованию атомной энергии, Женева, 1958. Доклад № 666.
98. А 1 1 е n W. D. and Н е n k е 1 R. L. Progr. Nucl. Energy voe. 2, p. 1 PergamoB
Press, bond., 1958.
99. Ф e т и с о в H. И. «Атомная энергия», 3, 211 (1957).
100. Позе X. Р., Г л а з к о в Н. П. ЖЭТФ, 30, 1017 (1956).
101. Coon J. Н., Davis R. W., Felthauser Н. Е. and Nicodemus D. В.
Phys, rev., Ill, 250 (1958).
102. Nakada M. P., Anderson J. D., Gardner С. C. and Wong C. Phys,
rev., 110, 1439 (1958).
103. Anderson J. D., Gardner С. C., Clure J. W., Me N a k a d a M. P. and
Wong C. Phys, rev., Ill, 572 (1958).
104. Андреев В. H. Частное сообщение, 1958.
105. Hauser W. and Feshbach H. Phys, rev., 87, 366 (1957).
106. Джелепов В. П.иПекер Л.К. Схемы распада радиоактивных ядер. Изд-во
АН СССР (1958).
ГЛАВА IV
СЕЧЕНИЯ ДЛЯ ПРОМЕЖУТОЧНЫХ И БЫСТРЫХ НЕЙТРОНОВ
1. СЕЧЕНИЯ РАДИАЦИОННОГО ЗАХВАТА
Для всех ядер, за исключением легких и «магических», сечения усреднены
по многим резонансам, так как ширина энергетического спектра падающих
нейтронов обычно значительно превышает среднее расстояние между уров-
нями составного ядра. В большей части экспериментальных работ сечения
радиационного захвата измерялись методом активации, позволяющим из-
мерять сечения радиационного захвата отдельных изотопов без разделения
естественной смеси [3—10, 15, 23, 35].
В работах [2, 19, 37] измерение сечений радиационного захвата про-
водилось методом регистрации мгновенного у-излучения, возникающего в
результате захвата нейтронов. В работах [20, 21, 31] использован метод
измерения пропускания сферических слоев из исследуемых материалов Ч
Последние два метода дают возможность измерять средние сечения
радиационного захвата для естественной смеси изотопов (включая неакти-
вирующиеся изотопы).
В работе [33] измерения проводились нейтронным спектрометром по
времени замедления нейтронов в свинце. В работе [19] для ряда элементов
(Zr, Sr, Ba, Tl, Pb, Bi) вследствие малой интенсивности у-излучения уда-
лось получить только верхние оценки сечений радиационного захвата. При
облучении нейтронами с энергией 2,7 и 4,0 Мэв наблюдалась дополнитель-
ная активация за счет реакций (пр), (n, a) (Cl, А1), а также вследствие
возбуждения изомерных состояний при неупругом рассеянии (In, Hg). Для
Таблица 1а
Источники нейтронов, начальные энергии и сечения
эталона J127
Источник . нейтронов, Энергия нейтронов, Мэв Сечение эталона, мбарн Литература
Sb—Be 0,025 820 [3, 7, 36]
Na—D2O 0,2—0,22 400 [4, 10]
T(p,n)He3 — — [5, 19]
Na—Be 0,83 — [21]
D(d, n)He3 2,5 51 [23]
D(d, n)He3 2,7 47 [5, 19]
D(d, n)He3 3,1 44 [23]
D(d, n)He3 4 37 [23
D(d, n)He3 4 23 [5]
Спектр нейтронов
деления 1 [4, 6, 9]
В работе [4] обсуждаются результаты и имеется обширная библиография отечествен-
ных и зарубежных работ, выполненных в 1949—1957 гг.
10*
148
Гл. IV. Сечения для промежуточных и быстрых нейтронов
Al, Hg эти эффекты выделить не удалось, поэтому для них также приве-
дены лишь верхние оценки.
Таблица 16
Сечения радиационного захвата для различных энергии
Изотоп или элемент и энергия нейтронов Сечение и период, мбарн Изотоп или элемент и энергия нейтронов Сечение и период, мбарн Изотоп или элемент и энергия нейтронов Сечение и период, мбарн
25 кэв ieS Sc46 Co69 4эТс In113 Cs183 Sm162 Sm164 Eu170 Gd168 Er170 ] Hf180 Re185 Re187 <4А [21] 56±30 [1] (85 дней) 7,7 [3] 7,7±0,8 [7] 45±9 [1] 5±3 [2] 0,6±3 [1] (3,1 ч) 900±300 (2,3 года) 668±100 [3] 527+70 [3] 298±30 [3] 710±71 3] 300±30 [1] 440±70 1] 2700+500 [1] 1000+200 [1] (17 ч) Os193 0,2—0,22 Мэв ieS 0,83 Мэв ieS 1 Мэв Со59 Кг84 Кг8® Nd14® Nd148 820±130 [1] (16 дней) <38 [4] <40 [2] 6,4 [9] (5 лет) 4,6 [9] (10,4 мин) 1,9 [9] (4,4 ч) <8 [9] (9,4 года) 2,4 [6] 40 [6] 80 [6] Lu175 Lu17® Re186 Re187 2,5 Мэв Te128-130 3,1 Мэв Te128-130 4 Мэв Te128~130 14 Мэв Gd1®0 Но1®5 160 [9] (3,7 ч) 330 [9] (6,8 дня) 180 [6] 165 [9J (17 ч) 12,4±3,3 [23] Ю,1±3 [23] 7,2±2,1 [23] 18,5 [22] 9,45 [22]
Рис. 146. График Оу (£) Для эГ»
Экспериментальные данные по энергетической зависимости сечений
радиационного захвата в области энергий, в основном 0,01 — 14,5 Мэв,
опубликованные до октября 1958 г., приведены на рисунках 146—198 и в
табл. 16. Часть графиков взята из Атласа [1].
Рис. 147. График ву (Е) для nNa.
Рис. 148. График ay (Е) для i2Mg.
6g, мбарн
Рис. 153. График ay (Е) для 19К<
61,м0арн
Рис. 159. График а? (2?) для 26Fe.
Рис. 161. График <rY(E) для 28Ni.
Рис. 165. График Оу (Е) для 32Ge.
Gj, Htfapff
Рис. 174. График а^(Е) для 42Мо.
Рис. 176. График av (Е) для 45Rh.
И Справочник по ядерно-физическим константам
11*.
6г, мбарн
Рис. 184. График av (£*) для 5вВа.
б/, мбарм
6*, (faptt
6/, барк
Рис. 193. График aY (Е) для 80Hg.
1. Сечения радиационного захвата
171
ЛИТЕРАТУРА
1. Hughes D., Harvey J. Neutrons Gross Sections, BNL-325, Second Edition
(1958).
2. Di venB. C. A/Gonf/15/P/667 (1958); частное сообщение Казачковскому О. Д., 1958.
3. М а с k 1 i n R. L., L a z а г Н. and. Lyon W. S. Phys, rev., 107, 504 (1957).
4. Л ейпу некий А. И., К а зачковский О. Д., Артюхов Г. Я., Б а-
рышников А. И., Беланова Т. G., Галков В. И., Ставне-
с к и й Ю. Я., Стумбур Э. А., Шерман Л. Е. Материалы Второй между-
народной конференции по мирному использованию атомной энергии, Женева, 1958.
Доклад 2219.
5. Галков В. И. Частное сообщение, 1955.
6. Hughes D., Garth R. G. and Eggler G. Phys, rev., 83, 234, (1951) и
G a rt h R. С., H ugh es D. and Levin J. S. Phys, rev., 87, 222 (1952).
7. Толстиков В. А., Кононов В. H. Частное сообщение, 1956.
8. Henkel R., В а г s h а 1 1 Н. Phys, rev., 80, 145 (1950).
9. Н u g h е s D. J., S p a t z W. D. B. and Goldstein N. Phys, rev., 75, 1781
(1949).
10. M a r t i n H., T a s h e k R. Phys, rev., 89, 1302 (1953).
И. Юз Д. Нейтронные исследования на ядерных котлах. Изд-во иностр, лит., 1954,
стр. 142.
12. Дементьев В. С., Тимошук Д.В. Докл. АН СССР, 27, 929 (1940).
13. М е щ е р я к о в М. Г. Докл. АН СССР, 48, 555 (1945).
14. Hummel V., Hammermesh В. Phys, rev., 82, 67 (1951).
15. F о г b е s S. Phys, rev., 88, 1309 (1952).
16. Власов H.-А. Нейтроны, M., ГТТИ, стр. 258 (1955).
17. Lane A., L у n n J. BrOc. Phys, soc., A 70, 557 (1957).
18. G r i f f i t h s J. H. Proc. Phys, soc., A 170, 513 (1939).
19. A p т ю x о в Г. Я. Частное сообщение, 1954.
.20. Кутиков И. Е. Частное сообщение, 1955.
21. Беланова Т. С. ЖЭТФ, 34, 574 (1958).
22. Perkin, О’С о n п о г and Coleman. Proc. Phys. Soc., 72, 505 (1958).
23. Пасечник M. В., Б a p ч у к И. Ф., Тоцкий И. А., С т р и ж а к В. И.,
Королев А. М., Гофман Ю. В., Л о в ч и к о в а Г. Н., К о л ты н и н Е. А.,
Яньков Г. Б. Материалы Второй международной конференции по мирному
использованию атомной энергии, Женева, 1958. Доклад № 2030.
24. Fields, Russell, Sachs and Wattenberg. Phys, rev., 71, 508 (1947).
25. Johnsrud, Silbert and Barscha 11, BAPS Ser., 11, 3, 165 (1958).
26. Hughes D. J., G a r t h R. G. and Levin J. S. Phys, rev., 91, 1423 (1953).
.27. Bilpuch, Weston, Newson, Rohrer and Jones, BAPS, Ser. II, 2, 219
(1957).
28. G о h e n S. G. Nature, 161, 475 (1948).
172
Гл. IV. Сечения для промежуточных и быстрых нейтронов
29. Von Н а 1 b a n Н. and Kowarski L. Nature, 142, 392 (1938).
30. В га tenah е, Peterson. Phys, rev., 110, 921 (1958).
31. Б e л а и о в a T. G. Частное сообщение, 1959 (будет опубликовано).
32. Newson Н. W., В i 1 р u с h Е. G. BAPS, Ser., II, 2, 218 (1957).
33. Владимирский В. В., Кирпичников И. В., Попов А. А., Р а д-
кевич И. А., Сухоручкин С. И., см. также Бергман А. А., И са-
ков А. И., Попов ГО. П., Ш а п и р о Ф. Л. ЖЭТФ, 33, 1 [7]9 (1957).
Шапиро Ф. Л. Частное сообщение, 1958.
34. Н u g h е s D., S с h w а г t z R. Neutron Gross Sections, BNL-325, Suppl. 1 (1957).
35. T о л с т и к о в В. А. Частное сообщение, 1959 (будет опубликовано).
36. М а с k 1 i п В. L. Материалы Второй международной конференции по мирному
использованию атомной энергии, Женева, 1958. Доклад № 671.
2. РЕЗОНАНСНЫЕ ИНТЕГРАЛЫ ЗАХВАТА И ДЕЛЕНИЯ
Резонансным интегралом захвата обычно называется величина:
оо nCd
Iy = oy(£’)^= ay(u)du, (1}
ECd —00
где jEcd—эффективная граница кадмиевого среза, Иса — соответствующая
этой энергии летаргия. Если вблизи резонанса записать ву(Е) в виде (см.
приложение 5):
•+Сет-Тл"
/?ез = -^^. (2)
Так как а0 = 4лк20ф«, то /?ез = 2л2к2 .
1 Hq 1
Подставив в это выражение численные величины, получим:
/?ез = 4120^р, (3)
где Гп, Гу и Г в мв;
Ео в эв;
/уез в барнах.
Обычно предполагается, что с достаточной степенью точности полный резо-
нансный интеграл захвата /у имеет вид
т ~ V 7рез I 71/®
2 у •— yi “Т" 1 у ’
i
где суммирование производится по всем резонансам, а
rl/v (^у 2200 м/сек)
учитывает суммарный вклад сечения, подчиняющегося закону i/v9
1 Это справедливо при выполнении условий Е^^кТ и Ео Г, что имеет место
в большинстве случаев, где к — постоянная Больцмана, а Т — абсолютная температура.
2. Резонансные интегралы
173
в полный резонансный интеграл захвата х. Параметры резонансных уровней
составных ядер приведены выше.
Таблица резонансных интегралов захвата и деления составлена в основ-
ном по работе [1], где собраны более ранние материалы [3, 10, И], а также
некоторые данные, опубликованные на Второй международной женевской
конференции в 1958 г.
В качестве стандарта при активационных измерениях авторами исполь-
зовался образец Ап197 толщиной 0,015 мг/см2, для которого при толщине
кадмиевого фильтра 0,44 г/см2, принимались значения ZY = 1558 ± 496 барн,
л 1^ = 45 барн [1].
Авторами [1] сделан пересчет результатов измерений работы [19] на
основании новых данных по тепловым сечениям элементов и исходя из ука-
занного выше значения резонансного интеграла Au197. Толщины применяв-
шихся в работе [19] образцов варьировались от 0,2 до 5 мг/см2.
В работе [3] резонансные интегралы захвата измерены при помощи
большой графитовой призмы с полостью внутри, где помещались исследуе-
мые образцы. Размещенные в графите счетчики BF3 на достаточно большом
расстоянии от полости имели практически постоянную чувствительность
к нейтронам различных энергий. В качестве стандарта использован бор.
В табл. 2 включены данные работы [2]. В этой работе резонансные
интегралы захвата получены методом измерения реактивности реактора при
внесении исследуемого образца в активную зону. В качестве стандарта
использован литий, для которого сечение поглощения тепловых нейтронов
принималось 71,0 ±1,0 барн.
В работе [12] резонансные интегралы активации измерены по отноше-
нию к резонансному интегралу Со59, для которого принято = 48,6 барн
(среднее из двух значений, приведенных в работе [1]) и тепловое сечение
36,8 барн. К результатам, полученным в работе [10], прибавлена часть
без изменения экспериментальной ошибки за счет неточности в этой вели-
чине.
Приведенные в табл. 2 значения 1ц» пересчитаны на основании новых
данных по тепловым сечениям. Все приведенные в табл. 2 величины даны
в барнах.
Знаком «х» отмечены значения ZY, рассчитанные по известным парамет-
рам резонансов, без учета вклада вышележащих уровней. Проставленные
рядом со значениями резонансных интегралов цифры в прямых скобках
означают ссылку на соответствующие работы. Первый результат, по нашему
мнению, является наиболее достоверным.
Буквы латинского алфавита обозначают следующие особенности приво-
димых в таблице величин:
а —из-за наличия резонанса вблизи тепловой области энергий резуль-
таты измерений существенно зависят от используемого Cd-фильтра;
6 —сечение захвата не подчиняется закону 1/v вблизи тепловой области
энергий;
с —измерено по у-квантам захвата; возможно некоторое самопоглощение
в образце;
1Это соотношение легко получить из уравнения (1), если принять
Оу 2200 м/сек
V= Г4б£—
^Cd=0^ эв-
Исходя из толщин кадмиевых фильтров [1] авторы считали, что I^v=0,44о^(2200л»/еек,)
гкак это и принято в табл. 2.
174
Гл, IV. Сечения для промежуточных и быстрых нейтронов
Резонансные интегралы захвата и деления
Таблица 2
Изотоп или элемент Измерено Рассчитано
по активации по поглощению вклад резонансной части вклад «1/и»
aLi — 28 (1] — 31 [1] 32,2±0,6[2J
SB — 280±40 [2] — 342 [2]
,N — 4,8±2,4 (2] — 0,83
pi© — 2,3±0,5 (2] — <4,4.10-»
Na23 -0,24 [1] 0,27 [1] 0,12(/Л) [1] 0,23
i2Mg — <0,08 [10] 0,9 [1] — 0,028
Al2’ -0,16 [1] <0,165 [10] 0,18 [1] — 0,10
i<Si — 0,5 [1] — 0,07
psi -0,092 [1] <2 [1] — 0,09
i«S — 0,6 [1] — 0,23-
i7Cl — 12,8±1,7 [2] 12 [1] — 14,8
19K —. 1,1 [1] 3,5±1,1 [2] — 0,91
aoGa — 2 [1] — 0,1^
Sc43 -10,7 [1] — — 10,5
22T1 — 3,0 [1] 3,8±0,9 [2] — 2,6
V6i -2,2 [1] 3,3±0,8 [2] — 2,2
24Gr — 1,9 [1] 2,6±1,1 [2] — 1,4
Mn66 -11,8 [1] 11,7^1,5 [1] 10,8 [1] 10,3±2,5 [10] 12(«Л) [1] 5,8
2eFe — 2,1 [10] 2,1 [1] 2,3±0,25 [3] 2,3±0,4 [2] — 1,1
Go59 49,3 [1] 48 [1] 38,3±4,0 [2] 9О(*7г) [1] 16,3
z8N) — 3,2±0,5 [2] <3,4 [10] 4 [1] 2,1
2<)Cu 3,7 [1] 3,7±0,8 [2] 4 [1] 3,3±0,3 [3] 2,8±0,6 [10] — 1,7
2. Резонансные интегралы
175
Продолжение табл. 2
Изотоп или элемент Измерено Рассчитано
по активации по поглощению вклад резонансной части вклад «l/v>
Си63 4,4 [1] 0,8(s) [1] 1,95
Си«б 2,2 [1] — 0,8(s) [1] 0,92
— 2,l±0,2 [10] 0 ГЦ — 0,48
• [IJ 3,4±0,8 [2]
3iGa — 11,7±2,7 [2] — 1,23
Ga«9 9,2 [1] — 20 (s) [1] 0,62
Ga71 15 [1] — 1,76
зг^е — 3,5±2,9 [2] — 1,1
As76 36,8 [1] 33 [1] 48* 1,9
170(«Л) [1]
84Se — 9,6±1,2 [2] — 5,4
35 Вг — 118±14 [2] — 2,9
Вг79 147 [1] — 116* 4,6
62 (s) [1]
э?ВЬ — 9,0±2,8 [2] 0,32
aeSr — 16 [1] — 0,53
10,0±2,6 [2]
Y89 0,91 [1] 0,56
4oZr — 0,68+0,1 [10] — 0,08
2,3+0,5 [16]
3,7±0,5 [2]
3 [1]
Nb93 3,86 [1] 8,3 [1] 8,3±1,1 [17] 0,51
42^0 — 13,8+1,7 [2] 24,2* 1,2
13 [1]
Mo96 — 106* 6,1
Mo96 — — 26,7* 0,53
Rh103 656 [1] 575 [1] 1080(i/i) [1] 69
4ePd — 23 [1] — 3,5
47^g — >650 [1] 725* 28
466±70 [2]
Agio7 74 [1] — 90* 15
82 [1]
Agio9 1160 [1] — 1400* 40
1206(«Л) [1]
4в1п — 3590+250 — 86
2220±300 [2]
In113 1050 [1] — 225* 26
In116 2640 [1] — ЗОЮ* 91 (a)
2340±200 [14] 1752(i/i) [1]
50^П — 5,7±0,7 [2] 5,7* 0,27
4,3 [1]
3,4±0,3 [10]
Sn116 — — 13,3* <2-10"8
Sn117 — —. 10,7* —
Sn118 — — 3,99* <5.10-*
Sn124 — — 11,4* 0,09
176
Гл. IV. Сечения для промежуточных и быстрых нейтронов
Продолжение табл. 2
Изотоп или элемент Измерено Рассчитано
по активации по поглощению вклад резонансной части вклад «l/v>
siSb — 115±12 [3] 106±13 [2] 176* 2,5
Sb^i 162 [1] — 228* 2,6
Sb123 -138 — 105* 1,1
52^e — 36 [1] 50,0±6,0 [2] — 2,1
Те123 — — 310* 180
J127 140 [1] 130±18 [3] 106±12 [2] 150(s) [1] 132* 3,1
J126 36±4 [12] 433±40 [10] 17* 370* 4,8 13
Cs133 — 169±28 [2] — —
Cs136 62±2 [12] — — —
.56 Ba — 7,5 [1] 12,6±1,7 [2] 7,2* 0,53
Ba135 — — 86* 2,5
Ba13® — — 13* 0,18
s?La — 11 [1] 5,5±2,0 [3] 12,8* 4,1
5 8 Ge — 3,7±1,7 [2] — 0,32
Pr141 11,3 [1] 7±3 [3] — 5,1
«oNd — 40±6 [3] 41* 20
Nd143 — 154* 140
Nd146 — — 270* 26
Pm147 — — -2000 [18] 26
— 1790±270 [2] — (a)
Sm151 — — -2000 [18] —
Sm162 <1750 [1] 2060±100 [10] — 98
Eu163 950 [1] — 1400 [1] 1330* 200
44Cd — 67,0±8,0 [2] — («)
71LU — 720±70 [3] 50
72Hf 1750 (c)[l] 2850±350 [10] 2800±600 [3] 1470±200 [2] 2550 [10] 2778(tA) [1] 1700* 46
Hfl77 — 7520* 170
Hfl78 945* 33
Hfl79 — — 380* 29
Hf180 21,8 [1] — 26* 5,5
Ta181 590 [1] 474±62 [2] 668* 555 (s) [1] 9,2
74w — 290±35 [2] 170±20 [3] 244* 8,5
W182 — — 246* 8,8
183 — — 303* 4,8
86 355 [1] — 482* 180(«Л) [1] 15
2. Резонансные интегралы
177
Продолжение табл. 2
Изотоп или элемент Измерено Рассчитано
по активации по поглощению вклад резонансной части вклад «1/ю»
Re185 1160 [1] 2670* 46
1630(«Л) [1]
Re187 305 [1] — 310(s) [1] 30
97*
7eOs —. 180±20 [2] — 6,7
771г —— 2000±490 [2] — 193
I Г191 3500 £1] 3280* 420
7680(i/i) [1]
1Г193 1370 [1] — 976(«Л) [1] 57(a)
78^ — 74±15 [10] 104* 3,9
69 [1]
pt,195 — 298* 12
pt,198 — — 42* 1,8
Au19? 1558(d) [1] — 1575* 43,5
1390 [1]
8()Hg — 73±5 [3] — (Ь)
72,4±8 [2]
31,0 [1]
Т|2оз 129 [1] 4,8
Трое 0,5 [1] — — 0,04
eaPk — 0,1 [1] — 0,075
83® i 0,085±0,008 [4] — — 0,008
0,06±0,01 [10] 0,1* 0,015
0,5 [1]
jipsa 67±3 [14] 61,8±12 [2] 83(8) [1] 3,2
67±5 [5] 88*
69,8 [1] 95 [9]
Т^гзз (y)500±150 [11] — — -590
pa233 y700±200 [11] — — -35
470±90 [12]
(1,18 мин)
400 [6]
(1,18 мин)
270 [6]
(6,7 ч)
92U — 224±40 [2] — 3,4
(J 233 — vl00±40 [11] —
v+/ 1000±200 [11] /650 (g) [1] /234 [1]
и234 — y700±70 [11] 710±60 [7] 40
U236 271±25 [9] 971 Г11 — />260(s) [1] 255 [1]
U236 xi/l [1J 350±40 [9] 400±50 [11] 340±40 [15] 2,6
257±22 [12] 310 [7]
U238 280±10 [11] — 279±7 [15] 1,2
282 [1] 290(8) [1]
297 [1]
Np237 — 945±130 [10] 457* 75
pu238 — (Y)3260±280 — 180
(/)25±5 [12]
12 Справочник по ядерно-физическим константам
178
Гл, IV, Сечения для промежуточных и быстрых нейтронов
Продолжение табл. 2
Изотоп или элемент Измерено Рассчитано
по активации по поглощению вклад резонансной части вклад «1/г»
Рц239 Рц240 — (v)1500±300i [И] (у+^ЗбОО^ЮОО1 [И] (у)9000±1000 [11] 2502 (g) [1] 188±17 [20] 8500* (а) 130
Рц242 — (у) 11450±1000 [10] (у)10000±2800 [13] (У) 3±4 [12] 1275±30 [8] 1030* 13
Am248 — 2290±50 [8] 260* 33
1 Нижняя граница интеграла 0,15 эв.
* Нижняя граница интеграла 2 эв.
d — принято в качестве стандарта; сту (2200 л*/сея) = 98 барн\
/ — резонансный интеграл деления;
g —сделана графическая оценка. Для Ри239 граница среза принята в 2 эв
и вклад поглощения «1/у» не выделен;
$ — оценено по средним параметрам резонансов;
th — оценено по параметрам первого сильного резонанса и тепловому се-
чению.
ЛИТЕРАТУРА
1. Macklin R.L. and Romerance Н. S. Progress in Nucl. Energy 1, Phys, and
Math. p. 179, Pergamon Press, 1956.
2. Климентов В. Б., Грязев В. М. «Атомная энергия», 3, Я» 12, 507 (1957).
3. Спивак П. Е., Ерозолимский Б. Г., Дорофеев Г. А., Лавре н-
ч и к В. Н. Материалы Второй международной конференции по мирному использо-
ванию атомной энергии, Женева, 1955. М., Изд-во АН СССР, 1958. стр. 184.
4. Cooper Р. N. Nucl. Sci. Abstr., И, 8, р. 498, Abstr. 4630 (1957).
5. Macklin R. L. and Pomerance H. S. J. Nucl. Energy, 2, 243 (1956).
6. Smith R. R., P a s s e 1 T. O., R e e d e r S. D., A 11 e у N. P. and H eathR.'L.
Nucl. Sci. Abstr., 10, 4, p. 233, Abstr., № 1907 (1956).
7. P i 1 c h e г V. E., Hughes D. J. and Harvey J. A. Bull. Amer. Phys. soc.
Ser., II, 1, № 4, p. 187 (1956).
8. Butler J.P., Lonnsburv M. and Merrit J. S. Canad. J. Phys., 35, 147
(1957).
9. Butler J. P., Lonnsbury M. and Merrit J. S. Reactor Physics., Con-
stants, ANL-5800 (1958).
10. Rose H., Cooper W. A., Tattersail R. В. Материалы Второй междуна-
Sодной конференции по мирному использованию атомной энергии, Женева, 1958.
[оклад № 14.
И. Halperin J. and Stoughton R. W. Материалы Второй международной
конференции по мирному использованию атомной энергии, Женева, 1958. Доклад
№ 1072.
12. Eastwood Т. А., В a erg А. Р., Bigham С. В., G rummitt W. Е.,
Roy J. С., R о у L. Р. and Schuman R. Р. Материалы Второй международной
конференции по мирному использованию атомной энергии, Женева, 1958. Доклад
№ 203.
13. К р у п ч и ц к и й П. А. «Атомная энергия», II, № 3, 24Э (1957).
14. М я с и щ е в а Г. Г., А н и к и н а М. П., Гольдин Л. Л., Э р ш л е р Б. В.
«Атомная энергия», II, № 1, 22 (1957).
. 15. Harvey J. A. and Schwartz R. В. Progress in. Nucl. Energy, 2. Phys, and
Math p. 51, Pergamon Press bond., 1958.
16. Добрынин Ю. П., Дорофеев Г. А., Кутиков И. E. «Атомная энергия»,
III, № 10, 323 (1957).
3. Сечения в зависимости от летаргии
179
17. Saplakoglu A., Bollinger L. М. and Cote R. Е. Phys, rev., 109, 1258
(1958).
18. Harvey J. А., В 1 о с к R. G. and S la nghter G. G. Материалы Второй Меж-
дународной конференции по мирному использованию атомной энергии, Женева, 1958.
Доклад № 673.
19. Harris S. R., Muelhause С. О. and Thomas G. E. Phys, rev., 79, 11»
(1950).
20. Bollinger L. M., С о t e R. E. and Thomas G. E. Материалы Второй между-
народной конференции по мирному использованию атомной энергии, Женева, 1958.
Доклад № 687.
3. СЕЧЕНИЯ РАССЕЯНИЯ, ПОГЛОЩЕНИЯ И ДЕЛЕНИЯ
В ЗАВИСИМОСТИ ОТ ЛЕТАРГИИ
При расчетах ядерных реакторов [4] удобно пользоваться сечениями
делящихся и конструкционных материалов, заданных как функции летар-
гии и = In EBepx/Et где .Еверх = 2 Мэв — средняя энергия спектра нейтронов
деления, при этом мВерх = 01.
Ниже в табл. За и 36 приведены сечения рассеяния для ряда конструк-
ционных материалов и основных замедлителей; в табл. 4 и 5 — сечения рас-
сеяния, радиационного захвата и деления U238 и Th232; в табл. 6 —сечения
радиационного захвата на пару осколков деления U235; в табл. 7—9 —сече-
ния деления, полного поглощения (радиационный §ахват + деление) и рас-
сеяния для U233, U235 и Ри239; в табл. 10 — сечения деления Ри241. В основ-
ном сечения даны в диапазоне от и= —1,625, что соответствует ~ 10 Мэв
(принимаемая в расчетах верхняя граница энергии спектра нейтронов деле-
ния), до н=18,2, что соответствует энергии кТ = 0,0253 эв (при комнатной
температуре), с интервалами 0,125 и 0,25.
Для тяжелых ядер и осколков деления U235 даны также значения
интегралов
и
I(u)= o(u')du',
иверх
где wBepx = —1,625 для тяжелых ядер (кроме Ри241) и иверх = 0 для осколков
деления U236.
Таблицы сечений составлены в основном по данным Первой женевской
конференции 1955 г.
Исправления и дополнения, сделанные на основании экспериментальных
данных, опубликованных на Второй международной конференции по мир-
ному использованию атомной энергии и в течение 1956—1958 гг., отно-
сятся главным образом к сечениям осколков деления U235, сечениям радиа-
ционного захвата U238 и Th232, сечениям деления в области энергий > 20 кэв
и др.
В резонансной области энергий сечения усреднены в интервалах летаргии
1 С / ,ч , ,
о = — \ а(и )аи .
Au j ' 7
Ди
Однако из-за отсутствия необходимых экспериментальных данных такое
усреднение не всегда удается провести вполне строго. В ряде случаев исполь-
зовались результаты теоретических расчетов. Все приведенные в таблицах
значения сечений и резонансных интегралов даны в барнах.
1 Перевод и в Е дан в табл. 9 на стр. 197.
12*
180 Гл. IV. Сечения для промежуточных и быстрых нейтронов
а. Сечения рассеяния
Сечения рассеяния а8 (и) получены главным образом из кривых полных
сечений О/(£), приводимых обычно в атласах [1—3], путем вычитания из
(Е) сечений радиационного захвата oY (Е) или сечения полного поглоще-
ния оа(Е)(для делящихся ядер). Такое вычитание не может быть проведено
непосредственно в области энергий, где в сечениях обнаруживаются резо-
нансы. В этих случаях сечение рассеяния принималось равным сечению потен-
циального рассеяния или среднему сечению рассеяния в резонансной области.
Для делящихся ядер сечение рассеяния в области малых энергий приняты
по данным работ [2, 5, 6] соответственно для U233, U236, и Ри239.
Известно, что в резонансной области прйводимые обычно кривые зави-
симости полных сечений от энергии не всегда отражают истинный энерге-
тический ход этих сечений, — влияние конечной разрешающей способности
измерительной аппаратуры и конечной толщины образцов, используемых при
измерениях (резонансная блокировка в образцах). Последнее обстоятельство
может привести к тому, что измеренное среднее полное сечение в данной
области энергий оказывается меньше истинного. Если еще при этом низкая
разрешающая способность прибора сглаживает резонансную структуру, пред-
ставление об истинном сечении может быть ошибочным. Однако вследствие
больших вычислительных трудностей поправки на эти эффекты в сечения рас-
сеяния не вводились.
Для обычных замедлителей и ряда конструкционных материалов сече-
ния радиационного захвата пренебрежимо малы по сравнению с сечениями
рассеяния и приводимые в таблицах сечения фактически являются полными.
В области энергий, где возможно неупругое рассеяние, в таблицах при-
ведены полные сечения рассеяния (упругого и неупругого). Имеющиеся
в настоящее время данные отдельно по сечениям упругого и неупругого рас-
сеяния приведены в гл. III.
б. Сечения радиационного захвата
Сечения радиационного захвата U238 и Th232 в области энергий выше
104 эв приняты по данным работ [7, 2]. В интервале энергий от ~250 до
104 эв сечения радиационного захвата рассчитаны по методике, изложенной
в Приложении 5. Для /£п<250 эв следует пользоваться параметром резонанс-
ных уровней, приведенными в гл. Пн. 1.
