Д-Р ИНЖЕНЕР

В. К. ЗВОРЫКИН

I Телевидение
ПРИ
помощи





КАТОДНЫХ
ТРУБОК

ОНТИ ЭНЕРГОИЗДАТ 19331
Д-р инж. В. К. ЗВОРЫКИН

ТЕЛЕВИДЕНИЕ ПРИ ПОМОЩИ

КАТОДНЫХ ТРУБОК

ОНТИ • ГОСУДАРСТВЕННОЕ

ЛЕНИНГРАД	1

ЭНЕРГЕТИЧЕСКОЕ ИЗДАТЕЛЬСТВО

933	МОСКВА
ЭЭ-55-5-3

ОГЛАВЛЕНИЕ

Стр,

От издательства...............................  3

Введение ...................................... 4

Иконоскоп . . .......................	7

Кинескоп...................................... 22

Разложение изображения........................ 28

Синхронизация................................. 33

Устройство приемника...............•.......... 35

Энергоиздат ТКК №117 от 27/Х—ЗЗ г. Цена 60 к.

Отв, редактор В. И. Ванеев.	Техн, редактор Ф. С. Лыссая.

Сдано в набор 4 X- 33 г. Подписано к печати 6/XI—33 г. Тираж 3000 экз.
1 п. л. Бумага 82ХП0 Цзв. Печатных знаков листе—75.600. Заказ № 4352.
Ленгорлит № 27023.

2-я типография изд-ва Леноблисполкома и Совета. Ул. 3-го Июля, 55.
ОТ ИЗДАТЕЛЬСТВА

Ниже печатается доклад В. К. Зворыкина, прочитан-
ный им в научно-техническом обществе электриков
14 августа 1933 г. в Ленинграде. Предметом доклада
является система катодного телевидения, разработанная
в лабораториях „Американской радиокорпорации*1. Доклад
вызвал значительный интерес со стороны технической и
научной общественности и большой спрос на печатную
информацию по существу этой системы.

Мы полагаем, что, несмотря на известную законченность
внешних форм этой системы в выполнении американцев,
все же, вследствие своей новизны, она представляет собой
достаточно широкое поле для дальнейшей проработки как
в деталях, так и в целом,- хотя бы в направлении изыска-
ний новых областей ее практического применения.

Публикуя этот доклад, мы полагаем/что некоторые мало
известные идеи, заложенные в основание предложенной
катодной системы телевидения (например, принцип накапли-
вания зарядов и др.), смогут оказаться полезными и для
других практических целей, где применение электронных
процессов представляет интерес.
ВВЕДЕНИЕ.

Возможность видеть на далеком расстоянии с давних пор
привлекала умы многих изобретателей. Однако постройка
прибора, дающего возможность осуществить эту ищю,
оставалась в течение многи: столетий невыполнимой меч-
той, так как для осуществления практического телевидения
требуется разрешение целого ряда привходящих факторов,
из коих многие оставались неразрешенными до самого
последнего времени.

Видение на далекое расстояние сводится к передаче изо-
бражений с колоссальной быстротой, И'поэтому необходимо
почти полное отсутствие влияния инерции. В этом смысле
открытие электричества и применение его для целей сооб-
щения являлось первой отправной точкой для осуществления
телевидения. Первый шагом, позволившим превратить изо-
бражение в электрическую энергию, было открытие Мэем
в 1873 г. светочувствительно'о селена. Следующим важным
этапом в этом направлении явилась открытие Герцем, пят-
надцать лет спустя, фотоэлектрического эффекта. Последую-
щие годы характеризуются быстрым прогрессом в этом же
направлении, благодаря работам Галлвакса, Элстера, Гей-
теля, Столетова и других.

Интересно отметить, что только спустя два гола после
открытия селена, именно в 1875 году Карей предложил
применить его для устройства электрического глаза при
помощи мозаики, состоящей из большого числа селеновых
элементов; попытка построить такую мозаику была впервые
сделана Айртоном и Перри в 1877 году. Позже, в 1906 году,
Ринью и Фурнье применяли подобную систему для передачи
простых изображений и телеграмм. Их передатчик напоми-
нал шахматную доску, состоящую из 64 селеновых элемен-
тов. Каждый элемент был соединен двумя пров щами
с соответствующим световым затвором. Шестьдесят четыре
таких затвора, расположенные в том же порядке, как и
передатчик, составляли приемник. Изображение, которое
желали передать, проектировалось на селеновые элементы
и возбуждало в них электрические токи, которые, в свою
очередь, приводили в движение световые затворы. Картина
воспроизводилась при помощи источников света, помещен-
ных сзади затворов.

