ЗТопцляркые лекции
ПО МАТЕМАТИКЕ
В. Г. БОЛТЯНСКИЙ
ЧТО ТАКОЕ
ДИФФЕРЕНЦИРОВАНИЕ?
ГОСУДАРСТВЕННОЕ ИЗДАТЕЛЬСТВО
ТЕХНИКО-ТЕОРЕТИЧЕСКОЙ ЛИТЕРАТУРЫ
МОСКВА¦1955

ПОПУЛЯРНЫЕ ЛЕКЦИИ ПО МАТЕМАТИКЕ
ВЫПУСК 17
В. Г. БОЛТЯНСКИЙ
ЧТО ТАКОЕ
ДИФФЕРЕНЦИРОВАНИЕ ?
ГОСУДАРСТВЕННОЕ ИЗДАТЕЛЬСТВО
ТЕХНИКО-ТЕОРЕТИЧЕСКОЙ ЛИТЕРАТУРЫ
МОСКВА 1955

ОТ АВТОРА
У школьников старших классов, особенно у интересую-
интересующихся математикой, физикой, техникой,часто возникает вопрос:
что такое «высшая» математика? Иногда подобные вопросы
обсуждаются на занятиях школьных математических кружков.
В этой книге автор попытался (в форме, доступной уча-
учащимся старших классов) объяснить некоторые понятия высшей
математики *), такие, как производная, дифференциальное
уравнение, число е, натуральный логарифм (чаще всего
школьники узнают о существовании двух последних понятий
и интересуются ими). Пояснение этих понятий я пытался
сделать возможно более наглядным, опираясь на решение
задач, взятых из физики. При этом, помимо наглядности,
я руководствовался стремлением показать, что понятия
«высшей» математики являются математическим отражением
свойств реальных процессов, совершающихся в природе,
лишний раз показать, что математика связана с жизнью, а не
оторвана от нее, что она развивается, а не является неиз-
неизменной, завершенной наукой.
Не все доказательства и рассуждения, имеющиеся в книге,
проведены с полной математической строгостью. Некоторые
рассуждения носят характер наглядных пояснений. Такой метод
*) С некоторыми понятиями высшей математики читатели могут
познакомиться по другим книгам этой же серии: А, И. Марку-
шевич, Площади и логарифмы (выпуск 9); И. П. Натансон,
Суммирование бесконечно малых величин (выпуск 12).
1*	3

изложения казался мне наиболее подходящим для популяр-
популярной книги.
Книга может быть использована в работе школьных ма-
математических и физических кружков; для ее понимания тре-
требуются знания в объеме примерно девяти классов средней
школы. Частично материал книги содержался в лекции для
школьников, прочитанной автором по просьбе руководителей
школьных математических кружков при МГУ.
Пользуюсь случаем выразить искреннюю признательность
А. И. Маркушевичу и А. 3. Рывкину за их ценные советы
и замечания о тексте рукописи.

ЗАДАЧА О ПАДЕНИИ ТЕЛА
Постановка задачи
Первая задача, которую мы рассмотрим, заключается
в определении скорости тела, падающего с некоторой
высоты на землю.
Из курса элементарной физики мы знаем, что тело, па-
падающее в пустоте вертикально вниз, имеет через t секунд
после начала падения скорость
v = vQ-\-gt,	A)
где v0 — начальная скорость падения, a g — ускорение силы
тяжести.
При падении тел в воздухе (а не в пустоте) формула A)
остается в некоторых случаях приблизительно правильной;
в других же случаях она может привести к грубым ошиб-
ошибкам. Например, при падении камня с небольшой высоты фор-
формула A) применима. Однако при падении тела с очень боль-
большой высоты величина скорости может значительно отличаться
от выражения A). В 1945 году парашютист В. Г. Романюк
совершил затяжной прыжок, пролетев, не раскрывая пара-
парашюта, свыше 12 000 м. Тело, падающее в пустоте с такой
высоты (без начальной скорости), достигло бы вблизи земли
скорости около 500 м/сек. Действительно, из формулы
s = -Tj- следует, что время падения (в пустоте) имеет зна-
значение
, , /7 , /- 12 000 м . а к
t—y —яй 1/ тгБ—;—5-?й49,5 сек,
V g V 9,8 м/сек*
и мы находим из A) значение скорости:
v = gtm9,8 м/сек- ¦ 49,5 сек?^485 м/сек.

(Можно было сразу воспользоваться формулой v^=
Между тем, установлено, что скорость падения парашю-
парашютиста при затяжном прыжке достигает 50—60 м/сек и более
уже не увеличивается. Таким образом, формула A) приводит
в этом случае к неправильному выводу.
Другой пример: парашют рассчитан таким образом, что
после его раскрытия парашютист приближается к земле
со скоростью около 6,5 м/сек, с какой бы высоты он ни
прыгал.
Ясно, что и здесь формула A) неприменима.
Все это приводит нас к выводу, что скорость тела,
падающего в воздухе, с течением времени приближается
к некоторому определенному значению. Иначе говоря,
через некоторое время после начала падения движение тела
становится равномерным, а его ускорение — равным нулю.
Это означает, что равнодействующая (сумма) всех сил, дей-
действующих на тело, равна нулю.
Нетрудно понять, почему формула A) непригодна для
вычисления скорости падения тела в воздухе. Ведь эта фор-
формула выводится из предположения, что тело движется под
действием единственной силы, а именно, силы тяжести
Р = mg.	B)
Между тем, мы видели, что при падении тела в воздухе
равнодействующая становится (через некоторое время после
начала движения) равной нулю, т. е. сила тяжести Р урав-
уравновешивается какой-то другой силой, которая не была
учтена при выводе формулы A). Этой уравновешиваю-
уравновешивающей силой является сила сопротивления воздуха. Именно
сила сопротивления воздуха не дает парашютисту па-
падать слишком быстро; она как бы «поддерживает» пара-
парашютиста.
Как учесть силу сопротивления воздуха? Будем считать,
что ветра нет. Если тело находится в покое, то сила со-
сопротивления воздуха равна нулю. Чем быстрее начинает дви-
двигаться тело, тем «труднее» становится ему рассекать воз-
воздух, т. е. сила сопротивления воздуха возрастает. Это легко
наблюдать в безветренный день, если двигаться все быстрее
и быстрее: шагом, бегом, на велосипеде, . . . Мы будем
предполагать, что по величине эта сила пропорциональна
скорости, т. е. равна bv, где v—скорость движения,
я b — коэффициент пропорциональности. Это предположение
0

хорошо оправдывается на опыте для небольших скоростей *) —
не более 1—2 м/сек. Величина Ъ зависит от размеров и
формы тела. Например, при одной и той же скорости дви-
движения сила сопротивления воздуха будет для шара примерно
в 20 раз больше, чем для «сигарообразного» тела того же
поперечного сечения (черт. 1).
Ограничимся этими краткими указаниями и примем
в дальнейшем, что сила сопротивления воздуха (мы ее будем
обозначать через S) имеет значение
S = - bv;	C)
знак минус означазт, что сила сопротивления имеет направ-
направление, обратное направлению скорости.
Черт. 1.
Итак, мы будем считать, что на тело, брошенное вниз
с некоторой начальной скоростью, действуют только две
силы: сила тяжести Р и сила сопротивления воздуха 5. На
основании второго закона Ньютона мы можем написать:
та = Р4-5,	D)
где т — масса тела, а— его ускорение. За положительное на-
направление на вертикальной прямой удобно принять направле-
направление не вверх, а вниз, так как скорость падающего тела
направлена вниз, и при нашем соглашении она будет вели-
величиной положительной. Сила тяжести, направленная вниз,
*) Заметим, что при скоростях, больших чем 1—2 м'сек, вели-
величина силы сопротивления воздуха становится больше величины bv.
Иногда считают, что сила сопротивления воздуха пропорциональна
квадрату скорости,

также будет величиной положительной. Сила же сопротивле-
сопротивления воздуха будет направлена в сторону, противоположную
скорости, т. е. вверх, и потому будет отрицательна. Таким
образом, подставляя в формулу D) вместо Р и S их зна-
значения B) и C), получаем
та = mg— bv,
или
±и-Ж\	E)
естественно, что ускорение следует считать положительным,
если оно направлено вниз, и отрицательным в противном
случае.
Уравнение E) связывает ускорение и скорость неизвест-
неизвестного нам пока движения тела. Из этого уравнения мы и
должны определить, как будет изменяться скорость движу-
движущегося тела с течением времени.
Качественное решение задачи
В результате приведенных выше рассуждений мы полу-,
чили уравнение E) для скорости падающего тела. Теперь
мы должны решать это уравнение. Поэтому дальнейшие
рассуждения носят чисто математический характер, хотя для
наглядности в них попрежнему идет речь о скорости падения
тела.
Уравнение E) связывает две неизвестные величины: ско-
скорость и ускорение. Давая ускорению произвольное значение,
мы из уравнения E) найдем соответствующее значение для
скорости. Поэтому на первый взгляд кажется, что одного урав-
уравнения E) недостаточно для определения двух величин v и а.
Такое мнение, однако, является ошибочным. Ускорение
движения тела вполне определяется тем, как изменяется
скорость с течением времени. Таким образом, в уравнение E)
входят не совершенно произвольные величины, а связан-
связанные друг с другом величины v и а. Это и дает возможность
решить уравнение E). Изучение связи между скоростью и
ускорением приведет нас в дальнейшем к понятию производной.
Мы докажем два свойства скорости, вытекающие из урав-
уравнения E); эти свойства дадут нам совершенно ясное пред-
представление о характере падения тела (при сделанных пред-
предположениях). В дальнейшем мы получим и точную формулу
для скорости.

Свойство 1. Если в начальный момент времени ско-
скоЛ
рость падения v0 была меньше -Л, tno в течение всего дви-
движения будет v <С 1~ . Если же v0 > ^Л, то и все время
будет v^-™--.
Допустим противное. Пусть, например, vQ < —j~, а в не-
некоторый момент времени Д, (т. е. через tx секунд после начала
падения) скорость стала больше, чем ^Л. Тогда, в некоторый
промежуточный момент времени (может быть, и не один раз)
скорость была равна —^-. Пусть t0 — последний момент вре-
времени (за первые tx секунд), когда скорость была равна ~,
так что в промежутке времени между t0 и tx оставалось спра-
справедливым неравенство v > —¦. Согласно формуле E) отсюда
следует, что ускорение а в течение всего этого промежутка
времени было отрицательным. Это, однако, противоречит
тому, что за рассматриваемый промежуток времени скорость
изменилась от значения -Л до большего значения. Полученное
противоречие доказывает, что скорость не может стать больше
те
значения —~-.
Точно так же рассматривается случай, когда v0 > ~.
Свойство 2. Если v0 <r~§-, то с течением времена
скорость падения увеличивается, все более приближаясь
к значению -—; если же voy> —Я, то скорость падения все
время уменьшается, также приближаясь к значению ~.
fit P~
В самом деле, если, например, v0 > -# , то, как мы знаем
из свойства 1, в течение всего времени движения будет
v~^-~-. Из формулы E) следует, что ускорение будет отри-
отрицательным и, следовательно, скорость падения будет все
время уменьшаться.
9