Сечения деления U238 и Th232 взяты из работ [2, 8]. Средние сечения
радиационного захвата на пару стабильных и долгоживущих (Т\2 > 100 дней)
осколков деления U235 получены в результате обработки экспериментальных
данных по сечениям и резонансным интегралам отдельных осколков [9].
В средних сечениях поглощения учтен вклад только таких осколков, теп-
ловые сечения которых не превышают 103 барн, поэтому Cd113, Хе135, Sm149,
Sm151, Eu155, Gd157 из рассмотрения исключены.
В основных чертах методика расчета средних сечений радиационного
захвата изложена в Приложении п. 5.
При расчетах учитывали вклад в сечение 5- и ^-нейтронов. Конкурен-
цией неупругого рассеяния пренебрегали.
Полный резонансный интеграл радиационного захвата на пару стабиль-
ных и долгоживущих осколков деления U236 тепловыми нейтронами (кроме
осколков, перечисленных выше) с пределами интегрирования от 0,13 эв до
2 Мэв, с учетом поглощения «1/а», равен 250±50 барн.
Сечение радиационного захвата и резонансный интеграл Ри240 обуслов-
лены первым резонансным уровнем, поэтому данные для него не приводятся.
Для других ядер имеющиеся в настоящее время экспериментальные
данные по сечениям радиационного захвата приведены в гл. IV, 1.
3. Сечения в зависимости от летаргии
181
в. Сечения деления и полного поглощения делящихся ядер
Сечения деления U233, U236, Ри239, Ри241 приняты в соответствии с данны-
ми, приведенными в работах [1, 2], где содержатся также результаты отече-
ственных работ по измерению (Е), U233 и Ри241 [10].
Для получения средних сечений деления в резонансной области энергий
использовались данные по параметрам резонансных уровней, работа [5] для
U236, [6] для Ри239. Для U233 непосредственно усреднялась кривая of(E) из
работы [2]. При этом предполагалось, что резонансный интеграл, рассчитан-
ный по кривой af (Е) должен совпадать с экспериментально измеренным, (так
как применяемые в камерах слои делящихся веществ достаточно тонкие).
В таблицы внесены исправления и дополнения в соответствии с результата-
ми измерений <Jf(E) в области >0,01 Мэв, опубликованными в работах [8, 2].
Сечения полного поглощения oo = oY-|-a/ получены путем умножения
Оу на (1-|-а). Зависимость а(Е) для каждого из изотопов принималась на
основании результатов измерений как самой величины а, так и величины
V СТ/
Зависимости а и ¥Эфф от £ в области малых энергий измерялись в работе
[11]; в области промежуточных энергий—в работах [14, 15, 12] для U235
и Ри239, в работах [6, 13] и Ри239, в работе [18] для U235 и при 0,4 Мэв
в работе [19] для Ри239. Использованы также данные некоторых других
работ [20—23].
Результаты различных авторов в ряде случаев не согласуются между
собой, так как измерение указанных величин сопряжено с большими экспе-
риментальными трудностями. Кроме того, данные для U233 в области от
100 эв до 104 эв отсутстствуют. Поэтому приводимые в таблицах величины оа
для данной летаргии не всегда имеют определенный физический смысл.
Сечения деления и поглощения нормированы при и = 18,2 к значениям,
рекомендованным комиссией Первой женевской конференции. Уточнения зна-
чения этих сечений приведены в гл. 1.
Таблица За
Сечения рассеяния некоторых конструкционных материалов
и основных замедлителей в зависимости от летаргии
и Н2О D2o н Li« Li? Be ВеО С О
18,2 108,2 14,5 36 1,4 1,1 6,0 10,2 4,8 4,2
18,00 98,1 14 34 1,4 1,1 6,0 10,1 4,8 4,1
17,75 90,1 13,5 32 1,4 1,1 6,0 10,1 4,8 4,1
17,50 84,0 13,2 30 1,4 1,1 6,0 10,0 4,8 4,0
17,25 77,9 12,8 28 1,4 1,1 6,0 9,9 4,8 3,9
17,00 72,9 12,5 27 1,4 1,1 6,0 9,8 4,8 3,9
16,75 69,8 12,2 26 1,4 1,1 6,0 9,8 4,8 3,8
16,50 63,8 11,7 25 1,4 1,1 6,0 9,8 4,8 3,8
16,25 59,8 11,5 24,5 1,4 1,1 6,0 9,8 4,8 3,8
16,00 57,8 11,2 23,5 1,4 1,1 6,0 9,8 4,8 3,8
15,75 53,8 11,0 23 1,4 1,1 6,0 9,8 4,8 3,8
15,50 50,8 10,9 22,5 1,4 1,1 6,0 9,8 4,8 3,8
15,25 48,8 10,7 22,0 1,4 1,1 6,0 9,8 4,8 3,8
15,00 47,2 10,6 21,7 1,4 1,1 6,0 9,8 4,8 3,8
14,75 46,2 10,5 21,2 1,4 1,1 6,0 9,8 4,8 3,8
14,50 45,6 10,5 20,9 1,4 1,1 6,0 9,8 4,8 3,8
14,25 44,8 10,5 20,5 . 1,4 1,1 6,0 9,8 4,8 3,8
14,00 44,8 10,5 20,5 1,4 1,1 6,0 9,8 4,8 3,8
13,75 44,6 10,5 20,4 1,4 1,1 6,0 9,8 4,8 3,8
13,50 44,6 10,5 20,4 1,4 1,1 6,0 9,8 4,8 3,8
13,25 44,6 10,5 20,4 1,4 1,1 6,0 9,8 4,8 3,8
13,00 44,4 10,5 20,3 1,4 1,1 6,0 9,8 4,8 3,8
182
Гл, IV. Сечения для промежуточных и быстрых нейтронов
Продолжение табл. За
U НгО DSO н | L17 | Be | ВеО | с 1 О
12,75 44,2 — 20,2 1,4 1,1 6,0 9,8 4,8 3,8
12,50 44,2 — 20,2 1,4 1,1 6,0 9,8 4,8 3,8
12,25 44,0 — 20,1 1,4 1,1 6,о 9,8 4,8 3,8
12,00 44,0 — 20,1 1,4 1,1 6,0 9,8 4,8 3,8
11,75 44,0 — 20,1 1,4 1,1 6,0 9,8 4,8 3,8
11,50 44,0 — 20,1 1,4 1,1 6,0 9,8 4,8 3,8
11,25 43,8 — 20,0 1,4 1,1 6,0 9,8 4,8 3,8
11,00 43,8 — 20,0 1,4 1,1 6,0 9,8 4,8 3,8
10,75 43,8 — 20,0 1,4 1,1 6,0 9,8 4,8 3,8
10,50 43,8 — 20,0 1,4 1,1 6,0 9,8 4,8 3,8
10,25 43,8 — 20,0 1,4 1,1 6,0 9,8 4,8 3,8
10,00 43,8 — 20,0 1,4 1,1 6,0 9,8 4,8 3,8
9,75 43,8 — 20,0 1,4 1,1 6,0 9,8 4,8 3,8
9,50 43,8 — 20,0 1,3 1,1 6,0 9,8 4,8 3,8
9,25 43,8 — 20,0 1,22 1,1 6,0 9,8 4,8 3,8
9,00 43,8 — 20,0 1,24 1,1 6,0 9,8 4,8 3,8
8,75 43,8 20,0 1,28 1,1 6,0 9,8 4,8 3,8
8,50 43,8 — 20,0 1,20 1,1 6,0 9,8 4,8 3,8
8,25 43,8 — 20,0 1,26 1,1 6,0 9,8 4,8 3,8
8,00 43,8 — 20,0 1,23 1,1 6,0 9,8 4,8 3,8
7,75 43,8 — 20,0 1,21 1,1 6,0 9,8 4,8 3,8
7,50 43,8 — 20,0 1,21 1,1 6,0 9,8 4,8 3,8
7,25 43,6 — 19,9 1,11 1,1 6,0 9,8 4,8 3,8
7,00 43,4 — 19,8 1,10 1,1 6,0 9,8 4,8 3,8
6,75 43,2 -— 19,7 1,01 1,1 6,0 9,8 4,8 3,8
6,50 43,0 — 19,6 0,97 1,1 6,0 9,8 4,8 3,8
6,25 42,8 — 19,5 0,99 1,1 6,0 9,8 4,8 3,8
6,00 42,6 — 19,4 0,99 1,1 6,0 9,8 4,8 3,8
5,75 42,4 — 19,3 0,98 1,1 6,0 9,75 4,8 3,75
5,50 42,0 — 19,2 0,95 1,1 6,0 9,60 4,8 3,60
5,25 41,6 — 19,0 0,89 1,1 5,9 9,55 4,8 3,55
5,00 40,5 — 18,5 0,75 1,1 5,9 9,40 4’, 7 3,5
4,75 39,9 — 18,2 0,55 1,1 5,9 9,38 4,65 3,48
4,50 38,7 — 17,6 0,48 1,1 5,9 9,38 4,62 3,48
4,25 37,9 — 17,2 0,43 1,1 5,9 9,38 4,60 3,48
4,00 36,3 — 16,4 0,45 1,1 5,9 9,38 4,57 3,48
3,75 34,7 — 15,6 0,5 1,1 5,85 9,33 4,49 3,48
3,50 33,1 — 14,8 0,55 1,1 5,85 9,35 4,46 3,50
3,25 30,7 — 13,6 0,62 1,1 5,8 9,31 4,44 3,51
3,00 28,7 — 12,6 0,70 1,1 5,6 9,11 4,44 3,51
2,75 26,3 — 11,4 0,90 1,04 5,4 8,92 4,40 3,52
2,50 24,5 — 10,5 1,45 1,17 5,1 8,83 4,36 3,53
2,25 22 — 9,23 3,25 1,75 4,6 8,15 4,2 3,55
2,00 20,3 — 8,3 5,9 7,40 4,2 7,9 3,98 3,70
1,75 18,9 — 7,38 1,95 1,95 3,9 8,02 3,80 4,12
1,50 27,0 — 6,50 1,51 1,51 3,5 17,5 3,5 14,0
1,25 14,8 — 5,75 1,35 1,35 3,6 6,9 3,25 3,3
1,00 13,5 — 5,25 1,25 1,20 3,9 6,95 3,00 2,95
0,75 14,8 — 4,4 1,18 1,4 3,4 9,4 2,7 6,0
0,50 10,6 — 3,78 1,1 1,4 з,о 6,0 2,33 3,0
0,25 8,6 — 3,3 1,05 1,5 2,1 4,1 1,95 3,5
0,00 • 7,5 — 2,78 1,1 1,60 1,55 2,45 1,6 2,22
-0,25 6,3 — 2,56 1,3 1,65 2,51 3,5 1,7 1,15
-0,50 7,1 — 2,15 1,60 1,80 2,4 5,2 1,85 1,79
-0,75 5,5 — 1,85 1,90 2,00 1,95 3,75 1,62 2,87
—1,00 4,4 — 1,55 1,80 2,10 1,80 3,2 1,2 1,4
-1,25 4,1 — 1,25 1,90 2,10 1,74 3,34 1,32 1,2
-1,50 3,2 — 1,01 1,75 1,90 1,7 2,9 1,25 1,50
-1,75 3,0 — 0,84 1,65 1,70 1,65 3,01 1,2 1,15
3. Сечения в зависимости от летаргии
183
Таблица 35
Сечения рассеяния некоторых конструкционных материалов
и основных замедлителей в зависимости от летаргии
и iNa 13AI 19К 2<СГ 2вКе 28Ni 40Zr 82РЬ 8зВ1
18,2 3,1 1,4 2,1 4,2 11,0 17,5 6,2 11,0 9,0
18,00 3,1 1,4 2,1 4,2 11,0 17,5 6,2 11,0 9,0
17,75 3,1 1,4 2,1 4,2 11,0 17,5 6,2 11,0 9,0
17,50 3,1 1,4 2,1 4,2 11,0 17,5 6,2 11,0 9,0
17,25 3,1 1,4 2,1 4,2 11,0 17,5 6,2 11,0 9,0
17,00 3,1 1,4 2,1 4,2 11,0 17,5 6,2 11,0 9,0
16,75 3,1 1,4 2,1 4,2 11,0 17,5 6,2 11,0 9,0
16,50 3,1 1,4 2,1 4,2 11,0 17,5 6,2 11,0 9,0
16,25 3,1 1,4 2,1 4,2 11,0 17,5 6,2 11,0 9,0
16,00 3,1 1,4 2,1 4,2 11,0 17,5 6,2 11,0 9,0
15,75 3,1 1,4 2,1 4,2 11,0 17,5 6,2 11,0 9,0
15,50 3,1 1,4 2,1 4,2 11,0 17,5 6,2 11,0 9,0
15,25 3,1 1,4 2,1 4,2 11,0 17,5 6,2 11,0 9,0
15,00 3,1 1,4 2,1 4,2 11,0 17,5 6,2 11,0 9,0
14,75 3,1 1,4 2,1 4,2 11,0 17,5 6,2 - 11,0 9,0
14,50 3,1 1,4 2,1 4,2 11,0 17,5 6,2 11,0 9,0
14,25 3,1 1,4 2,1 4,2 11,0 17,5 6,2 11,0 9,0
14,00 3,1 1,4 2,1 4,2 11,0 17,5 6,2 11,0 9,0
13,75 3,1 1,4 2,1 4,2 11,0 17,5 6,2 11,0 9,0
13,50 3,1 1,4 2,1 4,2 11,0 17,5 6,2 11,0 9,0
13,25 3,1 1,4 2,1 4,2 11,0 17,5 6,2 11,0 9,0
13,00 3,1 1,4 2,1 4,2 11,0 17,5 6,2 11,0 9,0
12,75 3,1 1,4 2,1 4,2 11,0 17,5 6,2 11,0 9,0
12,50 3,1 1,4 2,1 4,2 11,0 17,5 6,2 11,0 9,0
12,25 3,1 1,4 2,1 4,2 11,0 17,5 6,2 11,0 9,0
12,00 * 3,1 1,4 2,1 4,2 11,0 17,5 6,2 11,0 9,0
11,75 3,1 1,4 2,1 4,2 11,0 17,5 6,2 11,0 9,0
11,50 3,1 1,4 2,1 4,2 11,0 17,5 6,2 11,0 9,0
11,25 3,1 1,4 3,1 4,2 11,0 17,5 6,2 11,0 9,0
11,00 3,1 1,4 3,1 4,2 11,0 17,5 6,2 11,0 9,0
10,75 3,1 1,4 2,1 4,2 11,0 17,5 6,2 11,0 9,0
10,50 3,1 1,4 2,1 4,2 11,0 17,5 6,2 11,0 9,0
10,25 3,1 1,4 2,1 4,2 11,0 17,5 6,2 11,0 9,0
10,00 3,1 1,4 2,1 4,2 11,0 17,5 6,2 11,0 9,0
9,75 3,1 1,4 2,1 4,2 11,0 17,5 6,2 11,0 9,0
9,50 3,1 1,4 2,1 4,2 11,0 17,5 6,2 11,0 9,0
9,25 3,1 1,4 2,1 4,2 11,0 17,5 6,2 11,0 9,0
9,00 3.1 1,4 2,1 4,2 11,0 17,5 6,2 11,0 9,0
8,75 3,1 1,4 2,1 4,2 11,0 17,0 9,0 11,0 9,0
8,50 3,1 1,4 2,1 4,2 10,5 16,7 6,3 11,0 8,7
8,25 3,1 1,4 2,1 4,2 10,5 16,5 6,0 11,0 8,2
8,00 3,2 1,4 2,1 4,2 10,0 15,5 6,0 11,0 8.0
184
Гл. IV. Сечения для промежуточных и быстрых нейтронов
Продолжение табл. 36
и nNa 13А1 19К 2 4СГ 2«Fe 2 8N1 4qZ 82РЬ esBi
7,75 3,4 1,4 2,1 4,2 9,8 15,0 6,6 11,0 45,0
7,50 3,6 1,4 2,1 4,2 9,2 14,5 5,9 11,0 15,0
7,25 4,1 1,4 2,1 4,2 8,4 14,5 5,9 11,0 10,0
7,00 5,5 1,4 2,1 4,3 7,3 15,0 7,0 11,0 9,5
6,75 32,0 1,4 2,1 4,6 6,8 15,5 5,7 11,0 25,0
6,50 256 1,4 2,1 6,2 6,4 18,0 7,5 11,0 11,0
6,25 32,0 1,4 2,1 10,0 5,8 23,0 6,4 11,0 10,0
6,00 17,0 1,4 2,1 21,0 5,8 29,0 8,0 11,0 10,0
5,75 10,0 1,7 2,1 20,0 6,0 20,0 7,0 11,0 9,8
5,50 7,5 1,6 2,1 16,0 7,0 14,0 9,0 11,0 9,5
5,25 6,2 1,3 3,0 9,0 8,5 10,0 8,0 10,5 8,6
5,00 5,5 1,2 2,8 6,0 5,8 20,0 7,5 10,5 15,0
4,75 4,6 1,0 1,6 3,8 3,8 50,0 6,8 10,5 14,0
4,50 4,4 0,78 2,0 3,0 2,6 35,0 8,5 10,5 12,0
4,25 4,2 0,64 2,3 2,7 8,3 14,0 9,0 10,5 11,5
4,00 4,1 17,5 2,4 2,6 9,0 15,0 7,0 10,5 10,5
3,75 4,0 18,0 3,2 1,8 5,0 9,0 9,0 10,5 10,5
3,50 4,0 2,2 2,2 5,0 3,6 5,0 8,0 10,5 10,0
3,25 7,5 1,6 4,4 2,5 3,6 14,0 8,5 10,5 9,5
3,00 3,6 4,5 2,5 9,0 3,3 6,0 7,4 10,5 9,8
2,75 3,4 5,5 2,4 5,0 3,2 5,0 8,0 10,0 9,6
2,50 3,2 4,5 2,3 6,0 3,0 4,5 8,0 9,8 9,0
2,25 3,8 4,4 2,3 4,0 3,0 6,0 8,5 8,0 8,4
2,00 4,8 4,0 2,2 3,1 2,9 6,0 7,4 7,6 7,6
1,75 2,8 3,9 2,1 2,0 3,5 5,0 8,4 6,0 7,2
1,50 3,5 3,8 2,0 1,8 4,0 4,0 9,0 6,5 6,6
1,25 2,5 3,7 2,0 3,5 3,0 3,6 8,8 5,0 . 6,0
1,00 5,0 3,6 1,9 2,8 2,4 3,5 8,4 5,5 5,6
0,75 5,2 3,5 2,0 2,8 3,0 3,4 8,0 5,8 5,0
0,50 3,8 3,4 2,1 2,8 2,3 3,3 7,0 5,6 4,8
0,25 3,1 3,2 2,4 2,8 2,8 3,2 5,8 5,4 5,1
0,00 2,8 3,0 2,8 2,8 2,9 3,2 5,0 5,3 6,0
—0,25 2,7 2,9 3,4 3,5 3,1 3,2 4,5 6,6 7,0
—0,50 2,5 2,8 3,6 3,8 3,0 3,3 4,4 7,6 7,6
-0,75 2,4 2,6 3,4 3,8 3,8 3,4 4,0 7,6 7,8
-1,00 2,3 2,3 3,1 3,8 3,6 3,6 4,0 7,0 7,2
-1,25 1,2 2,1 2,9 3,5 3,6 3,6 4,1 6,0 5,8
-1,50 1,2 1,8 2,6 3,2 3,5 3,5 4,2 5,0 4,8
-1,75 1,2 1,6 2,5 2,8 3,1 3,1 4,1 4,9 4,8
3. Сечения в зависимости от летаргии
185
Таблица 4
Сечения рассеяния, радиационного захвата, деления
и резонансный интеграл радиационного захвата U238
и °v а
—1,625 4,6 0,0041 1,0 0
-1,50 4,8 0,0044 1,0 0,00053
-1,375 5,2 0,0050 1,0 0,0011
-1,25 5,8 0,0056 0,90 0,0018
-1,125 6,3 0,0065 0,70 0,0025
-1,00 6,8 0,0076 0,58 0,0034
-0,875 7,0 0,0092 0,57 0,0045
-0,75 7,2 0,011 0,56 0,0057
-0,625 7,2 0,013 0,56 0,0072
-0,50 7,2 0,017 0,57 0,0091
-0,375 7,0 0,021 0,58 0,0115
-0,25 6,8 0,026 0,58 0,0144
-0,125 6,6 0,034 0,58 0,0182
0 6,5 0,042 0,57 0,0229
0,125 6,5 0,053 0,50 0,0289
0,25 6,4 0,068 0,40 0,0364
0,375 6,6 0,088 0,15 0,0461
0,50 6,7 0,11 0,035 0,0585
0,625 6,8 0,13 0,020 0,0735
0,75 6,9 0,15 0,015 0,0910
0,875 6,9 0,15 0,007 .0,110
1,0 7,0 0,14 0,002 0,128
1,125 7,4 0,13 0 0,145
1,25 7,7 0,13 — 0,161
1,375 8,1 0,12 — 0,177
1,50 8,3 0,12 — 0,192
1,625 8,6 0,12 — 0,207
1,75 8,9 0,12 — 0,222
1,875 9,3 0,13 — 0,237
2,0 9,7 0,15 0,255
2,125 9,8 0,16 — 0,273
2,25 10,3 0,17 — 0,294
2,375 10,8 0,19 — 0,317
2,50 11,0 0,21 — 0,342
2,625 11,3 0,22 — 0,368
2,75 11,6 0,24 — 0,397
2,875 11,8 0,25 — 0,428
3,0 12,2 0,26 0,459
3,125 12,2 0,28 0,493
3,25 12,3 0,30 0,529
3,375 12,5 0,32 0,568
3,50 12,7 0,33 0,609
3,625 12,7 0,37 0,652
3,75 12,8 0,40 - . 0,701
3,875 13,0 0,42 0,752
186
Гл. IV. Сечения для промежуточных и быстрых нейтронов
Продолжение табл. 4
и <4 aY Of /у
4,0 13,1 0,44 • 0,806
4,125 13,1 0,44 0,861
4,25 13,1 0,45 0,916
4,375 13,2 0,46 0,973
4,50 13,3 0,48 1,03
4,625 13,5 0,50 1,09
4,75 13,5 0,53 1,16
4,875 13,5 0,55 — 1,22
5,0 13,6 0,58 1,29
5,125 13,7 0,60 1,37
5,25 13,9 0,64 1,45
5,375 14,3 0,65 — 1,53
5,50 14,3 0,66 — 1,61
5,625 14,3 0,67 1,69
5,75 14,3 0,68 1,77
5,875 14,3 0,72 — 1,86
6,0 14,2 0,78 1,96
6,125 14,2 0,81 2,06
6,25 14,1 0,88 2,16
6,375 14,0 0,96 — 2,28
6,50 14,0 1,05 2,40
6,625 14,0 1,15 2,54
6,75 13,7 1,25 2,69
6,875 13,0 1,7 — 2,88
7,0 12,0 1,9 3,10
7,125 12,0 2,1 — 3,35
7,25 12,0 2,3 3,63
7,375 13,0 2,5 3,93
7,50 12,5 2,8 4,26
7,625 12,0 \ 3,1 — 4,63
7,75 10,0 3,4 5,03
7,875 9,5 3,8 — 5,48
8,0 9,0 4,1 - 5,98
8,125 8,0 4,5 — . 6,51
8,25 7,0 5,0 — 7,11
8,375 7,0 5,5 7,76
8,50 8,0 6,0 — 8,48
8,625 8,0 6,6 — 9,27
8,75 5,0 7,2 10,1
8,875 6,0 8,0 — 11,1
9,0 7,0 9,0 12,1
3. Сечения в зависимости от летаргии
187
Таблица 5
Сечения рассеяния, радиационного захвата, деления
и резонансный интеграл радиационного захвата Th282
и aY af
—1,50 6,6 0,0092 0,35 0
-1,25 7,5 0,013 0,30 0,0028
-1,00 7,8 0,017 0,16 0,0065
-0,75 7,8 0,024 0,15 0,0116
-0,50 7,4 0,033 0,14 0,0188
-0,25 6,8 0,045 0,12 0,0285
0 6,6 0,064 0,11 0,0422
0,25 6,5 . 0,084 0,07 0,0607
0,50 6,6 0,11 0,005 0,0849
0,75 6,7 0,13 0 0,115
1,0 7,0 0,15 0,150
1,25 7,4 0,16 — 0,189
1,50 8,0 0,17 — 0,230
1,75 8,8 0,18 — 0,274
2,0 9,6 0,20 0,321
2,25 10,5 . 0,23 — 0,375
2,50 10,7 0,26 — 0,436
2,75 11,2 0,33 — 0,510
3,0 11,6 0,38 0,599
3,25 12,1 0,42 — 0,699
3,50 12,5 0,45 0,808
3,75 13,0 0,49 — 0,925
4,0 13,0 0,51 1,05
4,25 13,4 0,54 — 1,18
4,50 13,4 0,58 — 1,32
4,75 13,9 0,60 — 1,47
5,0 13,9 0,60 1,62
5,25 13,9 0,60 — 1,77
5,50 13,9 0,60 1,92
5,75 13,8 0,70 — 2,08
6,0 13,7 0,80 2,27
6,25 13,6 0,92 2,48
6,50 13,4 1,1 2,74
6,75 13,2 1,3 — 3,04
7,0 12,6 1,5 3,39
7,25 12,6 1,8 3,80
7,50 12,6 2,2 — 4,30
7,75 12,6 2,7 — 4,91
8,0 12,6 3,3 5,66
8,25 12,6 3,9 6,56
8,50 12,6 4,6 — 7,63
8,75 12,6 5,7 — 8,91
9,0 12,6 7,0 — 10,5
188
Гл, IV. Сечения для промежуточных и быстрых нейтронов
Т аблиц а 6
Сечения радиационного захвата нейтронов и резонансный интеграл поглощения
на пару стабильных и долгоживущих осколков деления U235
в зависимости от летаргии
и aV Y и rv
0,00 0,090 0 9,50 11,8 16,4
0,25 0,095 0,0230 9,75 13,6 19,6
0,50 0,100 0,0474
0,75 0,105 0,0729 10,00 16,0 23,3
10,25 22,4 28,1
' 1,00 0,110 0,100 10,50 40,8 36,0
1,25 0,115 0,128 10,75 33,2 45,2
1,50 0,120 0,158
1,75 0,150 0,194 11,00 20,8 52,0
11,25 18,8 56,9
2,00 0,170 0,234 11,50 26,8 62,6
2,25 0,180 0,278 11,75 37,2 70,6
2,50 0,190 0,324
2,75 0,200 0,373 12,00 21,6 78,0
12,25 94,0 92,5
3,00 0,220 0,425 12,50 100,0 117
3,25 0,250 0,484 12,75 79,2 139
3,50 0,270 0,549
3,75 0,300 0,621 13,00 48 155
4,00 13,25 37,6 166
0,350 0,702 13,50 32,8 175
4,25 0,370 0,792 13,75 38,0 183
4,50 0,380 0,886
4,75 0,400 0,983 ' 14,00 42,0 193
14,25 36,0 203
5,00 0,450 1,09 14,50 23,6 211
5,25 0,500 1,21 14,75 12,0 215
5,50 0,600 1,35
5,75 0,700 1,51 15,00 10,4 218
15,25 12,0 221
6,00 0,900 1,71 15,50 13,6 224
6,25 1,00 1,95 15,75 15,6 228
6,50 1,20 2,22
6,75 1,40 1,55 16,00 17,6 232
16,25 19,6 236
7,00 1,70 2,94 16,50 22,0 242
7,25 2,00 3,40 16,75 25,0 247
7,50 2,40 3,95
7,75 3,00 4,62 17,00 27,4
17,25 31,1
8,00 3,70 5,46 17,50 34,9
8,25 4,60 6,50 17,75 39,9
8,50 5,80 7,80
8,75 7,10 9,41 18,00 45,2
18,25 50,0
9,00 8,50 11,4
9,25 10,00 13,7
3. Сечения в зависимости от летаргии
189
Таблица 7
Сечения деления и полного захвата, резонансные интегралы деления
и захвата U283 в зависимости от летаргии 1
и <7 - 1а
—1,50 2,30 2,30 0 0
-1,25 2,20 2,20 0,563 0,563
-1,00 1,60 1,60 1,038 1,04
-0,75 1,65 1,65 1,44 1,44
-0,50 1,75 1,76 1,87 1,87
-0,25 1,85 1,86 2,32 2,32
0,00 1,92 1,94 2,79 2,80
0,25 1,92 1,94 3,27 3,28
0,50 1,92 1,94 3,75 3,77
0,75 1,95 1,98 4,23 4,26
1,00 1,97 2,00 4,72 4,75
1,25 2,00 2,04 5,22 5,26
1,50 2,20 2,24 5,75 5,79
1,75 2,30 2,35 6,31 6,37
2,00 2,30 2,37 6,88 6,96
2,25 2,30 2,38 7,46 7,55
2,50 2,35 2,45 8,04 8,16
2,75 2,42 2,54 8,63 8,78
3,00 2,60 2,76 9,26 9,44
3,25 2,80 3,00 9,94 10,2
3,50 3,00 3,24 10,7 10,9
3,75 3,32 3,65 11,5 11,8
4,00 3,60 4,00 12,3 12,8
4,25 3,95 4,50 13,3 13,8
4,50 4,25 4,80 14,3 15,0
4,75 4,50 5,10 15,4 16,2
5,00 5,00 5,65 16,6 17,6
5,25 5,50 6,20 17,У 19,0
5,50 6,00 6,77 19,3 20,7
5,75 6,40 7,23 20,9 22,4
6,00 6,80 7,68 22,5 24,3
6,25 7,20 8,13 24,3 26,3
6,50 7,80 8,81 26,1 28,4
6,75 8,40 9,50 28,2 30,7
7,00 7,25 8,70 9,00 9,83 10,2 30,3 32,5 33,1 35,6
7,50 9,40 10,6 34,8 38,2
7,75 9,60 10,9 37,2 40,9
1 В интервале от и—18,2 до и=7,00 os = 12,5 барн, при меньших значениях летаргии
данные по су* отсутствуют.