Идея разделения изрбражения на большое число малень-
ких элементов и превращение освещенности каждого эле-
мента в электрический ток, который можно передавать по
отдельному проводу, является весьма рациональной, но
осуществление ее представляет чрезвычайно сложную си-
стему, так как для передачи изображения, состоящего из
большого числа точек, требуется соответствующее число
отдельных проводов, что, конечно, чрезвычайно непрактично.
Для упрощения этой задачи, вместо передачи всех элемен-
тов изображения одновременно, Нипков в 1884 году пред-
ложил передавать их один за другим или разлагать изобра-
жение на точки, что значительно упростило задачу, так как
позволило производить передачу только по одному проводу.
Для осуществления передачи точки за точкой Нипков пред-
ложил диск, носящий его имя. Ему, однако, не удалось на
практике осуществить передачу изображений из-за целого
ряда технических затруднений, разрешение которых было
невозможно при тогдашнем состоянии техники. Только со-
рок лет спустя, благодаря открытию термионных усилителей
и трубок с газовыми разрядами, телевидение сделг лось воз-
можным, и почти одновременно несколько изобретателей
демонстрировали первые попытки передачи изображений на
расстоянии.

В течение следующих нескольких лет телевидение разви-
валось чрезвычайно быстро, причем были достигнуты суще-
ственные результаты.

Почти все попытки этого времени были сосредоточены на
разработке методов механического разложения изображения
при помощи диска Нипкова, многогранных зеркал, зеркаль-
ных спиралей и т. д. Все эти методы сопровождались боль-
шими затруднениями в части механических конструкций,
так как последние требовали чрезвычайной точности кон-
струирования и изготовления приборов, особенно для боль-
шого числа точек и для получения достаточного количества
света. Недостаток яркости изображения особенно прояв-
лялся при увеличении числа передаваемых точек, что исклю-
чало возможность увеличения количества деталей передавае-
мого изображения. Этим самым преграждалась всякая
оозможность передачи изображения при натуральном
всвещении.
Чтобы вполне уяснить себе причины затруднений, мы
должны вспомнить, что при всех обычных способах телеви-
дения изображение разлагается на ряд точек, и поэтому
светочувствительный элемент получает свет от данной точки
изображения только в течение очень короткого промежутка
времени, соответствующего прохождению этой точки через
элемент. Предположим, что мы хотели бы передать изобра-
жение, состоящее из 70000 точек. Для того, чтобы дать
глазу впечатление немигающего изображения, мы должны
повторить его не меньше двадцати раз в секунду. Иными
словами, время передачи каждой точки этого изображения
должно занимать только 1400 QQ0 сек. Мы знаем, что ток,
вырабатываемый фотоэлектрическим элементом, пропорцио-
нален интенсивности света и времени, в течение которого
свет действует на элемент. Простой подсчет показывает,
насколько незначительной является эта отдача элемента для
одной точки изображения. Световой поток, падающий на
фотографическую пластинку в обыкновенной фотографиче-
ской камере, направленной на ярко освещенный пейзаж и
имеющей объектив ф— 4, 5, равняется 0,1 1m. Если мы за-
меним пластинку диском Нипкова. пригодным для разложе-
ния изображения на 70000 точек, и пропустим свет, прохо-
дящий через отверстие этого диска на фотоэлемент, чув-
ствительностью в 10 i*A/lm, то отдача фотоэлемента для
одной точки будет равна

т— 1 ‘ 10 5 —1 43 . 1О—11 А

7 ~~ 10- 70000 —	10 А.

Электрический заряд, соответствующий этому току в те-
чение прохождения одной точки изображения через фото-
элемент, будет равен

~	1,43 • 10 *п .	1П_17

= 1 • 10 кулона.

Сравнивая эту величину с величиной заряда одного
электрона

е~ 1,59 • 10~19 кулона

мы видим, что от одной точки изображения могут быть по-
лучены только 63 электрона. Усиление такого микроско-
пически малого количества энергии представляет непреодо-
лимые трудности.

Если приведенные условия сравним с теми, какие имеем
в обыкновенной фотографической камере во время съемки,
то увидим, что в этом последнем случае все точки изобра-
жения действуют на пластинку в течение всего времени
съемки, которое для фотографирования внутри здания
обычно равняется нескольким секундам, а при фотографии
наружных пейзажей—сотым долям секунды, т. е. во много
тысяч раз более продолжительно, чем при условии телеви-
дения.