Докажем, что с течением времени разность v	~ станет
меньше любой заранее выбранной как угодно малой величины h
(ее можно взять, например, равной 0,001 м/сек). Для этого
рассмотрим момент времени
(•»-?)¦
f — ' " "
hb
За время, протекшее от начала движения до момента f, ско-
скорость падения уменьшилась от значения v0 до значения, не
меньшего чем —~ , т. е. уменьшилась не больше, чем на
v0 — ^~. Поэтому среднее ускорение отрицательно, и по
абсолютной величине оно не больше, чем
Отсюда следует, что в некоторый промежуточный момент
времени величина ускорения была не больше, чем —, ибо
если бы в течение всего этого промежутка времени величина
л ,	hb
ускорения была больше — , то и среднее значение ускорения
было бы больше —.
т
Итак, пусть в момент времени f имеем;
. hb
а < —.
Отсюда согласно E) мы получаем:
	mg_
Ь
,,	mg
т. е. в момент времени г скорость отличается от -^ меньше,
чем на h. Это будет справедливо и для всех последующих
моментов времени, так как скорость v убывает, оставаясь
больше значения -~.
Заметим, что мы доказали, таким образом, несколько
более точное предложение, чем свойство 2, а именно, что
10

не позже чем через
те I m	.-ч
после начала падения скорость будет отличаться от -—-
меньше, чем на h.
Свойства 1 и 2 дают в некотором смысле решение по-
поставленной задачи. Хотя мы и не получили еще точной фор-
формулы для скорости, но мы знаем качественные законы изме-
изменения скорости, т. е. знаем, как она будет изменяться
с течением времени.
Исследуем, например, движение парашютиста. Если пара-
парашютист раскрывает парашют сразу после прыжка, то ско-
скорость его падения, вначале равная нулю, будет увеличиваться,
но никогда не будет больше значения —&. Величина mg (вес
парашютиста с парашютом) известна, Ь же зависит от диа-
диаметра купола парашюта. Это дает возможность рассчитать
величину парашюта, требуемую для того, чтобы наибольшая
возможная скорость падения парашютиста, равная —Д, была
безопасна для его приземления. При падении же парашютиста
в затяжном прыжке (с нераскрытым парашютом) коэффициент
в выражении для силы сопротивления воздуха — обозначим
его значение в этом случае через Ь' — имеет другое, меньшее
значение, чем при падении с раскрытым парашютом. Поэтому
наибольшая возможная скорость падения ¦— в этом случае
,	те
больше, чем скорость падения -~ с раскрытым парашютом.
Следовательно, перед раскрытием парашюта в затяжном
прыжке скорость падения парашютиста больше ~ , и, со-
согласно свойству 1, после раскрытия парашюта она будет
уменьшаться и приближаться к —^, оставаясь все время
больше чем -^. Таким образом, и в этом случае приземле-
приземление парашютиста через некоторое время после раскрытия
парашюта становится безопасным.
Приведем численный пример, иллюстрирующий сказанное.
Пример 1. Пусть парашют рассчитан таким образом,
что скорость падения парашютиста с раскрытым парашютом
11

приближается к предельному значению 6 м/сек, т. е.
2^=6 м/сек. Поставим следующий вопрос. Парашютист,
падая в затяжном прыжке со скоростью 50 м/сек, раскрывает
парашют. Через сколько времени скорость его падения станет
меньше 10 м/сек, т. е. будет отличаться от предельного
значения -^- = 6 м/сек меньше, чем на h — 4 м/сек}
Решение. Из равенства ^=6 м/сек мы получаем:
mg 1 _ 6 м/сек
7
з — U'D сек-
Далеее, из формулы F) заключаем, что скорость падения
будет отличаться от предельного значения ——¦ = 6 м/сек на
А = 4 м/сек не позже, чем через (v0 — ~1г) "Г"' ~ft~ секУнД>
т. е. при наших предположениях через
E0 м/сек — 6 м/сек) • 0,6 сек--.—;— = 6,6 сек.
Формула скорости падения тела. Число е
Свойства 1 и 2 показывают, как будет с течением вре-
времени меняться скорость падения тела. В этом параграфе мы
получим точную формулу для скорости падения тела. В выра-
выражение скорости входит некоторое число, значение которого
с пятью десятичными знаками есть 2,71828... Это весьма
часто встречающееся в вопросах «высшей» математики число
обозначают буквой е (подобно тому, как часто встречающееся
число 3,14159..., выражаюшее отношение длины окружности
к ее диаметру, обозначают буквой тс). Почему в формулу
скорости входит это число е = 2,71828... и как его опре-
определить точно,—мы увидим в дальнейшем, а сейчас приведем
(пока без вывода) формулу скорости падения тела и разберем
примеры, иллюстрирующие применение этой формулы.
Пусть v0—начальная скорость падения тела, a vt—ско-
vt—скорость падения этого тела в момент времени t (т. е.
через t секунд после начала падения). Тогда мы имеем:
12

Таково точное решение уравнения E); доказательство
формулы G) будет дано ниже. Рассмотрим некоторые примеры.
Пример 2. Покажем, что из формулы G) сразу выте-
вытекают полученные выше качественные законы изменения ско-
скорости (свойства 1 и 2).
6
В самом деле, число е т, получающееся от возведения
числа е в отрицательную степень, положительно и меньше
единицы, т. е. О < е т < 1. При увеличении t степень
е '" = Vе "'/ уменьшается (и может стать как угодно
малой при достаточно больших t). Поэтому из формулы G)
ясно, что, например при v0 > ^ , скорость vt всегда больше
значения ~ (ибо vQ — ^> 0) > убывает с течением времени
и приближается к —.
Пример 3. Вычислим, пользуясь формулой G), величину
скорости падения парашютиста через 6,6 сек после раскрытия
парашюта в затяжном прыжке; численные значения возьмем
те же, что и в примере 1 (стр. 11), т. е. ^=6 м/сек,
v0 = 50 м/сек. (Мы видели, что эта скорость должна быть
меньше 10 м/сек.)
Решение. Мы имеем:
3 ' сек '
Далее, пользуясь таблицами логарифмов (десятичный логарифм
числа е приближенно равен 0,4343), легко находим;
'	т ° г>~
да _ А . 6,6 • 0,4343 = — 4,7773 = — 5 -4- 0,2227 = 5,2227,
о	'
откуда
(Г^да 0,0000167.
Подставляя это значение в формулу G), получаем:
г>в,ос«ж«6 м/сек~\~E0 м/сек— 6 л/сек) 0,0000167да
да 6,000735 м/сек.
13

Точно так же легко подсчитать, пользуясь формулой G),
что скорость падения парашютиста будет равна 10 м/сек
,	3 lg11 сек . . .
(при тех же условиях) через t= —%-.	Яй1,44 сек после
раскрытия парашюта *).
Таким образом, при раскрытии парашюта в затяжном
прыжке скорость падения в течение 1—2 секунд умень-
уменьшается от 50—60 м/сек почти до нормальной скорости
падения 6—7 м/сек при раскрытом парашюте. Парашю-
Парашютист при этом движется с большим замедлением, т. е. испы-
испытывает большую силу (рывок вверх) со стороны парашюта,
на который и действует, в основном, сила сопротивления
воздуха. Кто наблюдал затяжные прыжки (например, во время
авиационных праздников), тот мог видеть, что быстро падаю-
падающий вниз человек вдруг, в момент раскрытия парашюта,
резко уменьшает скорость падения: кажется даже, что он на
мгновенье приостанавливается в воздухе.
Пример 4. Пусть скорость падения парашютиста при
затяжном прыжке приближается к предельному значению
-jp- = 50 м/сек. Начальную скорость падения v0 примем рав-
равной нулю. Как велика будет ошибка, если вместо формулы G)
мы будем пользоваться формулой A), применимой для паде-
падения тела в пустоте?
Решение. Мы имеем:
т	mg ' ' 50 м/сек	' сек'
Т
Таким образом, согласно формуле G) скорость падения па-
парашютиста будет иметь значение:
Из A) мы получаем следующее значение скорости падения
тела в пустоте:
vt = gt я» 1Ы.
*) В действительности же скорость падения будет еще быстрее
приближаться к предельному значению 6 м/сек, так как выраже-
выражение C) для силы сопротивления воздуха хорошо выполняется лишь
при малых скоростях падения. При больших скоростях величина
силы сопротивления воздуха растет быстрее, чем bv.
14

Таким образом, отношение этих скоростей имеет вид:
Положив здесь t = 1 сек, получим (после легких вычислений
по таблицам логарифмов) для написанного отношения вели-
величину яйО,91, а при t= 2 сек — величину я» 0,82. Мы видим,
что уже в первые секунды падения благодаря наличию
силы сопротивления воздуха скорость весьма ощутительно
отличается от величины gt.
Перейдем к доказательству *) формулы G). Для этого
прежде всего постараемся уяснить себе вопрос о связи между
скоростью и ускорением. Если vt—скорость движения тела
в момент времени t, a vi+ll — скорость его движения через
h секунд после этого момента времени (т. е. в момент вре-
ю -— v
мени t-\-h), то отношение ~^\—- называется среднимуско-
рением тела за промежуток времени h и обозначается через аср:
а
Если h очень мало (скажем, 0,01 сек или еще меньше, в зави-
зависимости от характера движения тела), то за столь короткий
промежуток времени ускорение мало изменится, так что аор
будет мало отличаться от значения ускорения at в момент
времени t. Разность между at и аСр будет тем меньше, чем
меньше п. Иначе говоря, если для h брать все меньшие
и меньшие значения (скажем, 0,1 сек; 0,01 сек; 0,001 сек
и т. д.), не меняя при этом t, то величина аор будет меняться,
все более приближаясь к at. Математически этот факт запи-
записывают так:
V. — V.
at = lim aop = lim t+h—-.
ft0	ft0	П
Знак lim означает предел того выражения, которое написано
вслед за ним (т. е. выражения аор), а стоящее внизу обозна-
обозначение h -»• 0 показывает, что речь идет о пределе величины аср
при стремлении h к нулю.
Итак, мы получили соотношение, выражающее зави-
зависимость ускорения от скорости. Докажем теперь еще три
*) Если доказательство покажется трудным, то читатель может
пропустить его без ущерба для понимания дальнейшего.
15

свойства скорости рассматриваемого движения. Эти свойства
помогут нам доказать формулу G).
Свойство 3. Если скорость и ускорение движущегося
тела удовлетворяют соотношению E), то значение v0
начальной скорости однозначно определяет дальнейшее
изменение скорости.
Допустим противное. Пусть два тела Г и Г* с одинако-
одинаковыми значениями т и b движутся таким образом, что их
скорости и ускорения удовлетворяют соотношению E), и
пусть в момент t = 0 эти тела имели одинаковую начальную
скорость v0, а через tt секунд их скорости оказались раз-
различными, скажем, скорость v1 первого тела оказалась больше
скорости v* второго тела. Будем при этом для определен-
определенности предполагать, что vo~>—^ (в случае обратного нера-
неравенства доказательство аналогично). Пусть t0 — последний
(за первые tt секунд) момент времени, когда скорости обоих
тел совпадали. Тогда в промежутке времени от t0 до tx
скорость v первого тела все время была больше скорости v*
второго тела, т. е. v > v*. Отсюда следует, что
причем обе величины v	¦— и v*	~ положительны, так
как v0 > — (см. свойство 1). Из неравенств
мы на основании формулы E) заключаем, что ускорения а
и а* обоих брошенных тел отрицательны, причем по вели-
величине ускорение а больше, чем а*. Но это означает, что за
промежуток времени от t0 до tt скорости тел Т и Т* умень-
уменьшились, причем скорость тела Т уменьшилась на большую
величину, чем скорость тела Т", т. е. в момент времени tt
скорость v должна быть меньше, чем v* (так как в момент t0
скорости тел совпадали). Однако мы предположили обрат-
обратное. Полученное противоречие показывает, что свойство 3
справедливо.
Свойство 4. Если два одинаковых *) тела Ти Т* одно-
одновременно начинают падать с начальными скоростями v0
*) В том смысле, что для них величины т и Ь одинаковы.
16