190
Гл. IV. Сечения для промежуточных и быстрых нейтронов
Продолжение табл. 7
и <>а I la
8,00 10,0 11,3 39,6 43,7
8,25 11,0 12,4 42,2 46,6
8,50 13,0 14,7 45,2 50,0
8,75 16,5 18,6 48,9 54,2
9,00 19,0 21,5 53,4 59,2
9,25 19,0 21,5 58,1 64,5
9,50 22,5 25,4 63,3 70,4
9,75 33,0 37,3 70,3 78,2
10,00 31,0 35,0 78,3 87,3
10,25 32,5 36,8 86,2 96,3
10,50 34,0 38,5 94,5 106
10,75 25,0 27,1 102 114
11,00 45,0 51,0 111 124
11,25 55,0 58,5 123 137
11,50 93,5 105 142 158
Hi 75 70,0 87,0 162 182
12,00 108 130 184 209
12,25 78,6 106 208 238
12,50 118 154 232 271
12,75 98 122 259 305
13,00 78,6 90,5 281 332
13,25 98,3 118 303 358
13,50 78,6 89,5 326 384
13,75 305 354 373 439
14,00 495 558 474 553
14,25 260 290 568 659
14,50 138 156 618 715
14,75 125 138 651 752
15,00 130 143 682 787
15,25 140 155 716 824
15,50 155 174 753 865
15,75 170 192 794 911
16,00 195 220 839 962
16,25 200 220 889 1020
16,50 225 245 942 1080
16,75 256 270 1000 1140
17,00 290 316 — —
17,25 325 350 — —
17,50 375 412 — —
17,75 415 454 — —
18,00 467 527 — —
18,25 524 ’ 593
3. Сечения в зависимости от летаргии
191
Таблица 8
Сечения деления, полного захвата и рассеяния,
резонансные интегралы деления и захвата U235 в зависимости от летаргии
и % ч I а
-1,625 1,85 1,85 4,1 0 0
-1,50 1,90 1,90 4,1 0,234 0,234
-1,375 1,80 1,80 4,5 0,466 0,465
-1,25 1,65 1,65 4,9 0,681 0,681
-1,125 1,20 1,20 5,6 0,859 0,859
-1,00 1,15 1,15 6,1 1,01 1,00
-0,875 1,18 1,19 6,2 1,15 1,15
-0,75 1,20 1,21 6,5 1,30 1,30
-0,625 1,20 1,22 6,6 1,45 1,45
-0,50 1,22 1,24 6,6 1,60 1,60
-0,375 1,25* 1,27 6,5 1,75 1,76
-0,25 1,28 1,31 6,3 1,91 1,92
-0,125 1,32 1,36 6,0 2,08 2,09
0,00 1,32 1,37 5,8 2,24 2,26
0,125 1,30 1,35 5,5 2,41 2,43
0,25 1,30 1,36 5,4 2,57 2,60
0,375 1,28 1,35 5,3 2,73 2,77
0,50 1,25» 1,33 5,2 2,89 2,94
0,625 1,25» 1,34 5,2 3,04 3,11
0,75 1,25 1,35 5,2 3,20 3,28
0,875 1,20 1,31 5,4 3,35 3,45
1,00 1,20 1,32 5,5 3,50. 3,61
1,125 1,20 1,33 5,7 3,65 3,77
1,25 1,22 1,37 6,0 3,80 3,94
1,375 1,25 1,40 6,1 3,96 4,11
1,50 1,27 1,44 6,4 4,12 4,29
1,625 1,30 1,48 6,7 4,28 4,47
1,75 1,33 1,52 7,1 4,44 4,66
1,875 1,38 1,59 7,4 4,bl 4,85
2,00 1,40 1,62 7,9 4,78 5,06
2,125 1,45 1,67 8,1 4,96 5,26
2,25 1,49 1,73 8,3 5,15 5,47
2,375 1,54 1,79 8,8 5,33 5,69
2,50 1,59 1,85 9,2 5,53 5,92
2,625 1,65 1,93 9,3 5,73 6,16
2,75 1,70 2,00 9,5 5,94 6,40
2,875 1,78 2,10 10,0 6,16 6,66
3,00 1,85 2,20 10,0 6,39 6,93
3,125 1,90 2,27 10,0 6,62 7,21
3,25 1,95 2,35 10,0 6,86 7,50
3,375 2,00 2,42 10,5 7,11 7,80
3,50 2,10 2,56 10,3 7,37 8,11
3,625 2,20 2,72 10,3 7,63 8,44
3,75 2,30 2,88 10,3 7,92 8,79
3,875 2,35 2,96 10,3 8,21
9,15
4,00 2,45 3,12 10,3 8,51 9,53
4,125 2,50 3,21 10,3 8,82 9,92
4,25 2,60 3,39 10,3 9,13 10,4
4,375 2,75 3,63 10,3 9,47 10,8
4,50 2,90 3,89 10,3 9,82 11,3
4,625 3,00 4,07 10,3 10,2 11,8
4,75 3,10 4,29 10,3 10,6 12,3
4,875 3,25 4,57 10,3 11,0 12,8
192
Гл. IV, Сечения для промежуточных и быстрых нейтронов
Продолжение табл. 8
и °а
5,00 3,40 4,81 10,3 11,4 13,4
5,125 3,50 4,97 10,3 11,8 14,0
5,25 3,70 5,27 11,3 12,3 14,6
5,375 4,00 5,70 11,3 12,7 15,3
5,50 4,20 6,00 11,3 13,3 16,0
5,625 4,30 6,17 11,3 13,8 16,8
5,75 4,50 6,45 11,3 14,3 17,6
5,875 4,60 6,63 11,3 14,9 18,4
6,00 4,75 6,85 11,3 15,5 19,3
6,125 4,90 7,08 11,3 16,1 20,1
6,25 5,00 7,25 11,3 16,7 21,0
6,375 5,20 7,54 11,3 17,3 21,9
6,50 5,40 7,86 11,3 18,0 22,9
6,625 5,50 8,00 11,3 18,7 23,9
6,75 6,00 8,75 11,3 19,4 24,9
6,875 6,40 9,34 11,3 20,2 26,1
7,00 6,00 8,80 11,3 21,0 27,2
7,125 6,00 8,80 11,3 21,7 28,3
7,25 6,80 10,0 11,3 22,5 29,5
7,375 9,00 13,7 11,3 23,5 31,0
7,50 10,0 14,7 11,3 24,6 32,7
7,625 7,20 10,6 11,3 25,7 34,3
7,75 8,40 12,4 11,3 26,7 35,8
7,875 9,40 13,9 11,3 27,8 37,4
8,00 11,5 17,0 11,3 29,1 39,3
8,125 12,5 18,5 11,3 30,6 41,5
8,25 15,5 23,0 11,3 32,4 44,1
8,375 16,0 23,7 11,3 34,4 47,1
8,50 11,5 17,1 11,3 36,1 49,6
8,625 10,5 15,7 11,3 37,4 51,7
8,75 13,0 19,4 11,3 38,9 53,8
8,875 15,0 22,4 11,3 40,7 56,5
9,00 21,0 31,5 11,3 42,9 59,8
9,125 22,0 33,0 11,3 45,6 63,9
9,25 18,5 27,8 11,3 48,1 67,7
9,375 19,0 28,5 11,3 50,5 71,2
9,50 19,5 29,3 11,3 52,9 74,8
9,625 20,5 30,8 11,3 55,4 78,5
9,75 21,0 31,5 11,3 58,0 82,4
9,875 17,0 25,6 11,3 60,3 86,0
10,00 21,0 31,6 11,3 62,7 89,6
10,125 24,5 36,8 11,3 65,5 93,9
10,25 25,0 37,5 11,3 68,6 98,5
10,375 30,0 45,0 11,3 72,9 104
10,50 65,0 97,5 11,3 77,0 ИЗ
10,625 47,0 70,5 11,3 84,9 123
10,75 33,0 49,5 11,3 89,9 131
10,875 39,0 58,5 11,3 94,4 137
11,00 81,2 111 11,3 102 148
11,125 27,1 40,2 11,3 109 157
11,25 43,4 58,8 11,3 ИЗ 164
11,375 75,5 98,7 11,3 120 173
11,50 123 189 11,3 132 191
11,625 92,7 152 11,3 145 213
11,75 33,1 49,2 11,3 153 225
11,875 64,8 159 11,3 159 233
3. Сечения в зависимости от летаргии
193
Продолжение табл. 8
и °а °*
12,00 73,2 123 11,3 168 250
12,125 38,2 58,3 11,3 175 261
12,25 93,9 124 11,3 183 272
12,375 88,6 116 11,3 194 287
12,50 14,8 24,7 11,3 200 296
12,625 45,4 80,1 11,5 204 303
12,75 41,9 70,8 11,5 209 312
12,875 16,9 33,0 11,5 213 319
13,00 13,2 26,9 12,0 215 322
13,125 22,8 30,9 12,0 217 326
13,25 35,7 48,0 12,0 221 331
13,375 . 22,8 28,4 12,0 225 336
13,50 И,2 14,0 12,5 227 338
13,625 9,8 11,8 12,5 228 340
13,75 16,0 28,4 12,5 230 342
13,875 18,0 30,4 12,5 232 346
14,00 16,0 18,7 13,0 234 349
14,125 19,0 22,1 13,0 236 352
14,25 48,0 58,0 13,0 240 357
14,375 80,0 98,0 13,5 248 367
14,50 52,0 62,0 14,0 256 377
14,625 67,7 71,2 14,0 263 387
14,75 59,8 62,5 14,0 271 395
14,875 58,3 62,2 14,0 278 403
15,00 64,6 69,8 14,0 286 411
15,125 72,3 78,9 14,5 295 420
15,25 84,0 92,3 14,5 305 431
15,375 99,5 110 14,5 316 444
15,50 121 135 14,5 330 459
15,625 152 179 15,0 347 479
15,75 185 230 15,0 ' 368 504
15,875 177 223 15,0 391 533
16,00 181 226 15,0 413 561
16,125 177 217 15,0 435 588
16,25 177 214 15,0 457 615
16,375 186 223 15,5 480 643
16,50 200 236 15,5 504 671
16,625 215 252 15,5 530 702
16,75 235 274 15,5 558 734
16,875 255 296 16,0
17,00 280 324 16,0
17,125 300 350 16,0
17,25 320 373 16,0
17,375 350 410 16,5
17,50 390 456 16,5
17,625 415 488 16,5
17,75 450 531 16,5
17,875 480 579 17,0 — —
18,00 520 619 17,0
18,125 560 666 17,5
18,25 590 698 17,5 — —
13 Справочник по ядерно-фиэическим константам
194
Гл, IV, Сечения для промежуточных и быстрых нейтронов
Таблица 9
Сечения деления, полного захвата и рассеяния,
резонансные интегралы деления и захвата для Ри239
в зависимости от летаргии
и af °а as ч 'а
-1,625 2,40 2,42 3,8 0 0
-1,500 2,40 2,42 3,9 0,300 0,302
-1,375 2,30 2,32 4,3 0,594 0,599
—1,75 2,10 2,12 4,9 0,869 0,876
-1,125 1,95 1,98 5,5 1,12 1,13
—1,00 1,80 1,83 5,9 1,36 1,37
-0,875 1,82 1,85 6,0 1,58 1,60
-0,750 1.85 1,87 6,1 1,81 1,83
—0,625 1,90 1,94 6,1 2,04 2,07
-0,500 1,95 1,99 6,0 2,29 2,32
-0,375 1,95 1,99 6,0 2,53 2,57
-0,250 1,98 2,04 5,8 2,78 2,82
—0,125 2,00 2,05 5,4 3,02 3,07
0,00 2,00 2,05 5,3 3,28 3,33
0,125 1,98 2,04 5,0 3,53 3,59
0,250 1,98 2,04 5,0 3,77 3,84
0,375 1,95 2,01 5,0 4,02 4,09
0,500 1,90 1,97 5,1 4,26 4,34
0,625 1,85 1,91 5,3 4,49 4,58
0,750 1,80 1,87 5,4 4,72 . 4,82
0,875 1,70 1,78 5,7 4,94 5,05
1,00 1,70 1,78 6,0 5,15 5,27
1,125 1,68 1,77 6,2 5,36 5,49
1,250 1,68 1,77 6,5 5,57 5,71
1,375 1,67 1,76 6,8 5,78 5,93
1,500 1,66 1,76 7,0 5,99 6,15
1,625 1,65 1,76 7,3 6,20 6,37
1,750 1,65 1,77 7,6 6,40 6,59
1,875 1,65 1,77 7,7 6,61 6,82
2,00 1,65 1,78 8,0 6,81 7,04
2,125 1,64 1,78 8,2 7,02 7,26 ’
2,250 1,64 1,80 8,7 7,23 7,48
2,375 1,64 1,81 8,9 7,43 7,71
2,500 1,64 1,82 9,2 7,64 7,94
2,625 1,65 1,84 9,7 7,84 8,17
2,750 1,67 1,88 9,7 8,05 8,40
2,875 1,70 1,93 9,8 8,26 8,64
3,00 1,70 1,95 10,0 8,47 8,88
3,125 1,75 2,02 10,0 8,69 9,13
3,250 1,80 2,10 10,2 8,91 9,38
3,375 1,85 2,18 10,3 9,4 9,65
3,500 1,90 2,26 10,4 9,37 9,93
3,625 1,95 2,35 10,6 9,61 10,2
3,750 2,00 2,44 10,8 9,86 10,5
3,875 2,05 2,57 10,8 10,1 10,8
4,00 2,10 2,64 10,8 10,4 11,2
4,125 2,20 2,80 10,8 10,6 11,5
4,250 2,25 2,92 11,1 10,9 11,8
4,375 2,25 2,97 11,2 11,2 12,2
4,500 2,25 3,00 11,4 11,5 12,6
4,625 2,25 3,09 11,4 11,8 13,0
4,750 2,30 3,15 11,6 12,0 13,4
4,875 2,35 3,32 11,7 12,3 13,8
3. Сечения в зависимости от летаргии
195
Продолжение табл. 9
и ° а Ч
5,00 2,40 3,44 11,7 12,6 14,2
5,125 2,45 3,51 11,7 12,9 14,6
5,250 2,50 3,62 11,7 13,2 15,1
5,375 2,20 3,20 11,7 13,5 15,5
5,500 2,00 2,94 12,8 13,8 15,9
5,625 2,10 3,11 12,8 14,1 16,3
5,750 2,80 4,15 12,7 14,4 16,7
5,875 2,90 4,33 12,7 14,7 17,2
6,00 3,00 4,50 13,0 15,1 17,8
6,125 3,10 4,68 13,0 15,5 18,4
6,250 3,15 4,80 13,2 15,9 19,0
6,375 3,25 4,98 13,5 16,3 19,0
6,500 3,60 6,05 13,5 16,7 20,3
6,625 3,50 5,45 13,2 17,1 21,0-
6,750 2,70 4,24 13,8 17,9 22,9»
7,00 2,80 4,43 13,2- 18,3 22,7
7,125 3,30 5,25 11,3 18,6 23,3
7,250 4,50 7,22 8,0 19,2 24,1
7,375 5,30 8,55 7,0 19,7 25,1
7,500 5,70 9,25 5,0 20,4 26,2
7,625 6,10 9,95 1,0 21,2 27,4
7,750 6,40 10,4 1,0 21,9 28,7
7,875 6,30 10,5 1,0 22,7 30,0
8,00 4,50 7,53 4,5 23,4 31,1
8,125 4,00 6,73 6,8 23,9 32,0
8,250 8,60 14,5 3,0 24,7 33,4
8,375 12,0 20,5 — 26,0 35,5
8,500 8,10 13,9 — • 27,3 37,7
8,625 8,50 14,7 — 28,3 39,5
8,750 9,00 15,6 — 29,4 41,4
8,875 15,0 26,2 — 30,9 44,0
9,00 13,0 22,6 32,7 47,0
9,125 12,4 21,7 —. 34,2 49,8
9,250 20,4 36,0 — 36,3 53,4
9,375 10,5 18,4 — 38,2 56,8
9,500 18,4 32,6 — 40,0 60,0>
9,625 9,750 15,7 32,0 27,9 56,0 — 42,2 45,1 63,8 69,0
9,875 18,0 31,6 — 48,3 74,5
10,00 27,7 49,1 10,5 51,1 79,5
10,125 73,5 129 10,5 57,4 90,7
10,250 64,0 110 10,5 66,0 106
10,375 53,8 91,5 10,5 73,4 118
10,500 45,0 58,5 10,5 79,6 128.
10,625 32,7 120 10,5 84,4 139
10,750 23,6 90,7. 10,5 87,9 152
10,875 10,6 46,1 10,5 90,1 . 160
11,00 3,40 6,50 10,5 91,0 164
11,125 20,2 40,4 10,5 92,4 167
11,250 18,2 58,1 10,5 94,8 173
11,375 42,9 82,3 10,5 98,7 182
11,500 41,8 61,5 10,5 104 191
11,625 37,3 68,5' 10,5 109 197
11,750 ’ 163 283 10,5 121 221!
11,875 164 325 10,5 142 259;
13F
196
Гл. IV. Сечения для промежуточных и быстрых нейтронов
Продолжение табл. 9
и °а as ч
12,00 38,2 110 10,5 154 286
12,125 168 203 10,5 167 305
12,250 168 203 10,5 188 331
12,375 100 192 10,5 205 356
12,500 100 192 10,5 211 380
12,625 6,40 11,0 10,5 218 392
12,750 7,20 10,9 10,5 219 394
12,875 7,86 9,70 10,5 220 395
13,00 8,20 9,80 10,5 221 396
13,125 8,80 10,2 10,5 222 397
13,250 9,70 11,3 10,5 223 399
13,375 10,5 11,6 10,5 224 400
13,500 12,0 13,3 10,5 226 402
13,625 13,5 14,9 10,5 227 404
13,750 15,0 16,3 10,5 229 405
13,875 17,2 18,7 10,5 231 408
14,00 20,0 21,7 10,5 233 410
14,125 23,0 27,3 10,5 236 413
14,250 25,7 33,4 10,5 239 417
14,375 30,0 43,0 ' 10,5 243 422
14,500 38,0 54,2 10,5 247 428
14,625 44,0 63,1 10,5 252 435
14,750 51,0 73,8 10,5 258 444
14,875 59,0 86,7 10,5 265 454
15,00 74 112 10,5 273 466
15,125 ИЗ 178 10,5 285 484
15,250 174 284 10,5 303 513
15,375 307 528 10,5 333 564
15,500 667 1170 10,5 394 670
15,625 1520 2740 10,5 530 915
15,750 2860 5300 10,5 804 1420
15,875 2520 4720 10,5 1140 2040
16,00 1570 2940 10,5 1400 2520
16,125 993 1840 10,5 1560 2820
16,250 716 1300 10,5 1660 3020
16,375 573 1010 10,5 1740 3160
16,500 495 847 10,5 1810 3280
16,625 468 778 10,5 1870 3380
16,750 465 748 10,5 1930 3470
16,875 460 723 10,5 —
17,00 462 707 10,5
17,125 468 702 10,5 —
17,250 480 702 10,5 —
17,375 498 714 10,5
17,500 518 735 10,5
17,625 544 768 10,5 —
17,750 570 801 10,5 —
17,875 610 854 10,5 — —
18,00 660 924 10,5 -
18,125 700 980 10,5 —
18,250 729 1032 10,5
3. Сечения в зависимости от летаргии
197
Таблица 10
Сечения деления и резонансный интеграл деления Ри 241
в зависимости от летаргии
и °) ч и af ч
10,00 40 0 14,25 31 432
10,25 39 9,88 14,50 36 440
10,50 38 19,5 14,75 38 449
10,75 . 44 29,8
15,00 45 459
11,00 64 43,3 15,25 66 473
11,25 62,0 59,0 15,50 165 502
11,50 40,0 71,8 15,75 700 619
11,75 130 93,0
16,00 1600 898
12,00 125 125 16,25 1050 1230
12,25 145 159 16,50 760 1460
12,50 175 199 16,75 620 1630
12,75 370 267
17,00 600
13,00 215 340 17,25 650 —
13,25 140 384 17,50 740
13,50 43,0 407 17,75 800
13,75 34,0 416
18,00 900 —
14,00 32,0 424 18,25 965 —
Таблица 11
Значения летаргии и = In Швеях/Е, где -Е'верх = 2 Мэв
и Е, эв и Е, эв и Е, эв
18,250 0,0249 15,250 0,477 12,250 9,57
18,125 0,0269 > 15,125 0,540 12,125 10,9
18,00 0,0305 1 15,00 0,612 12,00 12,3
17,875 0,0345 1 14,875 0,693 11,875 13,9
17,750 0,0391 [ 14,75 0,786 11,750 15,8
17,625 0,0443 14,625 0,890 11,625 17,9
17,500 0,0502 14,50 1,01 11,500 20,3
17,375 0,0569 14,375 1,14 11,325 23,0
17,250 0,0645 14,25 1,30 11,250 26,0
17,125 0,0731 14,125 1,47 11,125 29,5
17,00 0,0828 14,00 1,66 11,00 33,4
16,875 0,0938 13,875 1,89 10,875 37,9
16,750 0,106 13,750 2,51 10,750 42,9
16,625 0,121 13,625 2,42 10,625 48,6
16,500 0,137 13,500 2,74 10,500 55,1
16,375 0,155 13,375 3,11 10,375 62,4
16,250 0,175 13,250 3,52 10,250 70,7
16,125 0,199 43,125 3,99 10,125 80,1
16,00 0,225 13,00 4,55 10,00 90,8
15,875 0,255 12,875 5,12 9,875 1,03-10*
15,750 0,239 12,750 5,80 9,75° ,17
15,625 0,328 12,625 6,58 9,625 ,32
15,500 0,371 12,500 7,45 9,50 ,50
15,375 0,421 12,375 8,45 9,375 ,69
198
Гл. IV. Сечения для промежуточных и быстрых нейтронов
Продолжение табл. 11
и Е, эв и Е, эв и Е, эв
9,250 1,92 5,625 7,22 1,875 3,07
9,125 2,18 5,500 8,17 1,750 3,48
9,00 2,47 5,375 9,26.103 1,625 3,94
5,250 1,05-Ю4 1,500 4,46
8,875 2,80 5,125 1,19 1,375 5,06
8,750 3,17 5,00 1,35 1,250 5,73
8,625 3,59 1,125 6,4910б
8,500 4,07 4,875 1,53 1,00 7,36-10б
8,375 4,61 4,750 1,73
8,250 5,23.102 4,625 1,99-10* 0,875 8,34
8,125 5,92-Ю2 4,500 2,22-10* 0,750 9,45-10®
8,00 6,71 4,375 2,52 0,625 1,07 10®
4,250 2,86 0,500 1,21
7,875 7,60 4,125 3,23 0,375 1,38
7,750 8,61 4,00 3,66 0,250 1,56
7,625 9,76-102 0,125 1,77
7,500 1,11-Ю3 3,875 4,15 0,00 2-10®
7,375 1,25 3,750 4,70
7,250 1,42 3.625 5,33 —0,125 2,23
7,125 1,61 3,500 6,04 -0,250 2,57
7,00 1,82 3,375 6,85 —0,375 2,91
3,250 7,76 —0,500 3,30
6,875 2,06 3,125 8,79 —0,625 3,74
6,75 2,34 3,00 9,96-10* —0,750 4,23
6,625 2,65 —0,875 . 4,80
6,50 3,01 2,875 1,13-10б
6,375 3,41 2,750 1,28 —1,0 5,44
6,250 3,86 2,625 1,45 —1,125 6,16
6,125 4,38 2,500 1,64 —1,250 6,98
6,00 4,96 2,375 1,86 —1,375 7,91
2,250 2,11 —1,500 8,97-10®
5,875 5,62 2,125 2,39 —1,600 1-107
5,750 6,38 2,00 2,71
ЛИТЕРАТУРА
1. Hughes D. and Harvey J. Neutron Gross Sections, BNL-325 (1955).
2. Hughes D. and Schwartz R. Neutron Gross Sections, Supl. to BNL-325
(1957); BNL-325, Second Edition (1958).
3. Адамчук Ю. В. Атлас нейтронных эффективных сечений. Изд. АН СССР, М.,
4. Марчук Г. И. Численные методы расчета ядерных реакторов, «Атомная энергия»,
М., 1958.
5. S a i 1 о г V. L. A/Gonf/P/586 (1955).
6. Bollinger L. М., Cote R. Е. and Thomas G. E. A/Gonf/15/P/687 (1958).
7. Lane A. and Lynn J. Proc. Phys. Soc., A 70, 557 (1957).
8. H emm end i nger A. A/Gonf/15/P/663 (1958).
9. Гордеев И. В. иПупко В. Я. Доклад № 2223 на Второй международной кон-
ференции по мирному использованию атомной энергии, Женева, 1958.
10. А д а м ч у к Ю. В., Г е р а с и м о в В. Ф., Е ф и м о в Б. В., 3 е н к е в и ч В. С.,
Мостовой В. И., Певзнер М. И., Цитович А. П., Чернышов
А. А. Доклады советской делегации на Первой международной конференции по
мирному использованию атомной энергии, Женева, 1955, стр. 86.
И. Р а 1 е v s к у Н. A/Gonf/P/595 (1955).
12. Каппе W. R*, Stewart Н. В. and White F. A. A/Gonf/P/595 (1955).
13. F а г 1 е у F. J. Nucl. Energy, 3, 33 (1956).
14. Спивак П. Е., Ерозолимский Б. Г., Дорофеев Г. А., Лавре н-
ч и к В. Н., Кутиков И. Е., Д о б р ы н и н Ю. П. «Атомная энергия», 1, № 3,
13 (1956).
15. Никитин С. Я., Сухоручкин С. И., Игнатьев К. Г., Галанин
Н. Д., К р у п ч и ц к и й Ц. А., Б е л к и н В. Ф. Сессия АН СССР по мирному
использованию атомной энергии 1—5 июля 1955, стр. 87, Изд. АН СССР, 1955.
Девятигрупповая система констант
199
16. Спивак П. Е., Е ро зо лимский Б. Г., Дорофеев Г. А., Лавре н-
чик В. Н., Кутиков И. Е., Добрынин Ю. П. «Атомная энергия», 1, № 3,
21 (1956).
17. А н д р е е в В. Н. «Атомная энергия», 4, № 2, 185 (1958).
18. D i v е п В. С., Terrel J. and Hemmendinger A. Phys, rev., 109, 144
(1958).
19. D i v e n В. C. A/Conf/15/P/667 (1958).
20. В ацет П. И., Танапетян С. Г. Частное сообщение, 1957.
21. Малышев А. В. Анализ энергетической зависимости сечений и гЭфф для U236, 1956
не опубликовано).
22. Минашин М. Е., Кар дашев Д. А., Р у м я н ц е в Г. Я. Константы для
расчетов тепловых реакторов, 1956 (не опубликовано).
23. Доильницын Е. Я. Частное сообщение, 1958.
4. ДЕВЯТИГРУППОВАЯ СИСТЕМА КОНСТАНТ ДЛЯ РАСЧЕТА РЕАКТОРОВ
НА БЫСТРЫХ НЕЙТРОНАХ
Помещенные ниже в табл. 12 — 34 девятигрупповые системы констант
могут быть использованы при расчетах реакторов на быстрых нейтронах.
Приведенные сечения усреднены в групповых энергетических интервалах,
где i—номер группы.
г 1 2 3 4
£, Мэе оо-~1,4 1,44-0, 7 0,74-0,4 0,44-0,2
г 5 6 7 8 9
£, Мэв 0,24-0,1 0,14-0,05 0,054-0,025 j 0,0254-0,01 0,014-0
В таблицах использованы следующие обозначения:
cQr—транспортное сечение;
Of—сечение деления;
V—число вторичных нейтронов деления на один акт деления;
8ij—доля нейтронов спектра деления в i-й группе, если деление
производится нейтронами /-й группы;
oY+op-j-oa-j- ••• = (Уу—сечение поглощения [включает радиационный захват, в неко-
торых случаях реакции (п, р) и (и, а)];
£as—сечение замедления за счет упругого и неупругого рассеяния;
сечениэ замедления, переводящее нейтроны из группы ij в
группу /.
Все сечения даны в барнах и относятся к естественной смеси изотопов,
за исключением В10 и делящихся ядер.
Основанием для составления предлагаемой системы послужили измере-
ния сечений взаимодействия быстрых нейтронов с ядрами, результаты кото-
рых приведены в соответствующих главах настоящего справочника.
В случае отсутствия экспериментальных данных по элементарным сече-
ниям оценочные расчеты производились при следующих предположениях.
а. Транспортные сечения
Для легких элементов предполагаем, что в группах 5 — 9 рассеяние
изотропно в системе центра инерции. Для элементов со средними и тяжелыми
атомными весами изотропия рассеяния принималась в группах 7 — 9.
В случае отсутствия экспериментальных данных по угловым распреде-
лениям упруго рассеянных нейтронов предполагалось, что средний косинус
угла рассеяния в лабораторной системе координат мало отличается для
близких по атомному весу элементов.
200
Гл. IV. Сечения для промежуточных и быстрых нейтронов
б. Сечения поглощения
Для оценки Оу при отсутствии данных по энергетической зависимости
сечения поглощения в области энергий ниже 1 Мэв принимался закон
изменения сечения 1/оа, где 1<а<2, а в области энергий выше 1Мэв —
1
закон —.
Е
в. Сечения замедления
Для легких элементов с высоко расположенными связанными уровнями
предполагалось, что переход нейтронов из группы в группу происходит
только за счет упругого рассеяния. При этом вычисление проводилось
в возрастном приближении. Для элементов со средними и тяжелыми атом-
ными весами, кроме сечения упругого замедления, рассчитывалось также
сечение неупругого рассеяния с возбуждением известных уровней ядра-мишени.
Системы констант для делящихся изотопов проверены путем сравнения
результатов расчетов с результатами макроскопических экспериментов. Про-
верка показала, что эти системы удовлетворительно описывают параметры
широкого класса мультиплицирующих систем на быстрых нейтронах.