Наш глаз, который мы считаем идеалом чувствительно-
сти, воспринимает изображение при тех же благоприятных
условиях, как и фотографическая камера.

Если бы мы могли разработать систему телевидения,
которая работала бы на том же принципе, как и наш глаз,
то свет от всех точек изображения падал бы на светочув-
ствительный элемент в течение всего времени или, согласно
вышеприведенному примеру, его действие на фотоэлемент
было бы в 70000 раз продолжительнее, а следовательно, и
отдача фотоэлемента была бы в 70000 раз больше, чем
в обычных системах телевидения. Так как для передачи по
одному проводу или без проводов нам все же необходимо
разложение изображения на точки, то мы должны ввести
какой-то новый принцип сохранения энергии от изображе-
ния между двумя последовательными повторениями каждой
точки.

ИКОНОСКОП.

Работа по изучению передающей трубки была начата
много лет тому назад, в течение которых были исследованы
многочисленные варианты трубок. Один из вариантов по-
казан на рис. 1, взятый из американских патентов. Рисунок
изображает передающую трубку, имеющую светочувстви-
тельную мозаику, по которой непрерывно скользит катод-
ный пучок. Каждый элемент мозаики представляет собой
миниатюрней фотоэлемент. Изображение проектируется на
эту мозаику, возбуждая непрерывное излучение фотоэле-
ктронов, интенсивность которых пропорциональна распре-
делению светотени изображения. Таким образом каждый
элемент мозаики постоянно заряжается светом, причем этот
заряд нейтрализуется катодным пучком при каждом повторе-
нии картинки. Получаемые таким образом электрические
импульсы усиливаются ламповым усилителем и употреб-
ляются для модуляции интенсивности катодного пучка
в приемной трубке, в которой картинка воспроизводится на
флорисцирующем экране. Передающие трубки такого типа
были построены впервые более десяти лет тому назад и
показали правильность основной идеи.

Рис. 1.

Одна из первых демонстраций применения катодной
трубки для приема изображений была сделана в 1929 г.
в Питтсбурге. Передатчиком служил вибрационный гальвано-
метр, который разлагал картинку на составные точки.
Результаты этой работы были доложены на съезде Ин-
ститута радио-инженеров в Рочестере в 1929 г.

На следующий год работы с катодными трубками были
переведены в Radio Corporation of America в Камдене, где
и продолжаются до настоящего времени.

В этот период работ применялся передатчик механиче-
ского типа, причем гальванометр был заменен диском Нип-
кова. Некоторое время такая система применялась для экс-
периментальных целей. Передатчик был установлен на Empire
State Building—самом высоком здании Нью-Йорка, а прием-
ники были разбросаны по Нью Иорку и окрестностям на
разных расстояниях, радиусом до 100 км. Описание этой
установки можно найти в одном из последних номеров жур-
нала Института радио-инженеров.

Одновременно с этой работой продолжалась и разра-
ботка передающей трубки. Результаты применения этой
трубки скоро не только сравнялись с результатами, полу-
чаемыми от механического передатчика, но и значительно их
превзошли. Около двух .лет тому назад трубка совершенно
вытеснила механический передатчик, и в настоящее время
только она и применяется для этой цели. Трубка была наз-
вана иконоскоп. Первая половина слова icon значит по-
гречески—изображение, а вторая половина—scopio—наблю-
дение.

Чтобы представить себе действие иконоскопа, выделим
один фотоэлемент и рассмотрим его действие. Схема этого
элемента показана на рис. 2. Здесь Р представляет фото-
электрический элемент, а С—его емкость по отношению
к пластинке, общей для всех элементов мозаики, и которую
в дальнейшем для простоты мы будем называть сигналь-
ной пластинкой.

Электрическая цепь этого элемента может быть про-
слежена, начиная от катода Рс к С, далее к сопротивлению
/?, затем к источнику электродвижущей силы В и обратно
к аноду фотоэлемента Ра. Луч света L изображения, проек-
тированного на мозаику, заставляет каждый из фотоэлемен-
тов Рс излучать фотоэлектроны и таким образом заряжать
положительным зарядом конденсатор С. Величина этого
заряда является функцией интенсивности освещения.