и v*, то для любого момента t их скорости vt и v*будут
удовлетворять соотношению
» mg * mg
yt—Tv*-~T
V О /
mg
Для доказательства рассмотрим воображаемое тело Т, дви-
движущееся так, что в момент времени t его скорость равна
где
mg
Покажем, что скорость и ускорение движения этого вообра-
воображаемого тела будут удовлетворять соотношению E). Найдем
среднее ускорение a(,v этого воображаемого движения за про-
промежуток времени между моментами t и t~\-h. Имеем:
а -
"ер—
vt+h vt _
^ — Ч
где fljp — среднее ускорение тела Т за этот же промежуток
времени. Если в соотношении аер = q ¦ а^ брать h все меньше
и меньше, то аОр будет приближаться к ускорению at вообра-
воображаемого движения в момент времени t, а аор — к ускорению at
тела Т в этот же момент. Таким образом, мы получим
at = ^ай (для произвольного момента t), и соотношение E)
даст нам:
а = qa = — а — [v	г- ==
т. е. для рассмотренного воображаемого движения соотно-
соотношение E) выполнено.
2 Зак. 98. В. Г. Болтянский	17

Далее, начальная скорость воображаемого тела f равна
v* -11
°
v
I	тя\ г tng ° b I tng\ i trig
v° b j [ b	\ о b ] [ b
I
v\° b j [ b	mg \ о b ] [ b
*o-y
Итак, тела Г и Г* имеют одинаковую начальную скорость
и оба движутся так, что их скорости и ускорения удовле-
удовлетворяют уравнению E). Отсюда в силу свойства 3 следует,
что скорости v"t и vf этих движений совпадают в любо!}
момент времени t, т. е.
Таким образом, получаем
—f _г
mg
b
Я
**-
(v mg)
v — ^?
t b
mg
b
1
- = q
mg
\ b
-1
-1
и свойство 4 доказано.
Свойство 5. Для любых моментов времени tux
справедливо соотношение
mg	mg	mg
(9)
mg	mg	mg
0	0	0
где Vq, V-, vt, vt+. — скорости падения тела Т в моменты
времени 0, ¦:, t, t-\-x.
В самом деле, начнем наблюдать падение тела Т с момента
времени т. Через t секунд после этого момента (т. е. через
t-\-x секунд после начала движения) скорость будет равна vt+x.
Значит, если мы в момент ?=0 кроме рассмотренного тела Т
бросим второе тело Г*, начальная скорость и* которого равна г>т>
18

то в момент времени t скорость v*t этого второго тела будет
равная , т. е. v"t — v _. Таким образом, из (8) мы получаем
t+- b	T b
v —'ИМ, v -mg
или, иначе,
Разделив обе части полученного равенства на (v0	Д) ,
мы и получим требуемое соотношение (9).
Установив формулу (9), перейдем к точному вычислению
значения скорости vt. Для того чтобы избежать применения
громоздких формул, временно введем обозначение
mg
vt~~T
Тогда формула (9) примет более простой вид:
uf+T=ut-u..	A0)
При z = t формула A0) дает:
ва=(И,)9.
Точно так же, полагая ¦z~2t, получим из A0)
иш = ut ¦ u.2t — щ • (utJ = (atf,
а при -z — Ш будем иметь
ait = щ • иы = щ ¦ (atf — (aty
и т. д. Продолжая таким образом, мы убедимся в том, что
при любом целом положительном п будет иметь место соот-
соотношение
«* = («*)"•	(И)
Полагая в этом равенстве t = — сек и извлекая корень га-й
степени, получим
2*	19

Далее, полагая в равенстве A1) t= 1 сек и заменяя п через р,
найдем
Из двух последних равенств вытекает соотношение
?
п
Таким образом, если t есть любое положительное рацио-
рациональное число (т. е. число вида —, где р и п — целые
положительные числа), то
иг = (Kj)*,
или, возвращаясь к первоначальным обозначениям,
mS /„, mg
A2)
здесь t>, есть скорость падения в момент времени t = 1 сек.
Из того, что соотношение A2) верно для рациональных
значений t, следует его справедливость для всех t.
Возьмем, например, момент времени / = У сек=1,414.ш. сек.
Так как числа 1,4; 1,41; 1,414 и т. д. рациональны, то для этих зна-
значений t соотношение A2) справедливо:
Если брать для t рациональные значения, являющиеся все более
точными приближениями числа "j/ (например, 1,4; 1,41; 1,414; 1,4142
и т. д.), то левые части равенств A3) будут приближаться к пре-
__^М / v т% \vl
V2 Ь I *¦ b \
делу 	, а правые — к пределу 	 1 *). Таким
*) Ср., например, понятие о степени с иррациональным показа-
показателем в учебнике алгебры А. П. Киселева, ч. II (в издании
1954 года см. стр. 97).
20

образом, в пределе мы получим
Подобное рассуждение применимо, конечно, не только к |^2, но
и к любому иррациональному значению для t. Таким образом, соот-
соотношение A2) верно при любом t.
Введя обозначение
v mg
о
—— С j
Ро-
Ромы получим из A2)
b t
откуда найдем
vt = -f- + (vQ	г)с*.	A4)
Полученная формула A4) для скорости падения еще не
является окончательной, так как мы не знаем числа с, вхо-
входящего в эту формулу. Для вычисления числа с найдем из
формулы A4) ускорение тела в начальный момент движения.
Среднее ускорение за первые h секунд падения имеет со-
согласно A4) следующее значение:
4-(v -\cb — v
— ~~~h — '	h	—\vo F) ' ~~~
g\ c"-\
При стремлении h к нулю это выражение даст нам уско-
ускорение а0 в начальный момент:
ао= hmaop= lim (t»0
Если мы обозначим выражение сп—1 через х, то получим:
с'1—1-х, сп~\-{-х, ft = logc(l-j-Ar).
21

v0	¦—-1 • —т—, стоя-
стоящего в A5) под знаком предела, мы получим выражение
mq	mg
\ ° b ' logc(l+x) "~ 1 , „ . , ~	i *
— lop- A + x) , ,, , -
x hoK T	logc A -\-xf
Заметим, что при стремлении числа h к пулю число сп имеет
пределом единицу, а число х = ch—1 приближается к нулю.
Итак, мы можем написать:
те
0 b
а0 = lim ¦	г.	A6)
х->0	—
__
Предел выражения (\-\-х)х при стремлении числа х
к нулю называют числом е. Мы не будем доказывать,
1
что этот предел существует, т. е. что выражение (\-\-х)х
действительно приближается к некоторому значению при
х -> 0. Доказательство (и притом элементарное) существова-
существования этого предела имеется в начальных главах любого курса
высшей математики *). Мы ограничимся вычислением значе-
i_
ния выражения (l-(-x)r при л: = 0,1; л: =0,01; л: = 0,001;
х =0,0001. Результаты такого вычисления приведены здесь
(вычисления эти можно вести с помощью таблиц логариф-
логарифмов, лучше всего семизначных; можно также пользоваться
формулой бинома Ньютона):
jt_
(Н-0,1)°-1= 1,110 я=й 2,59374,
1
A4-0,01)адГ= 1,01100яй2,70481,
(l+0,001)o-lJ"=: 1,0011000^; 2,71692,
^i= l,0001l0000^2,71814.
*) См., например, В. И. Смирно в, Курс высшей математики,
том 1.
22

Эти вычисления довольно наглядно показывают, что при
i_
х —> 0 выражение A -\-х)х имеет предел е = 2,71... Из A6)
мы теперь получаем
mg
»о-тг
С другой стороны, из E) имеем
0	m \ ° b }'
Приравнивая полученные выражения для с0, найдем
Ь I	ms\
logc?? " т \ о ь
откуда
-— г
Наконец, подставляя в формулу A4) вместо с его значе-
	ь_
ние е м, мы получаем формулу G), чем доказательство и
завершается.

ДИФФЕРЕНЦИРОВАНИЕ
Понятие производной
Итак, уравнение E) допускает совершенно точное реше-
решение. Это уравнение связывает величину v (скорость падения)
с величиной а, показывающей скорость изменения вели-
величины v (ускорение есть «скорость изменения скорости»).
Когда мы говорим о скорости изменения величины, то
при этом предполагается, что мы имеем дело не с постоян-
постоянной величиной, характеризуемой одним числом, а с величи-
величиной переменной, т. е. величиной, значение которой меняется
с течением времени. Примерами величин, меняющихся с те-
течением времени (зависящих от времени), являются: скорость
и ускорение неравномерного движения, сила переменного
тока и т. п.
Пусть у— величина, значение которой меняется с тече-
течением времени. Будем для удобства обозначать через yt то
значение этой величины, которое она принимает через t
секунд после начала исследуемого процесса. Разность yt+h—yt
показывает, насколько изменилась за h секунд (между мо-
моментами времени t и t-\-h секунд после начала процесса)
переменная величина у. Отношение же
Ж	A7)
показывает, на какую величину менялось, в среднем, у за
каждую секунду (в течение этого промежутка времени), т. е.
это отношение является средней скоростью изменения пере-
переменной у. Выбирая h все меньше и меньше, будем получать
значения средней скорости за все меньшие промежутки вре-
времени, начиная от момента t. В пределе (при стремлении h
к нулю) отношение A7) даст скорость изменения вели-
24

чины у в момент времени t. Мы уже знаем, что эту скорость
изменения математически обозначают в виде
Выражение A8) называется производной величины у по
времени t; как мы видели, она дает скорость изменения
переменной у. Можно рассматривать переменную, которая
изменяется не с течением времени, а зависит от какой-нибудь
другой величины. Например, площадь круга зависит от его
радиуса; обозначая площадь круга радиуса R через Sr,
получим:
SS = «R*.	A9)
Рассматривая вопрос о зависимости между площадью круга
и его радиусом, мы придем к отношению	, выра-
выражающему среднюю скорость изменения площади при изме-
изменении радиуса. Предел этого отношения (при h -> 0) есть
производная от величины S по R.
Понятие производной является одним из основных
понятий высшей математики. Если переменная у меняется
в зависимости от изменения величины х (или, как говорят,
если у является функцией от х), то производная от у по х
обозначается символом у' или, чаще, одним из символов
dy d
dx ' dx y'
dy 	 ,,
—- lllil
dx h_>0	h
букву d здесь нельзя сокращать, так как она не является
множителем, а обозначает операцию взятия производной
или, как еще говорят, операцию дифференцирования.
Вычислим для примера производную -ттз от функции A9):
—- = lim 	;	-= lim 	;	=
= lim Bт
т. е. производная от площади круга по радиусу равна длине
окружности этого круга.
.25

В качестве второго примера вычислим производную -~гг
от пути по времени. Обозначим через st путь, пройденный
некоторым телом в момент времени t (т. е. через t секунд
после начала движения). Тогда отношение	-.	 есть сред-
средняя скорость за промежуток времени между моментами t и
t-\-h, а предел этого отношения при h —> О есть значение
скорости в момент времени t:
Аналогично вычисляется производная -у . Отношение
h
есть среднее ускорение за промежуток времени между мо-
моментами / и /-]—А, а предел этого отношения есть значе-
значение ускорения в момент времени г1 (ср. сказанное на стр. 15):
vt+h — Vt dv
Доказанные соотношения
я = 4т	B0)
играют чрезвычайно большую роль в механике.
Дифференциальное уравнение
Обратимся снова к уравнению E). Согласно B1) это
уравнение можно переписать в виде
~d7~~~~^[v bj'	B2)
Телсрь ясно, что это есть уравнение с одной неизвестной
величиной v, но только уравнение не алгебраическое, а урав-
уравнение, связывающее величину v и ее производную. Такое
уравнение, называется дифференциальным. Сравнивая диф-
дифференциальное уравнение B2) и его решение G) и обо-
26