Таблица 12
3Li
i 1 2 3 4 5 6 7 8 9
с с 6 Иг rY ^8 2 1,4 0,02 0,29 0,29 1,2 0,02 0,44 1,1 0,05 0,50 2,7 0,17 0,96 1,0 0,09 0,32 0,9 0,07 0,25 0,9 0,08 0,18 1,0 0,10 0,17 1,1 0,15
3 0,44
4 0,50
5 0,96
II 6 0,32
t • 7 0,25
«О ъ 8 0,18
9 0,17
4, Девятигрупповая система констант 201
Таблица 13
4Ве
i 1 2 3 4 5 6 7 8 9
0 0 5 Чг У ffs 2 1,5 0,05 0,38 0,41 2,6 0,65 3,4 1,0 3,9 0,9 4,8 1,0 5,4 1,0 5,5 1,3 5,6 0,9 5,6
3 0,10 0,65
II 4 0,02 1,00
5 0,9
t tn 6 1,0
*лЛ 7 1,0
8 1,3
9 5В10 1 0,9 Габл hi j а 14
г 1 2 3 4 5 6 7 8 9
0 0 g Чг 'у °s 2 1,7 0,20 0,21 0,21 2,4 0,40 0,50 4,0 0,70 1,03 4,6 1,20 0,84 4,7 1,60 0,77 4,8 2,30 0,63 5,6 3,30 0,58 7,1 4,80 0,44 9,4 7,50
3 0,50
4 1,03
II 5 0,84
с i)Sj 6 0,77
о 7 0,63
8 0,58
9 0,44
-^02 Гл. IV. Сечения для промежуточных и быстрых нейтронов
Таблица 15
5В
1 2 3 4 5 6 7 8 9
0 0 tr Y <Js 2 1,7 0,04 0,22 0,22 2,0 0,08 0,48 2,7 0,13 0,80 3,5 0,22 0,82 3,8 0,31 0,82 4,1 0,44 0,75 4,4 0,62 0,93 4,8 0,91 0,74 6,1 1,40
3 0,48
II 4 0,80
5 0,82
7 6 0,82
о 7 0,75
8 0,93
9 ( 4N 1 0,74 Га б л hi j a 16
i 1 2 3 4 5 6 7 8 9
0 0 1 'tr У 2 1,4 0,180 0,18 0,18 1,6 0,016 0,31 2,0 0,055 0,49 3,2 0,002 0,63 3,9 0,002 0,74 4,5 0,002 0,70 4,7 0,003 0,62 4,9 0,004 0,42 10,0 0,008
3 0,31
4 0,49
II 5 0,63
Sf :ч-г) х 6 0,74
W 4JLP 7 0,70
8 0,62
9 0,42
4. Девятигрупповая система констант
203
8о Таблица 17
i 1 2 3 4 5 6 7 8 9
(5 а tr V 7s 2 1,3 0,015 0,20 0,20 3,2 0,55 3,4 0,74 3,6 0,63 3,3 0,58 3,3 0,46 3,3 0,39 3,4 0,40 3,6
3 0,55
4 0,74
0, 5 0,63
t 0 0,58
7 0,46
8 0,39
9 iiNa 1 0,40 ’ а б л и I j а 18
1 i 1 2 3 4 5 6 7 8 9
0 0 tr У 0s 2 2,0 0,001 0,53 0,46 3,0 0,0003 0,80 3,5 0,0005 0,67 3,3 0,0006 0,43 3,8 0,0009 0,40 4,2 0,002 0,39 4,3 0,0015 0,35 5,0 0,0015 0,26 27,0 0,020
3 0,04 0,65
II 4 0,02 0,12 0,53
5 0,01 0,02 0,09 0,43
* 6 0,01 0,03 0,40
Q 4ХР 7 0,01 0,39
8 0,01 0,35
9 0,26
204
Гл. IV. Сечения для промежуточных и быстрых нейтронов
Таблица 19
1Л
1 2 3 4 5 6 7 8 9
0 0 tr Y 2 2,3 0,0011 0,42 0,29 1,6 0,0029 0,14 1,5 0,0044 0,17 1,7 0,0065 0,13 1,8 0,011 0,12 2,2 0,018 0,12 1,6 0,03 0,08 1,5 0,050 0,05 1,9 0,064
3 0,06 0,14
II 4 0,04 0,17
5 0,02 0,13
t •<*» со 6 0,01 0,12
Q 7 0,12
8 0,08
9 0,05
Таблица 20
1 1 2 3 4 5 6 7 8 9
0 0 5 'tr 'у as 2 2,2 0,003 0,70 0,54 2,2 0,003 0,45 2,5 0,004 0,14 3,0 0,006 0,13 3,7 0,009 0,16 5,0 0,015 0,22 11,0 0,020 0,48 3,3 0,005 0,10 10 0,010
3 0,11 0,24 *
II 4 0,04 0,14 0,14
5 0,01 0,05 0,13
t •с* <» 6 0,02 0,16
о 7 . 0,22
8 0,48
9 0,10
4. Девятигрупповая система констант
205
Таблица 21
28^1
1 2 3 4 5 6 7 8 9
а а 5 i tr Y 2- 2,3 0,002 0,74 0,37 2,6 0,010 0,14 3,3 0,025 0,22 4,4 0,035 0,18 6,8 0,040 0,24 9,0 0,045 0,32 9,2 0,047 0,35 27 0,050 0,73 17,0 0,070
3 0,13 0,14
4 0,11 0,22
II 5 0,08 0,18
t эд 6 0,03 0,24
о 7 0,01 0,32
8 0,35
9 0,73
Таблица 22
1 i 1 2 3 4 5 6 7 8 9
а а & t г Y as 2 2,3 0,004 0,85 0,48 2,5 0,010 0,35 3,4 0,014 0,17 5,0 0,021 0,20 7,0 0,033 0,26 9,0 0,050 0,35 10,0 0,080 0,39 12,0 0,120 0,32 16,0 0,200
3 0,22 0,13
II •к 4 0,10 0,15 0,17
5 0,04 0,05 0,20
7 ''"хэд »-> 6 0,01 0,02 0,26
7 0,35
8 0,39
9 0,32
206
Гл. IV. Сечения для промежуточных и быстрых нейтронов
Таблица 23
38$г
г 1 2 3 4 5 6 7 8 9
(5 а £ tr Vs 2 3,1 0,002 0,88 0,49 5,0 0,005 0,22 5,9 0,007 0,24 7,4 0,010 0,28 8,3 0,014 0,28 7,5 0,020 0,21 8,3 0,027 0,17 10,0 0,039 0,14 7,0 0,074
3 0,19 0,16
II 4 0,12 0,03 0,24
5 0,05 0,02 0,28
7 эд 6 0,02 0,01 0,28
О 7 0,01 0,21
8 0,17
9 0,14
Таблица 24
4о^г
i 1 2 3 4 5 6 7 8 9
а а. tr У Vs 2 3,0 0,005 0,95 0,55 4,0 0,014 0,35 6,1 0,019 0,23 7,5 0,025 0,22 8,4 0,037 0,25 8,8 0,053 0,22 9,0 0,071 0,17 8,0 0,103 0,10 7,0 0,195
3 0,24 0,19
4 0,11 0,10 0,23 •
II •и** 5 0,04 0,04 0,22
7 эд 6 0,01 0,01 0,25
7 0,22
8 0,17
9 1 0,10
4. Девятигрупповая система констант
207
„Nb 4 Габли] ца 25
г 1 2 3 4 5 6 7 8 9
с с 6 hr ГУ Os 2 3,2 0,036 0,63 0,52 4,3 0,042 0,88 6,4 0,047 0,27 8,0 0,056 0,25 8,8 0,075 0,25 9,0 0,100 0,25 9,2 0,140 0,18 8,9 0,190 0,11 8,5 0,300
3 0,11 0,42
II 4 0,31 0,26
5 0,12 0,01 0,25
1 6 0,03 0,25
7 0,25
8 0,18
9 «Mo 4 0,11 Габли! j a 26
1 1 1 2 3 4 5 6 7 8 9
с 0 5 rtr Y Os 2 3,0 0,01 1,44 0,90 4,0 0,02 0,72 5,6 0,03 0,41 6,9 0,06 0,35 7,7 0,10 0,25 8,5 0,15 0,21 8,4 0,22 0,17 7,8 0,34 0,10 6,9 0,42
3 0,32 0,39
11 •и** 4 0,14 0,20 0,41
5 0,06 0,09 0,35 i i
г - ?)Sj 6 6,01 0,03 .0,25
о мл 7 0,01 0,01 0,21
8 0,17
9 0,10
208
Гл. IV. Сечения для промежуточных и быстрых нейтронов
Таблица 27
гвВа
о о
г 1 2 3 4 5 6 7 8 9
о а tr У 2 3,8 0,003 1,15 0,60 4,5 0,006 0,39 4,7 0,010 0,10 4,3 0,016 0,09 4,6 0,027 0,09 6,7 0,049 0,12 7,8 0,087 0,11 6,0 0,160 0,06 9,0 0,200
3 0,27 0,19
II 4 0,17 0,11 0,10
5 0,07 0,05 0,09
"“'эд 6 0,03 0,02 0,09
V ♦JLP 7 0,01 0,01 0,12 »
8 0,11
9 0,06
Таблица 28
82^
i 1 2 3 4 5 6 7 1 1 8 9
а а tr У 2 4,0 0,001 0,75 0,46 4,2 0,003 0,25 4,9 0,005 0,08 6,8 0,008 0,08 8,6 0,010 0,11 10,3 0,012 0,11 10,5 0,013 0,10 11,0 0,014 0,07 11,0 0,015
3 0,17 0,16
II 4 0,09 0,07 0,08
5 0,02 0,02 0,08
7 ''"’оо 6 0,01 0,11 •
О 7 0,11
8 * 0,10
9 0,07
4. Девятигрупповая система констант
209
Таблица 29
83®*
1 2 3 4 5 6 7 8 9
а а tr Y as 2 4,0 0,002 0,67 0,44 4,0 0,005 0,17 5,5 0,009 0,09 6,9 0,013 0,10 8,7 0,015 0,11 10,0 0,016 0,11 11,0 0,017 0,10 12,0 0,018 0,07 10,0 0,019
3 0,15 0,08
II 4 0,05 0,06 0,09
5 0,02 0,02 0,10
7 рч 6 0,01 0,01 0,11
V МГ 7 0,11
8 • 0,10
9 0,07
Таблица 30
90Th232
г 1 3 4 5 6 7 8 9
О а (Г V & ( tr Y / Os 2 4,3 0,04 0,13 2,35 2,54 0,86 4,4 0,10 1,03 5,6 0,15 0,50 7,4 0,21 0,24 9,5 0,30 0,15 10,8 0,40 0,10 11,8 0,50 0,08 13,0 0,60 0,07 14,0 3,60
3 0,73 0,45
4 0,61 0,36 0,40
11 5 0,08 0,15 0,10 0,24
t СО 6 0,08 0,05 0,15
to • дХП 7 0,02 0,02 0,10
8 0,08
9 I 0,07
14 Справочник по ядернофизическим константам
210
Гл. IV. Сечения для промежуточных и быстрых нейтронов
Таблица 31
i 1 2 3 4 5 6 7 8 9
с с с Чг rv ч С» 2 4,3 0,02 2,0 2,90 0,98 0,31 4,8 0,06 2,0 2,65 0,78 5,7 0,10 2,1 2,60 0,50 7,4 0,14 2,2 2,57 0,24 9,6 0,24 2,3 2,55 0,20 11,5 0,44 2,4 2,54 0,12 12,8 0,68 3,0 2,54 0,10 14,5 1,05 4,0 2,54 0,07 27,0 5,0 4,5 2,54
3 0,31 0,27
4 0,23 0,30 0,33
II 5 0,09 0,14 0,12 0,20
7 6 0,03 0,05 0,04 0,03 0,19 '
о МЛ 7 0,01 0,02 0,01 0,01 0,01 0,12
8 0,10
9 #2U236 1 0,07 Габли! ja 32
i 1 2 3 4 5 6 7 8 9
<Г| а V 61 6j tr tf V Тз 1 >2 3+9 2 4,3 1,32 0,05 1,55 2,80 0,577 0,560 0,553 0,50 4,8 1,23 0,12 1,20 2,59 0,231 0,238 0,242 5,7 1,25 0,17 0,55 2,53 0,098 0,102 0,104 7,4 1,42 0,25 0,23 2,51 0,057 0,060 0,061 9,6 1,70 0,38 0,15 2,49 0,022 0,024 0,024 11,5 2,10 0,57 0,10 2,48 0,009 0,010 0,010 12,8 2,60 0,85 0,09 2,47 0,004 0,004 0,004 14,5 3,40 1,50 0,07 2,47 0,002 0,002 0,002 16,0 4,80 2,50 0,00 2,47 0,000 0,000 0,000
3 0,49 0,41
II •***• 4 0,35 0,45 0,41
5 0,14 0,22 0,10 0,19
t эд 1-4 6 0,05 0,09 0,03 0,03 0,14
О МЛ 7 0,02 0,03 0,01 0,01 0,01 0,10
8 0,00 0,00 0,00 0,00 0,00 0,00 0,09
9 0,00 0,00 0,00 0,00 0,00 0,00 0,00 0,07
4. Девятигрупповая система констант 211
Таблица 33
92и233
1 2 3 4 5 6 7 8 9
СУ 0 (Т Е< V Si tr f' V 3* 1 2 8*9 2 4,3 0,56 0,05 2,10 2,90 0,570 0,71 4,8 0,13 1,00 0,236 5,8 0,13 0,40 0,099 7,4 0,15 0,30 0,058 9,5 0,22 0,23 0,022 11,3 0,31 0,18 0,009 12,4 0,46 0,08 0,004 14,0 0,60 0,07 0,002 17,0 0,95 0,00 0,000
3 0,60 0,44
1 4 0,50 0,35 0,40
5 0,20 0,14 0,00 0,030
1 о 6 0,07 0,05 0,00 0,00 0,23
мл 7 0,02 0,02 0,00 0,00 0,00 0,18
8 0,00 0,00 0,00 0,00 0,00 0,00 0,08
9 0,00 0,00 0,00 0,00 MPu233 0,00 j | 0,00 0,00 1 0,07 Габ ли) ^a 34
i 1 2 3 4 5 6 7 8 9
су л <V ау V eil 8$8 r e 2 4,4 1,98 0,02 1,00 3,23 0,601 0,579 0,573 0,32 5,1 1,78 0,06 1,00 3,03 0,225 0,230 0,233 6,2 1,65 0,10 0,50 2,97 2,091 0,097 0,098 7,6 1,65 0,14 0,24 2,95 0,051 0,057 0,058 9,8 1,66 0,24 0,20 2,94 0,018 0,022 0,023 11,5 1,80 0,44 0,12 2,93 0,008 0,009 ' 0,009 12,5 2,05 0,68 0,10 2,92 0,004 0,004 0,004 15,0 2,30 1,05 0,07 2,92 0,002 0,002 0,002 17,0 2,90 1,75 2,92
3 0,32 0,35
И 4 0,23 0,38 0,33
t 5? 5 0,09 0,18 0,12 0,20
6 0,03 0,07 0,04 0,03 0,19
мл 7 0,01 0,02 0,01 0,01 0,01 0,12
8 0,10
9 1 1 0,07
14
ГЛАВА V
ЭНЕРГИИ И ВЫХОДЫ ПРОДУКТОВ ДЕЛЕНИЯ
1. НЕЙТРОНЫ ДЕЛЕНИЯ
Образующиеся при делении ядер нейтроны по времени испускания
подразделяются на мгновенные и запаздывающие. Экспериментальные данные
по энергетическим спектрам мгновенных нейтронов деления, их угловому
распределению и среднему числу вторичных нейтронов на один акт деления
указывают на то, что мгновенные нейтроны испускаются сильно возбужден-
ными осколками [1]. Согласно экспериментальным и теоретическим оценкам
время испускания мгновенных нейтронов т~10"14 сек [2, 3, 4]. Небольшая
часть (< 1%) образующихся при делении нейтронов испускается за время
значительно большее, чем время испускания мгновенных нейтронов. В соот-
ветствии с периодами испускания, примерно от десятой секунды до несколь-
ких десятков секунд, эти нейтроны образуют несколько групп и называются
запаздывающими нейтронами.'
Приводимая обычно величина v —полное среднее число нейтронов,
мгновенных и запаздывающих на один акт деления. В пределах экспери-
ментальных ошибок угловое распределение мгновенных нейтронов деления
изотропно в системе координат движущихся осколков; легким осколком
испускается в 1,3 раза больше нейтронов, чем тяжелым [3, 39, 40].
а. Мгновенные нейтроны
Энергетические спектры нейтронов деления
В ] работах [1, 4 — 9]1 показано, что энергетический спектр нейтронов
деления U286 хорошо описывается так называемой формулой Уатта:
S{En) = Y^n^y2En. (1)
Это выражение получено в предположении о вылете нейтронов только из
тяжелого осколка. Уатт [8] предложил также формулу
S (Еп) = 1,09.10«e-En/°-876 sh (1,92]/Х) + 2,94- 106е-Еп/°-875 sh (1,28 /X),
учитывающую эмиссию нейтронов обоими осколками, однако формула (1)
дает удовлетворительное согласие с экспериментальными данными и вслед-
ствие своей простоты широко применяется для описания спектра нейтронов
деления. Подобный вид спектра получается пересчетом максвелловского
распределения нейтронов, испаряющихся из «нагретого» до температуры Т
движущегося осколка в лабораторную систему координат [11]. В работе [10]
спектр нейтронов деления аппроксимируется формулой
S(Еп) = 0,4527е"Яп/о,9б5 sh)/2,29£n ,
1 См. также работу [11], где имеется библиография отечественных работ, проведен-
ных в 1948—1954 гг.
Рис. 199. Спектр нейтронов деления U285 по данным'Уатта [8],
сплошная кривая соответствует e“^sh]/2?.n
-Ту=1,25 Мэе; 2-Tj=l*Mde, e“BnshK2Sn-
214
Гл. V. Энергии и выходы продуктов деления
примерно совпадающей с формулой Уатта. Средняя энергия нейтронов
деления U235, по данным ряда работ, равна 1,9 ±0,2 Мэв [11].
По данным работ [5, 29] спектр вторичных нейтронов при делении Ри239
более жесткий, чем U235. В работах [25, 37] показано, что различие в спектрах
нейтронов деления U233 и Ри230 невелико (в отдельных областях энергий 25%).
Это различие увеличивается с ростом энергии нейтронов, вызывающих
деление. Имеется также тенденция ужестчения спектра нейтронов деления
с ростом параметра Z2/A. На рис. 201 из работы [38] показана зависимость
так называемого «параметра жесткости» В от Z2/4 для различных видов
деления. Параметр В входит в аппроксимационную формулу для спектра
нейтронов деления вида
5(En) = Const£;/2e-£n/B>
принятую в работах [29] и [38].
Рис. 201. Зависимость «параметра жесткости» В от Z*[A
для различных видов деления:
1—Еп=3 Мэе; 2—Еп=0; 3—споит.
В табл. 1 приводятся численные значения дифференциального и инте-
грального спектра нейтронов деления U235 в зависимости от летаргии.
Расчет( производился по формулам [см. формулу (1)]:
S (и) = 0,484 exp (— Ze~u) • sh (Z ]/ё~и)
J S (и) du = 1 + 0,484e"Ze-u • sh (Z /F5) - у { erf ( /ZF*' ~^=) +
—CO *
+ Orf(/Z<= + ^)},
где и = ln^ , EBepx = 2-10» эв
5 (u)du = 1.
—со
Спектры нейтронов деления для других делящихся изотопов, таких, как
U233, Ри241 и Cf252 (спонтанное деление) были недавно измерены Смитом [43]
и ранее [26]. Измерения были произведены в области энергий спектра деле-
ния от 0,3 до 0,8 Мэв.
1. Нейтроны деления
215
Таблица 1
Численные значения дифференциального и интегрального
спектров нейтронов деления U235 в зависимости от летаргии
U S(u) J S(u)du | S(u) J S(u)du
-1,625 0,865-IO-2 0 0,875 0,295 0,748
-1,6 0,0103 0,236-IO'3 1,00 0,262 0,783
-1,5 0,0192 0,171-IO"2 1,125 0,230 0,814
-1,375 0,0375 0,525-10"2 1,25 0,201 0,841
-1,250 0,0658 0,0117 1,375 0,175 0,864
-1,125 0,105 0,0224 1,500 0,151 0,885
1,00 0,155 0,0386 1,625 0,130 0,902
-0,875 0,212 0,0615 1,75 0,111 0,917
-0,75 0,272 0,0918 1,875 0,0946 0,930
-0,625 0,330 0,129 2,00 0,0803 0,941
-0,500 0,383 0,174 2,125 0,0681 0,953
-0,375 0,425 0,224 2,250 0,0575 0,961
-0,250 0,455 0,279 2,50 0,0408 0,973
-0,125 0,471 0,337 2,75 0,0287 0,982
0,00 0,475 0,396 3,00 0,0201 0,988
0,125 0,467 0,455 3,25 0,0140 0,991
0,250 0,450 0,513 3,50 0,976-IO"2 0,994
0,375 0,426 0,567 3,75 0,677-IO"2 0,996
0,500 0,396 0,619 4,00 0,468-10'2 0,998
0,625 0,363 0,666 4,25 0,324-10-2 0,999
0,750 0,329 0,710 4,50 0,223-10'2 0,999
В низкоэнергетической области была применена техника времени про-
лета, а высокоэнергетической — техника протонов отдачи в эмульсиях. Кон-
троль измерений осуществлялся по согласованию измеренного спектра с ранее
Рис. 202. Спектры нейтронов деления для делящихся
ядер U233, U235, Pu241, Cf252 (спонтанное деление):
1—экспериментальная опорная точка для Cf252; 2—эксперимен-
тальная опорная точка для U238.
На рис. 202 приведен^ указанные выше ненормированные спектры
нейтронов деления.
Эти спектры были описаны формулой типа (1)
S (Еп) = с ехр (- аЕп) sh /2^
216
Гл. V, Энергии и выходы продуктов деления
со следующими значениями констант:
и233 [43] Ра241 [43] Cf262 [26]
а = 1,05 ±0,03 1,0 ±0,05 0,88 ±0,05
6 = 2,3 ±0,10 2,2±0,05 2,0 ±0,2
с = 0,46534 0,43892 0,37317
где оо \S(En)dEn = i 0
с-2№.ж( ь\
Зависимость
v от энергии нейтронов, вызывающих деление
Вопросу о зависимости величины v от Еп посвящен ряд теоретических
и экспериментальных работ (см. обзорный доклад [11]). В работах [12] в
предположении независимости величины кинетической энергии осколков деле-
Рис. 203. Зависимость среднего числа вторич-
ных нейтронов от энергии нейтронов, вызы-
вающих деление для U233, U235, U238 и Ри239.
ния от энергии нейтронов, вызыва-
ющих деление, сделаны выводы о
том, что зависимость v от Еп при*
близительно линейная
v(En) = vm + aEn,
где а —параметр, слабо завися-
щий от Еп, vm— среднее число
вторичных нейтронов при делении
тепловыми нейтронами.
Зависимость v (Еп) экспери-
ментально изучалась в работах
[12—16], но ошибки измерений не
позволили судить уверенно о росте
v с увеличением энергии. Более
поздние исследования различных
авторов с нейтронами, имеющими
сплошной энергетический спектр
[17—19], и с моноэнергетическими
нейтронами подтверждают ука-
занный выше ^характер зависи-
мости у от Еп и удовлетвори-
тельно согласуются друг с другом
(табл. 2 и рис. 203).
На рис. 203 представлены
значения у из табл. 2 и ряд дан-
ных работы [21]. Сплошной линией
изображена зависимость v от Еп, рассчитанная с учетом того, что ! увеличе-
ние энергии возбуждения осколков приводит не только к возрастанию сред-
него числа нейтронов, испускаемых на акт деления, но и к ужестчению их
спектра. Кроме того, при увеличении среднего числа нейтронов, испускае-
мых осколками деления, средняя энергия связи в остающемся ядре растет.
Последние два фактора приводят к некоторому уменьшению роста v при уве-
личении энергии нейтронов Еп, вызывающих деление.
Пунктирной линией нанесена зависимость v от Еп выше порога реак-
ции (п, п', /). Так как значения v для соседних делящихся изотопов отли-
1. Нейтроны деления
217
Таблица 2
Зависимость v = v (2?п) (из работы [И])
Ядро-мишень Еп, Мэв V Литература
U 233 Тепловые 2,52±0,03 [16]
0,08 2,58 ±0,06 [14]
1,8 2,71 ±0,04 [17]
4,0 3,06±0,12 [20]
14,5 4,05 ±0,25 [11
15,0 4,42±0,17 [20
(J236 Тепловые 2,47 ±0,03 [16]
0,08 2,47 ±0,03 [14
0,7 2,52±0,06 [И
1,0 2,84±0,35 [11
1,2 2,60±0,05 [19
* 1,25 2,65 ±0,09 [21
1,8 2,74±0,05 [17
2,0 2,80 ±0,15 [И
4,0 3,01 ± 0,12 [20
4,8 3,20±0,08 [21
14,0 4,13 ±0,24 [23
14,5 4,25 ±0,25 [И
15,0 4,51 ± 0,19 [20
Ц238 1,5 2,65 ±0,07 [21]
2,5 2,72±0,10 [19
3,1 2,86 ±0,06 [19
4,0 3,11 ± 0,10 [20
14,2 / /с: 1 0,10 4,45 i 0,20 [22]
14,0 4,5 ±0,32 [23]
14,2 4,55±0,15 [47]
14,5 4,3 ±0,2 [Н]
(J 239 Тепловые 2,92 ±0,04 [16]
0,08 3,05 ±0,08 [14]
1,75 3,14 ± 0,09 [18
1,8 3,21 ±0,06 [17]
2,1 3,21 ± 0,12 [11]
4,0 3,43 ± 0,11 [20
14,5 4,71 ±0,20 [И
15,0 4,71 ±0,20 [20
Таблица 3
Дополнительные экспериментальные данные по v
Делящиеся ядра Тип деления или энергия нейтронов, вызывающих деление V Литература
Th233 1,45 Мэв 2,4 [42]
3,5 Мэв 2,35 J Ь 0,07 [19
4 Мэв 2,70 = = 0,10 [11
14 Мэв 4,64 = = 0,2 [46
U 238 Спонтанное 2,3 = = 0,2 [27
pu236 » 2,17 = = 0,20 [14, 28]
Ри238 » 2,28 = = 0,10 [14, 28
Ри240 » 2,257 = = 0,045 [14, 28
Ри241 Спектр деления 3,42 = = 0,2 [41]
Ри242 Спонтанное 2,28 = = 0,13 [14, 28}
218
Гл. V. Энергии и выходы продуктов деления
чаются незначительно и энергии, уносимые нейтронами при испарении из
возбужденного составного ядра (п, п') и из образовавшихся после деления
осколков, близки между собой, существенного отличия в зависимости v от
Еп не наблюдается.
Приводимые на рис. 203 значения коэффициентов несколько отли-
аЬп
чаются от принятых у Личмана [10, 12] и в других расчетах [13—16].
Это объясняется тем, что более обширный анализ энергетических дан-
ных по v(£n), приведенных в обзорном докладе [И], и использование послед-
них данных по v при делении 14 Мэв-нейтронами [11,20] позволили более
уверенно судить о ходе зависимости v = v (Еп). Последние данные по v = v (£n),
приводимые в докладе [48], в основном взяты из тех же источников, что
и в докладе [11], и согласуются в пределах экспериментальных ошибок
с данными доклада/ Вследствие этого ход зависимости у~=х(Еп) практиче-
ски остается тем же.
В табл. 3 приведены дополнительные экспериментальные данные по v для
спонтанного деления и деления, вызванного нейтронами различных энергий.
Значения v представляют собой результат усреднения по данным различных
авторов с весом ошибок.* В качестве эталона при пересчете данных по спон-
танному делению использовано значение v для Ри240.
б. Запаздывающие нейтроны
Периоды и выходы
Знание периодов различных групп запаздывающих нейтронов, их выхо-
дов при делении, а также энергетических спектров необходимо для расчета
кинетики ядерных реакторов.
Измерению указанных характеристик запаздывающих нейтронов посвя-
щено большое количество работ [30—34] и др.
Наиболее полные и точные данные по запаздывающим нейтронам полу-
чены в работе [35], где измерялись периоды и выходы запаздывающих
нейтронов, образующихся при делении ядер U233, U235, U238, Ри239, Ри240
и Th232 нейтронами спектра деления и при делении U233, U235 и Ри239 тепло-
выми нейтронами.
Облучение исследуемых образцов быстрыми нейтронами производилось
в центре реактора «Годива» Лос-Аламосской лаборатории (несколько смяг-
ченный спектр нейтронов деления); облучение тепловыми нейтронами —
в полиэтиленовом блоке с кадмиевым отношением для U235 ~75.
Анализ полученных результатов производился на электронной счетной
машине методом наименьших квадратов. Кривая распада нейтронной актив-
ности представлялась в виде линейной суперпозиции экспонент с различны-
ми периодами, соответствующими группам запаздывающих нейтронов. Мето-
дом последовательных приближений наилучшее согласие получено для шести
групп запаздывающих нейтронов.
Для более точного выделения коротких и длинных периодов запаздываю-
щих нейтронов применялись соответственно короткие и длинные времена
облучения образцов в потоках нейтронов, вызывающих деление.
Результаты этой работы представлены в табл. 4 и 5, где указаны деля-
щийся изотоп, его процентное содержание в образце, с которым производи-
лись измерения, и значение абсолютного выхода запаздывающих нейтронов
на деление n/F = = а. В первой колонке указан номер группы, во вто-
рой—период полураспада Тц2 сек, в третьей — относительный выход а^/а
1. Нейтроны деления
219
Таблица 4
Данные по запаздывающие» нейтронам при делении тепловыми нейтронами
№ группы Период полураспада Т1/2, сек Относительные доли ней- тронов, а^/а Абсолютные числа нейтро- нов в rpynnei (для чистого изотопа) Х100
U236 (99,9 % 235)
nJF=0,0158 ± 0,0005а
1
2
3
4
5
6
55,72d 11,28 0,033 d Ь 0,003 0,052d Ь 0,005
22,72 = = 0,71 0,219 = = 0,009 0,346 = = 0,018
6,22 = = 0,23 0,196 = = 0,022 0,310 = = 0,036
2,30 = = 0,09 0,395- = 0,011 0,624 = = 0,026
0,610 - = 0,083 0,115 - = 0,009 0,182 = = 0,015
0,230 = = 0,025 0,042 = = 0,008 0,066 = = 0,008
Ри239 (99,8% 239)
n/F= 0,0061 ±0,0003
1 54,28d Ь 2,34 0,035d Ь 0,009 0,021 d Ь0,006
2 23,04 = = 1,67 0,298 = = 0,035 0,182 = = 0,023
3 5,60 = = 0,40 0,211 = = 0,048 0,129 = = 0,030
4 2,13 = = 0,24 0,326 = = 0,033 0,199 = = 0,022
5 0,618 = = 0,213 0,086 = = 0,029 0,052 = = 0,018
6 0,257 = = 0,045 0,044 = = 0,016 0,027 = = 0,010
U233 (100% 233)
n/F= 0,0066 ± 0,0003
1 55,00d Ь 0,54 0,086d Ь 0,003 0,057d Ь 0,003
2 20,57 = = 0,38 0,299 = = 0,004 0,197 = = 0,009
3 5,00 = = 0,21 0,252 = = 0,040 0,166 = = 0,027
4 2,13 = = 0,20 0,278 = = 0,020 0,184 = = 0,016
5 0,615 = = 0,242 0,051= = 0,024 0,034 = = 0,016
6 0,277 = = 0,047 0,034 = = 0,014 0,022 = = 0,009
Таблица 5а
Данные по запаздывающим нейтронам при делении быстрыми нейтронами
№ груп- пы Период полураспада Ti/2, сек Относительные доли нейтронов, а-/а Абсолютные числа нейтронов в группе1 (для чистого изотопа) Х10*
U236 (99,9% 235)
n{F = 0,0165 ±0,00052
1 54,51 ±0,94 0,038 ±0,003 0,063 ±0,005
2 21,84 ±0,54 0,213 ±0,005 0,351 ±0,011
3 6,00 ± 0,17 0,188 ±0,016 0,310 ±0,028
4 2,23 ±0,06 0,407 ±0,007 0,672 ±0,023
5 0,496 ±0,029 0,128 ±0,008 0,211 ±0,015
6 0,179 ± 0,017 0,026 ±0,003 0,043 ±0,005
U238 (99,98% 238)
n/F= 0,0412 ±0,0017
1 52,38 ±1,29 0,013 ±0,001 0,054 ±0,005
2 21,58±0,39 0,137 ±0,002 0,564 ±0,025
3 5,00 ± 0,19 0,162 ±0,020 0,667 ±0,087
4 1,93 ± 0,07 0,388 ±0,012 1,599 ±0,081
5 0,490 ±0,023 0,225 ±0,013 0,927 ±0,060
6 0,172 ±0,009 0,075 ±0,005 0,309 ±0,024
220
Гл. V. Энергии и выходы продуктов деления
Продолжение табл. 5а
№ группы Период полураспада Ti/2, сек Относительные доли ней- тронов, а^/а Абсолютные числа нейтро- нов в группе^ (для чистого изотопа) XI02
U233 (100% 233)
n['F = 0,0070 ± 0,0004
1 55,11 ±1,86 0,086 ±0,003 0,060 ±0,003
2 20,74 ±0,86 0,274 ±0,005 0,192 ±0,009
3 5,30±0,19 0,227 ±0,035 0,159 ±0,025
4 2,29 ±0,01 0,317 ±0,011 0,222 ±0,012
5 0,546 ±0,042 0,073 ±0,014 0,051 ±0,010
6 0,221 ±0,042 0,023 ±0,007 0,016 ±0,005
Ри2»9 (99,8% 239)
nlF = 0,0063 ± 0,0003
1 53,75 ±0,95 0,038 ±0,003 0,024 ±0,002
2 22,29 ±0,36 0,280 ±0,004 0,176 ±0,002
3 5,19 ± 0,12 0,216±0,018 0,136 ±0,013
4 2,09 ±0,08 0,328 ±0,010 0,207 ±0,012
5 0,549 ±0,049 0,103 ±0,009 0,065 ±0,007
6 0,216 ±0,017 0,103 ±0,005 0,022 ±0,003
Ри240 (81,5% 240)
n/F = 0,0088 ±0,0006
1 53,56 ±1,21 0,028 ±0,003 0,022 ±0,003
2 22,14 ±0,38 0,273 ±0,004 0,238 ±0,016
3 5,14±0,42 0,192 ±0,053 0,162 ±0,044
4 2,08 ±0,19 0,350 ±0,020 0,315 ±0,027
5 0,511 ±0,077 0,128 ±0,018 0,119 ± 0,018
6 0,172 ±0,033 0,029 ±0,006 0,024 ±0,005
Th232 (100% 232)
nJF = 0,0496 ± 0,0020
1 56,03 ±0,95 0,034 ±0,002 0,169 ±0,012
2 20,75 ±0,66 0,150 ±0,005 0,744 ±0,037
3 5,74 ±0,24 0,155 ±0,021 0,769 ±0,108
4 2,16±0,08 0,446 ±0,015 0,212 ± 0,110
5 0,571 ±0,042 0,172 ±0,013 0,858 ±0,073
6 0,211 ±0,019 0,043 ±0,006 0,213 ±0,031
1 В литературе иногда приводятся вначения 0-доли запаздывающих нейтронов, равной полному
числу запаздывающих нейтронов на деление, деленному на *7—полное среднее число нейтронов
1 Т1
на деление для данного материала и энергии, т. е. 0 = — • —. Данные по 0 приведены в ^габл. 56,
взятой также из работы [35].
2 Это значение авторы [35] сравнивают результатами неопубликованных абот Данстона,
который получил = 0,0164 ± 0,0006.
данной группы (2^ = а), и в последней — абсолютный выход запаздывающих
нейтронов данной группы ai X 100, т. е. число запаздывающих нейтронов
данной группы на одно деление (см. примечание к табл. 4 и 5).
Табл и’ц а 56
Доли запаздывающих нейтронов деления р,
вызванного тепловыми и быстрыми нейтронами.
Изо- топ Быстрые нейтроны Тепловые нейтроны Изо- топ Быстрые нейтроны Тепловые нейтроны
U233 U235 U 238 (2,7 ±0,2)10-3 (6,5 ±0,3)10-3 (1,57 ±0,12)10-2 (2,6 ±0,2)10-3 (6,4 ±0,3)10'3 ри239 Ри240 ^^232 (2,1 ±0,2)10'3 (2,6 ±0,3)10'3 2,2Л0-а (2,1 ±0,2)10'3
1. Нейтроны деления
221
Авторы работы [35] отмечают, что абсолютные выходы запаздывающих
нейтронов при делении тепловыми и быстрыми нейтронами не отличаются
в пределах ошибок опыта.