Если на заряженный таким образом элемент РсС бу-
дет направлен катодный пучок ВЕ, состоящий, как известно,
из отрицательных электронов, то элемент, разрядится и
примет свое первоначальное состояние. Ток разряда, полу-
ченный таким образом от элементов, будет пропорциона-
лен заряду последнего или, что одно и то же, пропорцио-
нален интенсивности света, падающего на этот элемент.
В электрической цепи Р, С, R, батарея В, Р (рис. 2) воз-
никает потенциальный импульс.

Зависимость между повышением заряда элемента Рс С
и временем представляется прямой линией, наклоненной
под некоторым углом к оси абсцисс, как показано на рис. 3.
Угол наклона этой линии, или зависит исключительно

Рис. 2. Схема элемента иконоскопа.

L—луч света; ВЕ — разлагающий элек-
тронный пучок; Ат усилитель.

Рис. 3. Зависимость между повы-
шением заряда элемента и временем.
2—яркий; 2 — средний; 3—тень;
темный.

от интенсивности освещения соответствующей точки изоб-
ражения. Линейная пропорциональность сохраняется, ко-
нечно, только до тех пор, пока емкость С не заряжена до
насыщения. Это состояние, однако, на практике никогда не
соблюдается, благодаря соответствующему подбору емкости.

Разложение картинки производится катодным пучком, дви-
гающимся непрерывно и равномерно по поверхности мозаики
таким образом, что каждый элемент мозаики покрывается пуч-
, „ 1
ком через определенный интервал времени г, равный ,
где А/—число повторений картинки в секунду.

При установившемся режиме работы трубки число пов-
торений картинки поддерживается постоянным, точно так
же, как и интенсивность катодного пучка. Благодаря этому
величины разрядных токов каждого элемента пропорцио-
нальны- только соответствующим освещенностям точек
изображений, а следовательно, и разность потенциалов
Уг точек 1 и 2 сопротивления R (рис. 2) для каждого
элемента мозаики является показателем освещенности изо-
бражения. Эта разность потенциалов прикладывается затем
к усилителю Ат.

Это объяснение работы одного элемента мозаики не-
сколько усложняется, благодаря тому, что разряжающий
катодный пучок не только нейтрализует положительный
заряд элемента Рс С, но также заряжает его отрицательно.

Состояние равновесия элемента обусловливается интен-
сивностью катодного пучка и излучением вторичных элек-
тронов с поверхности фотоэлемента, происходящим благо-
даря бомбардировке этой поверхности катодным пучком.
Это состояние равновесия для неосвещенного элемента, при
нормальной работе иконоскопа, устанавливается обычно
между—5 и—10 V. Луч света изображения, падающий на
элемент, заставляет последний уменьшать постоянный
отрицательный заряд, а разлагающий катодный пучок при-
водит его обратно к состоянию равновесия.

Чтобы полностью представить себе картину действия
мозаики, мы должны вспомнить, что от действия света,
кроме разрядных токов, проходит в цепи также ток заряда
всех элементов мозаики. Этот ток идет в обратном напра-
влении по отношению к токам разряда и постоянен при
неподвижной картине. Если же картина движется полностью
или частично, то величина зарядного тока меняется, но
эти изменения медленны и соответствуют частотам ниже
20 циклов в секунду, а потому и не могут пройти через
усилитель, который такие низкие частоты не усиливает.

Чтобы сравнить токи, получаемые от иконоскопа, с то-
ками, получаемыми от обыкновенного передатчика с вра-
щающимся диском, напишем уравнения, выражающие эти
токи для обеих систем. Типичная схема для дисковой си-
стемы показана на рис. 4.

Отдача фотоэлемента Р, измеряемая у сопротивления
R дискового передатчика, может быть выражена

V=R--S,	zn

d л ’	(1)

где Ф— полный световой поток, соответствующий изобра-
жению,

5—чувствительность фотоэлемента,

п—число точек картины,

R—сопротивление.

Принимая во внимание, что цепь фотоэлемента должна
удовлетворять условию прохождения сигнала от одного
элемента, мы должны иметь постоянную цепи CR, равной
или меньше времени прохождения одного элемента, или

CR =

1

Nn*

где N—число повторений картинки в секунду,
С—емкость цепи;

откуда

~ ЛлС *

Подставляя это выражение в уравнение (1) отдачи фото-
элемента, имеем

у __ Ф «__1 __ Ф5

Vd ~~гГ NnC Nn*C ’	(2)

Рис. 4. Схема дискового передатчика.

£—-луч света; Ат—усилитель; р—фотоэлемент; Ар—апертура.