Ь	. гпр
значая — через k, a —— через с, можем высказать следую-
следующее утверждение.
Теорема. Решением дифференциального уравнения
— = — k(v — с)	B3)
является выражение
v—c-\-(v0 — с)е~ы,	B4)
где v0—начальное значение (т. е. значение при ^ = 0) ве-
величины V.
В дальнейшем мы сможем, пользуясь этой теоремой, рас-
рассчитать и некоторые другие физические явления.
Две задачи, приводящие к дифференциальным
уравнениям
а) Включение тока. Рассмотрим электрическую цепь,
состоящую из катушки и батареи (черт. 2). Электрические
Катушка
Черт. 2.
свойства катушки довольно сложны, но в ряде случаев их
можно с большой степенью точности характеризовать двумя
величинами; сопротивлением катушки и ее индуктивностью.
27

Именно, катушку представляют себе в виде двух последо-
последовательно соединенных частей: сопротивления и индуктивно-
индуктивности (черт. 3). Падение напряжения на сопротивлении про-
пропорционально силе тока /, проходящего через катушку (за-
(закон Ома):
коэффициент пропорциональности R называется сопротив-
сопротивлением катушки. Падение напряжения на индуктивности про-
пропорционально скорости изменения силы тока. Обозначая
скорость изменения силы тока через w (она измеряется, на-
например, в амперах в секунду), а коэффициент пропорцио-
пропорциональности через L, мы получим для падения напряжения
выражение
V=Lw.
Величина L называется индуктивностью катушки. Падение
Катушка	напряжения на катушке склады-
	п п п г~кю^у\	вается из падений напряжения на
/	сопротивлении и индуктивности,
| т. е. выражается формулой
Выключатель?	V=Lw-\-Rl.	B5)
батарея	Формула B5) хорошо подтвер-
	1 ждается на опытах (если через
катушку проходит ток не очень
Черт. 3.	большой частоты). Этой формулой
mli и будем пользоваться. Обо-
Обозначим электродвижущую силу (э. д. с.) батареи через Е.
Приравнивая э. д. с. батареи падению напряжения в катушке,
на основании второго закона Кирхгофа (мы пренебрегаем
внутренним сопротивлением батареи и сопротивлением под-
подводящих проводов), мы получим уравнение
E=Lw-\-Rl,
или
XI) =	¦— IJ
Решение этого уравнения без труда получается из фор-
формулированной на стр. 27 теоремы. В самом деле, обозначая
силу тока в момент времени t через it, можем сказать, что
величина
28
¦#

есть средняя скорость изменения силы тока за промежуток
времени между моментами t и t-\-h. При h —у 0 мы полу-
получаем скорость изменения силы тока в момент времени t:
w= lim-^r	-—
h
Итак, величина w есть производная силы тока [, и уравне-
уравнение B6) мы можем переписать в виде
1
df
Я)'
Это уравнение отличается от уравнения B3) только тем, что
искомая переменная величина обозначается не через v, а че-
через I, что, конечно, несущественно. При этом постоянные k
и с, имеющиеся в уравнении B3), принимают в рассматри-
рассматриваемом случае такие значения:
k-Л. с-Ё.
R— L ' С~ R'
Таким образом, решение написанного дифференциального
уравнения будет иметь вид (см. B4)):
Если в момент включения батареи (при ?=0) сила тока iQ
была равна нулю, то получим более простую формулу
-.=?(¦-'¦*')¦
Из этой формулы следует, что сила тока, равная нулю
в момент включения, все время увеличивается и прибли-
приближается к значению -^, т. е. к значению силы тока, кото-
рый протекал бы по катушке, если бы она имела то же
сопротивление R, но совсем не обладала индуктивностью.
б) Радиоактивный распад. Пусть имеется кусок породы,
в котором включено некоторое количество радиоактивного
вещества. Атомы радиоактивного вещества могут распадаться,
превращаясь в другое химическое вещество — продукт рас-
распада. Таким образом, с течением времени количество радио-
29

активного вещества, имеющегося в куске породы, умень-
уменьшается. Введем понятие скорости распада. Пусть в неко-
некоторый момент времениt количество радиоактивного вещества
в породе было mt г, а спустя h лет уменьшилось (благодаря
распаду) и стало равным mt+h г. Выражение
mt lji — Щ
h
показывает, на сколько грамм, в среднем, уменьшалась масса
радиоактивного вещества ежегодно (в течение рассмотрен-
рассмотренного промежутка времени); это выражение естественно на-
назвать средней скоростью распада за рассматриваемый про-
промежуток времени. Предел, к которому будет стремиться
значение средней скорости при п->0, есть скорость рас-
распада в момент t. Обозначим ее через и:
и = lim —^ii	Т- — —- .
п-±о h	dt
Заметим, что скорость распада отрицательна, так как
масса радиоактивного вещества уменьшается с течением
времени.
От чего зависит скорость распада? При небольших коли-
количествах радиоактивного вещества в породе можно считать,
что скорость распада прямо пропорциональна количеству
радиоактивного вещества, имеющегося в куске в данный
момент времени, т. е. что имеет место соотношение
и = —km,
где т. — масса имеющегося радиоактивного вещества, а
k — положительная постоянная величина (коэффициент про-
пропорциональности).
Приблизительную правильность этого закона легко обосновать,
считая, что распад атомов не влияет на состояние оставшихся ато-
атомов радиоактивного вещества. При этом условии можно считать,
что за единицу времени из каждого грамма радиоактивного веще-
вещества распадается всегда примерно одно и то же количество, ска-
скажем k г, независимо от того, сколько еще радиоактивного веще-
вещества имеется в породе. Тогда из т г будет за единицу времени
распадаться km г радиоактивного вещества.
Можно ли считать, что распад не влияет на состояние оста-
оставшихся радиоактивных атомов? Ведь частицы распавшегося атома
могут, попав в другой атом радиоактивного вещества, вызвать его
распад; снова полетят частицы,—это может вызвать распад даль-
дальнейших атомов, и т. д. Подобная цепная реакция (на таком про-
30

цессе основано, например, действие атомной бомбы) противоречила
бы независимости распада атомов. Для того чтобы подобная цепь
последовательных распадов была невозможна, нужно, чтобы выле-
вылетающие при распаде частицы терялись, не попадая (в большинстве
случаев) в другие радиоактивные атомы. Это будет, если количество
радиоактивного вещества в куске породы составляет малый про-
процент, а основная масса породы является нерадиоактивной. Тогда
подавляющее большинство вылетевших при распаде частиц теряется,
попадая в нерадиоактивные атомы породы, и цепная реакция не-
невозможна. Поэтому при небольших количествах радиоактивного ве-
вещества в породе можно приближенно считать распад атомов неза-
независимым.
Таким образом, для определения массы нераспавшегося
радиоактивного вещества мы получаем дифференциальное
уравнение
dm	,
отличающееся от уравнения B3) тем, что искомая величина
обозначена буквой т, а не v, а постоянная с в данном слу-
случае равна нулю. Таким образом, согласно B4) решение будет
иметь вид:
mt = тое~м,	B7)
где т0 — масса радиоактивного вещества в начальный момент
времени (когда мы начинаем интересоваться процессом
распада).
Пример 5. Через сколько лет количество радиоактив-
радиоактивного вещества уменьшится вдвое?
Решение. Для ответа на этот вопрос нужно определить t
из уравнения
После сокращения на т0 и логарифмирования находим:
, 1 . о 0,69
; = Tloge2^ir.
Этот промежуток времени называют периодом полурас-
полураспада данного радиоактивного вещества. Отметим, что этот
промежуток времени не зависит от того, сколько было взято
радиоактивного вещества, а зависит только от k, т. е. от
того, какое взято радиоактивное вещество. Например, период
полураспада радия равен 1590 лет, период полураспада
урана 238 — около 4,5 миллиарда лет,

Пример 6. Формула B7) позволяет сделать некоторые
выводы о возрасте Земли.
Пусть в куске породы, вынутом из недр Земли, нахо-
находится, кроме посторонних примесей, т г радиоактивного
вещества и р г его продукта распада. Предположим еще, что
из каждого грамма этого радиоактивного вещества полу-
получается (после полного распада) г г продукта распада. Это
означает, что р г продукта распада произошли из — г радио-
радиоактивного вещества. Таким образом, если считать, что
в некоторый момент времени процесс распада в рассматри-
рассматриваемом куске породы начался (т. е. было только радиоактив-
радиоактивное вещество без единого атома продукта распада), то
начальная масса радиоактивного вещества была равна m-f-—.
Для определения времени, прошедшего от такого воображае-
воображаемого момента (начала распада) до наших дней, следует
согласно B7) решить относительно t уравнение
т =
откуда получаем:
k
Подобные вычисления для некоторых горных пород,
имеющихся на Земле, дают для t примерно одинаковое зна-
значение порядка 2 ¦ 109 лет. Таким образом, условия на Земле,
когда мог нормально происходить процесс распада, исчи-
исчисляются несколькими миллиардами лет. Возможно, что
миллиарды лет назад материя, из которой теперь состоит
Земля, находилась в совершенно иных условиях, когда из
более простых атомов и других частиц создавались радио-
радиоактивные атомы.
Вопрос о том, как произошла Земля, изучает астрономи-
астрономическая наука космогония. Многое в вопросе о происхождении
Земли впервые стало ясно благодаря недавним глубоким
исследованиям академика О. Ю. Шмидта и других советских
ученых *).
Натуральные логарифмы
В формулы решения поставленных задач входит показа-
показательная функция с основанием е. При вычислениях по этим
*) См. О. Ю. Шмидт, Четыре лекции о происхождении Земли,
Изд-во Академии наук СССР, 1950.
32

формулам с помощью таблиц логарифмов можно избежать
лишних действий, если брать логарифмы при основании е.
Так, логарифмируя формулу B7) при основании е и при
основании 10, получаем:
e m0,
lg ^^ — ktlge-j-lg m0.
Во втором случае требуется лишнее логарифмирование и
лишнее умножение по сравнению с первым случаем. Кроме
того, задачи приводят к формулам, в которых участвуют
логарифмы с основанием е, как мы видели в примерах 5 и 6.
Число е часто появляется и в других 'вопросах математики,
и использование логарифмов с основанием е очень удобно,
особенно в теоретических вопросах. Логарифмы с основа-
наем е называются натуральными логарифмами и обо-
обозначаются символом 1п: выражение \пх означает то же,
что и logex. Десятичные и натуральные логарифмы сзязаны
соотношением
log]0 х = М • In х,
где	.
Ж = log10ef« 0,4343.
Это соотношение без труда получается при логарифмирова-
логарифмировании с основанием 10 тождества
3* Зак. 98. В. Г. Болтянский