Слабо меняются также периоды полураспада групп при переходе от
деления тепловыми нейтронами к делению быстрыми нейтронами. Сравнение
данных табл. 4 и 5а показывает также, что лишь в выходах пятой и шес-
той групп наблюдается заметное различие между случаями деления тепло-
выми и быстрыми нейтронами, что объясняется, по-видимому, некоторыми
изменениями кривой распределения осколков деления по массам.
Сравнивая полученные результаты с известными данными работы [31],
авторы работы [35] отмечают существенное различие в периодах третьей
и четвертой групп, относя его за счет недостаточно аккуратно измеренного
временного интервала 5-40 сек и метода обработки результатов измерений,
примененного в работе [31].
Энергетические спектры
Средние энергии групп запаздывающих нейтронов по данным различных
авторов представлены в табл. 6.
Результаты работ [33, 44] являются наиболее точными и в общем удов-
летворительно согласуются с данными работ [31] и [32]. В работе [33] спект-
выми нейтронами.
ры групп запаздывающих нейтронов определялись при помощи детектора
с Не3(п, р), импульсы от которого подавались на амплитудный анализатор.
В работе [31] средние энергии групп определялись из результатов сравне-
ния кривых замедления различных групп запаздывающих нейтронов с време-
нами замедления нейтронов от источников Na—Be (920 кэе) и Na—D2O (280 кэв).
В [32] в качестве детектора применялась камера, наполненная водородом.
В неопубликованной работе Боннера [30] средняя энергия запаздывающих
нейтронов четвертой группы 2,2 сек) 400ч- 550 кэв. Результат для
222
Гл. V. Энергии и выходы продуктов деления
Таблица 6
Средняя энергия групп запаздывающих нейтронов
№ группы Ti i2f сек
По данным работ
[31] [32] [33, 44]
1 54 250±60 300±60 250±20
2 22 560±60 670±60 460±10
3 5,9 430±60 650±100 405±20
4 2,2 620±60 910±90 450±20
5 0,46 420±60 400±70 —
6 0,13 — — —
этой группы, полученный в работе [32], является, очевидно, завышенным.
Спектр нейтронов вместе с результатами работы [33] представлен на рис. 204.
Механизм испускания и родоначальники запаздывающих нейтронов
Подробный анализ явлений, связанных с испусканием запаздывающих
нейтронов произведен в работе [34]. Результаты расчетов, произведенных
авторами этой работы на основании рассмотренного ими механизма испу-
скания запаздывающих нейтронов, сравниваются с экспериментальными дан-
ными, полученными ранее [35].
Весьма схематично механизм испускания запаздывающих нейтронов
можно представить следующим образом. Если энергия 0-распада осколка
деления больше, чем энергия связи нейтрона в продукте распада, последний
может испустить нейтрон с периодом, определяемым периодом распада
0-активного осколка. Согласно терминологии, предлагаемой в работе [34],
первый 0-активный осколок называется родоначальником запаздывающих
нейтронов, второй — продукт его распада, испускающий нейтрон,—излуча-
телем запаздывающих нейтронов.
На основании модели ядерных оболочек можно предположить, что такие
осколки, имеющие наибольший выход запаздывающих нейтронов, должны
встречаться вблизи ядер с замкнутыми по нейтронам оболочками (7V = 5O
и2У = 82). Родоначальники запаздывающих нейтронов с четным N, несколько
превышающим число нейтронов в замкнутой оболочке, испытывают 0-распад
и превращаются в ядро с нечетным N, имеющим малую энергию связи
нейтрона, находящегося сверх оболочки и, следовательно, большую вероят-
ность испустить нейтрон. При этом разность энергий 0-распада и энергии
связи нейтрона достаточно велика и спектры запаздывающих нейтронов
простираются в область энергий > 1 Мэв (см. рис. 204)
Таблица 7
Таблица родоначальников запаздывающих нейтронов
№ груп-
пы
Т1/2, сек
Наиболее вероятные
родоначальники
1
2
3
4
5
в
55
22
6±0,2
2,2 + 0,1
0,5 ±0,03
0,18 + 0,02
Вг87(54 сек)
J137(24,2 сек) + Вг88(15,5 сек)
J138(5,6 сек) + Вг90
J139(2,7 сек) + Вг9а
J140
Br93+Cs14B
1. Нейтроны деления
223
Авторами работы [34] рассматриваются также другие возможные случаи,
когда родоначальниками запаздывающих нейтронов являются ядра с нечет-
ным N. Всего ими исследовано более 100 ядер с целью выявления наиболее
вероятных родоначальников для наблюдаемых групп запаздывающих нейтро-
нов. Результаты этой работы представлены в табл. 7.
В табл. 8 сравниваются вычисленные на основании указанного набора
родоначальников абсолютные выходы запаздывающих нейтронов с измерен-
ными экспериментально.
Таблица 8
Сравнение абсолютных выходов запаздывающих нейтронов
Делящийся изотоп Вычисленные значения n;F (ошибка ±25%) Экспериментальные значения n/F
РцЗзэ1 0,0059 0,0061 J Ь 0,0003
U2331 0,0071 0,0066- -0,0003
pu240 0,010 0,0088= z0,0006
(J2361 0,016 0,0158- -0,0005
(J238 0,039 0,0412- -0,0017
Th232 0,040 0,0496- -0,020
1 Данные для деления тепловыми нейтронами.
ЛИТЕРАТУРА
1.Ерозолимский Б. Г. Нейтроны деления. Приложение 1 к ж. «Атомная энер-
гия», стр. 74 (1957).
2. В о h г N., W h е е 1 е г J. Phys. Rev., 56, 426 (1939).
3. F г a s е г J. S. Phys. Rev., 88, 536 (1952).
4. Nereson N. Phys. Rev., 85, 600 (1952).
5. Nereson N. Phys. Rev., 88, 823 (1952).
6. Bonner T. W., Ferrell R. A., Rinehart M. G. Phys. Rev., 87, 1032 (1952).
7. H i 1 1 D. L. Phys. Rev., 87, 1034 (1952).
8. Watt В. E. Phys. Rev., 87, 1037 (1952).
9. N i с о d e m u s D., S t a u b H. J. Phys. Rev., 89, 1288 (1953).
10. LeaohmanR. A/Gonf. 592 (1955).
И. Б о н д a p e н к о И. И., Кузьминов Б. Д., К у ц а е в а Л. С., П р о х о-
рова Л. И., Смиренкин Г. Н. Доклад, представленный на Вторую между-
народную конференцию по мирному использованию атомной энергии, Женева, 1958.
12. Усачев Л. Н., Трубицын В. Н. Частное сообщение, 1953. См. так же
Leachman R. Phys, rev., 101, 1005 (1956).
13. К а л а ш н и к о в а В. И., Захарова В. П., К р а с н у ш к и н А. В., Ле-
бе д е в В. И., Микаэлян А. А., Спивак П. Е., Певзнер М. И. Сес-
сия АН СССР по мирному использованию атомной энергии. Изд-во АН СССР, 1955,
стр. 156.
14. Н i с k s D. A., Ise I. and Pyle R. V. Phys. Rev., 101, 1016 (1956).
15. Crane W. W., Higgins G. H., Bowman H. R., Phys. Rev., 101, 1804 (1956).
16. Hughes D., Shwartz R., Neutron Gross Sections Suppl. 1 to BNL-325 (1957).
17. Калашникова В. И.,Лебедев В. И., Спивак П. Е. «Атомная энергия»,
2,187 (1957).
18. А и с 1 a i г J. М., London Н. Н., Jacob М. J. Phys, rev., 22, 1187 (1956).
19. Кузьминов Б. Д., Куцаева Л. С., Бондаренко И. И. «Атомная
энергия», 4, 187 (1958).
20. Смиренкин Г. Н., Бондаренко И. И., Куцаева Л. С., М и щ е н к о
X. Д., Прохорова Л. И., Шеметенко Б. П. «Атомная энергия», 4, 188
(1958).
21. Terrell J., Phys, rev., 108, 783 (1957).
22. V е n d г у е s G. et al. Paper presented at the International Conf, on the Neutron
Interaction with the Nucleons at Columbia University, Sept. 9—13,1957. Measurement
of the number of neutron emitted per fission induced in U-238 by 14,2 Mev neutrons.
224
Гл. V. Энергии и выходы продуктов деления
23. Ф л е р о в Н. Н., Талызин В. М., Там а п ов Е. А. «Атомная энергия», 5,
653-654 (1958).
24. Б а т ь Г. А., К у д р и н Л. И. «Атомная энергия», 3, 15 (1957).
25. К о в а л е в В. П., Андреев В. Н., Николаев М. Н., Гусейнов А. Г.
ЖЭТФ, 33, 1069 (1957).
26. S m i t h A. В., F i e 1 d s P. R., Roberts T. H., Phys, rev., 108, 411 (1957).
27. Litter D. Proc. Phys. Soc. 65A (1952).
28. D i v e n В. G., M a r t i n H. G. T a s c h e k R. E., T e r r e 1 1 J. Phys, rev.,
101, 1012 (1956).
29. S t e i n о t a 1 W. BAPS Ser. I, 2, 96 (1956).
30. К e e p i n G. Progress in Nuclear Energy, 1, 216 Pergamon Press, bond. (1956).
31. Hughes D., D a b b s J., G a h n A., H a 1 1 D. Phys, rev., 73, 111 (1948).
32. В u г g у M., Pardue L. A., W i 1 1 a r d H. B., Wollan E. O. Phys, rev., 70,
104 (1946).
33. Batchelor R., H у d e r H., A/conf./, 831 (1955).
34. К и п и н Г. P. «Атомная энергия», 4, 250 (1958).
35. К е е р i n G. R., W i m е 11 T. F., Z e i g 1 e r R. K. Phys. Rev., 107, 1044 (1957).
36. К о в а л e в В. П., Ставинский В. G. ЖЭТФ, 35, 787 (1958).
37. К о в а л e в В. П. ЖЭТФ, 34, 501 (1958).
38. Ковалев В. П., G т а в и н с к и й В. G. «Атомная энергия», 5, 649 (1958).
39. Snyder J. S. and Williams R. W. Phys, rev., 81, 2, 171 (1951).
40. S m i t h A. B., F i e 1 d s P. R. and Friedman A. M. Phys, rev., 104, 3, 699
(1956).
41. Калашникова В. И.,Лебедев В. И.,Спивак П. Е. «Атомная энергия»,
5, 226 (1957).
42. Smith А. В. Reactor Physics Constants ANL-5800 (1958).
43. S m i t h A. B. Reactor Physics, Constants ANL-5800, 21 (1958).
44. Goldstein H. Reactor Physics Constants. ANL-5800, 27 (1958).
45. H u g h e s D. A/Gonf./P/2483 (1955).
46. L e г о у J. Comt. rend., 247, 200 (1958).
47. G a u d i n M., Leroy J. L. A/Gonf./P/1186 (1958).
48. Leachman R. B. А/Conf./Р/2467 (1958).
2. СПЕКТРЫ у-ЛУЧЕЙ ДЕЛЕНИЯ И ЗАХВАТА
а) Изучение характера спектра у-лучей при делении представляет инте-*
рес для вопросов, связанных с защитой реактора.
Удобно бывает разбивать спектр у-лучей по отдельным линиям. Для
этого вводится, так называемое, эффективное значение энергии у-лучей
£Эфф(Еу) и число фотонов N связанных уже с дискретной энергией
Еу в линейчатом спектре. N (Еу) и £эфф (Еу) связаны при этом соотношением
-^эфф (Еу)= Ey*N (Еу),
Ниже приведены данные по спектрам у-лучей, связанных с делением U235
тепловыми нейтронами. Как оценили Бертини и др. [5], в тепловом реакторе
на U235 эффективная энергия мгновенных у-лучей, сопровождающих деление,
равна 1,18 Мэв/деление. Эта оценка основана на значении а = 0,184 для
U235.
б) Энергетическое распределение мгновенных у-лучей, образующихся не-
посредственно в акте деления, представлено в табл. 9, характер разбиения
которого по линиям меняется в соответствии с тремя различными формами
спектра А, В, С. Такое разбиение служит лишь для удобства пользования
этими данными в приближенных расчетах.
в) Равновесное энергетическое распределение у-лучей из продуктов де-
ления представлено в табл. 10 [1] для двух различных форм линейчатого
спектра (А и В). Предполагается, что активности продуктов деления в реак-
торе на тепловых нейтронах U235 измеряются по достижении насыщения.
В табл. 10 указаны средние энергии, соответствующие данному раз-
биению непрерывного спектра по линиям (колонки I и IV).
Значения E^(Ey) выражены как в Мэв/деление (колонки II и V) (при
этом предполагается, что происходит 3,1-1010 делений/вт-сек), так и в
Мэв/вт сек (колонки III и VI).
2. Спектры у-лучей деления и захвата
225
Таблица 9
Спектры мгновенных у-лучей, образующихся в процессе
деления1
А В | С
Ev, Мэв n(ey), у {деление Еэфф (Еу)> Мэв/деление ЕУ> Мэв ЕЭфф(Е?), Мэв/ деление ЕУ, Мэв Еэфф (Ev)> Мэв {деление
0,5 3,1 1,55 —
1,0 1,9 1,90 1,о 3,450 1,0 3,45
1,5 0,84 1,26 — —
2,0 0,55 1,10 2,0 2,360 2,0 3,085
2,5 0,29 0,725 — —
3,0 0,15 0,450 3,0 1,175 —
3,5 0,062 0,217 — —
4,0 0,065 0,260 4,0' 0,477 4,0 1,035
4,5 0,024 0,108 — —
5,0 • 0,019 0,095 5,0 0,203 —
5,5 0,017 0,094 — —
6,0 0,007 0,042 6 0 0,136 6,0 0,256
6,5 0,004 0,026 7,0 0,026 —
— 7,028 7,827 — 7,827 — 7,827
1 По данным [1,2].
Таблица 10
Равновесный спектр у-лучей, образованных
продуктами деления 1
Спектр А Спектр В
Средняя энергия группы Еу, Мэв Еэфф (Бт) Средняя энергия группы Еу, Мэв Еэфф (Ev)
Мэв {деление Мэв{вт-сек Мэв{деление Мэв{вт-сек
0,4 0,645 2,O-lOio
0,8 3,87 1,2.10й 1 5,16 1,6-1011
1,3 0,645 2,0-101° — —
1,7 1,06 3,3-1010 2 1,737 5,38-Юю
2,18 0,677 2,1-1010 — — —
2,5 0,290 9,0-10» 3 0,322 1,2-101°
2,8 0,032 1,0-10» — — —
7,219 2,24-Юи
данным [1] .
г) Спектры мгновенных у-лучей, образующиеся от поглощения тепловых
нейтронов в различных элементах, были впервые суммированы Миттелма-
ном [3]. Он суммировал группы у-лучей в энергетические интервалы шири-
ной 2 Мэв каждый. В компиляции Деломе [4] спектры у-лучей разбиты на
10 групп каждый с энергетическим интервалом шириною в 1 Мэв. Резуль-
таты [4] представлены в табл. 11.
Наиболее полная сводка данных по у-лучам радиационного захвата теп-
ловых нейтронов в различных ядрах приведена в Атласе Грошева Л. В.
и др. [6].
15 Справочник по ядерно-физическим константам
226
Гл. V. Энергия и выходы продуктов деления
Таблица И
Эффективные энергии мгновенных у-лучей -ЕЭфф (-Еу) в Л/эв,
испускаемых при поглощении нейтронов в ядрах на поглощенный нейтрон
(по данным работы [4])1
Энергия у-лучей Мэв
Элемент 0-1 1—2 2-3 3-4 4-5 5-6 6-7 7-8 8-9 9-10
iH1 2,23 — — — —
3Lie — — — — — — 0,51 0,94 — —
4Ве бВ10 — — 0,85 3,51 — 5,12 0,19 — 0,05
вс — 1,10 3,47 — — — — —
7N — 1,15 0,72 5,06 1,07 0,66 0,35 —•
eF — — 1,83 3,20 2,82 — — —
„Na 12мд 13AI 0,80 0,39 1,44 0,62 1,05 2,68 1,29 0,25 1,29 . 0,33 0,31 0,51 0,83 0,27 0,42 0,01 1,90 0,26 0,05
14Si 0,37 1,61 2,14 3,89 0,47 0,92 0,62 0,14 —
— 2,17 1,51 0,66 1,04 0,58 — —
0,40 1,77 1,62 1,92 4,64 0,29 0,22 0,09 —
i?Gl 0,40 1,57 1,07 1,57 1,45 1,89 1,06 0,12 —
i‘9K 0,24 0,61 0,83 1,80 1,86 1,99 0,24 0,39 0,01 —
20Ca 0,07 0,94 0,41 1,08 1,96 1,28 2,32 0,07 — —
22Ti 0.Ц 1,59 0,08 0,37 0,72 0,09 6,58 0,11 0,02 0,01
23V «дСГ 0,39 0,50 1,33 2,16 1,07 0,008 —
— 0,26 0,29 0,62 0,75 1,87 3,93 1,11
24 2бМП 1,24 0,98 1,11 1,78 — —
2flFe 0,05 0,30 0,20 0,37 0,45 0,84 0,67 2,66 0,25 0,20
97G0 0,77 0,87 1,57 1,70 0,57 — —
Z7 28Ni 0,07 0,06 0,04 0,20 0,51 0,81 1,32 1,35 4,57 0,98
oaGu — 0,61 0,62 0,94 3,13 0,16 —
33As 1,01 0,93 0,65 0,64 0,17 — —
ggSr 1,46 1,03 0,91 2,18 0,79 0,29 0,02
40Zr 41Nb — — 2,52 1,22 1,71 0,88 1,07 0,68 1,15 0,20 0,15 0,04 0,11 —
42Mo — 1,93 1,41 0,90 0,66 0,16 0,05 —
46Rh — 0,82 0,68 0,45 0,17 —• — —
A-Ag 0,24 1,52 1,28 0,81 0,23 0,04 — —
47* О 48Cd 0,46 0,34 0,40 — — 0,52 0,13 0,11 о,оз 0,02
4Q Ji! — 0,76 0,55 0,26 — — — —
5oSn. — 3,64 1,89 1,24 0,65 0,25 — 0,04
51Sb 0,78 0,64 0,45 0,28 — — —
5eBa — — 1,89 1,08 0,69 0,10 0,01 0,01 0,01
5ePz 0,76 0,59 0,45 — — — —
g 2Sm 0,53 0,21 0,77 1,21 0,55 0,28 0,08 0,07 —
e 4C d — 0,64 0,30 0,15 0,06 — —
„Hf — 0,50 0,51 0,17 0,026 — —
72 -«Ta — 0,05 0,10 0,04 — — —
73 * ** 1,28 0,77 0,58 0,33 0,03 — —
74 ” -ePt — 1,07 0,71 0,75 0,08 0,06 — —
7o* 7 eAu — 1,01 1,53 1,31 1,10 0,01 — —
ggHg 0,21 0,50 0,56 1,35 1,94 1,91 0,63 0,04 — —
a,Tl 0,94 2,15 2,68 0,96 — — —
81 л x 82^ — — — — — — — 7,40 — —
oqBl — 4,17 — — — — —
,»U2” — — — — 1,89 0,43 — 0,27 — —
1 Данные по
спектрам мгновенных у-лучей захвата можно найти также в работах
[10-23].
Спектры мгновенных у-лучей, испускаемых при спонтанном делении
СР52 [7,8], показывают, что средняя энергия у-лучей равна примерно 8,5 Мэв
на деление, а среднее число у-квантов на деление ~ 10.
На рис. 205, 206 приведены спектры мгновенных у-лучей деления L
на тепловых нейтронах [9] и спонтанного деления Cf262.
Рис. 206. Спектр мгновенных у-лучей спонтанного деления Cf252:
1 — по работе Баумана и Томпсона, при Еу=9 Мэв иТ^у=10; 2 — по работе
Смита, Филдса, Фридмана, при Еу= 8,2 Мэв иЙу=10,3.
15*
228
Гл. V. Энергия и выходы продуктов деления
ЛИТЕРАТУРА
1. Rockwell Т. Reactor Phys. Constants ANL. 5800, p. 449 (1958) (Reactor Shiel-
ding Design Manual, 1956).
2. G a m b 1 e R. L. Reactor Phys. Constants ANL-5800, p. 449 (1958) (Prompt Fission
Product Gamma-Rays from U-235, 1955).
3. Mittelman P. Nucleonics, 13, 50 (1955).
4. D e 1 о m e F. E. Reactor Physics Constants ANL-5800, p. 449 (1958). (Gamma-
Ray Spectra from Thermal Neutron Capture, 1958).
5. Bertini H. W. etal. Reactor Physics. Constants ANL-5800, p. 449 (1958) (Basic
Gamma-Ray Data for ART Heat Deposition Calculations, 1956).
6. Г p о ш e в Л. В., Демидов A. M., Луценко В. Н., Пелехов В. И.
Атлас спектров у-лучей радиационного захвата тепловых нейтронов. Атомиздат, М.,
1958.
7. Smith А. В., F i е 1 d s Р. R. and Friedman А. М. Phys, rev., 104, 669 (1956).
8. Bowman Н. R. and Thompson S. G. A/C о n f./P/652 (1958).
9. M a i e n s c h e i n F. С., P e e 1 e R. W., Zobel W. and L о v e T. A. A/Conf./P/
670 (1958).
10. В a r t h о 1 о m e w G. A. and Walker W. H. Phys. Rev., 82, 380 (1951).
11. Kinsey В. В., В a r t h о 1 о m e w G. A. and Walker W. H. Phys. Rev., 83,
519 (1951).
12. Kinsey В. В., В a r t h о 1 о m e w G. A. and W a 1 k e r W. H. Canad. J. Phys.,
29, 1 (1951).
13. К i n s e у В. В., В a r t h о 1 о m e w G. A. and Walker W. H. Phys, rev., 85,
1012 (1952).
14. Kinsey В. B. and Bartholomew G. A. Phys, rev., 89, 375 (1953).
15. Bartholomew G. A. and Kinsey В. B. Phys, rev., 89, 386 (1953).
16. Bartholomew G. A. and Kinsey В. B. Canad. J. Phys., 31, 49 (1953) .
17. Kinsey В. B. and Bartholomew G. A. Canad. J. Phys., 31, 537 (1953).
18. К i n s e у В. B. and Bartholomew G. A. Canad. J. Phys., 31, 901 (1953).
19. В a r t h о 1 о m e w G. A. and Kinsey В. B. Canad. J. Phys., 31, 927 (1953).
20. Bartholomew G. A. and Kinsey В. B. Canad. J. Phys., 31, 1025 (1953).
21. К i n s e у В. В. and Bartholomew G. A. Canad. J. Phys., 31, 1051 (1953).
22. Henry M о t z T. Phys. Rev., 104, 1353 (1956).
23. Braid T. H. Phys. Rev., 102, 1109 (1956).
24. А д ь я с e в и ч Б. П., Г p о ш e в Л. В., Д е м и д о в А. М. «Атомная энергия».
1, № 2, стр. 258—272, октябрь 1956.
3. ЭНЕРГИЯ, ВЫДЕЛЯЕМАЯ ПРИ ДЕЛЕНИИ
Для различных видов энергии процесса деления вводятся следующие
обозначения:
а) кинетическая энергия осколков деления Eh, Мэв;
б) энергия мгновенных у-лучей, сопровождающих деление Еум, Мэв;
в) энергия нейтронов деления Ein, Мэв;
г) энергия 0-частиц продуктов деления Е$, Мэв;
д) энергия у-излучения продуктов деления Еур, Мэв;
е) энергия у-излучения, возникающего вследствие захвата нейтронов
Еуз, Мэв;
ж) энергия, уносимая нейтрино Ev;
з) полная энергия—Еполн.
Распределение энергии, выделяемой при делении U233, U235, U238, Ри239 в Мэв
на один акт деления, приведено в табл. 12 [1, 2, 8, 9, 11]. Энергетическое
распределение осколков деления было измерено Вэлом [9]. Оказалось, что
между энергетическими распределениями осколков деления при делении
тепловыми и 14 Мэв-нейтронами как U235, так и Ри239, а в U238—при делении
2,5 Мэв- и 14 Мэв-нейтронами существенной разницы нет. Энергия, уноси-
мая нейтрино, в виде тепловой не выделяется. Поэтому при практических
расчетах рекомендуется принимать, что в среднем на один акт деления ядер
U235 тепловыми нейтронами выделяется энергия 200 Мэв, т. е. при мощности
1 вт происходит 3,1-1010 делений} сек. Для деления U233 и Ри239 можно так-
же пользоваться указанным соотношением между мощностью и числом де-
лений в секунду. При более точных расчетах необходимо учитывать следую-
щие возможные различия в распределении энергии деления:
3. Энергия, выделяемая при делении
229
Таблица 12
Распределение энергии при делении
Изотоп Ek осколков 1 Еум 2 Е, з /п Ер4 EVP2 Ev 5 ^полн
легких тяже- лых
U 233 97 66 — 7 5,0 ~9 -7 >191
U236 98 67 7,8 4,9 9 7,2 7-i-10 -10 <214
U 238 95,3 67,4 — 5,2 — — — — —
ри239 100 72 ~7 5,8 ~9 ~7 — — >201
1 Данные для U233, и28», Рн288 взяты у Стейна [8]; для U238 — у Вала [9] (средние
значения) и включают поправку по Личмену [10] на ионизационный дефект в камере.
2 Усредненные данные для U285 [12].
8 Значения получены умножением v на среднюю энергию нейтронов деления
(— 2 Мэв).
* Данные для и238 взяты из работы [И]. Другие значения носят оценочный
характер.
б Данные работ [1,-2].
а. Согласно данным [3, 4], где собраны результаты более ранних работ,
различие в средних кинетических энергиях осколков при делении U235 и
Ри239 ~10 Мэв.
Средние кинетические энергии осколков при делении U233 и U235 отли-
чаются в пределах ошибок измерений ~ 5 Мэв.
б. Различия в средних числах вторичных нейтронов, испускаемых на
один акт деления, а также различия в средних энергиях спектров нейтро-
нов деления (см. гл. V, п. 1).
в. Энергия у-квантов, испускаемых вследствие захвата нейтронов, за-
висит от типа и конструкционных материалов реактора.
г. Возможное перераспределение энергии деления при делении быстры-
ми и тепловыми нейтронами. Однако согласно данным [4, 5, 9] основная
часть выделяемой энергии—кинетическая энергия осколков—не зависит от
энергии нейтронов, вызывающих деление в интервале до ~ 15 Мэв.
В табл. 13 приводятся новые данные по кинетическим энергиям оскол-
ков деления и отношению масс наиболее вероятных осколков деления [3].
Таблица 13
Кинетические энергии осколков деления
Делящееся ядро Энергия осколков, Мэв Полная энер- гия, Мэв Измерения Му/Мд
легких тяжелых кинетические химические
U 233 98,2 62,26 160,45 1,58 1,46
U236 99,8 66,2 166,0 1,51 1,45
ри239 100,0 71,5 171,5 1,40 1,39
Кинетические энергии осколков деления измеряются обычно по иони-
зационным потерям при помощи камеры деления с учетом поправок на
ионизационные дефекты [4, 6, 7]. Отношение масс наиболее вероятных ос-
колков деления можно определить как по характеру распределения полной
кинетической энергии осколков деления по их массам, так и по радиохи-
мическому измерению выходов осколков деления.
230
Гл. V. Энергия и выходы продуктов деления
ЛИТЕРАТУРА
1. Шапиро М. Материалы КАЭ США— «Ядерные реакторы». 1, стр. 53 (1956).
2. Стефенсон Р. Введение в ядериую технику. ГТТИ М., стр. 88 (1956).
3. S m i t h A. В., Fields P. R., Friedman A. M. Phys, rev., 106, 779 (1957).
4. L e a c h m a n R., К a z e k C. Phys, rev., 105, 1511 (1957).
5. Смирснкин Г. H., Бондаренко И. И., Куцаева Л. С., Мищен-
ко X. Д., II р о х о р о в а Л. И., Ш е м е т е н к о Б. П. «Атомная энергия», 4,
188 (1958).
6. Leachman R. Phys, rev., 101, 1005 (1956).
7. Stein W. BAPS Ser. II, v. 1, № 2, 96 (1956).
8. Stein W. E. Phys, rev., 108, 94 (1957).
9. W a h 1 J. S. Phys, rev., 95, 126 (1954).
10. L e a c h m a n R. B. Phys, rev., 87, 444 (1952).
11. M u e h 1 h a u s e С. O. and О 1 e k s a S. Phys, rev., 105, 1332 (1957).
12. Reactor Phys. Constants ANL-5800, p. 22 (1958).
4. ВЫХОДЫ ОСКОЛКОВ ДЕЛЕНИЯ
В табл. 14 приведены выходы осколков при делении U233, U235, Ри239,
U238 и Th232.
Эти данные взяты в основном из обзора Каткова [8], поэтому ссылки
указаны только в тех случаях, когда значение выхода взято из другой
работы.
Большинство выходов осколков определено относительно Ва140, абсолют-
ный выход которого принят равным 6,44% при нормировке всей кривой вы-
хода на 200%. Выходы, измерявшиеся относительно выхода изотопа Cs137
(6,05%), указаны в табл. 14 в скобках.
В первой колонке даны массовые числа цепочек 0-распада.
Во второй колонке—химические символы 0-активных и стабильных
осколков. В пределах одной цепочки осколки расположены в порядке воз-
растания атомного номера, причем стрелками указаны направления пере-
ходов. Буквой «и» около стрелок обозначено испускание запаздывающих
нейтронов. Цепочки 0-активных осколков и стабильные осколки располо-
жены в порядке возрастания массового числа. Изомеры изотопов для удобства
вынесены в третью колонку.
В четвертой колонке приведены периоды полураспада радиоактивных
осколков. При этом стабильные осколки обозначены ставил., а коротко-
живущие, для которых период не измерен, — коротк.
Значения периодов и, в некоторых случаях, схемы распада уточнены
на основании данных [6].
В 5, 6 и 7-й колонках выходы осколков даны для деления U235, Ри239,
U239 тепловыми нейтронами; в 8, 9 и 10-й — для деления Th232, U238 и Ри239
нейтронами спектра деления. Выход осколков выражен в процентах, при-
чем суммарный выход цепочек нормирован на 200%, так как при делении
образуются два осколка.
Обычно в таблице указан полный выход данного осколка, т. е. полная
вероятность того, что в одном акте деления продукт деления может обра-
зоваться как в результате 0-распада цепочки, так и независимо от нее,
если последнее имеет место. Независимый выход обозначен буквами н. в.
Полные выходы отдельных осколков, приводимые в табл. 14, не обяза-
тельно представляют собой полные выходы цепочек, поскольку последую-
щие члены цепочек могут образоваться также независимо при делении.
Кроме того, вследствие изомерии выходы некоторых продуктов деления
могут оказаться ниже, чем выходы последующих звеньев цепочки. Практи-
чески же в отсутствие изомерии полные выходы цепочек совпадают с пол-
ными выходами ее звеньев, так как разница этих величин, обусловленная вкла-
4. Выходы осколков деления
231
дом независимых выходов, лежит, как правило, в пределах эксперименталь-
ных ошибок.
В работе [13] более точными радиохимическими методами измерены вы-
ходы осколков деления в районе А ~ 150 при делении Ри239 нейтронами
котла. Выходы цепочек 0-распада измерены относительно Мо99 (с принятым
для него значением выхода 6,1%) для А = 147, 144, 153, 156, 159, 161 и 166.
При расчете выходов были использованы данные Штайнберга и Гленденина
[2] по выходам осколков из U235 и Ри239 при делении тепловыми нейтронами.
Однако выходы для Се144 и Sm163 из работы [8] почти в 1,5 раза боль-
ше соответствующих выходов из работы [13]. Подобное несогласие, возможно,
объясняется различными нормировками выходов в двух перечисленных ра-
ботах.
Однако из общего хода зависимости выходов осколков от атомного веса
следует, что значения выходов из работы [8] более достоверны.
В табл. 15 приведены полные выходы осколков деления, вызванного
соответственно 14 Л/эв-нейтронами в U235 и 8 Л/эв-нейтронами в Th232.
Большинство данных получено Фордом и Гилмором [9], а также Туркевичем
и др. [10]. Все данные нормированы по Мо90, выход которого взят у Тер-
релла [12].