Заметим, между прочим, что отдача уменьшается про»
порционально квадрату числа элементов картинки.

Чтобы найти отдачу иконоскопа при идентичных усло-
виях, определим сначала величину заряда одного элемента

$St

п ’

(3)
где t—время, в продолжение которого луч света падает на
элемент между двумя последовательными разрядами, и рав-
А 1

ное приблизительно

Отдача иконоскопа равна

к —

где Ct—полная емкость цепи, или

^1 =

Ф5

• ACf

(4)

Отношение между отдачами иконоскопа (4) и дискового
передатчика (2), следовательно, равно

Ф5

71

_ п NCx
Ф5

— П-

(5)

n?NC

или при равных емкостях

tj = п.

Если мы возьмем предыдущий пример картинки с 70000
точками, то по теоретическому подсчету выигрыш, по сра-
внению с обычным дисковым телевидением, будет 70000
раз. Мы должны, однако, заметить, что по многим причи-
нам полного выигрыша получить почти невозможно;
теперь мы имеем около 10% теоретического выигрыша
или около 7000 раз. Надо замети ib при этом, что этот
семитысячный выигрыш в отдаче совершенно меняет поло-
жение телевидения. Усиление отдачи дискового передатчика
уже доведено до предела, обусловленного допустимым
отношением сигналов к паразитному шуму. Поэтому доба-
вочное усиление в самом иконоскопе фактически улучшает
положение и дает возможность получить телевидение
с громадным числом точек при естественных условиях
освещения.

Мы не рассматриваем здесь передатчик с бегающим
световым пятном, так как этот способ не может быть при-
менен к передаче изображения и удаленных предметов или
передаче при естественном освещении.

Схема полной электрической цепи иконоскопа показана
на рис. 5. Сравнивая ее со схемой одного элемента, мы
видим, что здесь фотоэлемент разделен на две части, Ка-
тодами здесь являются элементы фоточувствительной мо-
заики, расположенные на поверхности сигнальной пластинки
и изолированные от нее. Посеребренная внутренняя поверх-
ность служит общим анодом для всех элементов.

Рис. 5. Полная схема иконоскопа.

В£-— электронный луч; М — мозаика: Ps — сигнальная пластинка;
Ge — электронный прожектор; —отклоняющие катушки.

Емкость С каждого отдельного элемента по отношению

к сигнальной пластинке определяется толщиной и электри-

п^О^оО-Рл00 ° О0л

о о°л° о С
ОО о %) О
°°2о°о
°2о°0
°°oO°

-О°°°

"„“Ж

оо^по^	ооОР

° о5оо°оо0о%ио“о0о°о2о

° °о0ОоОо°оО %о°о0о0о о

Рис. 6. Фотоэлемент мо-
заики.

Sj. — разлагающий пучок
(пятно).



ческой постоянной изолятора между
элементами и сигнальной пластинкой.
Разряд каждого заряженного поло-
жительного элемента производится
электронным пучком, идущим от элек-
тронного прожектора, помещенного
против мозаики под углом в 30° по
отношению к нормали, проходящей
сквозь центр мозаики. Как мозаика,
так и электронный прожектор поме-
щаются в одном и том же эвакуиро-
ванном стеклянном сосуде. Наклонное
положение прожектора вызывается
лишь конструкцией трубки и тем, что-
бы получилась проекция картинки на
поверхности мозаики.

u Четкость передачи картинки при
помощи иконоскопа определяется раз-

мером и числом фотоэлементов в мозаике, а также раз-
мером скользящего электронного пучка. На практике число
отдельных фотоэлементов мозаики значительно превосхо-
дит число элементов картинки, так что передача опреде-
ляется исключительно размером разлагающего пучка. Это
показано на рис. 6. Исходя из первоначальных положений,
формулированных при анализе принципиальной схемы для
отдельных элементов (рис. 2), мы получаем условия,
необходимые для мозаики иконоскопа. Согласно этим усло-
виям все элементы должны быть одинаковых размеров и
фоточувствительности и иметь одинаковую емкость по
отношению к сигнальной пластинке. Так как разлагающий
пучок гораздо больше, чем элемент, это задание изменяется
и упрощается таким образом, что среднее распределение,
средняя чувствительность поверхности и средняя емкость
элементов на поверхности мозаики, соответствующей раз-
меру разлагающего пучка, должны быть одинаковы.