ГАРМОНИЧЕСКИЕ КОЛЕБАНИЯ
Задача о малых колебаниях маятника
Пусть в точке С укреплена нить длины /, на другом
конце которой подвешено тело М (маятник). Задача заклю-
заключается в том, чтобы выяснить, как будет двигаться тело М.
Для математического решения этой задачи мы примем не-
некоторые упрощения. Прежде всего, нить, на которой подве-
подвешен маятник 714, будем считать нерастяжимой и невесомой.
Рассмотрим движение маятника М в одной вертикальной
плоскости, проходящей через точку подвеса. Нерастяжимость
нити позволит нам утверждать, что движение тела М будет
происходить по окружности радиуса / с центром в точке С.
Предположение о невесомости нити означает, что вес нити
ничтожен по сравнению с весом тела М; это позволит счи-
считать, что внешние силы воздействуют только на тело М.
Маятник М мы будем считать тяжелой точкой (т. е. пред-
предположим, что он обладает некоторой массой т, а его раз-
размерами пренебрежем)- Из сил, действующих на тело М,
будем учитывать, кроме силы натяжения нити, еще силу
тяжести. Силой сопротивления воздуха при рассмотрении
этой задачи также можно пренебречь (например, можно
предположить, что маятник помешен в закрытый сосуд, из
которого выкачан воздух; вопрос о том, насколько движение
маятника в воздухе отличается от его движения в пустоте,
рассматривается в замечании на стр. 49).
Пусть тело М расположено в некоторый момент времени
в точке А окружности, по которой оно движется. Нижнюю
точку окружности обозначим через Q, длину дуги QA —
через s, а величину соответствующего ей центрального угла
/_QCA в радианах (черт. 4) — через а. Тогда
s = la,	B8)
34

При этом дугу s и угол :/. мы будем считать положитель-
положительными, если точка А находится правее точки Q, и отрица-
отрицательными в противном случае.
Перейдем к выводу уравнения, из которого мы найдем
закон движения маятника. Точка А находится выше точки Q
на отрезок h=^QB, который равен:
h = CQ— СВ = /— /cos а = /A — cos а) = / • 2 sin'3^-.
Поэтому, считая, что потенциальная энергия маятника, нахо-
находящегося в положении Q, равна нулю, мы найдем для
потенциальной энергии маятника, находящегося в точке А,
значение
#п) = mgh — mg ¦ 2/ sin21-.
Кинетическая энергия маятника имеет значение:
где v — скорость движения тела М. Таким образом, полная
энергия Е маятника (находящегося в точке А), выражается
формулой:
^1	па-1.	B9)
Так как маятник при своем движении не производит никакой
работы (мы пренебрегли
силами трения и силой
сопротивления воздуха!),
то его энергия остается
все время одной и той
же, т. е. величина Е по-
постоянна.
Мы несколько упро-
упростим уравнение B9).
Именно, будем рассматри-
рассматривать только задачу о ма-
малых колебаниях маят-
маятника, т. е. о таком дви-
движении маятника, когда он
отклоняется от положения равновесия Q на небольшие углы.
Поясним, что следует понимать под словами «небольшие углы».
Дело в том, что точное решение уравнения B9) невозможно
35

записать никакими известными действиями. Поэтому возникает
вопрос, нельзя ли заменить уравнение B9) более простым? Ко-
Конечно, это упрощение должно быть таким, чтобы решение упро-
упрошенного уравнения с большой степенью точности представляло
и решение уравнения B9). Заметим, что никакой принципиаль-
принципиальной неточности мы этим упрощением не вносим: ведь соот-
соотношение B9) уже является приближенным*), так что вопрос
о пригодности того или иного упрощения зависит только
от той степени приближения к
действительности, которую нам
нужно получить.
Обычное упрощение, которое
производят в уравнении B9),
заключается в том, что sin »
просто заменяют через <?. То,
что при малых углах о подоб-
подобная замена допустима, видно из
черт. 5, на котором изображена
дуга A'Q'B' окружности радиуса
CQ' = 1; по обе стороны радиуса
CQ' отложен угол о. Длина от-
отрезка А'В' равна 2 sin о (ибо A'S'
есть линия синуса), а длина дуги А'В' равна 2? (конечно,
имеется в виду измерение углов в радианной мере!). Но
из чертежа ясно, что при небольших углах о эти величины
мало отличаются друг от друга, и тем меньше, чем меньше о.
Например, легко проверить по таблицам тригонометрических
функций, что при углах, не превосходящих 0,245 радиана
.	, ,0	sin ф	.
(т. е.~14), отношение —- отличается от 1 меньше, чем
на 0,01; при углах же, меньших Г @,017 радиана), это отно-
отношение отличается от единицы примерно на 0,0005.
*) При выводе уравнения B9) мы приняли ряд упрощений;
пренебрегли силой сопротивления воздуха, весом нити, размерами
тела М и т. д.
Заметим, что вообще всякий физический закон, всякое матема-
математическое соотношение между физическими величинами (например,
соотношения A), B), C), D), E), B5), B9)) является приближен-
приближенным, так как в действительности всегда существуют «силы», которые
не были учтены при выводе физического закона или математического
соотношения. Все это, конечно, нисколько не уменьшает огромного
значения физических законов. Например, закон Ома или второй
закон Ньютона выполняются при обычных условиях с огромной
степенью точности.
36

Итак, считая отклонения маятника малыми, заменим
-у через -^-, т. е. заменим уравнение (
нием, «мало отличающимся» от прежнего:
sin-у через -^-, т. е. заменим уравнение B9) новым уравне-
уравне2
Учитывая B8), мы можем записать это соотношение в виде
mv"
или
g '	mg
В это уравнение входят две неизвестные переменные ве-
величины: s и v (постоянные g, I, m, E мы считаем известными).
Однако это уравнение (как и уравнение E)) можно решить,
так как величины s и v — не произвольны, а связаны соот-
соотношением B0). Из B0) следует, что уравнение C0) можно
записать в виде
g\dt ) I	mg'
так что это есть, в действительности, уравнение с одной
неизвестной. Перейдем к реше-
решению этого уравнения.
Выберем на плоскости си-
систему координат и будем от-
откладывать по оси абсцисс ве-
величину s, а по оси ординат
величину у — v. Для лю-
любого момента времени / телу М
соответствуют определенные
величины пути s и скорости v,
т. е. определенная точка N на	Черт. 6.
плоскости (черт. 6). Обратно,
зная, где находится точка N, мы сможем найти ее коорди-
наты s и 1/ — v, т. е. можем узнать положение маятника
и его скорость. Таким образом, в каждый момент времени t
маятник М условно изображается некоторой точкой N. Длина
37

отрезка ON легко вычисляется по теореме Пифагора:
ON — УРМ2-\-ОР*
т. е. (в силу соотношения C0))
ON — УРМ2-\-ОР*= ]/"— г/а+52,
mg
При движении маятника величины s ш v будут меняться,
т. е. точка N будет двигаться по плоскости, в которой взята
система координат. Но расстояние точки N от начала коор-
координат будет все время одно и то же, т. е. будет равно
—. Таким образом, точка N будет двигаться по окруж-
окружности радиуса
Я=У^-.	C2)
У mg	к '
Эта окружность называется фазовой окружностью.
Найдем скорость движе-
движения точки N по окружности.
Эта скорость направлена по
касательной к окружности;
пусть, например, она изо-
изображается вектором NA
(черт. 7). Разложим вектор
NA на горизонтальную и вер-
вертикальную составляющие.
Тогда горизонтальная со-
составляющая NB представит
собой скорость перемеще-
перемещения точки Р по оси абсцисс.
Черт. 7.	Так как расстояние точки
Р от О равно s, то ско-
ds
рость движения точки Р равна —тг = v, т. е. N В = v. Теперь
из подобия треугольников ONP и NAB имеем:
PN : ON = NB : NA или j/ - v : R = v : NA.
Из последней пропорции находим:
Такова скорость движения точки N по окружности.
38

Обозначим через s0 и v0 отклонение и скорость маятника
в начальный момент, а через No — соответствующую точку
на фазовой окружности. Тогда радиус фазовой окружности
имеет следующее значение:
^l+4	C3)
(см. C0), C2)), а угол ?0— L.XON0 определяется из соот-
соотношения
i		C4)
(черт. 8). Далее, через / секунд после начала движения маят-
маятника точка N, движущаяся со скоростью R у —, пройдет
П
X	О	Р\ X
по фазовой окружности расстояние N0N — R у ~-t,
~- I, И ПО-
тому угол l_N0ON будет равен 1/ у/. Таким образом
(черт. 9),
?N0ON = ?0 — }f ~t.
Отсюда мы получаем:
OP = R cos ?=Л cos (o0 — y& t) = R cos (|/f *—
PN=R sin <?=R sin (?0 — yfj. /) = — /? sin (j/"-f ^—?0)
39

Наконец, вспомнив, что OP = s и PN'= |/ -- г>,
отсюда
v = - /Li R sin
получаем
C5)
Эти формулы выражают отклонение и скорость маятника
через t секунд после начала движения, т. е. полностью ре-
решают задачу о движении маятника (при наших упрощениях).
Рассмотрим примеры.
Пример 7. В начальный момент маятник отклонен вправо
на расстояние s0 и отпущен без начальной скорости. Найти
его отклонение и скорость в момент времени t.
Решение. В этом случае R = s0, »0 = 0, и формулы C5)
дают нам:
s= sn cos
/ft.
Пример 8. В начальный момент маятник находился
в положении равновесия Q и был выведен из положения
равновесия толчком, сообщившим ему начальную скорость v0,
направленную вправо (т. е. положительную скорость). Найти
его отклонение и скорость в момент времени t.
Решение. В этом случае из формул C3) и C4) нахо-
находим, что R ¦=. у —v0, о0= —, и формулы C5) дают нам:
v=— vQsm(y ft— ~) = z>0cos у ft.
Пример 9. Найдем производные функций sin Ы и cos (at.
Так как v есть производная от s по времени t, то срав-
сравнивая значения для s и v в примере 8, мы заключаем, что
40

Аналогично из примера 7 находим:
В частности, полагая v0 = у у-, s0 = 1 и обозначая вели-
чину 1/ ~- через ш, мы получаем из этих формул:
-тт sin Kit = ш cos a>t, -тт cos w? = — ш sin w?.	C6)
Пример 10. Так как косинус и синус являются функ-
функциями периодическими, то через некоторый промежуток вре-
времени Т, называемый периодом колебания, маятник снова
придет в начальное положение и снова будет совершать такое же
движение. Найдём период колебания маятника.
Решение. Изменение аргумента на 2тг не меняет зна-
значений синуса и косинуса. Поэтому периодом колебания маят-
маятника будет такой промежуток времени 7", по истечении ко-
которого выражение, стоящее в равенствах C5) под знаками
синуса и косинуса, увеличится на 2%. Иначе говоря, значения
выражения 1/ —t — 9о в моменты времени t и t-\-T должны
отличаться друг от друга на 2л:
(*+Г)-?0 = (]/! (~?0
Из этого соотношения мы без труда находим Т:
C7)
Таким образом, движение периодически повторяется через
каждые Т секунд. Маятник совершает периодическое коле-
колебание. В течение каждого периода (т. е. промежутка вре-
времени, равного Т) маятник, как видно из C5), один раз по-
попадает в крайнее правое положение (косинус становится
равным -f-1) и один раз —в крайнее левое (косинус равен
— 1). В эти моменты наибольшего отклонения маятника ско-
скорость его равна нулю [см. C5); когда косинус принимает
значение zt 1, синус этого же аргумента обращается в нуль].
Наибольшую скорость движения (синус принимает значение
± 1) маятник имеет при прохождении через точку Q (коси-
(косинус обращается в нуль).
41

Дифференциальное уравнение
гармонических колебаний
Мы вывели формулы, определяющие движение маятника,
из уравнения C0), или, что то же самое, из дифференциаль-
дифференциального уравнения C1). Существует другое дифференциальное
уравнение, также описывающее рассмотренное нами движение
маятника. Вывод его очень прост.
Пусть тело М расположено в некоторый момент времени
в точке А окружности, по которой оно движется. Силу тя-
Черт. 10.
жести (которую мы считаем равной mg и действующей вер-
вертикально вниз) разложим, пользуясь правилом параллелограма,
на две составляющие: по касательной к окружности в точке А
и по направлению, перпендикулярному к касательной. Соста-
Составляющая, перпендикулярная к касательной, стремится рас-
растянуть нить и уравновешивается силой натяжения нити (так
как нить предположена нерастяжимой). Сила же F, дейст-
действующая по касательной, по величине равна, как нетрудно
видеть, mg sin а и направлена к точке Q (черт. 10), т. е.
при положительном а сила F отрицательна, и наоборот.
Таким образом,
F = — mo-sin с/,.
Если отбросить уравновешивающие друг друга силу натяже-
натяжения нити и перпендикулярную к касательной составляющую
силы тяжести, то F будет единственной силой, действующей
42