Таблица 15
Полные выходы осколков деления U235 14 Мэв-нейтронами
и Th232 8 Маа-нейтронами, %
А Изотоп ИЗ U235 Из ТЬ2«2
77 Ge 12 ч 0,022
83 Вг 2,4 » 1,30 —
83 Кг Ста бил. 2,7 2,7
89 Sr 51 день 4,38 6,7
91 Sr 9,7 ч 4,19 5,6
97 Zr 17 » 4,87 5,0
99 Мо 66 » 5,17 3,1
103 Ru 39,9 дня 3,31 0,5
105 Rh 35,3 ч 1,86 —
106 Ru 1,01 лет 1,41 0,53
111 Ag 7,6 дня 0,92 0,63
115 Cd 33 ч 0,89 0,76
115 Полный выход
цепочки — 0,94 —
117 Gd (изомер) 3 ч — 0,4
127 Sb 91 » 1,9 —
131 J 8,05 дня 4,3 —
132 Те 77 ч 4,3 2,0
132 J 2,3 » 5,0 —
133 J 20,8 » 5,4 —
133 Cs Стабил. 5,6 —
134 J 52,5 мин 5,3 —
134 Xe Стабил. 5,9 —
135 J 6,7 ч 4,5 —
135 Cs 2,6-10е лет 5,7 —
139 Ba 84 мин 4,87 9,0
140 Ba 12,8 дня 4,58 —
143 Ge 33 ч 3,72 __
144 Ge 285 дней 2,75 7,2
156 Eu 15,4 дня 0,11
го
со
Выходы продуктов деления
Таблица 14
А Изотоп Изомер TV2 Деление тепловыми нейтронами Деление быстрыми нейтронами
U 235 Pu289 U238 ТЬ282 U288 Рц239 •
72 Zn 1 — 49 ч 1,610-* 1,2-10"4 — 3,3-10"4 — —
Са < — 14,1 » — — — — — —
Ge — Стабил. — — — — — —
73 Zn I — <2 мин — — — — — —
Са 1 — 5,0 ч 1,1-10"4 — — 4,5-10"4 — —
Се — Стабил. — — — — — —
77 2Z% ^Ge 54 сек — —
— 12 ч 3,1 • ю-3 — 10-10"3 9,0-10"3 4,3-10"3[1] —
As-**^ — 38,7 » 8,3-10—3 — 1,9.10-2 2,0-10-2 3,8-IO'3 —
4 Se *— Стабил. — — — — — —
78 Ge 88 мин 2-Ю-2 — — — — —
I As — 91 » 2,1-10”» — — — — —
4 Se — Стабил. н. в. 1,9-10-» — — — — —
81 -Se 56,6 мин 8,4-10-» — — — — —
17,6 » 0,14 — — — — —
4 Rr Стабил. — — — — — —
82 D« Br — 36 ч п. в. 3,5-10“5 — — — — —
4 Kr —• Стабил. — — — — — —
Гл. V. Энергия и выходы продуктов деления
83
84
85
86
69 сек
25 мин
2,4 ч
114 мин
Стабил.
0,22
0,51
0,40 [3]
0,544
-3,3 мин —
6,0 » ' —
31,8 » 0,90
Стабил. 1,00
40 сек
3,00 мин
4,36 ч
10,3 лет
Стабил.
Стабил.
19,5 дней
Стабил.
17 сек
55 »
78 мин
Мгнов.
6,0-1010 лет
2,7 ч
Стабил.
33%
0,293
0,317 [1]
1,30
1,20 [4]
2,02
н. в. 3,1-10“5
3,1
2,49
— . —
8,5-Ю-2 0,79 1,9 —
— — — —
—
— 1,14 1,99 0,40
— — —
— — — —
— — — —
— 1,90 3,65 0,85
— — — —
— — — —
— —— —
— 0,56 0,87 0,153
— — — —
— — — —
— — — —
— 3,18 6,0 1,38
н. в. — — —
1,1-10~4[2]
— — — —
— — — —
— — —
— — — — '
— — — —
— — — —
. Выходы осколков деления
234 Гл. V. Энергия и выходы продуктов деления
93
94
Кг
I
Rb
I
Sr
4
Y
I
Zr
Kr
I
Rb
Kr
I
Rb
4
Sr
I
Y
I
Zr
Kr
I
Rb
I
Sr
1
Y
Mo
3,0 сек
80 »
2,7 ч
3,6 »
Стабил.
2,0 сек
Коротк.
7 мин
10,5 ч
1,1-10е лет
6 лет
Стабил.
1,4 сек
Коротк.
— 2,0 мин
16,5 »
Стабил.
Коротк.
»
»
10,5 мин
65 дней
90 ч
35 дней
Стабил.
5,0
6,03
6,45
5,4
6,40
6,2
6,27
5,9
— — — —
— — — —
— — — —
— — — —
6,70 — — —
— — — —
— — — —
— — — —
— — — —
7,10 — — —
— — — —
— — — —
— — — —
— — — —
— — — —
— — — —
6,82 — — —
— — — —
— — — —
— — — —
—
5,9 — 5,7 5,6 [1]
— — —— —
— — — —
6,10 — — —
Выходы осколков деления
Продолжение табл. 14
А Изотоп Изомер Ъ/2 Деление тепловыми нейтронами Деление быстрыми нейтронами
U285 Pu289 U233 Th282 и 238 р 11289
96 Zr Стабил. 6,33 — 5,60 —
Nb — 23 ч н. в. 5,7-10”4[2] — — — — —
1
Mo — Стабил. — — — — — —
97 Кг __ 1 сек — — — — — —
4
Rb — Коротк. — — — — — —
4
Sr — » — — — — — —
4
Y ’— » — — — — — —
17,0 ч 5,9 5,7 — 5,2 — 5,2
<2%: 2ZZ^Nb 60 сек — — — — — —
Nb—-— 73 мин — — — —' — —
4 Mo — Стабил. 6,09 — 5,35 — — —
98 Mo — » 5,78 — — — — —
99, Zr 30 сек — — — — — —
4 Nb — 3 мин — — — — — —
Mo-^L 66 ч 6,06 5,9 4,8 2,65 6,3 5,9
<3% 4 Tc-— 6,0 » 2,12-10б лет 6,16[4] — —
4 Ku — Стабил. — — — — — —
100 Mo — Стабил. 6,30 — 4,40 — — —
выходы продуктов деления
101 Mo 4 •—
Тс —.
4
Ru —
102 Mo- I ZZ^Tc
Tc-*
4
Ru —
Rh —
103 Tc
Ru-**
3% 4 X^Ru
Rh-*
104 Ru —
105 Mo
1
To —
1
Ru XX^Rh
Rh
4
Pd —
108 Ru
*
Rh —
4
Pd —
14,6 мин -5,6
14,3 » —
Стабил. 5,0
11,5 мин 4,3
4,1 » —
5 сек —
Стабил. 4,1
210 дней н. в.<5-1
1,2 мин —
39,7 дней 3,0
57 мин —
Стабил. 2,41[4]
18 мин
Стабил. 1,8
<2 мин —
10 » —
4,45 ч 0,9
38 сек
35,3 ч —
Стабил. 0,92 [4,
1,0 год 0,38
30 сек —
Стабил. 0,53 [4:
3,00
— — —
— — — —
— 2,37 — — —
L0”7 — — — — —
Hb.
5,8 1,6 0,16 6,6 —
0,96 —
. Выходы осколков деления
3,7 — 0,07 — —
5,0 0,28 0,042 2,7 —
— — — — —
— — — — — КЗ со
Продолжение табл. 14
А Изотоп Изомер T‘/2 Деление тепловыми нейтронами Деление быстрыми нейтронами
U 235 Ри239 1 и 233 I Т11232 U238 Рц239
107 Тс j — 1,5 мин — — — — — —
Ru 1 4,8 » — — — — — —
Rh-*-— 4 6 сек —- — — —— —
22 мин 0,19 — — — — —
Pd 4 IIX^Ag 7 • 106 лет 44,3 сек 0,26[4] — — —
Ag-*"'" Стабил. — —
Ru 4,4 мин — — — — — —
108 Rb — 18 сек
4
Pd — Стабил. 0,13[4] — — — — —
109 Rh — 1 ч
4
Pd—— 4 X^Ag 13,4 » 39,2 сек 3,0.10-2 1,5 4,0-10-2 5,5-Ю-2 0,32 1,9
Стабил. — — — — — —
111 Pd 23 мин —. — 2—
4 Ag 74’* сек —. — — — — —
Ag 4 Cd 7,6 дня 1,9.10-2 0,27 2;5.10-2 5,7.10-2 4,6-10-2 0,14
— Стабил. — — — — — —
112 Pd — 21 ч 10,0-10'3 0,10 1,6.10-2 5,8-10-2 — —
4 Ag 4 Cd 3,14 » — — — — — —
Стабил. 1,3.10-а[4] — — — — —
Pd 1,5 мин — — — — — —
1,2 »
Гл. V. Энергия и выходы продуктов деления
из
115
116
117
119
121
123
5,3 ч
Стабил.
21 мин
43 дня
53 ч
4,53 »
6-Ю14 лет
Стабил.
2,5 мин
Стабил.
1,1 мин
3,0 ч
— 50 мин
2 ч
70 мин
14,5 дня
Стабил.
10 мин
17,5 »
Стабил.
27,5 ч
Стабил.
136 дней
40 мин
Стабил.
!,2.10-2[4]
7,7-Ю-3 7-Ю"4 0,97.10-2 З-Ю'3 3,8.10-2 1-10"3 1,9-10-2
— — —
— — —
— — —
— — —
1,1.10-2 — —
— — —
— — —
— — —
— — —
— — —
— — —
— — —
1,5-10-2 4,4-10-2 1,810-2
1.3- ю-3
1,2-10”3
2,5-10 3
З-Ю-3 З-Ю-3
7,2-Ю-2 3,7-Ю-2 6,9-10-2
— — —
— —- —
__
. Выходы осколков деления
240 Гл. V. Энергия и выходы продуктов деления
16 Справочник по ядерно-физичесним константам
2,6 мин —
10,0 » 2,0
Стабил. 1,97[4]
3,4 мин —
23 » 2,6
30 ч 0,44 н. в.<0,15
24 мин н. в.<0,09
8,05 дня 3,1
12,0 дней н. в. 0,03
Стабил. —
2,2 мин 2,93(2,88)
2,1 » —
77 ч 4,
2,30 ч н. в.<0,044
Стабил. 4,38(4,31)
4,1 мин 4,0
63 » 4,9
2 » н. в. 0,66
6,9
20,8 ч н. в. 0,33
2,3 дня —
5,27 дней 6,62
н. в. <0,0066
Стабил. 6,59(6,49)
(0,8 мин) —
44 мин 6,9
52,5 мин 5,7 [1]
15,3 » н. в. 0,09
Стабил. 8,06(7,9)
3,8
2,87
5,2
4,02
5,3
— — - -
— — — —
— — — —
— —
— — — —
— — — —
2,7 1,2 — —
— — —
— — — —
3,74 1,62 3,2 —
— — — —
4,9 [1] 2,4 4,7 —
— — — —
5,10 2,87 4,7 —
' — — —
— — —
— — — —
— — —
— — —
5,5(8,08) —
— — — —
— — — —
— — — —
— — —
6,54 5,38 6,6 —
Выходы осколков деления
Продолжение табл. 14
А Изотоп Изомер Г>/2 Деление тепловыми нейтронами Деление быстрыми нейтронами
U235 Рц239 и 233 Th232 U 238 Рц239
135 Те —-• <0,5 мин — — — — —
6,7 ч 6,1 5,8 5,1
15,3 мин — — — — —
Хе-*-— 9,13 ч 5,9(1] — — — — —
I н. в. 0,19 — — — — —
6,7 —— -.. —- —
Cs 1 — 2,6-10® лет 6,41 (6,31) — >4,9 — 6,0 —
Ва —- Стабил. — — — — — —
136 J 86 сек 3,1 2,1 1,7
1
Хе-* Стабил. 6,46 (6,36) 5,06 8,9 5,65 5,9 —
Cs 12,9 дня н. в. 6,2-10~3 н. в. и. в. н. в. — —
4г 0,09 0,12(2] 1,7-10"3[2] — —
Ва Стабил. — — — — — —
137 J- 6% п 23,0 сек -
94% | fc-Xe Мгнов. — — — — — —
Хе 3,9 мин — — — — — —
Cs-^I 29 лет 6,15 (6,05) 5,24 7,16 6,3 6,2 (7,11) 6,6
8% * J ^ZZ^Ba 2,57 мин — — — —— ——
Ва-*— Стабил. — — — — — —
138 J — 1 п 5,9 сек - - —
' *Хе 3,9 мин — — ' — — — —
Хе 17 » —- — — — — —
4
Cs — 32,9 » 5,74 — — — — —
4-
Ва Стабил. 5,74 — — — — —
Гл. V. Энергия и выходы продуктов деления
05
139
140
141
142
J
I
Xe
I
Gs
I
Ba
1
La
Xe
Cs
I
Ba
La
I
Ge
Xe
I
Cs
I
Ba
I
La
Ce
I
Pr
Cs
Ba
I
La
I
Ce
2,7 сек
41 »
9,5 мин
84 »
Стабил.
16 сек
66 »
12,8 дня
40,2 ч
Стабил.
1,7 сек
Коротк.
18 мин
3,7 ч
32,5 дня
Стабил.
1 мин
6 »
75 »
Стабил.
— — — — — —
— — — — — —
— — — — — —
6,55 5,7 — — 5Л —
6,59[4] — — — — —
•
— — — — — —
— — — — — —
6,44 5,68 6,0 6,2 5,7 5,0
н. в. 0,2 — — — — —
6,44 5,68 5,6 — — —
•
— —
—
4,6 — — — — —
н. в. ~0,1 — — — — —
~6,0 5,2 — 9,0 —
6,41 [4] — — — — —
— — — — — —
— — — — — —
— — —- — — —
5,95 6,69 5,6 — — —
•. Выходы осколков деления
to
Продолжение табл. 14
А Изотоп Изомер Т1/2 Деление тепловыми нейтронами Деление быстрыми нейтронами
U235 Рц239 U238 Th232 U238 Рц239
143 Хе . — 1 сек — — — — — —
Cs — Коротк. 0,5 мин —
Ва Ф — — — — — — —
La Ф — 18 мин 3,8(1] — — — — —
Се Ф — 33,4 ч 5,7 5,4 — — — —
Рг Ф — 13,7 дня — — — — — —
Nd — Стабил. 5,98 6,31 5,2 — — —
144 Хе Ф — 1 сек — — — — — —
Cs Ф — Коротк. — — — — — —
Ва Ф — » — — — — — —
La Ф — » — — — — — —
Се Ф — 285 дней 6,0 5,28 3,6 [13] 4,1 7,1 4,9 —
Рг Ф — 17,5 мин — — — — — —
Nd — 5-1015 лет 5,67 — 4,0 — — —
145 Хе Ф — 0,8 сек — — — — — —
Cs I — Коротк. — — — — — —
Ва Ф — » — — — — — —
La 1 » — — —
Гл. V. Энергия и выходы продуктов деления
Се 30 мин
1
Pr — 5,95 ч —.
Ф
Nd — Стабил. 3,95
146 Се — 13,9 мин .
Рг — 24,4 »
Nd —- Стабил. 3,07
147 Nd — 11,10 дня 2,7
I
Pm — 2,65 года 2,26 [4]
V Sm — 1,3-Ю11 лет 2,38
148 Nd — Стабил. 1,70
Pm —• 5,3 дня н. в.<2 10”4[2]
149 Nd — 2,0 ч
J
Pm — 54 » 1,4
J
Sm — Стабил. 1,40 [4] 1,13
150 Nd — Стабил. 0,67
151 Nd 13 мин
J
Pm — 27,5 ч[6] —
Sm — 80 лет 0,445
I
Eu — Стабил. —
152 Sm » 0,285
4,24 3,0 — —
— — — —
— — — —
3,53 2,3 — —
2,2 [13] — — —
— — — —
2,92 1,71 — —
2,28 1,15 — —
— — — —
— — — —
1,4 [13] — — —
1,89 0,61 — —
1,38 0,48 — —
— — — —
— — — —
1,17 0,27 — —
— — — —
0,83 0,17 — —
4. Выходы осколков деления
Продолжение табл. 14
Изотоп Изомер T>/2 Деление тепловыми нейтронами Деление быстрыми нейтронами
А U235 Рц239 U233 ТЙ232 U238 pU239
153 Pm — 5 мин — — — — — —
1 Sm — M 4 0,15 0,41 9,5-10-2 — — 0,48
1 0,33[13]
Eu — Стабил. 0,122[4] — — — — —
154 Sm — » 7,7-10-2 0,22 3,7-10'2 — — —
155' Pm — 5 мин — — — — — —
Sm — 23,5 » 3,3-Ю"2 0,22 — — — —
Eu — 1,9 года 0,03 — — — — —
J
Gd — Стабил. 0,055 [4] — — — — —
156 Pm — 5 мин — — — —. — —
Ф Sm — -Л0 ч 1,3-10-ss — — — — —
1 Eu — 15,4 дня 1,4-10'2 0,12 — — 0,063 —
1 0,1 [13]
Gd — Стабил. 2,8-10-2[4] — — — — —
157 Eu — 15,4 ч 7,8-Ю"3 — — — — —
1
Gd — Стабил. 1,50-10“® — — — — —
158 Eu . Gd — 60 мин 2 Ю"3 * • — — — — —
— Стабил. 8,4-IO’3 — — — — —
159 Gd — 18 ч 1,07-10-3 0,021[13] — — — —
160 Gd — Стабил. 2,7-IO"3 [1] — —- — — —
161 Tb — 6,9 дня 7,6-Ю'5 3,9-Ю-з [13] — — — —
Dy — Стабил. — — — — — —
166 Dy — 82 ч — 6,8-10-ь[13] — — — —
Гл, V, Энергия и выходы продуктов
4. Выходы осколков деления
247
ЛИТЕНАТУРА
1. Coryell С. D. and Sugarman N. (editors), Radiochemical Studies. The fis-
sion products Books, 3 Me Graw-Hill, N. Y., 1951.
2. Steinberg E., GlendeninL. A/Conf./P/614 (1955).
3. Macnamara J., Thode H. Phys, rev., 80, 471 (1950).
4. Greebler P., Hurwitz H., Storm H. Nucl. Sci. and Eng. 2, 334 (1957).
5. Ш а п и p о M. Материалы КАЭ США 2, ч. 1 —«Физика ядерных реакторов», стр. 77,
М., Изд-во иностр, лит., 1956.
6. Джелепов Б. С. иПекер Л. К. Схемы распада радиоактивных изотопов.
Изд-во АН СССР, 1957.
7. Аникина М. П., И в а н о в Р. Н., Кукавадзе Г. М.,Эршлер Б. В.
«Атомная энергия», 4, 198 (1958).
8. Katcoff S. Nucleonics, 16, 4, 78 (1958).
9. Ford G. Р. and Gilmore J. S. Reactor Phys. Constants ANL-5800, p. 14 (1958).
10. Turkevich A., Niday J. B., Tompkins A. Phys, rev., 89, 3, 552 (1953).
11. Wahl A. C. Phys, rev., 99, 730 (1955).
12. T e r r e 1 1 J. et al. Reactor Physics Constant ANL-5800, p. 14 (1958).
13. В u n n e у L. R., Scad den E. M., Abriam J. 0. and Ballou N. E.
A/Conf./P/644 (1958).
ПРИЛОЖЕНИЕ
1. ТАБЛИЦЫ НЕКОТОРЫХ ФИЗИЧЕСКИХ ВЕЛИЧИН
а. Основные физические константы и переводные коэффициенты [8]
Масса электрона = 9,107-10“28 г (0,511 Мэв).
Заряд электрона = 4,802 • 10"10 CGSE.
Масса нейтрона = 1,008982 атомных единиц массы.
Атомная единица массы = 931,1 Мэв = 1,658-10"24 г.
эв = 1,602-10~12 эрг = 1,60203-1(Г19 дж.
Химическая единица массы = 1,00027 физической единицы массы.
Магнитный момент нейтрона = —1,913 ядерного магнетона.
Ядерный магнетон = eh/fatMpC = 5,049-10”24 эрг/гс, где Мр — масса протона.
Постоянная Планка h = 6,624-10"27 эрг-сек.
Н = h/2n = 1,054-10”27 эрг-сек.
Постоянная Больцмана к = 1,380-10"16 эрг/град.
Стандартный объем газа = 22,42 л/моль.
Число Авогадро = 6,025 • 1023.
Скорость света = 2,9979-1010 см/сек.
1 кюри = 3,70-1010 расп/сек.
Длина волны нейтрона = (Е в эв, X в А° [10~8 сл^]).
Время пролета t (мксек/м) = 10)*/и(м!сек) = 253Х (А°).
4лк2 = 2,604• 10в/£барн.
Энергия нейтронов при 2200 м/сек = 0,02530 эв.
Мэв с= 4,44-10~20, кет- ч = 5,95 • 10“20, л. с. • ч = 3,82-10~14 кал.
В колонках табл. 1 приведены следующие величины:
1. Химический символ элемента или формула химического соединения.
2. Атомный (или молекулярный) вес в единицах 1/16 массы изотопа
кислорода О16 (М (О16) = 16,000).
3. Плотность вещества у в г/см3.
4. Плотность ядер вещества Q в 1/сл«3.
5. Величина 1 — рп, где — среднее значение косинуса угла упругог о
рассеяния нейтронов в лабораторной системе координат (в предположении
изотропного рассеяния в системе центра инерции)
2
~ ЗА ’
А —массовое число.
6. Среднее значение логарифмической потери энергии нейтрона на одно
столкновение £ (при том же предположении, что и в колонке 6):
1. Таблицы физических величин
249
Таблица 1
Некоторые физические константы, необходимые для расчетов реакторов [9]
Элемент или соединение Атомный или молекулярный вес у, г/см9 1 см3 1-Дп &
Н 1,008 8,92 ' 5,3 0,3386 1,000
н2о 18,016 1,00 0,03351 0,676 0,948
d2o 20,030 1,10 0,03311 0,884 0,570
Не 4,003 17,8« 2,6 0,8334 0,425
Li 6,940 0,534 0,0463 0,9047 0,268
Be 9,013 1,85 0,1236 0,9259 0,209
ВеО 25,02 3,025 0,07281 0,939 0,173
В 10,82 2,45 0,1364 0,9394 0,171
С 12,011 1,60 0,0803 0,9444 0,158
N 14,008 0,0013 5,32 0,9524 0,136
О 16,000 0,0014 5,32 0,9583 0,120
F 19,00 0,0017 5,32 0,9649 0,102
Ne 20,183 0,0009 2,62 0,9667 0,0968
Na 22,991 0,971 0,0254 0,9710 0,0845
Mg 24,32 1,74 0,0431 0,9722 0,0811
АГ 26,98 2,699 0,0602 0,9754 0,0723
Si 28,09 2,42 0,0522 0,9762 0,0698
Р 30,975 1,82 0,0354 0,9785 0,0632
S 32,066 2,07 0,0389 0,9792 0,0612
Cl 35,457 0,0032 5,32 0,9810 0,0561
Аг 39,944 0,0018 2,62 0,9833 0,0492
К 39,100 0,87 0,0134 0,9829 0,0504
Са 40,08 1,55 0,0233 0,9833 0,0492
Sc 44,96 2,5 0,0335 0,9852 0,0438
Ti 47,90 4,5 0,0566 0,9861 0,0411
V 50,95 5,96 0,0704 0,9869 0,0387
Сг 52,01 7,1 0,0822 0,9872 0,0385
Мп 54,94 7,2 0,0789 0,9878 0,0359
Fe 55,85 7,86 0,0848 0,9881 0,0353
Со 58,94 8,9 0,0910 0,9887 0,0335
Ni 58,71 8,90 0,0913 0,9887 0,0335
Gu 63,54 8,94 0,0848 0,9896 0,0309
Zn 65,38 7,14 0,0658 0,9897 0,0304
Ga 69,72 5,91 0,0511 0,9905 0,0293
Ge 72,60 5,36 0,0445 0,9909 0,0271
As 74,91 5,73 0,0461 0,9911 0,0264
Se 78,96 4,8 0,0366 0,9916 0,0251
Br 79,916 3,12 0,0235 0,9917 0,0247
Rb 83,80 0,0037 2,62 0,9921 0,0236
Kr 85,48 1,53 0,0108 0,9922 0,0233
Sr 87,63 2,54 0,0175 0,9925 0,0226
Y 88,92 5,51 0,0373 0,9925 0,0222
Zr 91,22 6,4 0,0423 0,9927 0,0218
Nb 92,91 8,4 0,0545 0,9928 0,0214
Mo 95,95 10,2 0,0640 0,9931 0,0207
Tc 98 — — 0,9932 0,0203
Rii 101,1 12,2 0,0727 0,9934 0,0197
Rh 102,91 12,5 0,0732 0,9935 0,0193
Pd 106,4 12,16 0,0689 0,9937 0,0187
Ag 107,88 10,5 0,0586 0,9938 0,0184
Cd 112,41 8,65 0,0464 0,9940 0,0178
In 114,82 7,28 0,0382 0,9942 0,0173
Sn 118,70 6,5 0,0330 0,9944 0,0167
Sb 121,76 6,69 0,0331 0,9945 0,0163
Те 127,61 6,24 0,0295 0,9948 0,0155
J 126,91 4,93 0,0234 0,9948 0,0157
Xe 131,30 0,0059 2,72 0,9949 0,0152
Cs 132,91 1,873 0,0085 0,9950 0,0150
Ba 137,36 3,5 0,0154 0,09951 0,0145
La 138,92 6,19 0,0268 0,9952 0,0143
Ce 140,13 6,78 0,0292 0,9952 0,0142
250
Прило жение
Продолжение табл. 1
Элемент или соединение Атомный или молекулярный вес у, г/смЗ 1 24 о-Ц-ю i-gn
Рг 140,92 6,78 0,0290 0,9953 0,0141
Nd 144,27 6,95 0,0290 0,9954 0,0138
Pm 145 — — 0,9954 0,0137
Sm • 150,35 7,7 0,0309, 0,9956 0,0133
Sm2O3 348,70 7,43 0,0128* 0,974 0,076
Eu 152,0 5,22 0,0207, 0,9956 0,0131
Eu2O8 352,00 7,42 0,0127* 0,978 0,063
Gd 157,26 7,95 0,0305 0,9958 0,0127
Tb 158,93 8,33 0,0316 0,9958 0,0125
'Dy 162,51 8,56 0,0317, 0,9959 0,0122
Dy2O3 372,92 7,81 0,0126 0,993 0,019
Ho‘ 164,94 8,76 0,0320 0,9960 0,0121
Er 167,27 9,16 0,0330 0,9960 0,0119
Tm 168,94 9,35 0,0333 0,9961 0,0118
Yb 173,04 7,01 0,0244 0,9961 0,0115
Lu 174,99 9,74 0,0335 0,9962 0,0114
Hf 178,5 13,3 0,0449 0,9963 0,0112
Ta 180,95 16,6 0,0553 0,9965 0,0110
W 183,86 19,3 0,0532 0,9964 0,0108
Re 186,22 20,53 0,0664 0,9964 0,0107
Os 100,2 22,48 0,0712 0,9965 0,0105
Ir 192,2 22,42 0,0703 0,9965 0,0104
Pt 195,09 21,37 0,0660 0,9966 0,0102
Au 197 19,32 0,0591 0,9966 0,0101
Hg 200,61 13,55 0,0407 0,9967 0,0099
T1 204,39 11,85 0,0349 0,9967. 0,0098
Pb 207,21 11,35 0,0330 0,9968 0,0096
Bi 209,00 9,747 0,0281 0,9968 0,0095
Po 210 9,24 0,0265 0,9968 0,0095
At 211 — — 0,9968 0,0094
Ru 222 0,0097 2,62 0,9970 0,0090
Fr 223 — — 0,9980 0,0089
Ra 226,05 5 0,0133 0,9971 0,0088
As 227 — — 0,9971 0,0088
Th 232,05 11,3 0,0293 0,9971 0,0086
Pa 231 15,4 0,0402 0,9971 0,0086
U 238,07 18,9 0,04783 0,9972 0,0084
uo2 270,07 10 0,0223х 0,9776 0,036
Np 237 — — 0,9972 0,0084
Pu 239 19,74 0,0498 0,9972- 0,0083
Am 242 — — 0,9973 0,0082
Gm 245 — — 0,9973 0,0081
Bk 249 — — 0,9973 0,0081
Gf 249 — — 0,9973 0,0079
Es 253 — — 0,9974 0,0079
Fm 256 — — 0,9974 0,0078
Mv 260 — — 0,9974 - 0,0077
1 Молекул I см3.
2 Эти величины умножены на 105.
а) для ядер с А > 10 расчет сделан по формуле:
ЛН-2/3’
б) для легких ядер с А < 10 расчет сделан по формуле;
Таблица свойств некоторых замедлителей
Таблица 2
Свойства н2о d2o Be ВеО Литература
у, г/см3 • 1,00 1,10 1,84 2,8 1,60 —
Атомный или молекулярный вес . . 18 20 9 25 12 —
Атомов или молекул, см3 3,35-1022 3,32-1022 1,23-1023 6,75.1022 8,05-1022 —
Оу при 0,025 за, барн . . . • • . . . 0,66 0,92-Ю-з (10 ±1).IO"3 [4] 9,2-Ю-з (3,2 ±0,2)-Ю-з [4] [1]
cfs при 0,025 эв, барн 110 15 7 ± 1 [4] 11,1 4,8±0,2 [4] [11
для надтепловых нейтронов, барн 46 10,5 6 9,8 4,8 [1]
1у при 0,025 эв, см 45 3,28-iO4 904 1610 2760 [1]
1±г, см 0,426 2,4 2,1 1,65 2,71 [1]
0,48 ±0,01 2,65±0,15 1,43 ± 0,05 0,9 (вычислено) — [2]
0,425 ±0,02 2,4±0,1 2,0 (у=1,8) — 2,4 ± 0,1 15]
Время замедления, сек io-» 4,6-Ю"5 6,7-IO"5 7,8-10"5 1,5-10-4 [3], [1]
Время диффузии, сек 2,1-10-4 0,15 4,3-10-з 6,8-10-3 1,2-10-2 [1].[3]
Альбедо бесконечности ... • . . . 0,82 0,97 0,89 0,93 0,93 [1].[3]
Длина диффузии L, см 2,88 100 23,6 30 50 [11-[3]
2,76±0,03 171 ± 20 22,1 ±1,0 [7] 51 ±3 [5]
2,85 ± 0,03 116 ±4 20,8 ± 0,5 29±2 [2]
Возраст по Ферми т, см2 (до 1,44 эв) 30,4 ± 0,4 100 ±5 80 ±2 — 311 ±3 (21
(До тепловых энергий) 31,4 125 95 ± И1 105 ± 10 364 Я, [2]
97,2
т, см2 зз 120 98 — 350 [И, [3]
1 Для источника, имитирующего спектр нейтронов деления.
Таблицы физических величин
252
Приложение
ЛИТЕРАТУРА
1. Стефенсон Р. Введение в ядерную технику. М., Изд-во иностр, лит., 1956.
2. Шапиро М. Материалы Комиссии по атомной энергии США. Ядерные реакторы.
Статика реактора. Экспериментальные и численные результаты, 1955, стр. 200.
3. Глестон С., Эдлунд М. Основы теории ядерных реакторов. М., Изд-во иностр,
лит., 1954.
4. Hughes D. and Harvey J. Neutron Cross Section BNL-325 (1955); Hughes D.,
Shwartz R. Neutron Cross Section Suppl. 1 to BNL-325 (1957).
5. Сегрэ Э. Экспериментальная ядерная физика. М., Изд-во иностр, лит., 1955,
стр. 402.
6. Ю з Д. Нейтронные исследования на ядерных котлах. М., Изд-во иностр, лит., 1954.
7. К р а с и н А. К., Морозов И. Г., Камаев А. В., Г е р а с е в а А. А. До-
клады советских ученых на Первой международной конференции по мирному исполь-
зованию атомной энергии. Женева, 1955.
8. Du М о n t and Cohen. Phys, rev., 82, 555 (1951).
9. M. Davis and H a n s e r D. Nucleonics 16, 87 (1958).
2. ЭФФЕКТИВНЫЙ РЕЗОНАНСНЫЙ ИНТЕГРАЛ1
Поглощение нейтронов в гомогенных и гетерогенных смесях замедлите-
ля и резонансного поглотителя обычно характеризуется величиной эффек-
тивного резонансного интеграла /эфф [1].