Эти требования, на первый взгляд столь трудно осуще-
ствимые, могут быть разрешены при помощи естественного
явления. Известно, что такой обычный материал, как слюда,
может быть получен в виде тонкого листа совершенно рав-
ной толщины и может служить изоляцией для мозаики.
Для получения сигнальной пластинки одну сторону этого
слюдяного листа покрывают слоем металла. Сама мозаика
может быть получена многочисленными способами, из кото-
рых самый простой—наложение фотоэлектрического металла
на слюду испарением в пустоте. Полученная от выпарива-
ния тонкая фильма представляет собою массу мелких частиц,
равномерно распределенных и отделенных друг от друга.
Мозаику можно получить также из гладкой металлической
фильмы при помощи делительной машины.

Хотя первоначальный способ получения фоточувствитель-
ной мозаики заключался в непосредственном покрытии
изолирующей пластинки тонким слоем щелочного металла,
тем не менее результатом дальнейшего развития в технике
фотоэлементов явились новые методы получения мозаики.

Мозаиках которая теперь употребляется, состоит из боль-
шого количества крошечных серебрянных шариков, и каж-
дый из них особым способом сделан фоточувствительным
при помощи цезия.

Так как разряды очень малы, то изолирующая способ-
ность должна быть высокой, а электрические потери должны
быть, по возможности, минимальны. Хорошего качества
слюда вполне удовлетворяет этим требованиям. Можно, од-
нако, употреблять и другие изоляторы, как, напрймер, эма-
лированные поверхности, которые оказались вполне
удовлетворительными. Изолирующая поверхность, однако,
должна быть сделана возможно более тонкой. Чувствитель-
ность мозаики приблизительно равна чувствительности
соответствующего элемента, изготовленного из цезийного
окисла. То же можно сказать и о цветочувствительности.
Кривая чувствительности в разных частях спектра показана
на рис. 7. Патение чувствительности в голубой части
спектра происходит от поглощения стекла. Фактическая
цветочувствительность мозаики изображена прерывистой
кривой линией.

Электронный прожектор, бросающий электронный пучок
на мозаику, играет важную роль в действии иконоскопа.

Рис. 7.

Так как детали передаваемой картины зависят от величины
сечения разлагающего пучка, конструкция прожектора
должна соответственно удовлетворять условию, чтобы
электронный пучок, бросаемый на мозаику, был как раз
необходимого сечения. Для данного примера картинки
в 70000 точек и размеров мозаики в 10X12,5 см расстоя-
ние между двумя соседними линиями будет около 0,4 мм3
а диаметр электронного пучка будет приблизительно в два
раза меньше. Это условие требует чрезвычайной точности
в конструкции электронного прожектора.

Прожектор, применяемый для этой цели, сходен с про-
жектором, употребляемым с приемной катодной трубкой
или киноскопом. Составные части прожектора показаны на
рис. 8. Он состоит из термического катода С, имеющего
излучающую поверхность на конце катодного цилиндрика.
Катод смонтирован перед диафрагмой О в центре контроль-
ного цилиндра Q. Анод Ai состоит из длинного цилиндра
с тремя диафрагмами, расположенными на общей оси, сов-
падающей с осями катода и контрольного цилиндра. Весь
прожектор помещается внутри длинной стеклянной трубки,
впаянной в стеклянный сфероидальный сосуд, вмещающий
в себе мозаику. Внутренняя поверхность трубки, а также
часть сферы покрыты металлической фильмой, которая слу-
жит одновременно вторым анодом для прожектора и соби-
рателем электронов, излучаемых мозаикой под действием
света. Для нормального действия прожектора требуется
около 1000 V положительного потенциала на втором аноде
и несколько сот вольт на первом.

Рис. 8.

Фокусирование электронного пучка выполнено помощью
электростатического поля, образуемого приложенными потен-
циалами между составляющими частями прожектора, а также
между концом прожектора и металлизированной поверхно-
стью стеклянной трубки.

Теория электростатической фокусировки электронного
пучка мною описана в журнале института Франклина. 1
В общих чертах принцип действия сводится к тому, что
линии сил электростатического поля между электродами

1 В. К. Зворыкин, Журнал института Франклина, май 1933, стр.
535—555.
соответствующей формы заставляют электроны пучка дви-
гаться радиально по оси пучка, преодолевая естественную
тенденцию электронов отталкивать друг друга. Это свой-
ство фокусирующего электростатического поля можно
сравнить с фокусировкой световых лучей помощью оптиче-
ских линз. Электростатические линзы, однако, не похожи
на оптические, так как они преломляют электронный пучок
не только на поверхности, как делают оптические линзы со
светом, но и по всему пути прохождения пучка через поле.
Коэфициент преломления такой линии не постоянный, а раз-
личный для разных частей линзы, благодаря различной силе
электростатического поля. Другая особенность этих линз та,
что невозможно иметь только одну собирающую или рас-
сеивающую линзу, а всегда они существуют в виде комби-
нации обоих типов. Однако несмотря на это, всегда воз-
можно сконструировать такую пару, действие которой
равнозначно действию положительной или отрицательной
оптической линзы.