на тело М (силой сопротивления воздуха мы пренебрегли),
и потому мы можем написать на основании второго закона
Ньютона
та — — m^sin a,
или
а = — g'sin a.
Вспомнив теперь, что мы интересуемся исследованием
только малых колебаний маятника, благодаря чему можно
sin а. приближенно заменить через а, мы сможем это уравне-
уравнение записать в виде
или согласно B8)
aJrfs = 0.	C8)
Это и есть нужное нам уравнение. Покажем, как его можно
записать в виде дифференциального уравнения. Из соотно-
dv	ds
шений а = -тг и v = -jr следует, что если мы от пути 5
один раз возьмем производную, а затем от полученной ве-
величины (т. е. от скорости) второй раз возьмем производную,
то получим ускорение. Иначе говоря, ускорение есть вторая
производная от пути 5 (по времени t). Записывается это
следующим образом:
dt\dt,
или
Символ -ja (вторая производная от 5 no t) рассматривается
нэ как алгебраическое выражение, а как единый знак; ника-
никаких действий (в частности, сокращения этой «дроби») мы
делать не можем. Из C9) следует, что уравнение C8) может
быть следующим образом записано в виде дифференциаль-
дифференциального уравнения:
^ + f« = 0.	D0)
Заметим, что мы уже умеем решать это уравнение.
Действительно, оно определяет закон изменения величины s,
т. е. закон колебаний маятника, а движение маятника нами
уже изучено. Поэтому мы можем сразу сказать, что решение
43

уравнения D0) дается первой формулой C5). Более полно
мы выразим это следующим образом. Дифференциальное
уравнение D0) имеет решение
= Л cos (]/"¦?* — с?о),
где R и <оо зависят от значений величин s и — в началь-
где R и <?о определяются формулами C3), C4). Заметим,
что для нахождения величин R и <?о мы должны знать на-
начальное отклонение .?0 и начальную скорость v0, т. е. значе-
ds
ния величин 5 и -тг в начальный момент времени.
Обозначим величину 1/ —¦ через со. Тогда высказанное
утверждение можно сформулировать следующим образом.
Теорема. Дифференциальное уравнение
-^. + «А = 0	D1).
имеет решение
s — R cos (со^ — »0),	D2)
ный момент времени.
Уравнение D1) называется уравнением гармонических
колебаний. О всякой величине, описываемой таким уравне-
уравнением, говорят, что она совершает гармонические колебания;
это означает, что с течением времени рассматриваемая вели-
величина меняется по закону D2). Величина со, входящая в диф-
дифференциальное уравнение D1) ив его решение D2), назы-
называется частотой колебаний, а величина Г==— называется
со
периодом колебаний. Если величина 5 совершает гармони-
гармонические колебания, то через каждые Т секунд ее значения
снова и снова повторяются (см. пример 10).
Сравним дифференциальные уравнения B3) и D1). В урав-
уравнение B3) входит только первая производная, поэтому оно
называется уравнением первого порядка. Уравнение D1) есть
дифференциальное уравнение второго порядка, так как
в него входит вторая производная. Обратим внимание на то,
что для решения уравнения первого порядка B3) нужно было
знать лишь значение самой величины v в начальный момент.
Для решения же уравнения второго порядка D1) нужно знать
значение в начальный момент не только самой величины s,
44

ds
но и значение ее производной ~j-. Короче говоря, для реше-
решения уравнения первого порядка нужно знать начальное зна-
значение одной величины; для решения уравнения второго по-
порядка— начальные значения двух величин.
Заметим, что решение уравнения D0) мы получили из физиче-
физических соображений: оба уравнения, C1) и D0), описывают одно и
то же физическое явление, и потому они должны иметь одни и те же
решения, выражающие закон движения маятника. Конечно, такое
рассуждение является лишь догадкой, а не строгим математическим
доказательством. Можно доказать чисто математически, что уравне-
уравнения C1) и D0) равносильны, т. е. имеют одни и те же решения:
если продифференцировать обе части уравнения C1), то мы получим
уравнение D0). Обратно, из уравнения D0) можно получить уравне-
уравнение C1), но для этого нужно воспользоваться действием, обратным
действию дифференцирования. Такое действие (называемое интегри-
интегрированием) составляет вместе с дифференцированием основу всей
высшей математики. Дать более подробные пояснения в рамках этой
небольшой книжки было бы довольно трудно.
Впрочем, пользуясь формулами C6), читатель легко может найти
вторую производную функции D2) и убедиться, что эта функция
удовлетворяет уравнению D1).
Рассмотрим два примера из физики, приводящих к урав-
уравнению гармонических колебаний.
Колебательный контур
Рассмотрим колебательный контур, т. е. замкнутую элек-
электрическую цепь, состоящую из катушки и конденсатора.
Катушка имеет некоторую индук-
индуктивность (см. стр. 28) и неко-	ffamyutka
гЛПР—rmv^-i
Я	L
Выключатель >
Конденсатор
торое сопротивление. Вся цепь
может быть изображена в виде
следующей схемы (черт. 11). Обо-
Обозначим через q количество элек-
электричества, перешедшее с одной
пластины конденсатора на дру-
другую, а через i — силу тока в цепи.
(Мы считаем, что первоначально
на конденсаторе был какой-либо	еРТ-
заряд <70> а в катушке — ток 10,
и интересуемся дальнейшим изменением этих величин.) Тогда
1	/->
падение напряжения на конденсаторе равно -^ , где С — его
емкость; падение напряжения на катушке равно Lw-\-Ri,
45

где R — сопротивление, a L — индуктивность (см. B5)).
Согласно второму закону Кирхгофа сумма падений напря-
напряжения вдоль контура равна нулю, т. е.
Lw-\-Rl-\-± = Q.	D3)
Величина i есть производная от q no t. Действительно,
если количество электричества q имело в моменты времени
t и t~\-h значения qt и <7/+/р то за этот промежуток вре-
времени через поперечное сечение провода (в любом месте кон-
контура) прошло количество электричества, равное qt+Jl— qt.
Поэтому средняя сила тока за промежуток времени между
/ и t-\-h равна
lop
Отсюда, переходя к пределу, мы и получаем
Из соотношений I = ¦—, w — ~ следует, что w есть про-
dq
изводная от i=—2-, т. е. w есть вторая производная от q:
d?q
Таким образом, уравнение D3) можно переписать в виде:
Полученное дифференциальное уравнение является более слож-
сложным, чем уравнение D1), так как в нем кроме неизвестной
Wiq
функции q и ее второй производной —^ имеется еще пер-
первая производная -3-. Мы не будем, однако, заниматься реше-
решением уравнения D4) (см. замечание на стр. 49), а рассмотрим
лишь случай, когда сопротивление R катушки очень мало
(по сравнению с величинами L и С), и пренебрежем поэтому
членом R-jr в уравнении D4). Тогда это уравнение примет
вид:
46

или
5 + ^ = 0.	D5)
Уравнение D5) есть, очевидно, уравнение гармонических коле-
колебаний (см. D1)), причем частота ш этих колебаний в рас-
рассматриваемом контуре равна
/1С'
а период колебаний выражается формулой
Решение уравнения D5) имеет вид (см. D2)):
где R и ср0 зависят от начальных значений, т. е. от q0 и /0.
Колебания под действием упругой силы пружины
Пусть на пружине подвешен груз массы т. Под дейст-
действием силы тяжести пружина немного растянется (до тех пор,
пока сила натяжения пружины уравновесит силу тяжести);
в таком положении груз и пружина могут быть неподвиж-
неподвижными (находиться в равновесии). Если мы выведем груз из
положения равновесия, оттянув его вниз, то сила натяжения
пружины будет больше силы тяжести, и их равнодействую-
равнодействующая будет направлена вверх. Если же мы переместим груз
в точку, находящуюся выше положения равновесия, то равно-
равнодействующая будет направлена вниз. Таким образом, эта
равнодействующая «стремится» возвратить груз в положение
равновесия.
Мы ограничимся для простоты рассмотрением движения
груза только по вертикальной прямой: вверх —вниз. Обо-
Обозначим через О положение равновесия, через А положение
груза в некоторый момент времени, а через s расстояние О А.
При этом за положительное направление на вертикальной
прямой примем направление вниз от точки О, т. е. s будем
считать положительным, если груз (точка Л) расположен
ниже точки О, и отрицательным, если он выше точки О.
Обозначим через F равнодействующую силы тяжести и силы
натяжения пружины, а через S силу сопротивления воздуха.
47

Мы будем считать, что на груз не действуют никакие дру-
другие силы, кроме Р и 5. Согласно второму закону Ньютона
мы можем написать:
та — Z7—|— S,
где а — ускорение груза. Сила F, стремящаяся возвратить
груз в положение равновесия, становится тем больше, чем
больше отклонение s груза от положения равновесия. Мы
примем, что сила F прямо пропорциональна отклонению 5,
т. е. равна по величине ks, где k— коэффициент пропор-
пропорциональности. Это предположение хорошо оправдывается на
опыте (при не очень больших отклонениях от положения
равновесия). Величина k называется жесткостью пружины.
Если s положительно (точка А расположена ниже О), то
сила F направлена вверх, т. е. отрицательна; если же s от-
отрицательно, то сила F положительна. Иначе говоря, сила F
имеет знак, противоположный знаку отклонения s, т. е.
F= — ks.
Для силы 5 примем то же значение, что и выше (см. C)),
т. е.
S — — bv.
Таким образом, мы получаем следующее уравнение движе-
движения груза:
та = ~- ks— bv,
или
ma-\-bv-\-ks = 0.	D6)
Так как v — —- и а = ——-, то это уравнение может
быть записано в виде
d2s . , Us , , „	.. .
т Ж+*1Г -\-ks = °-	D7)
Дифференциальное уравнение D7) аналогично дифферен-
дифференциальному уравнению D4), полученному при решении за-
задачи о колебательном контуре. Мы не будем решать урав-
уравнение D7) (см. замечание на стр. 49), а рассмотрим лишь
случай, когда можно пренебречь величиной силы сопротив-
сопротивления воздуха (т. е. когда величина b очень мала по сравне-
сравнению с величинами т и k). Тогда уравнение D7) примет вид:
48

'Соотношение D8) представляет собой уравнение гармониче-
гармонических колебаний с частотой
V т
и периодом
Решение уравнения D8) согласно D2) имеет вид:
г' —?о),	D9)
где R и <э0 зависят от начальных условий, т. е. от s0 и v0.
Замечание. Для того чтобы получить уравнение гар-
гармонических колебаний, мы при изучении колебаний маятника
и колебаний груза на пружине пренебрегали силами трения
и сопротивления воздуха, а при рассмотрении контура пре-
пренебрегали его сопротивлением. Физически это означает, что
при наших предположениях не происходит никакого рас-
расходования энергии; математически это сказалось в том, что
в дифференциальном уравнении был отброшен член, содер-
содержащий первую производную. В результате мы получили
гармонические колебания, т. е. колебания, все время оди-
одинаково повторяющиеся, незатухающие.
Что было бы, если бы мы при решении рассмотренных
выше задач учли силу сопротивления воздуха или падение
напряжения на сопротивлении? Например, чем отличаются
решения уравнения D4) от решений уравнения D5)? Мате-
Математический расчет (мы не будем его здесь приводить) по-
показывает, что и уравнение D4) описывает колебательный
процесс, если R не слишком велико. Однако колебания, опи-
описываемые уравнением D4), с течением времени ослабевают;
поэтому их называют затухающими колебаниями. Физи-
Физически это объясняется тем, что энергия колебаний все время
уменьшается, переходя в тепловую энергию, так как при
прохождении тока через сопротивление R выделяется тепло.
Точно так же колебания маятника постепенно ослабевают,
затухают, так как вследствие трения и сопротивления воз-
воздуха энергия маятника постепенно расходуется на нагревание
самого маятника и окружающего воздуха. Однако если со-
сопротивление невелико, то в течение небольшого промежутка
времени (например, нескольких периодов) затухающие
4 Зах, 98. В. Г. Болтянский	49