Вследствие самоэкранирования резонансов величина 7эфф, приходящаяся
на одно ядро поглотителя, уменьшается с ростом концентрации поглоща-
ющих ядер в среде. При сильном разбавлении поглощающих ядер замедлите-
лем величина /эфф принимает свое максимальное значение, равное истинному
резонансному интегралу. Вследствие теплового движения ядер поглотителя
контуры резонансных сечений уширяются и понижаются (эффект Допплера).•
Это приводит к уменьшению самоэкранирования резонансов, т. е. к росту
Лфф с повышением температуры.
Таким образом, 1^ зависит от концентрации поглощающих ядер в сре-
де или от среднего сечения рассеяния, приходящегося на одно ядро погло-
тителя, от температуры и от размеров поглотителя (в гетерогенном случае).
В среде со спектром нейтронов, близком к спектру Ферми, эффективный
резонансный интеграл поглотителя является суммой Лфф Для каждого
из резонансов
А?фф = f эфф*
i
При этом вероятность избежать резонансного поглощения в гомогенной
среде или в решетке поглощающих блоков может быть выражена формулой
<p = exp('-S^!S),
где pn, Уп — плотность ядер и объем поглотителя;
Щр, 73 — замедляющая способность и объем замедлителя.
Ниже приводятся формулы для вычисления эффективного резонансного
интеграла для одиночного резонанса в случаях:
А. Гомогенной смеси поглощающих и замедляющих ядер (гомогенный
случай).
Б. Нахождения поглотителя в блоке, окруженном замедлителем (гете-
рогенный случай).
При этом основным является предположение о малой величине эффек-
тивной ширины резонанса по сравнению со средней потерей энергии нейтро-
на при рассеянии на каждом из компонентов среды.
1 Сообщение Т. В. Голашвили и В. В. Орлова.
2. Эффективный резонансный интеграл
253
А. Гомогенный случай
Формула для эффективного резонансного интеграла в случае А может
быть записана в виде:
Т ___ [ ст (F\
2эфф 2 (#) £ •
2(£) = 2Р + 2У(£) + 2СП(£),
где 2Yo = Qn(JY(jE’) — макроскопическое сечение радиационного захвата;
2р — макроскопическое сечение потенциального рассеяния
(^р = <TpQ3),
q3 —плотность ядер замедлителя;
2п— макроскопическое сечение резонансного рассеяния
Рис. 207. График функции гц (§11/а), учитывающий температурную зависимость
объемной части эффективного интеграла поглощения.
Если резонанс имеет Брейт-Вигнеровскую форму (см. прил. п. 5):
rv<T0
-Г Г2/4
с Г п
— ТГ <TY,
XV
то
эфф
где
= I 1/
Y г 2р + рпо0
л о0Г¥
Y~ 2 Eq *
Множитель /= у Г+s^/s < Учитывает эффект самоэкрани-
рования резонанса, где 2o = Qn(To‘
254
Приложение
где
тогда
Тепловое движение поглощающих ядер приводит к изменению формы
резонанса
ay(E) = a0W\x, |),
Е—Еа
Х Г/2 ’
5 = Г/Д, A = 2j/^E0>
/эФф(27’0 = /т1^ 1 + Sp/So ,111(2p/2(”
где множитель ц1(2р/20, £) > 1 учитывает влияние эффекта Допплера.
Графики функции т]1 (Sp/S0, £) приведены на рис. 207 из ([2]).
Б. Гетерогенный случай
Для вычисления эффективного резонансного интеграла поглощающего
блока, окруженного замедлителем, обычно пользуются двумя различными
формулами. И. И. Гуревич и И. Я. Померанчук [3] для малых блоков,
пренебрегая рассеянием в них, получили формулу:
где 2С = — полное макроскопическое резонансное сечение, а знак
( ) означает усреднение по всевозможным хордам I в объеме блока IZ6JJ.
Если блок имеет поверхность 5бл, то
^бл
В частности, для плоского слоя толщины а
(Z) = 2af
для цилиндра диаметром d
{l) = d;
для сферы диаметром d
<r>=^d.
Так как интеграл под знаком ( ) является весьма плавной функцией
Z, то для указанных выше простых геометрий блока можно с достаточной
точностью записать
эфф Qn<or )е'
Для сильного Брейт-Вигнеровзкого резонанса (Qno£(Z) > 1) из формулы
Гуревича и Померанчука получим
г Q™Qc </Г>
эфф*“ V 2 * <Z> •
В случае слабого резонанса (QnQc(Z) <1)
г Гу С у dE____________________________ j
2эфф— Qnp Е 2У
1 Вид функции У (a?, g) и формулы для ее вычисления (см. прил. п. 5)
2. Эффективный резонансный интеграл
255
Если систему резонансов некоторого поглотителя можно приближенно
разбить на две части — сильные и слабые, то, как видно из приведенных
выше формул, полный эффективный резонансный интеграл можно предста-
вить в виде
/афф=л+7п>’
где первый член описывает поглощение нейтронов слабыми резонансами
(неблокируемое поглощение), а второй — сильными (блокируемое поглощение).
Для цилиндрических блоков из металлического урана константы А и В
измерены М. Б. Егиазаровым и др. [4].
В американской литературе для /эфф пользуются формулой Вигнера [5].
т ___ С । ^бл f (Е) dE
ЭФФ" J QyS(£) Е ‘~4Ибл* J YS2 (£) Е "Г </> ’
Где первый член описывает «объемное» поглощение нейтронов, связанное
с замедлением нейтронов в блоке, а второй — «поверхностное» поглощение,
учитывающее приход резонансных нейтронов в блок из замедлителя и вылет
их из блока.
В формуле Вигнера не учитывается, однако, возможность пролета
нейтронов сквозь блок, что делает ее пригодной лишь для достаточно боль-
ших блоков (<Z)-Sp>l). Для урановых блоков константы а и b неодно-
кратно измерены в работах [1, 8].
Ниже излагается метод расчета /Эфф по формуле, учитывающей возмож-
ность пролета нейтрона сквозь блок, а также рассеяние и замедление
нейтронов в блоке [6].
/эфф = /об 4" /пов>
где Zoo = oY 2^ — «объемное» поглощение, Iпов csJ <rY X
X (1 — е ~ <J> 2(Е)) ^-—«поверхностное» поглощение с учетом «прострела»
нейтронов сквозь блок. Полученная таким образом формула в предельном
случае малых блоков (т. е. в пренебрежении потенциальным рассеянием
Sp—>0) переходит в формулу Гуревича и Померанчука, а для больших
блоков —в формулу Вигнера1 ((Z)Sp—»оо, 1~ 0).
Для сильного Брейт-Вигнеровского резонанса ((Z)S0 > 1, S0/Sp > 1)
интегралы в этой формуле могут .быть найдены приближенно по формуле:
т г f f б’бл F(<Z> Sp) Y
/8фф = /у||/ 20- + -4Й£Г-
где F(p) = O(/p)(|+₽)^=/pe-P-₽,
2
Ф(У₽) = 7^ \е-УЧу,
о
У₽ = <0-2р.
Первый член в формуле /об совпадает с /эфф для гомогенной среды,
рассмотренным в пункте а. Второй член может быть представлен в виде
/пов = /&ОВ (If , (0 2Р) Т)2 (If , <0 2p,g) •
1 Близкие к этим формулы для 7Эфф были получены также Ю. Занковым
и А. Рудиком (см. работу [7]).
256
Прило жение
Для цилиндрического блока можно написать
/пов= ~d 2q6Ie0 Z("S7’ 5=°°»d>2p)x
где /дов есть значение /Пов при отсутствии эффекта Допплера (при Т = 0°К),
а ц2 учитывает температурную зависимость поверхностного поглощения.
Графики,функции z и ц2 приведены на рис. 162— 165, где
__________________________ л у 1 ___ 2р
„ a-d-2p, a - Sp •
Для получения промежуточных значений ц2 можно воспользоваться
квадратной интерполяционной формулой Лагранжа:
/ (~\ _ Х1) (Х х2) / \ | (Х Х1) (Х Хз) 1 \ । (Х Х2) (Г хз) / \
' (*3-*l)(*3-*2) 7 (*2-*1)(*2-*з) (ХХ-Х2) (Xi-Хз)/ W-
Температурная зависимость эффективного резонансного интеграла
Вследствие эффекта Допплера на ядрах поглотителя эффективный
резонансный интеграл будет обладать температурной зависимостью. Как
показано в работе [9], эту зависимость для блока можно представить формулой:
/эфф(0 = Л +[1 + а'(/-20)]^ + [1 + Г(«-20)]В'^.
V
Обозначения в этой формуле связаны с обозначениями в предыдущем
параграфе следующим образом:
Лэб = I1 + [1 + а/ — 20)] .
/пов=[1 + Р'-(<-20)] 0'~,
где I \ —часть объемного резонансного интеграла, обусловленного сечением
v
1
~, а', (У—температурные коэффициенты, полученные обработкой экспе-
риментальных данных по методу наименьших квадратов;
t — температура в °C;
А', В' — коэффициенты, определенные из эксперимента;
F' — геометрический фактор
где d — коэффициент объемного выигрыша;
ds — коэффициент поверхностного выигрыша.
В интервале температур соответственно для U: Д£ = 20-н600°С и
UO2: Д£ = 20-4-1 000° С были получены следующие значения коэффициентов
А', В', a, р*.
1) U: А' = 7,8 барн, В' = 30,2^^ ' ’ см*
а'-О.б-Ю-^ Р' = 2,6-1044
2) UO2: А’ = 11,6 барн. В' = 22,8^4 СМ2
а' = 0,1-10-4о^ k ku ₽' = 3,1-10-^
Рис. 208. [График функции yi2, учиты-
вающий температурную зависимость по-
верхностной части эффективного интегра-
ла поглощения при а = 0,25.
Рис. 210. График функции *q2, учиты-
вающий температурную зависимость по-
верхностной части эффективного интегра-
ла поглощения при а = оо.
V2 17 Справочник по ядерно-физическим константам
Рис. 211. График функции Z, представ-
ляющий цилиндрическую геометрию для
поверхностного интеграла при g = oo.
258
Прило жение
Величина I \ для обоих образцов была принята равной 1,1 барн. Знание
температурной зависимости эффективного резонансного интеграла позволяет
определить полный температурный коэффициент:
n /f\_^/эфф (0 1 __ /эфф (О Iэфф (20° С) 1
U dt ’ 7Эфф (20° С) ~ t-20°С ’/эфф(20°С)’
где
7эфф(20°С)=Л+^ + В'^.
В табл. 1 приведены значения полного температурного коэффициента k(t)
&
в зависимости от величины для металла U и окиси UO2. На рис. 212
Таблица 3
Полный температурный коэффициент для U и UO2
Материал Диаметр, мм 8 , м' к (20°С)Х104, I/O С
Металл U { 8 12,8 28 0,266 0,172 0,0755 1,48 ±0,07 1,39 ± 0,11 0,90 ±0,07
Окись UO2 | 8 12,5 28 0,483 0,307 0,146 1,41 ±0,07 1,36 ±0,07 0,59 ±0,10
Рис. 212. Экспериментальные значения величины
F’K’ 7Эфф (20° С) в зависимости от F-S/M для метал-
лического урана.
Для металлического урана в блоках в одной из ранних работ [10]
сообщалась также зависимость:
/« = 6,0 {1 + 15,6^ [1-2,18|+2,19(^)’] } .
Для блоков из Th232 в работе [10] была получена следующая зависимость
2. Эффективный резонансный интеграл
259
эффективного резонансного интеграла поглощения от отношения в области
изменений 0,113 <-г? <0,285
м
/эфф = 6,и. [14-5,0^(1-0,87^)]
1
(с учетом поглощения ~ , рис. 214).
Рис. 213. Экспериментальные значения величины F• К• э/фф
(20 °C) в зависимости от F-S/M для окиси металла UO2.
jj-cM^/ep
Рис. 214. Зависимость эффективного резонансного ин-
теграла Th232 от S/M.
В 'этой же работе была сделана оценка объемного температурного
коэффициента поглощения Th232, т. е. температурная зависимость эффектив-
ного резонансного интеграла поглощения в предположении однородного
распределения Th232 по всему объему, когда
_ О* k 1
М и> Л°б dT'lo6-
17
260
Прило жение
1
Его величина была оценена равной: АОб = (2,3±0,2)-10 4 Этот коэффи-
циент для Th232 оказался больше соответствующего ему коэффициента для U
в 1,47 раза.
ЛИТЕРАТУРА
1. Глестон С., Эдлунд М. Основы теории ядерных реакторов, М., Изд-во
иностр, лит., 1954.
2. Гордеев И. В., Орлов В. В., Седельников Т. X. «Атомная энергия».
3, 252, 1957.
3. Гуревич И. И., И о м е р а н ч у к И. Я. Доклады советской делегации на Пер-
вой международной конференции по мирному использованию атомной энергии. Жене-
ва, 1955, стр. 220.
4. Е г и а з а р о в М. Б., Д и к а р е в В. С., М а д е е в В. Г. Доклад на сессии
АН СССР по мирному использованию атомной энергии, июль 1955, стр. 53.
5. Great z Е, Jupnik Н., Snyder Т, Wigner Е. Р. J. Appl. Phys., 26,
260 (1955).
6. Орлов В. В., Г о л а ш в и л и Т. В., В а с к и н А. И. «Атомная энергия», № 9,
(1959).
7. Г а л а п и н А. Д. Теория ядерпых рёакторов на тепловых нейтронах. Приложение
№ 2—3, Атомиздат, 1957.
8. Крейц Е. Ядерные реакторы. 1944, 217 стр. «Материалы Комиссии по атомной
энергии США», 1956.
9. Blomberg Р., Hellstrand Е. and Horner S. A/Conf/15/P/150 (1958).
10. D a v i s M. V. J. Appl. Phys., 28, 6, 714 (1947).
Davis M. V. J. Appl. Phys., 2, 250 (1957).
3. УСРЕДНЕНИЕ СЕЧЕНИЙ ПО СПЕКТРУ МАКСВЕЛЛА1
Усреднение по спектру Максвелла в зависимости от температуры ней-
тронного газа и границы спектра тепловых нейтронов проводилось по
формуле:
хгР
У хе~ха (х, Ет) dx
а (хгр, кТ) = ,
*гр
J* x.e~xdx
о
где ягр = Ег ^/Ет\
£т = *Т = 8,61.10“5.Тэв;
Егр — граница между тепловым и фермиевским спектром определяется
из условия
(nv (Егр))м = nv (2?гр), (1)
Т — эффективная температура нейтронного газа в °К;
(nv(E))M — спектр тепловых нейтронов;
nv (Е) — спектр замедляющихся нейтронов.
Если в тепловой области спектр нейтронов близок к максвелловскому, то
(nv(E))M = A'E.e~EIET,
здесь q (Е) — плотность замедления, a — замедляющая способность,
1 Сообщение Румянцева Г. Я.
3. Усреднение сечений по спектру Максвелла
261
Коэффициент А определяется из нормировки:
*гр
q (Ягр) = А { 2 v (Е) + х2 } Е e~E/ETdE.
О
Таким^образом уравнение (1) будет иметь вид:
А-Егр-е~Е^/Ет
гр
{2v(E)+x2^>}F.e-^TdE
^rp£Sp (Ьгр)
Вводя безразмерные величины х = Е/Ет и хгр = Егр/Ет, получим
хгр
pv(x, Ет)+*2*(г^ Ет)} x-e-xdx
П Y О
Х гр 6 Г₽ = £ 2р(Егр,Ет)
Исходя из определения aY, получим:
Y (х,Ет) + ^llr%Ег)}*• e~xdx = [sY(xrp,ET) + ^x2] X
О
X [1 - е-*гр(1 + хГр)].
Окончательно формула для определения граничной энергии такова:
Х2 .е-5Сгр S (хгр, Ef)+jX2
____гр_________ __ у__________° /п\
1—(1+хгр)е-’Сгр ?-2р(^гр, Нт)
Подобрав из уравнения (2) величину ягр, получаем:
^гр = хгр^Т*
При усреднении сечения по максвелловскому распределению скоростей
нейтронов допустима другая нормировка, зависящая от границы сшивки
спектров Максвелла и Ферми [1].
Так, в работе [1] среднее сечение определяется как
У 1^т
Подобный способ усреднения отличается тем, что для сечений, изменяю-
щихся по закону «1/а», при достаточно больших значениях ягр
о * = о(Ет),
что удобно для обнаружения отклонений сечений от закона «1/а». Физи-
чески это означает, что о* относится к условному потоку, определяемому
как nvT, где vT — скорость, соответствующая энергии Ет = кТ, и квадрат
длины диффузии должен записываться как:
т 2_ hr v
3.s*yT-
262
Прило жение
Для небольших значений жгр упомянутое выше удобство пропадает,
а множитель vjvT, зависящий от жгр, равен:
k = 1~е7^Гр)+а;гр)’ где 1 e-3Cda:’
О
что создает излишнюю громоздкость расчетов.
Средние сечения в данном справочнике а связаны с сечениями о* следую-
щим соотношением:
-=-*------J(frp)------.
1 — е гР(1 + *гр)
при
- - * К л
хгр—>ОО .
При этом квадрат длины диффузии L2 будет выражаться через среднее
ltr и SY следующим образом:
3SY
Описанный выше [способ усреднения сечений по спектру Максвелла
применяется в тех случаях расчета реакторов на тепловых нейтронах, когда
последние выделяются в отдельную группу. При этом возникает необходи-
мость в определении четкой, хотя и условной границы между группами
тепловых и замедляющихся нейтронов.
В группе тепловых нейтронов спектр может быть аппроксимирован
максвелловским распределением при некоторой эффективной температуре
нейтронного газа. В области энергий Е > Егр спектр нейтронов аппрокси-
мируется спектром Ферми:
где # —плотность замедления, а — замедляющая способность.
Однако в такой схеме спектр Максвелла оказывается обрезанным в точ-
ке £гр и на величины усредненных сечений влияет не только их энергетиче-
ская зависимость, но и отношение Е^/кТ.
На некоторых этапах расчета, когда удобно перейти к одногрупповому
методу, необходимо ввести понятие эффективных сечений, т. е.
1o(E)nv-dE
аэфф =-----------в
J nv-dE
о
Если имеются усредненные сечения в группах, соответствующие неко-
торым идеализированным спектрам в каждой группе, то не имеет смысла
заново усреднять сечения по всей области энергий и заново аппроксимиро-
вать спектр какой-то новой функцией энергии. В этом случае эффективное
одногрупповое сечение можно получить по формуле
ЕГр оо
S nv-dE J а(Е) nv-dE
О Егп
Стэфф = (Ет) — I — .
$nv-dE Jnv-dE
о о
4. Расчет возраста нейтронов
263
Если же с самого начала расчеты вести по одногрупповой методике,
то введение Егр и обрезание спектра Максвелла при этой энергии не имеет
смысла. В такой схеме максвелловский спектр распространяется доЕ=оо,
а спектр замедления нейтронов аппроксимируется функцией, пропорциональ-
ной ~ 1/Е, соответствующим образом нормированной к потоку тепловых
нейтронов.
В этой схеме производится обрезание спектра замедления нейтронов
либо точно при Е 5 кТ, либо путем введения резко убывающего при этой
эпергии множителя, например
Д , . /рктув’ где И
‘Чтг)
Подобная схема получения эффективных одногрупповых сечений описана
в литературе [2]. Таким образом, различие в способах получения о заклю-
чается в различии способов аппроксимации нейтронного спектра реактора,
а последнее, в свою очередь, зависит от предполагаемой методики расчета.
Таблицы сечений, усредненных таким способом, опубликованы в работе [3].
ЛИТЕРАТУРА
1. Иоффе Б. Л., О к у н ь Л. Б. «Атомная энергия», № 4, 80 (1956).
2. Westcott С. Н., Walker W. Н. and Alexander Т. К. A/Gonf/P/202
(1958).
3. Артамкин В., Гужавина О. «Атомная энергия», 6, 218 (1959).
4. РАСЧЕТ ВОЗРАСТА НЕЙТРОНОВ1
В расчетах реакторов достаточно больших размеров значительную
роль играет величина Ln — длина замедления нейтронов, характеризующая
удаление нейтронов от точечного источника. Эта величина определяет
утечку нейтронов из реактора в процессе замедления. Величина 6Ё^(Е)
представляет собой средний квадрат удаления нейтронов энергии Е от
точечного источника. При этом мы считаем, что энергетический спектр нейтро-
нов источника есть спектр деления 6* (Е). Экспериментальное определение
длины замедления Ln(E) заключается в измерении распределения потока
нейтронов энергии Е — Ф(Е, г) от точечного источника в рассматриваемом
замедлителе больших размеров.
/ г2-Ф(Е, r)r2dr
Wn (Е) = (г2 (Е)> = Q—-----------.. (1)
J Ф (Е, г) r2dr
о
Вычисление величины Ы(Е), исходя из данных по сечениям ядер,
связано с решением системы интегральных уравнений для пространственных
моментов функции распределения нейтронов [4]. В возрастном приближен
нии решение этих уравнений приводит к виду:
Еверх
^(Е,Еверх) = т(Е,ЕВерХ)= $ (2)
1 Сообщение Орлова В. В.
264
Приложение
где т (Е, Еверх) ~ возраст нейтронов энергии Е, испускаемых из источника
с энергией ЕВерх»
1п — пробег нейтронов относительно упругого рассеяния,
ltr — транспортная длина,
ЦЕ)— полный пробег,
cos 6l — средний косинус угла упругого рассеяния нейтронов энер-
гии Е в лабораторной системе координат,
5(E)—средняя логарифмическая потеря энергии нейтрона при
рассеянии.
Йп = 0L (Е) = 2 ^91 (Е);
i
i
Если рассеяние в системе центра масс нейтрона и ядра изотропно, то
---Л 2
Цп = cos ;
5 2А A — l ’
где Л —массовое число рассеивающего ядра.
Если в системе центра масс рассеяние не изотропно, то приходится
вычислять коэффициенты и <р2 из экспериментальных данных по угловым
распределениям рассеянных нейтронов или из теоретических расчетов.
фх и <р2 являются соответственно первым и вторым коэффициентами разло-
жения 1 дифференциального сечения упругого рассеяния нейтронов по поли-
номам Лежандра
= cos 0L = [i ; ф2 = у (3 cos2 0L — 1)
в лабораторной системе координат.
где 1 г <рг(м)=2- <p(w, ц)Л(нИм. -1
и
Оп(н, и)~ угловое распределение упруго рассеянных нейтронов в лабора-
торной системе координат.
Формула (2) для получена в возрастном приближении. Улучшение
точности для расчета квадрата длины замедления дает формула, где допол-
1 В отличие от коэффициентов coj и со2, приведенных в гл. III, фх и ф2 являются
коэффициентами разложения в ряд по полиномам Лежандра только для сечения упругого
рассеяния. Кроме того, ф^ = coj/(2Z + 1).
4. Расчет возраста нейтронов
265
нительные слагаемые учитывают ошибку возрастного приближения в начале
и в конце замедления... «первый» и «последний» пробег [2].
Г2/„\___ln(u)ltr(u) Г„ %11 (м) "1 I
bnW- з LY“2.g(l-X10(u))J +
I С In (и') hr (и') [\, Хп (u') I ।
+ 3 -------з----LY — 2|(u') (1 —Xlo («)) J +
—оо
+ 5 гп(з1(И(Ц ) • 5 S(u")du", (3)
—ОО —оо
где
И = Zn -®верх/Е,
, _ In (и)
lr 1-Хю (и) ’
Для 4>1 имеет место
Хю («) = <₽1 (“) = cos 0L=H>
Хо1(«)=|(1-Фг («)) = !(«).
Х02 (“) = 02 (! - 4 <Р1 (“) + 4 Ч>2 (“))’
Хи («) = - О^1 “ 3(₽1 (“) + 2(Рг («)) •
Для 4 = 1, как указывает эксперимент, рассеяние нейтронов изотропно
вплоть до энергии 10 Мэв, Поэтому имеет место:
Xoi= 1 Хю=2/з
Хо2 = 2 Х11==4/9*
Для 4 = 2:
Хш (“) = 3+W) [2, * 18-°’948 •а («) + 0.851 р (и)];
Хо2(«) = з+ГЙ'[2’54-1 ,63'а (И) + 1)32Р (м)];
Хю (“) = Ята' [1 + 0,85 • а (и) + 0,2280 (и)];
хи («) = з+Ж) ’[ “ 0,136+0,526'а (м)" 0,348р (м)Ь
При этом величины а и р оценивались по данным [1]Эти оценки приве-
дены ниже в табл. 4.
Для сравнения расчетные данные квадрата длины замедления до индие-
вого резонанса в возрастном приближении по формуле (2), расчетные дан-
ные с учетом «первого» и «последнего» пробега по формуле (3) и эксперимен-
тальные данные [3] сведены в табл. 5.
1 Для промежуточной области энергий были проделаны экстраполяции величин
а (и) и р (и).
18 Справочник по ядерно-физическим константам
266
П риложение
Таблица 4
Величины а и р по данным работы [1]
Коэф- фици- ент Е, кэв
135 280 446 588 780 914
а (и) —0,099 -0,470 -0,419 -0,496 -0,467 -0,333
₽ (и) +0,111 +0,075 0,055 0,602 0,838 1,170
Таблица 5
Сравнение экспериментальных и расчетных величин
возраста нейтронов
Возраст нейтронов Н2О d2O Be ВеО С
у, г{см3 Эксперимент [3] . . . • Ln по формуле (3) т в возрастном приближении . . 1 30,4 + 0,4 29,2 19,5 1,1 100 ±5 106 92,5 1,85 , 80 ± 2 80 74,6 3,00 105 ± 10 (расчетные) 92 86,8 1,6 311 ±3 318,4 304,1
ЛИТЕРАТУРА
1. Lansdorf A., Jr. L a n е R. О. and Monahan J.E. Phys, rev., 107, 1077 (1957).
2. Кочергин В. П., Орлов В. В. «Атомная энергия», 6, 34 (1959).
3. Шапиро М. Материалы Комиссии по атомной энергии США. Ядерные реакторы,
ч. 1, стр. 200, М., Изд-во иностр, лит. (1956).
4. Marshak R. Revs. Mod. Phys., 19, 235 (1947).
5. РАСЧЕТ СЕЧЕНИЙ РАДИАЦИОННОГО ЗАХВАТА
В области малых кинетических энергий падающих нейтронов зависимость
нейтронных сечений от энергии имеет отчетливо выраженный резонансный
характер. По мере увеличения энергии нейтронов, образующих составное
ядро, расстояние между резонансами уменьшается, а их ширины увеличи-
ваются, вследствие чего, начиная с некоторой энергии, резонансы «перекры-
ваются», и зависимость сечения от энергии становится плавной.
Однако в экспериментах по измерению энергетической зависимости
сечений плавный ход начинается при значительно меньших энергиях. Это
объясняется влиянием разрешающей способности приборов (ухудшающейся
с ростом энергии нейтронов), а также конечными толщинами образцов,
используемых при измерениях.
Полученные в результате анализа экспериментальных данных параметры
отдельных резонансов, а также средние параметры резонансов приведены
в главе второй.
В настоящее время практически полностью отсутствуют данные по сече-
ниям радиационного захвата в области энергий нейтронов примерно от 100 эв
до 10 кэв. При больших энергиях сечения радиационного захвата измерены,
как правило, лишь при некоторых значениях энергии, причем эти сечения
являются усредненными по многим уровням составного ядра из-за немоно-
хроматичности падающего пучка нейтронов. Результаты этих измерений
приведены в гл. IV. Ниже даны рекомендации по расчету сечений радиа-
5. Расчет сечений радиационного захвата
267
ционного захвата в области изолированных резонансов, а также в области
энергий, где данные по параметрам отдельных резонансов отсутствуют. При
этом предполагается, что интерференционными эффектами между соседними
состояниями можно пренебречь (это предположение не обосновано только
в случае Гп//)~ 1). Приближенный способ учета интерференции при рас-
чете средних сечений радиационного захвата для случая Гп/Гу > 1 рас-
смотрен в работе [11].
а. Сечение радиационного захвата вблизи изолированного резонанса
В области изолированного резонанса, при отсутствии эффекта Допплера,
сечение радиационного захвата (м, у), а также сечения упругого рассеяния
(и, п) и сечение деления (и, /)1 и т. д. могут быть рассчитаны по формулам
Брейта-Вигнера [1]:
Оу — сг0 ’ г
1/2 1
1 + 27?Эфф/Л0 • — • х
ап = ар “Ь а0 ’ Y ’ 1_|_х2
Г/<Е0у/2 1
а/-а°-г \^е) ’1+^ ’
(1)
(2)
(3)
где
o0 = 4nx;.gb, (4)
X
E—Eq
Г/2 ’
Г = Гп+Гу+Гу+ •••,
Е и Ео — энергия падающего нейтрона и энергия резонанса соответ-
ственно;
а0 —полное максимальное сечение в резонансе;
ор —сечение потенциального рассеяния;
2лк0 —длина волны нейтрона в резонансе;
ЯЭфф — эффективный радиус сечения потенциального рассеяния для
изотопа и спинового состояния, ответственного за резонанс
(обычно 7?эфф = ]/сТр/4л);
Г —полная ширина резонанса на половине максимума;
Гп, Гу, Гу — соответственно частичные ширины для испускания нейтрона,
у-кванта и для деления;
1 2J4-1 » * Т
g = ~2 — статистический вес состояния с момента J.
Для s-нейтронов (Z = 0) J = I ± х/2 и g = 4 (j ± 2Т~рт
ного состояния ядра-мишени.
Полное сечение вблизи изолированного резонанса является суммой сече-
ний (формулы 1 — 3)
спин основ-
В модели газа с учетом теплового движения ядер мишени сечение
радиационного захвата, вследствие допплеровского уширения естественной
1В дальнейшем мы рассматриваем ядра, для которых сечением деления можно
пренебречь.
18*
268
П риложение
формы резонанса принимает вид [2]:
(5а)
оо 62
—ОО
где £ = Г/д, Д = 2 — так называемая допплеровская ширина;
х = (Е-Е0)/Г/2;
г/ = (£'-Е0)/Г/2;
Е' — относительная энергия нейтрона и движущегося ядра;
Л —массовое число изотопа;
к — постоянная Больцмана;
Т — температура газа^ядер мишени в градусах Кельвина.
Так как обычно исследуемые образцы являются твердыми телами, при-
менение формулы (5а) возможно в тех случаях, когда Д + Г > 2И (слабая
связь в кристаллах), где
О — дебаевская температура
образца [3]. В этих случаях
достаточно заменить абсо-
лютную температуру Т, вхо-
дящую в формулу для доппле-
ровской ширины, на эффек-
тивную температуру 7\фф.
Последнюю можно тракто-
вать, как среднюю энергию,
приходящуюся на одну ко-
лебательную степень свободы
кристалла.
График зависимости
ГЭфф/Г от 770 представлен
на рис. 215, а значения тем-
ператур Дебая для некото-
рых кристаллических ве-
ществ приведены в табл. 6.
Можно рассмотреть также
Рис. 215. График * зависимости величины ТЭфф/Т
(отношение эффективной температуры к абсолют-
ной) от величины Т/6 (отношения абсолютной тем-
пературы к дебаевской).
случай сильной связи; при этом оказывается справедливым применение
формул (1 — 4). Однако практически этот случай не реализуется. Случай
промежуточной связи требует особого рассмотрения [3].
Таблица 6
Температуры Дебая для некоторых веществ*, °К [21]
е, °к 6, °к 6, °к 6, °K
Na 150 Fe 420 Ru 400 W 310
Mg 290 Со 385 Rh 370 Re 300
Al 390 Ni 375 Ag 215 Os 250
К 100 Си 315 Cd 172 Ir 285
Ti 350 Zn 250 In 100 Pt 225
Сг 485 Zr 280 Hf 213 Au 170
Мн 350 Мо 380 Ta 245 Bi 100
* Для урана и его окислов температура Дебая может быть принята
порядка 160°К (см. работу [23]).
5. Расчет сечений радиационного захвата 269
Для функции ф (5, х) в литературе имеются достаточно подробные таб-
лицы [4]. Искомая функция является действительной частью приводимой
в работе [4] комплексной функции:
W (х, у) —и (х, у) + iv(х, у),
т. е.
ф(£, x) = ReW = и.