Рис. 9.

Распределение электростатических полей в электронном
прожекторе показано на рис. 9. В этом частном случае пол-
ное действие полей на электронный пучок может быть срав-
нено с действием четырех оптических линз: двух собираю-
щих и двух рассеивающих, как показано на том же рисунке.
Первые две линзы фокусируют электронный поток, излучае-
мый катодом на диафрагму первого анода, а также обусловли-
вают необходимую модуляцию силы пучка помощью контроль-
ного цилиндра G (рис. 8). Окончательная фокусировка пучка
на поверхность мозаики достигается при помощи вторцй
пары линз, получаемых благодаря действию электростатиче-
ского поля, между концами прожектора и металлизирован-
ными стенками стеклянной трубки. Таким образом сечение
пучка на поверхности мозаики обусловливается, как и в опти-
ческой системе, величиной испускающей поверхности катода
и расстояниями между катодами, линзами и мозаикой.

Скорость электронов в пучке выражается уравнением

77 = 5,95 х107]/17,

где v — скорость электронов,

V—потенциал второго анода.

Иконоскоп показан на рис. 10 а. Длина всей трубки около
45 см, диаметр сферы — около 20 си. Отклонение пучка,

6)

0)

Рис 10.

необходимое для разложения изображения, достигается при
помощи электромагнитных полей. Катушки, создающие эти
поля, собраны на сердечнике (рис. 10 b), который надви-
гается на цилиндрическую часть иконоскопа.

Электронный пучок движется по поверхности мозаики
с равномерной скоростью. Это движение много раз быстрее
в вертикальном направлении, чем в горизонтальном. В ре-
зультате пучок чертит ряд параллельных горизонтальных
линий, покрывающих всю поверхность мозаики.

Это движение пучка получается от электромагнитных
полей, создаваемых катушками, по которым пульсируют токи,

Рис И.

изменяющиеся по соответствующему закону. Эти токи выра-
батываются особыми ламповыми генераторами, которые опи-
саны более детально в конце этой статьи.

Из кривой цветной чувствительности, показанной на
рис. 7, ясно, что иконоскоп может быть применяем не только
для передачи изображений, освещенных лучами видимого
спектра, но что им можно пользоваться и для передачи кар-
тин, невидимых нашим глазом, т. е. освещенных ультра-
фиолетовыми или инфра-красными лучами.

Чувствительность иконоскопа в настоящее время прибли-
зительно равна чувствительности фотографической фильмы
кинематографической камеры, снимающей с помощью линзы
той же светосилы, что и иконоскоп. Способность разложения
прибора гораздо выше, чем необходимо для передачи кар-
тинки с 70000 точек, и некоторые ранее построенные модели
пригодны для 400 000 точек, причем возможность дальней-
шего улучшения еще далеко не исчерпана.

Рис. 12 Схемы передатчика и приемника

На схеме передатчика /—вертикальное отклонение и синхронизирующий
генератор; //—второй усилитель и управление; III—горизонтальное откло-
нение и синхронизирующий генератор; IV—модулятор; У—осциллятор и
усилитель мощности; /С—иконоскоп; 1Ат—1-й усилитель; С—камера ико-
носкопа.

На схеме приемника	/—вертикальное отклонение и синхронизация;

//—управление громкостью и обратным ходом; ///—горизонтальное отклоне-
ние и синхронизация; IV—радиоприемник и усилитель; К—кинескоп.

Так как иконоскоп фактически заключает в себе эле-
менты, необходимые для построения изображения, то воз-
можно сконструировать очень компактную камеру, заключаю-
щую в себе иконоскоп с ламповым усилителем, который
можно соединить длинным кабелем с радиопередатчиком и
прочими вспомогательными приборами. Таким образом по-
лучается переносный прибор, который легко может быть
перенесен в любое место, представляющее интерес для пере-
дачи картин. Переносная установка показана на рис. 11.
Схема передатчика и приемника дана на рис. 12.