колебания мало отличаются от незатухающих (гармонических)
колебаний. Затухание сказывается лишь после достаточно
большого промежутка времени. Если, например, тяжелую
гирю подвесить на веревке и слегка вывести из положения
равновесия, то после 10—15 периодов уменьшение размаха
колебаний будет очень незначительным и незаметным для
50

нашего глаза. Мы обнаружим это только через несколько
минут после начала колебаний.
Для сравнения приведем (без вывода) точное решение
уравнения D7). Будем считать, что значение коэффициента b
в выражении для силы сопротивления воздуха не очень ве-
велико (а именно, b < 2.Y mk). Тогда решение уравнения D7)
имеет вид:
cos (л/ — — (~J t-~v0), E0)
где R и <?о определяются начальными условиями. Из этой
формулы видно, что s неограниченно убывает с течением
-±-t
времени (множитель е 2|" становится все меньше и меньше
при увеличении f). На черт. 12, а, 6 приведены графики
функций E0) для различных значений коэффициента -^— .
.,	Ь
Чем меньше -^—, тем медленнее происходит затухание ко-
колебаний. Сравните эти чертежи с графиком гармонических
колебаний D9), приведенным на черт. 12, в (формула E0)
совпадает с формулой D9) при -=— = 0
Заметим еще, что при больших значениях коэффициента b
(при b > 2]/ mk) формула E0) заменяется другой. В этом
случае груз не более одного раза пройдет через положение
равновесия и затем будет медленно приближаться к этому
положению, находясь все время по одну сторону (ниже или
выше) от него.

НЕКОТОРЫЕ ДРУГИЕ ПРИМЕНЕНИЯ
ПОНЯТИЯ ПРОИЗВОДНОЙ
Наибольшие и наименьшие значения
Рассмотрим некоторую переменную величину у, значения
которой зависят от другой величины х. Когда говорят, что
V зависит от х, или, иначе, у есть функция величины х, то
под этим подразумевают, что каждому значению х соответ-
соответствует вполне определенное значение у. Например, площадь
круга есть функция его радиуса, т. е. площадь круга за-
зависит от величины радиуса. Синус, косинус, тангенс и т. д.
зависят от величины угла, т. е. являются функциями угла;
эти функции называются тригонометрическими.
Итак, пусть у есть функция величины х. Поставим сле-
следующую задачу: найти такое значение для х, при кото-
котором у принимает наибольшее значение. Прежде чем решать
эту задачу, введем важное понятие области определения
функции. Мы рассмотрим это понятие на примерах.
В качестве первого примера возьмем следующую функцию.
Пусть V есть объем одного килограмма воды при нормаль-
нормальном атмосферном давлении и температуре f (no Цельсию).
Тогда V зависит от t, т. е. V есть функция величины t.
Очевидно, что эта функция задана лишь для значе-
значений t, заключенных между 0 и 100°. Ведь при нормальном
атмосферном давлении вода не может иметь температуру
t < 0° (вода превратится в лед) или />100° (вода пре-
превратится в пар). Таким образом, функция V определена
только для таких значений t, которые удовлетворяют не-
неравенствам: t^>0 и ^-^ 100. Обычно два таких неравен-
неравенства записывают вместе: 0^?<Ч00. Итак, функция V
определена только при
0<^< 100.
52

Иначе говоря, область определения функции V сострит
из чисел, удовлетворяющих условию 0<^<;100. Такую
область определения называют числовым отрезком, так как
при изображении чисел на числовой оси все точки, которые
соответствуют числам, удовлетворяющим условию 0^-^100,
заполняют целый отрезок числовой Оси. Числа 0 и 100 на-
называются концами, или концевыми точками числового от-
отрезка 0<;/<Ч00, а все остальные числа этого отрезка
называются его внутренними значениями, или внутренними
точками. Всякое внутреннее значение t0 обладает тем
свойством, что в числовом отрезке имеются и числа,
меньшие t0, и числа, большие t0. Концы отрезка этим
свойством не обладают.
В качестве второго примера рассмотрим силу тока i,
протекающего в электрической цепи (изображенной схема-
схематически на черт. 3) через t секунд после ее замыкания.
Тогда i есть функция времени t. Каким образом i зависит
от t, показывает формула, приведенная на стр. 29. Для
каких значений t определена функция г? Очевидно, что до
момента замыкания цепи, т. е. при /<0, никакого тока
в цепи не наблюдалось, и потому имеет смысл рассматри-
рассматривать ток i только при t^-0. Таким образом, область опре-
определения функции I будет состоять из всех чисел t, удо-
удовлетворяющих условию t^0. Такая область определения
(ее можно назвать числовой полупрямой) имеет одну кон-
концевую точку t = 0; остальные ее точки являются внутренними.
Наконец, в качестве третьего примера рассмотрим функ-
функцию у = sin х. Она определена при любом значении х, т. е.
областью определения этой функции является вся числовая
прямая. Эта область определения не имеет концевых точек.
Существуют функции, области определения которых очень
сложны, но мы будем рассматривать лишь такие функции,
для которых областью определения служит числовой отрезок,
числовая полупрямая или числовая ось.
Вернемся к поставленной задаче о нахождении наиболь-
наибольшего значения функции. Может ли функция принимать наи-
наибольшее значение в концевой точке ее области определения?
Конечно, может. В качестве примера возьмем рассмотренную
выше функцию V, выражающую объем одного килограмма
воды при нормальном давлении и температуре f. Так как
объем воды при нагревании увеличивается, то ясно, что наи-
наибольшее значение функция V будет иметь при t= 100°,
т. е. в концевой точке области определения.
53

Операция дифференцирования позволяет во многих слу-
случаях быстро решить вопрос о нахождении наибольшего зна-
значения функции. Именно, имеет место следующее предло-
предложение.
Пусть у есть функция переменной х. Если эта функ-
функция принимает наибольшее значение во внутренней точке
х = а ее области определения, то в этой точке произ-
производная -—- обращается в нуль *).
Докажем это предложение. Значение у, соответствующее
значению х (взятому из области определения функции),
будем обозначать через ух. Мы предположили, что значе-
значение уа, которое принимает функция у при х = а, является
наибольшим, т. е.
Уа>Ух	E1)
при любом х (взятом из области определения функции).
Производная -~ определяется при х = а соотношением
dy_
dx
_ Ит Уа+h Уа
при х = а ft> 0	п
Докажем, что эта производная равна нулю.
Будем сначала приближать h к нулю, придавая ему
положительные значения. Так как числитель уа+]1—уа
дроби, стоящей под знаком предела, удовлетворяет нера-
неравенству уа+ь—уа ^ 0 (см. E1)), a h > 0, то и вся дробь,
стоящая под знаком предела, неположительна (т. е. либо
равна нулю, либо является отрицательным числом). Но тогда
и предел этой дроби не может быть положительным, т. е.
производная E2) не может быть положительным числом.
Будем теперь приближать h к нулю, придавая ему от-
отрицательные значения. Тогда попрежнему ya+h—уа ¦< О
(см. E1)), но h < 0, и потому дробь, стоящая под знаком
предела, неотрицательна. Но тогда и предел этой дроби
(т. е. интересующая нас производная) не может быть от-
отрицательным.
Итак, значение производной —- при х = а не может
быть ни положительным, ни отрицательным, и потому оно
равно нулю, что и требовалось доказать.
*) При условии, что производная существует. Встречаются
такие функции, которые не имеют производной.
54

В этом доказательстве существенно использовалось то, что а
есть внутренняя точка области определения функции. Действи-
Действительно, мы придавали величине h и положительные, и отрицатель-
отрицательные значения, так что а-\-Ь принимало значения, большие а, и зна-
значения, меньшие а.
Предположим, что а — концевая точка. Тогда в области суще-
существования имеются или только значения, большие а, или только
значения, меньшие а, т. е. приведенное доказательство неприменимо.
При рассмотрении вопроса о нахождении наименьшего
(а не наибольшего) значения функции, можно провести со-
совершенно аналогичные рассуждения. В результате мы до-
докажем, что если функция принимает наименьшее значение
во внутренней точке ее области определения, то в этой
точке производная функции обращается в нуль. Объединяя
случаи наибольшего и наименьшего значения вместе, полу-
получаем следующую теорему, принадлежащую Ферма *).
Теорема. Если функция принимает наибольшее (или
наименьшее) значение во внутренней точке области опре-
определения, то в этой точке производная функции обра-
обращается в нуль.
На этой теореме и основано нахождение наибольших и
наименьших значений при помощи дифференцирования. Мы
должны найти производную рассматриваемой функции и те
внутренние значения области определения, в которых про-
производная обращается в нуль. Точку, где функция прини-
принимает наибольшее (или наименьшее) значение, следует искать
или среди этих точек (в которых производная обра-
обращается в нуль), или среди концевых точек области опре-
определения.
Пример 11. К концам проводника (например, нагрева-
нагревательного прибора) присоединена батарея с электродвижущей
силой Е и внутренним сопротивлением г. Каким должно
быть сопротивление проводника, чтобы он получал от бата-
батареи наибольшую мощность?
Решение. Обозначим сопротивление проводника че-
через R. Тогда общее сопротивление цепи равно R-\-r, и
потому сила тока, идущего в цепи, имеет значение
Е
Мощность, которую отдает батарея проводнику, выражается
*) Французский математик XVII столетия.
55

формулой W — flR, т, е.
Следовательно, задача может быть сформулирована так: при
каком значении R функция W, определенная формулой E3),
принимает наибольшее значение?
Областью определения функции W служит полупрямая
/?>-0 (так как сопротивление проводника не может быть
отрицательным). Найдем производную —г^г :
Ид
?2 (R + h)
ft _> о	h
3 - /? (R +
^ '	/ Т~х Г	/-	{	\ П / Т~\ Г	\ *1 '	/ 1~\	I	.. \i "	' / г\ '	.. \ ~*
Для того чтобы производная -—-, т. е. дробь
аи
r~R
(R + г)» '
обратилась в нуль, нужно, чтобы ее числитель г — R обра-
обратился в нуль, т. е. чтобы было R = r.
Итак, мощность W может принимать наибольшее значение
либо при R = r, либо в концевой точке R—0 области оп-
определения. Но при R = Q мощность W тоже равна нулю
(это значение не наибольшее, а наименьшее). Поэтому наи-
наибольшее значение мощность может иметь лишь при R = г,
т. е. при условии, что сопротивление проводника равно
внутреннему сопротивлению батареи.
Будет ли в действительности при R= r наибольшая
мощность? Ведь мы доказали лишь то, что мощность может
принимать наибольшее значение лишь при R — r, но это
еще не значит, что в действительности так и будет.
Нетрудно убедиться, что при R — r мощность W дей-
действительно принимает наибольшее значение. В самом деле,
при R — 0 мощность W тоже равна нулю, а при очень
большом R сила тока I будет очень мала, а значит, и мощ-
мощность будет мала (так как падение напряжения на концах
56