Используемые в работе [4] переменные х и у1 связаны с переменными х и 5
в формуле (5а) соотношениями:
ж—> х*1/2; у-^%/2.
В этих обозначениях функция ф запишется:
ф(ж, у) = ^и<х, у).
Для случая ж, у > 5 можно пользоваться простой асимптотической форму-
лой, дающей хорошую точность для указанной области переменных х и у.
ф (ж> У)— 4 |_ а:2_|_у2 +(а:—l,225)2 + 2/2 + (x + l,225)2+y2 J ’
При ? < 1 и %2х < 1 справедлива формула:
ф(^х) = ^.?.ё 4 .
В резонансе при ж = 0
Ш 0) = ^.Л/4.[1-Ф(£/2)],
где
2 V2
Ф (£/2) = р^ J
Од — полное сечение в резонансе с учетом эффекта Допплера
= °)-
В области далеких крыльев резонанса его форма остается не искаженной, т. е.
ф(£, 1^2 ПРИ 1, (g —произвольно).
Заметим также, что интеграл по кривой Допплера равен интегралу по
кривой Брейта-Вигнера:
оо •
ф(£, x')dx = 7t,
—оо
б. Средние сечения радиационного захвата
Сечение захвата нейтронов с нулевым значением момента количест-
ва движения. Для s-нейтронов (Z = 0) среднее сечение радиационного захва-
та можно получить непосредственным усреднением по многим уровням
1 Эти переменные не следует смешивать с переменными в формуле (5а).
270
Приложение
составного ядра (интервал усреднения ДЕ > D и Гп < Z)); при этом неуп-
ругое рассеяние отсутствует
(<jv) = 2n2X2-l-<f Г"Г1 \ (7)
' У' D \Г„+Г7/
где D — среднее расстояние между уровнями составного ядра с одинако-
вым моментом J и четностью. Знак ( ) означает усреднение по распреде-
лению приведенных нейтронных ширин, которое согласно [5] запишем в виде:
P^dx = y^e~x,2-dx^
p(x)dx = l, (8)
где х=Г“/Г®.
После соответствующих преобразований имеем:
(<Ту) = ас (£). 2w2 {1 - ]/л • И. е“2 [1 - Ф (и)]}. (9а)
Здесь ас (Е) = 2л2Х2 • — есть сечение образования составного ядра, а
erf (и) =Ф (и) = ~^= е~,г dt,
где
М = КГу/2Гп.
Значения интеграла вероятности или функции ошибок erf (и) можно найти
в любом математическом справочнике, например в работе [6]. Выражение
(9а) представим в более удобном для расчета среднего сечения радиацион-
ного захвата виде:
<ov) = o;.^{i--|/„.„.eu- ,[i —ф(«)]}, (9б)
1 п
где _
Г = Гп + rY,
— сечение радиационного захвата, рассчитанное без учета распределения
приведенных нейтронных ширин.
Таблица 7
Численные значения отношения < ву > /сгу для некоторых
значений отношения Гп/Гу
Гп/Гу . . 9k &у > / Gy Гп/Гу < Gy > /Gy
0,005 0,990 II 2 0,662
0,02 0,964 5 0,714
0,1 0,85 10 0,754
0,2 0,76 50 0,858
0,5 0,716 200 0,921
1 0,690 оо 1,0
5. Расчет сечений радиационного захвата
271
Следует иметь в виду, что так называемая «силовая функция» для
s-нейтронов (/ = 0)Гп/1> (зависимость Гп/& от 4 дана на рис. 217, взя-
том из работы [22]) связана с величиной Vn/D соотношением
гп/р=г®/р.уТ-
Заметим также, что при написании формулы (7) радиационная ширина
1\ заменена се средним значением Гу, так как согласно экспериментальным
данным Гу меняется от уровня к уровню в пределах 25% [19,20]. Зависи-
мость Гу от А дана на рис. 216, взятом из работы [22].
Рис. 216. Зависимость средней радиационной ширины Гу [от [атом-
ного веса.
Для Z: О—нечетное; •—четное; Д—четное; □—нечетное; X— четность неизвестна.
Для N: О—четное; •—нечетное; д—четное; □—нечетное; х—четность неизвестна.
Все входящие в формулы (9а) и (96) величины можно вычислить, исполь-
зуя данные, приведенные в табл. 2 гл. II.
Сечение захвата нейтронов с произвольным значением момента коли-
чества движения. Учет неупругого рассеяния. Как показали авторы работ
[9—11], речение радиационного захвата в области неперекрывающихся резо-
нансов (Гп/£) <1), усредненное по многим уровням составного^ ядра и по
распределению приведенных нейтронных ширин, для нейтронов с произ-
вольными значениями моментов Z, V и с учетом неупругого рассеяния, мо-
жет быть записано в виде:
(”)=а+1,а * <io>
Г 1 D
где I—спин основного состояния ядра-мишени;
J—спин составного ядра;
272
П риложение
I, V—орбитальные моменты количества движения падающего и вылетаю-
щего нейтрона соответственно;
7, jk—спины входного и выходного каналов.
/ = /±1/2,
Jk = Л±1/2,
где Ik—спин к-го возбужденного уровня ядра-мишени. Символы и gJ р
означают число доступных каналов реакции и принимают следующие зна-
чения:
1-сферического комплексного потенциала; 2—несферического комплексного потенциала; 3—«чер-
ного ядра». —Данные Брукхейвенской лаборатории; д—Дыокского университета; □—Висконсин-
ского университета; —Аргоннской лаборатории.
gjj=2, если оба значения каналового спина заключены в пределах
(И)
g^ = 1, если только одно из значений канального спина удовлетворяет
указанному неравенству;
= 0, если ни одно из значений каналового спина ему не удовлетворяет.
Аналогичные соотношения выполняются для при этом в неравен-
ство (11) вместо / и I следует подставить Д и Г.
2лГу
1 Момент J принимает значения через единицу в пределах (/ —/ + ^'
При данном I и I J имеет всего 2п-|-1 значения, где п = 1 + 1/2, если Z-|-l/2<^7;
n = I + 1/2, если 7 + l/2<J; п=1/2 при Z = 0.
5. Расчет сечений радиационного захвата 273
где 1\ — средняя радиационная ширина hDj— среднее расстояние между
уровнями составного ядра с моментом J при энергии возбуждения, прибли-
зительно равной энергии связи нейтрона. Предполагается, что эти величины
в интересующей нас области энергий можно считать постоянными.
В работе [11] показано, что учет медленного увеличения Гу с ростом
энергии нейтронов, образующих составное ядро, не сильно влияет на резуль-
таты расчетов. В то же время учетом увеличения плотности уровней 1/D
с ростом энергии возбуждения можно объяснить аномалии (при Е ~
~ 0,5 н- 1 Мэв) в энергетической зависимости средних сечений радиацион-
ного захвата Th232, U238, обладающих ротационным спектром возбужденных
уровней вблизи основного состояния.
Гп, i (£), Гп> г (Е — Ek) — соответственно средняя нейтронная ширина для
падающих нейтронов с энергией Е и орбитальным моментом hl и средняя
нейтронная ширина для вылетающих нейтронов с орбитальным моментом hl',
оставляющих ядро-мишень в возбужденном состоянии с энергией Ek.
2 в знаменателе формулы (10) берется по всем возбужденным уровням
ядра-мишени, для которых Ek<E, включая основное состояние Zc = O.
Предполагается, что четность состояния составного ядра является инте-
гралом движения, поэтому для данных I и к 2 берется только по таким
значениям Г, при которых четность сохраняется, а именно:
1 Значения 1', если четности основного состояния и Л-го возбужденного уровня ядра-мишени
одинаковы различны
Четно Четные Нечетные
Нечетно Нечетные Четные
Данные по возбужденным уровням некоторых ядер с указанием их энергий,
моментов и четностей можно найти в гл. III.
Фактор S (az, 0zi, ..., 0^) учитывает усреднения входящего в формулу (10}
отношения
Г nl
V к
по распределению приведенных нейтронных щирин [5].
(«ь ₽и, • • •, 0и<) = П^(аь Рм)>
k
где
/_____________ГП1_____________
Гп!'
S (<хь ры) =------------------j----------------
az+Pfti
at =
rnr(E-Et)
₽«=------=--------
*nl
Знак < > означает усреднение по указанному распределению. Фактор Л
для сечения радиационного захвата нейтронов с I = 0, если отсутствует
274
П риложение
неупругое рассеяние, есть отношение <оу>/Оу [см. формулу (96)]. Пользуясь
этой формулой, его можно вычислить также для случая радиационного
захвата нейтронов с орбитальным моментом Z#=0, при этом u =
неупругое рассеяние отсутствует).
При наличии неупругого рассеяния вычисление фактора 5 сводится
к многократному интегрированию отношения Гпг/Г по распределениям
нейтронных ширин [8] в каждом канале реакции.
В табл. 8, взятой из работы [И], даны численные значения фактора
5 (а, Р) для случая возбуждения только одного уровня ядра-мишени (один
неупругий канал). В этой работе описан также приближенный способ учета
многих неупругих каналов и приведены соображения относительно возмож-
ной корреляции неупругих ширин.
Практически в области энергий, где происходит возбуждение многих
уровней ядра-мишени при неупругом рассеянии Гп > 1\ и фактор 5с^1.
Таблица 8
Численные значения фактора S (а, р)
а 3
0,2 0,4 0,6 0,8 1,о
0,2 0,8782 0,7725 0,7397 0,7262 0,7182
0,4 1,0237 0,8395 0,7787 0,7483 0,7310
0,6 1,1414 0,9066 0,8233 0,7811 0,7565
0,8 1,2386 0,9637 0,8653 0,8148 0,7839
1,0 1,3171 1,0125 0,9005 0,8428 0,8078
Входящие в формулу (10) величины Гп1 (Е) /D, а также Гп1' (Е — Ek) / D
вычисляются на основании знания «силовой функции» для s-нейтронов
Гп° /D, получаемой из экспериментальных данных по параметрам резонанс-
ных уровней в области малых энергий (см. гл. 11). При этом так называе-
мая «проницаемость ядерной поверхности» — Т^Е) — пересчитывается по мо-
дели «черного ядра» для прямоугольной потенциальной ямы [12]. Этот
прием, конечно, эмпирический. Известно, что расчеты по «оптической» модели
ядра [15] с учетом размытости границы потенциальной ямы [16] и несфе-
ричиой формы ядра [17] дают наилучшее согласие с результатами измере-
ний полных сечений и угловых распределений упруго рассеянных нейтронов.
Кроме того, существующие экспериментальные данные определенно указы-
вают на возможность прямых процессов в ядерных реакциях, в свете которых
гипотеза составного ядра по Бору [1] должна быть пересмотрена [8]. Ука-
занные выше величины связаны соотношениями:
• Tt (Е) = Гп!/ D = УЁ • vt, (12)
где для малых I: у0=1,
2
(для/<2) ^ = -1^2
__ х*
V*~ Э + З^+х4 ’
x — kR,
а = при к < К.
где К — волновое число нейтрона в ядре (~ 1013 еле-1);
25 Расчет сечений радиационного захвата
275
Таблица 9
Сечения радиационного захвата J127 *
Е, кэв Оу, мбарн Е, кэв Оу, мбарн Е, кэв Оу, мбарн
19±12 1220±100 183±20 242±12 565±22 121±3
28±12 1010±70 193±24 242±12 654±26 109±4
34±14 875±60 202±25 222±11 746±27 91±4
40±12 832±58 221±25 202±10 886±28 81±2
47±12 732±51 240±27 187±9 1030±32 73±3
56±15 662±40 258±27 184±9 1196±32 68±4
€6±15 589±35 278±29 176±9 1332±38 63±2
71±15 553±33 298±29 170±9 1490±40 57±2
85±15 470±24 318±30 164±8 1570±42 . 34±2
92±17 437±22 338±31 153±8 1654±45 55±2
101±17 371±19 344±22 166±7 1827±48 52±2
107±17 367±18 358±32 162±8 2057±52 49±2
И 6± 20 349±18 378±33 145±7 2182±56 44±1,5
132±20 296±15 388±22 147±5 2365±61 41±2
140±20 285±14 400±34 144±7 2556±63 38±1,5
156±20 257±13 420±34 135±7
167±20 261±13 433±22 144±5
• Измерены активационным методом Стависским Ю. Я., Толстиковым В. А. 1959 г. (будут
опубликованы).
Средние сечения делящихся изотопов для тепловых нейтронов
Таблица 10
Сечения и константы США Англия СССР Франция Канада Норвегия Индия Мировые средневзвешан- ные значения Мировые согласован- ные значения
Оа, барн Of, барн § 1 + а V эфф V 577±4 526±4 1,098+0,004 2,28±0,02 2,50±0,03 587±8 527±10 1,11±0,02 2,24±0,04 2,49±0,04 590±20 525±15 1,100+0,005 2,31+0,02 2,62±0,10 — 518±4 521+20 — 580± 4 525±3 1,099±0,003 2,29±0,01 2,50±0,02 578±4 525±4 1,101+0,004 2,28±0,02 2,51±0,02
U 235 Y Q Q <1> 1 '—К о *9» -Г" - ? О ОХ ОХ 5 5 687±3 581±6 1,174+0,010 2,07±0,02 2,43±0,03 699+11 583±10 1,20+0,02 2,03±0,04 2,43±0,03 695±20 570±15 2,08±0,02 2,54±0,10 584+20 569±6 587±16 555±15 683±3 582±4 1,179±0,009 2,07±0,01 2,43+0,02 683±3 582±4 1,174±0,010 2,07+0,01 2,43+0,02
аа, барн Oj, барн t 1+а °" Ъфф V 1030±10 751±10 1,37±0,03 2,07±0,04 2,84+0,06 1004±24 717±14 1,40±0,04 2,07±0,06 2,89±0,04 1035±20 715±30 2,08±0,02 3,02 770±20 741 ±5 1 1 1 1 1 — 1028±8 742±4 1,38±0,02 2,08±0,02 2,89±0,03 1028±8 742±4 1,39±0,03 2,08±0,02 2,89±0,03
Примечание Новая серия мировых согласованных «общепринятых* сечений (Nucleonics 17, 1 1, 132, 1959) отличается от опубликованных на
Второй’женевской! конференции по мирному использованию атрмной энергии приблизительно на 1,5 %. Погрешности новых данных стали вдвое меньше
(см. табл. 1в, гл.1)
Приложение
5. Расчет сечений радиационного захвата
277
А: —волновое число нейтрона вне ядра;
R — радиус прямоугольной потенциальной ямы.
Волновое число Л=1/к и связано с кинетической энергией нейтрона вне
ядра соотношением:
А: = 0,22-1О1О]ЛЁ”,
где Е в эв и к в смГ1.
Для вычисления R можно пользоваться данными по измерению сечений
потенциального рассеяния ор (7?Эфф)с^ 1/ т. к. Rc^lR^, а также зави-
симостью, предложенной Юзом [13] на основании обработки большого числа
экспериментальных данных
/?= 1,35-10'13А1/3 см,
дающей для ядер со средними и тяжелыми массовыми числами приблизи-
тельно одинаковый результат с формулой Вайскопфа [14]:
R = (1,26AV3 + 0,7). 10~13 см.
В заключение необходимо отметить, что описанный здесь метод расчета
сечений радиационного захвата нельзя считать вполне строгим. Однако,
вследствие .простоты и удобства для практического использования, он может
быть рекомендован для оценок в области энергий, интересной с точки зре-
ния проэктирования ядерных реакторов. Расчеты, проведенные в работах
[И, 18], а также составителями настоящего справочника показывают, что
энергетическая зависимость сечений радиационного захвата достаточно хоро-
шо согласуется с экспериментальными данными (см. рис. 162, 178, 180, 183,
192). Однако, несмотря на хорошее согласие результатов расчета с экспери-
ментом для Th232, U238, наблюдается недостаточно удовлетворительное согла-
сие сечений по абсолютной величине для Ag107, In115, Au197. Для таких
ядер, как Fe56, Ni60, Си63»65 и др. также наблюдается расхождение расче-
тов с экспериментом, что,, возможно, объясняется вкладом одночастного
взаимодействия, не всегда правильным выбором средних резонансных пара-
метров и недостаточно полным учетом вклада неупругого рассеяния, связан-
ного с неполным знанием возбужденных уровней вблизи основных
состояний ядер-мишеней.
ЛИТЕРАТУРА
1. Bohr N. Nature 137, 344 (1936), а также Breit G. and W i g n е г Е. Phys, rev.,
49, 519 (1936).
2. В e t h e H., P 1 a c z e k G. Phys, rev., 51, 462 (1937).
3. L a m b W. Phys, rev., 55, 190 (1939); Ахиезер А. иПомеранчук И.
Некоторые вопросы теории ядра. Гостехиздат, 1950.
4. Фадеева В. Н. иТерентьев Н. Н. Таблицы значений интеграла вероят-
ности от комплексного аргумента, ГТТИ. 1954.
5. Porter С. and Thomas R. Phys, rev., 104, 483 (1956).
6. Бронштейн И. H. иСемендяев К. А. Справочник по математике. Гос-
техиздат, 1955.
7. Be the Н. A/Conf./585 (1955).
8. Фридман Ф., Вайскопф В. Успехи физических наук. LXI, вып. 3, 399
(1957).
9. Hauser W., F esh bac h H. Phys, rev., 87, 366 (1952).
10. Margolis B. Phys, rev., 88, 327 (1952).
11. Lane A. and Lynn J. Proc. Phys. Soc., A 70, 557 (1957).
12. Блатт Д., Вайскопф В. Теоретическая ядерная физика. М., Изд-во иностр,
лит., 1954.
13. Ю з Д. «Атомная энергия». 4, 26 (1958).
14. W е i s s к о р f V. A/Gonf./830 (1955).
15. Feshbach Н., Porter G., Weisskopf V. Phys, rev., 96, 453 (1954).
278
П риложение
16. Немировский П. Э. Доклад на Московской конференции по ядерным реак-
циям, 1957. См. также Peaslee D. Nuclear phys., 3, 255 (1957).
17. Владимирский В. В. и др. Доклад на Московской конференции по ядер-
ным реакциям, 1957. См. также Margolis В., Tronbe t zkoy Е. Phys,
rev., 106, 105 (1957).
18. D r e s n e r L. Nucl. Sci. and Engng, 1, 103 (1956).
19. L e v i n J. and Hughes D. Phys, rev., 101, 1328 (1956).
20. S t о 1 о v у A. and Harvey J. Phys, rev., 108, 353 (1957).
21. Зейтц Ф. Современная теория твердого тела. ГТТИ, 1949.
22. Юз Д. «Атомная энергия». 5, 42 (1956).
23. Кац Дж. иРабинович Е. Химия урана, т. 1, Изд-во иностр, лит., 1954.
ОГЛАВЛЕНИЕ
Стр.
1. Предисловие.............................................................. Я
Система обозначений......................................................... 4
Глава I. Сечения для нейтронов тепловых энергий
1. Сечения поглощения и рассеяния............................... J
2. Сечения захвата и деления, усредненные по спектру Максвелла. 26
Литература .................................. 29
Глава II. Параметры резонансных уровней
1. Параметры изолированных резонансных уровней................. 31
Литература..................................................... 58
2. Средние параметры резонансных уровней...................... 58
Литература..............................................'. 64
Глава III. Сечения транспортные и сечения неупругого рассеяния
1. Введение........................................................... 66
1. Таблицы сечений транспортных и неупругого рассеяния. _68L
2. Обзор экспериментальных работ по измерению транспортных сечений и сечений
неупругого рассеяния ................................................. 129
Общие замечания.................................................. 129
а. Сечения неупругого взаимодействия............................ 129
б. Дифференциальные сечения упругого рассеяния и транспортные сечения 130
Обсуждение результатов некоторых экспериментальных работ.......• 131
Литература .................................. 144
। Глава IV. Сечения для промежуточных и быстрых нейтронов
1. Сечения радиационного захвата....................................... 147
Литература.............................•............................... 171
2. Резонансные интегралы захвата и деления............................. 172
Литература............................................................. 178
3. Сечения рассеяния, поглощения и деления в зависимости от летаргии .... 179
а. Сечения рассеяния............................................... 180
б. Сечения радиационного захвата................................... 180
в. Сечения деления и полного поглощения делящихся ядер............. 181
Литература............................................................. 198
4. Девятигрупповая система констант для расчета реакторов на быстрых нейтронах 199
а. Транспортные сечения............................................ 199
б. Сечения поглощения.............................................. 200
в. Сечения замедления.............................................. 200
Глава V. Энергия и выходы продуктов деления
1. Нейтроны деления.................................................... 212
а. Мгновенные нейтроны............................................. 212
Энергетические спектры нейтронов деления ........................ 212
Зависимость v от энергии нейтронов, вызывающих деление........... 216
б. Запаздывающие нейтроны.......................................... 218
Периоды и выходы................................................. 218
Энергетические спектры........................................... 221
Механизм испускания и родоначальники запаздывающих нейтронов . . . 222
Литература............................................................. 223
2. Спектры у-лучей деления и захвата................................... 224
Литература...........................•................................. 228
280
Оглавление
3. Энергия, выделяемая при делении ................................... 228
Литература .....................................................• . . . 230
4. Выходы осколков деления ........................................... 230
Литература ................................ . . •................... 247
Приложение............................................................ 248
1. Таблицы некоторых физических величин............................... 248
а. Основные физические константы и переводные коэффициенты [8].... 248
Литература............................................................ 252
2. Эффективный резонансный интеграл................................... 252
А. Гомогенный случай ................................................. 253
Б. Гетерогенный случай ............................................... 254
Литература............................................................ 260
3. Усреднение сечений по спектру Максвелла............................ 260
Литература ........................................................... 263
4. Расчет возраста нейтронов.......................................... 263
Литература ........................................................... 266
5. Расчет сечений радиационного захвата............................... 266
а. Сечение радиационного захвата вблизи изолированного резонанса .... 267
б. Средние сечения радиационного захвата.......................... 269
Литература............................................................ 277
И. В. Гордеев, Д. А. Кардашев, А. Д. Малышев
СПРАВОЧНИК
ПО ЯДЕРНО-ФИЗИЧЕСКИМ КОНСТАНТАМ
ДЛЯ РАСЧЕТА РЕАКТОРОВ
Редактор А. И. Заводчикова
Переплет художника Н. С. Михайлова
Техн, редактор Е. И. Мазель Корректор О. А. Сафронова
Сдано в набор! 4/Ш 1960 г. Подписано в печ. 19/VII 1960 г. Бумага 70. X lOSVie-
^Физич. печ. л. 17,5 Привед. п. л. 23,97 Уч.-изд. л. 25,91 Заказ Изд. 285 Тираж 8 500 экз.
Заказ1 тип. 125 Т-06565. Цена 15 р. 00 к. с 1/ I 1961 г. цена 1 р. 50 к.
Атомиздат, Москва, В-180, Старомонетный пер., дом 26.
Московская типография № 5 Мосгорсовнархоза. Москва, Трехпрудный пер., 9.
Замеченные опечатки
Стр. Строка Напечатано Следует читать
4 16 ев. ... On — осе1—compound-elas- ... On — compound-elas-
tic tic).
5 7 св. Р- Й
5 24 > 'v /у
7 15 > ... (п, Y) или (п, р) ... (п, а) или (п, р).
8 25 > ^эфф= VOy/Oa
8 3 сн. ... Они зависят от кристал- ... Кроме того, os зависит от
лической структуры образ- кристаллической структуры
цов ... образцов ...
51 1 сн. ** Естественная смесь изото- ** Естественная смесь изото-
пов без статфактора Средние параметры резонанс- пов; значение статфактора не определено.
62 2 св. Средние параметры резонанс-
ных уравнений ных уровней
85 15 сн., 3-я колонка 0,17 ±0,07* 0,17 ±0,071
85 1 сн. * Из работы [5]. 1 Из работы [5].
129 5—6 сн. ... [6,21] (водородеодержащие ... [6,21], водородсодержащие
тоэмульсии) ... фотоэмульсии,
152 Рис. 153, о, барн а, мбарн
сверху
157 Рис. 166, aY, мбарн aY, барн
сверху График о (jE) ... График aY (Е)
161 Рис. 177, подпись
172 4 сн. (Оу2200 м/сек) 2 1/i? aY (2200 м/сек) Ч “ 2
173 5 сн. ! Оу2200 м/сек 1/v_ (2200 м/сек) /40£
173 3 сн. £d = 0,4 эв. Есй=0,4»в.
214 7, 8, 9 сн. Вместо Z должно быть 2
220 продолж. табл. 5а, 4-я колонка, 3-я стр. сн. 0,212 2,212
222 19 ев. ... Если энергия 0-распада ... Если энергия возбуждения
осколка деления больше ... 0-распавшегося осколка де- ления больше ...
222 13 сн. ... При этом разность энергий ... При этом разность энергии
0-распада и энергии связи возбуждения 0-распавшегося
нейтрона ... осколка деления и энергии
связи нейтрона ...
У a(E)nv-dE j a (E’J-nr-cLE
262 7 сн. ааАЛ==_2 _ °
Эфф Q0 Оэфф оо
(формула) j nv-dE J nvdE
0 0
265 7 св. u= /п^верх/^» u= In (^верх/^)>
265 8 > ln(u) I Zn(u) tT 1—*io(“) ’
lr 1 —х10(м) ’
273 7 > ...i/D... ... i/Dj ...
275, Табл. 9 и 10 с измененными : номерами (10 и 11) должны
276 быть Н8 l 29 стр.
280 Вых. данные А. Д. Малышев . | А. В. Малышев
Вак. 125
ПЕРИОДИЧЕСКАЯ СИСТЕМА
ПЕРИОДЫ РЯДЫ ГРУППЫ
I - R20 II - R0 III R2O3 IV rh4 r о2 V RH3 R205
1 I к н 1 ВОДОРОД 1,0080 I
2 II L К Li 3 ЛИТИИ 1 б,зьо г Бе 4 БЕРИЛЛИИ 2 3,013 2 5 в 3 БОР 2 10,82 6 с 4 углсрод 2 12,011 7 N 5 АЗОТ 2 14,008
3 ш м L К Na” , НЯТРИЙ 8 22,991 2 Mg12. , МЛЕНИИ 8 24,32 2 5 13 А1 8ЛЛЮМИНИЙ г 26,38 < 14 Si 8 КРЕМНИЙ 2 28,03 5 5 P 8 ФОСФОР 2 30,375
4 IV N М L К К 19. ; КАЛИИ 8 33,100 2 Саг° .5 КАЛЬЦИЙ 8 40,08 2 Sc 21 J СКАНДИИ 8 44,96 г Ti 22 2 > 1 10 ТИТЯН 8 47,90 2 V 23 л, ВАНАДИИ 8 50,35 2
V N М L К 29 си в МЕДЬ 2 63,54 30 Zn в цинк 2 65,38 f. 31 са 8 ГАЛЛИИ 2 63,72 % 32 Се. еГЕРмлнии 2 72,60 33 As 8 МЫШЬЯК 2 74,31
5 VI 0 N М L К Rb37 /1 РУБИДИИ 8 85,48 2 С 38 в Sr .18 СТРОНЦИИ 8 87,63 2 V 39 9 1 . 18 ИТТРИИ 8 88,92 2 Zr40 .f ЦИРКОНИИ 8 31,22 2 Nb41. % НИОБИИ 8 32,31 2
VII 0 N М L К !5 "’А? 8 СЕРЕБРО^ 2 107,880 8 КЯДМИИ 2 112,41 % 49 .In 8 ИНДИИ г ii4,76 % 50 Sn 8 ОЛОВО 2 118,70 ;; 5' Sb в сурьма 2 121,76
6 VIII Р 0 N М L К Го 55 ' Cs . » ЦЕЗИИ 8 132,91 г 11 56 8 ва . « БЯРИИ в 137,36 2 I 57 J Lai^-zi us ЛЯНТЛН 8 138,92 2 Hf 72 j ГЛ9НИИ f8 178,6 2 rp 73 /5 >a 3128 ТЯНТЯЛ 8 180,95 2
IX Р 0 N М L К 4 79 . % Аи 8 золото 2 197,0 ?8 $0 Uzv 3128 Hg 8 РТУТЬ Ъ 2 200,61 18 8f гр| 18 T.I в ТАЛЛИИ 2 204,33 is 82 -«у, Pb в СВИНЕЦ Z 207,21 4 83 Rl « Б1 7 висмут 2 203,00
7 X N М L К Fr87 .4 ФРАНЦИИ >8 (223) 1 Оо S^. °° А г. 89 i AL190-1031% АКТИНИИ’1 | 227 г (Th) (Pa)
1 Р 0 N М L К Се 58 \ ЦЕРИЙ Ч 140,13 2 Рг59 1 ЛРЛЗЕОДИЙв 140,32 2 Nd “ 4 НЕОДИМ в 144,27 2 Pm 61 Л прометии'i (145) 2 Sm“4 СЯМЯРИИ’1 150,43 2
Р 0 N М L К ть65 j ТЕРБИИ 8 158,93 2 «ж 66 J Dv ДИСПРОЗИИ 8 162,46 2 Но67 1 гольмий Ч 164,94 2 Г 68 i Er . 4 ЭРБИИ в 167,2 2 Tu" k * WW у л ТУЛИИ 8 168,34 2
1 в § N М L к Th90 I ТОРИИ '/ 232,05 2 п 91 1 Ра j ПРОТАКТИНИИ® 231 Ъ 11 92 < U 32 УРАН 11 238,07 2 8 HEJr УНИЙ % (237) z Ри94 / ПЛУТОНИЙ2! (242) ez
т 0 N С к Бк 97 J Б£№И1\ 98 КАЛИФОРНИИ2! (246) 1 Is99 i ЭЙНШТЕЙНИЙ2^, (247) 5 Fm100 | ФЕРМИИ 1g (248) 5 ж г 101 Mv « МЕНДЕЛЕЕВА* 1
Целое число & скобках - массовое число наиболее устойчивого изотопа искусствен' <
ного радиоактивного элемента
Целое число без скобок • массовое число наиболее распространенного изотопа
природного радиоактивного элемента
ЭЛЕМЕНТОВ Д.И.МЕНДЕЛЕЕВА
элемен тов
VI rh2 ro3 VII RH Rz07 VIII ro4 0
(н) Не 2 ГЕЛОЙ. 4,003 г
8 0 6 КИСЛОРОД 2 16,0000 9 F 7 ФТОР 2 19,00 Ne 10 НЕОН 6 20,183 г
S 16 S 8 СЕРА 2 32,066 7 17 С1 8 ХЛОР 2 35,457 Аг’8 8 АРГОН 8 39,944 2
Сг24 ;3 хром 8 52,01 2 Мп25 ,5 мяргянец в 54,94 2 Fe 26 4 ЖЕЛЕЗО 8' 55,85 2 Co27 f, КОБАЛЬТ 8 58,94 2 Ni28 1, НИКЕЛЬ 8 58,69 2
•„ 34 Se 8 СЕЛЕН 2 78,96 Ъ 35 »г 8 БРОМ 2 79,916 Kr” J КРИПТОН 8 83,80 2
мо42 i М0ЛИ5ДЕН8 95,95 2 Тс43 1 ТЕХНЕЦИИ 8 * (99) 2 ^44 1 Ru ’,8 РУТЕНИИ 8 101,1 2 Rh45. i РОДИИ 8 102,91 2 Pd 46 Тз лалладинв 106,7 2
6 52 я» % Те 8 ТЕЛЛУР 2 127,61 м" 53- ж 18 . V 8 ИОД 2 126,91 Хе54 1 КСЕНОН 8 131,3 2
W 74 й ВОЛЬФРАМ* 183,92 г р 75 а Не . т2 РЕНИИ в 186,31 г Os76. 1 ОСМИИ 8 190,2 2 Ir77 i ИРИДИЙ ’в 192,2 2 Pt78 I ДЛЯТ И НЯ 18в 195,23 2
1г 84 Ро а ПОЛОНИЙ г 21О,о W А ♦ 3128 / АСТАТИН 2 (210) D» 86 « Rn 32 РЯДОН 222,0 2
(и)
Ей 63 I Ед РОЛ ИИ 152,0 2 Gd 64 1 ГАДОЛИНИЙ, 156,9 2 г» 26 1 Ьр Число Менделеева о 1 V (порядковый номер) /д iSf: железо начение Название элемента, 2 В** „ 55,85 5 Лтномный бес
Yb70 1 ИТ ТЕРНИИ g 173,04 2 71 2 Lu .(i ЛУТЕЦИИ 8 174,99 2