проводника не превосходит Е). Поэтому ясно, что мощность
должна достигнуть наибольшего значения при каком-то (не
очень большом) значении сопротивления R. Но так как мощ-
мощность должна принимать наибольшее значение (а может
она его принимать только при R = г), то ясно, что при
R =г. г мы действительно получим наибольшее значение
мощности.
Пример 12. Нужно изготовить паровой котел цилин-
цилиндрической формы. При этом котел должен иметь заданный
объем V. Желательно, чтобы полная поверхность котла была
наименьшей (при этом условии на изготовление котла пойдет
наименьшее количество металла; кроме того, чем меньше
поверхность котла, тем меньше он будет охлаждаться от
соприкосновения с окружающим воздухом). Найти наилучшие
размеры котла.
Решение. Обозначим радиус основания цилиндра че-
через R, а его высоту через h. Тогда
V = r,R4,
Т' е<	h-У-
Поверхность цилиндра имеет значение 5 = 2-/?' -]-2тг/?й,
т. е.
5 = 2*ЯЭ-Ц^	E4)
Мы должны узнать, при каком R величина S (зависящая от
R, т. е. являющаяся функцией радиуса R) принимает паи-
. С
меньшее значение. Найдем производную -г* '.
2V ')
ds ' 2т-
d% п7ч	h
Wh
2t. BRh
dS	'6ГУ
Приравнивая производную —^ нулю, найдем: R=y ~-
потому
V~4
57

Иначе говоря, высота цилиндра должна равняться его
диаметру.
Действительно ли при этом значении мы получаем наи-
наименьшее значение поверхности цилиндра? Нетрудно убедиться
в том, что это будет именно так. В самом деле, при очень
больших значениях R поверхность S будет также очень боль-
большой (так как большим будет значение первого члена в выра-
выражении для S — см. E4)). При очень малых значениях R
величина поверхности S также будет очень велика (большим
будет второй член). Следовательно, при некотором (не очень
большом и не очень малом) значении R величина S должна
. С
принимать наименьшее значение. Но так как производная -у=
обращается в нуль только при одном значении R, то этому
значению R и соответствует наименьшая площадь поверх-
поверхности цилиндра.
Мы ограничимся этими двумя примерами. При желании читатель
найдет много задач подобного рода в учебниках или задачниках.
Решение некоторых из этих задач можно порекомендовать читателю
при условии, что он не будет пропускать заключительной части
рассуждений, т. е. доказательства того, чтс в найденной точке дей-
действительно имеется наибольшее или наименьшее значение. В курсах
высшей математики приводятся более совершенные приемы, позво-
позволяющие судить о том, действительно ли в найденной точке функция
принимает наибольшее или наименьшее значение. Кроме того,
имеются правила вычисления производных. Так как автор не пред-
предполагал, что читателю знакомы эти правила, то производные в при-
приведенных выше примерах были найдены непосредственными вычи-
вычислениями.
Задача о проведении касательной
Пусть L-—некоторая кривая линия, Мо — ее точка. Рас-
Рассмотрим вопрос о проведении касательной к кривой L
в точке Мо. Прежде всего скажем несколько слов о том, как
в математике определяют касательную. Выберем точку М,
также лежащую на кривой L, и проведем прямую М0М, ко-
которую будем называть секущей, так как она пересекает кри-
кривую L по крайней мере в двух точках Жо и М. Если точка М
будет двигаться по кривой L, приближаясь к точке Мо
(на черт. 13 отмечены последовательные положения М, М',
М", . .. точки /И), то секущая М0М будет поворачиваться
вокруг точки Мо. Если при стремлении точки М к Мо се-
секущая М0М, поворачиваясь, будет стремиться к некоторой
58

прямой М0К, то эта предельная прямая М0К и называется
касательной к кривой L в точке Мо.
Предположим теперь, что кривая L вычерчена на плоскости,
на которой задана система координат, так что каждой точке М
Черт. 13.
кривой L соответствуют ее абсцисса х и ее ордината у.
Обозначим абсциссу точки Мо через а (черт. 14), а длину
отрезка N0N через h. Тогда абсцисса точки М будет равна
N Л
Черт. 14.
a-\-h. Ординату точки Мо обозначим через уа, а ординату
точки М — через ya+jv Отрезок МР имеет длину
и потому мы имеем:
^$?*шр>Ь.	E5)
59

Обозначим через а угол РМ0К, т. е. угол между осью
абсцисс и касательной. Тогда при приближении точки М к Мо,
т. е. при стремлении к нулю отрезка N0N = h, угол РМ0М
будет приближаться к а, а тангенс угла РМ0М — к tga.
Таким образом, из соотношения E5) мы в пределе (при h -> 0)
получаем:
й-ю
h ~~ dx
при х = а
Итак, тангенс угла наклона касательной равен значению
производной от ординаты у по абсциссе х при х = а, где
а — абсцисса точки касания.
Пример 13. Рассмотрим синусоиду (черт. 15), т. е.
кривую, абсцисса и ордината которой связаны соотношением
у — sin х.
Как провести касательную к этой кривой в некоторой точке Мо
с абсциссой а?
. У
Черт. 15.
Мы уже знаем, как найти тангенс угла наклона этой ка-
касательной:
,	dy
ь dx
при х =
d .
= ~т~ Sin X
dx
= cos a
при ao = с
(см. C6)). Таким образом, для проведения касательной мы
должны найти cos а (что очень легко, так как отрезок
M0N0 = у ~ sin а нам известен) и провести прямую М.0К
так, чтобы tga = cos а. Например, при а = 0 мы получаем:
tga = cos 0=1. т, е. касательная, проведенная к сину-
60

соиде в начале координат, составляет с осью абсцисс
71	П	П	L	ТС	1
угол -г. При а — -^ мы имеем: tga = cos -=- = -~"j откуда
4	о	о Z
по таблицам находим, что угол се, который составляет каса-
касательная с осью абсцисс, приближенно равен 26°34'.
Моделирование
Мы видели, что разные физические явления, на первый
взгляд не имеющие ничего общего, могут описываться одина-
одинаковыми дифференциальными уравнениями. Так было с паде-
падением тела в сопротивляющейся среде, включением тока и
радиоактивным распадом. Так было с тремя задачами, при-
приводящими к гармоническим колебаниям. Но если два явления
описываются одним и тем же уравнением, то решение этого
уравнения описывает и то и другое явление. Иначе говоря,
явления будут протекать одинаково (т. е. значения соответ-
соответствующих физических величин будут меняться одинаково).
Поэтому, например, электромагнитные колебания в контуре
мы можем изучать, наблюдая колебания маятника, и наоборот.
Это очень простое замечание оказывается чрезвычайно важным.
Допустим, что мы имеем проект сложной машины и хотим
проверить, правильно ли ее рассчитали. Строить машину
долго и дорого, а необходимо быть заранее уверенным в пра-
правильности проекта. Составим уравнения движения машины
(эти уравнения обычно бывают дифференциальными). Если
мы решим эти уравнения, то, конечно, узнаем, как будет
работать машина и правильно ли она рассчитана. Но часто
бывает проще сделать следующее. Построим другой прибор
(например, соберем электрическую цепь), который описывался
бы точно такими же дифференциальными уравнениями, что
и проект машины. Если это удастся, то достаточно иссле-
исследовать поведение построенного прибора, и мы узнаем, как
будет работать конструируемая машина. Этот прибор является,
таким образом, моделью машины. Подобное «моделирование»
также основано на применении понятия производной, так как
для построения правильной модели нужно знать дифферен-
дифференциальные уравнения, которыми описывается работа изучаемой
машины.

ЗАКЛЮЧЕНИЕ
Понятия производной, дифференциального уравнения нахо-
находят чрезвычайно широкие применения в математике, физике,
астрономии, технике. Изучением свойств и применений этих
понятий занимается так называемая «высшая математика».
К сожалению, в рамках этой небольшой книги было бы
трудно разъяснить идеи, лежащие в основе определения опе-
операции интегрирования *), которая является, в известном
смысле, обратной к операции дифференцирования и служит
вместе с ней фундаментом всей высшей математики.
Хочется остановить внимание читателя на том, что понятия
высшей математики, в частности, понятие производной, ко-
которому посвящена эта книга, не оторваны от жизни, а яв-
являются математическим отражением происходящих в при-
природе процессов (в частности, скорости механического движения).
Исторически эти понятия и развились из тех задач, которые
были поставлены жизнью — в первую очередь из потребностей
механики (задача нахождения скорости движения) и гео-
геометрии (задача о проведении касательной). Ф. Энгельс писал:
«Как и прочие науки, математика возникла из потребностей
человека». Это высказывание в полной мере относится и
к высшей математике. Созданное в связи с изучением дви-
движения тел, изменения величин, понятие производной само
отражает это движение, ибо относится к переменной вели-
величине. «Поворотным пунктом в математике была декартова
переменная величина. Благодаря этому в математику вошли
движение и диалектика, и благодаря этому же стало не-
немедленно необходимым дифференциальное и интегральное
исчисление, зачатки которого вскоре были заложены и кото-
*) См, книгу И. П. Натансона «Суммирование бесконечно
малых величин», изданную в этой же серии (выпуск 12).
62

рое было в целом завершено, а не открыто, Ньютоном и
Лейбницем» (Энгельс).
Итак, понятия высшей математики возникли из потребно-
потребностей человека в первую очередь в связи с изучением меха-
механического движения тел. Но в природе существует не только
механическая форма движения. Всё новые законы физики
открываются исследователям, и перед математикой встают
задачи описания недавно открытых явлений и форм движения.
Созданные в последнее время физические теории (теория
относительности, квантовая физика, теория ядра) требуют раз-
развития нового математического аппарата. Рождение некоторых
математических наук произошло уже в самые последние де-
десятилетия. Математика — не оторванная от жизни наука,
а наука, связанная с жизнью, развивающаяся вместе
с развитием наших знаний о физическом мире.

ОГЛАВЛЕНИЕ
От автора		3
Задача о падении тела		5
Постановка задачи 		5
Качественное решение задачи		8
Формула скорости падения тела. Число е 		12
Дифференцирование 		24
Понятие производной		24
Дифференциальное уравнение		26
Две задачи, приводящие к дифференциальным уравнениям
а)	Включение тока 	•. . .	27
б)	Радиоактивный распад		29
Натуральные логарифмы		33
Гармонические колебания		34
Задача о малых колебаниях маятника 		34
Дифференциальное уравнение гармонических колебаний . .	42
Колебательный контур		45
Колебания под действием упругой силы пружины ....	47
Некоторые другие применения понятия производной ...	52
Наибольшие и наименьшие значения		52
Задача о проведении касательной		58
Моделирование		61
Заключение.		62

11-3-1
Болтянский Владимир Григорьевич.
Что такое дифференцирование?
Редактор А. 3. Рывкин.
Техн. редактор С. С. Гаврилов.	Корректор Ц. С. Варшавская.
Сдано в набор 1/Н 1955 г.	Подписано к печати 5/Ш 1955г. Бумага 84х108'/за-
Физ. печ. л. 2.	Условп, печ. л. 3,28. Уч.-изд. л. 3,08 Тираж 50000 экз. T-0I739.
Цена книги 90 к.	Заказ К« 98.
Государственное издательство технико-теоретической литературы.
Москва, В-71, Б. Калужская, 15.
Министерство культуры СССР. Главное управление полиграфической
сромышленчости. 4я тп. им Евг, Соколовой.
Ленинград> Измайловский ор.: 29-