Передатчик состоит из следующих частей: камеры ико-
носкопа, усилителя для сигналов картинки и синхронизирую-
щих импульсов, модулятора и собственно радиопередат-
чика. Составными частями приемника являются: антенна,
кинескоп и генераторы для производства вертикального и
горизонтального отклонения.

Главное достоиство всей системы — это полное отсут-
ствие движущихся механических частей. Вся передача и
приемка картинки совершается исключительно электрическим
способом.

КИНЕСКОП.

Применение катодного осциллографа для приемки кар-
тинки в телевидении было предложено проф. Б. Л. Розингом
двадцать пять лет тому назад. Катодная трубка (рис. 13),

Рис. 13.

применяемая в описываемой статье, существенно отличается
от обыкновенного катодного осциллографа. Трубка была
названа кинескопом. Диаметр флуоресцирующего экрана
трубки 23 см, что позволяет воспроизводить картинки раз-
мером 14 X 17 см. На рис. 14 представлен разрез трубки,
из которого видно взаимное расположение экрана и элек-
тронного прожектора. Прожектор похож на уже описанный
электронный прожектор иконоскопа с той лишь разницей,
что для кинескопа прожектор сконструирован для работы
4500 V на втором аноде. Так же, как и в иконоскопе, про-
жектор расположен по оси длинной, расширяющейся в конце,
стеклянной трубки, на дно которой нанесен флуоресцирующий
экран. Внутренние стенки конуса посеребрены и являются
вторичным анодом. Этот вторичный анод А2 служит для
фокусирования электронов, выбрасываемых электронным

Рис. 14.

прожектором. Фокусирование производится электростатиче-
ским полем, образованным разностью потенциалов, прило-
женных к прожектору и вторичному аноду Л2.

Электронный пучок из прожектора^ фокусированный и
ускоренный потенциал вторичного анода, ударяет во флуо-
ресцирующий экран, заставляя его излучать свет. Флуорес-
цирующий экран является, таким образом, преобразователем
электрической энергии в световую.

Так как флуоресцирующее вещество, составляющее экран,
нанесено на стекло в виде чрезвычайно тонкого слоя, пло-
щадь пятна, образуемого от бомбардировки экрана пучком,
приблизительно равна сечению пучка. Свет пятна проходит
через экран почти без поглощения, вследствие чего световой
коэфициент отдачи кинескопа довольно высокий.

Чтобы воспроизвести светотени передоваемой картинки
необходимо, чтобы свет, даваемый пятном кинескопа, а сле-
довательно, и интенсивность электронного пучка, был
интенсивностью

модулирован сигналами картинки, посылаемыми передат-
чиком. Это достигается в электронном прожекторе посред-
ством контрольного электрода G. Для хорошего воспроиз-
ведения картинки модуляция интенсивности пучка должна
быть линейной функцией получаемых сигналов. При этом
весьма важно, чтобы м >дуляция пучка не меняла условия фо-
кусировки, а следовательно, и размеров пятна. Другим важ-
ным фактором является условие, чтобы модуляция пучка не
изменяла скорости электронов,
так как отклонение пучка об-
ратно пропорционально его
скорости, а потому, если мо-
дуляция будет менять скорость
дучка, то это исказит картинку:
яркие линии будут короче, а
темные — длиннее действитель-
ных. Эти условия были при-
няты во внимание при конст-
руировании электронного про-
жектора, так что изменение
скорости электронов в пучке
при модулировании его от
нуля до' максимума настолько
незначительно, что оно совер-
шенно незаметно при воспроиз-
ведении картинки.

Кривая зависимости между
потенциалами, приложенными
к контрольному элементу G и
интенсивностью пучка приве-
дена на рис. 15. Она показы-
вает, что при силе сигналов
в 10 V интенсивность пучка мо-
дулируется от нуля до макси-
мума. Рис. 16 дает зависимость
а и силой света, излучаемой

экранами. Отсюда видно, что эта зависимость линейная, а
потому свет экрана точно воспроизводит картинку, переда-
ваемую передатчиком.

Если мы внимательно исследуем пятно экрана посред-
ством увеличенного фотографического снимка, то увидим,
что распределение света по поверхности пятна неравномерно.
Кривая распределения, измеренная при помощи микрофото-
метра, показана на рис. 17. Сила света, даваемая при дви-
жении пятна, уменьшается пропорционально длине пробе-
гаемого пути. Края пятна, будучи менее яркими, исчезают

быстрее, а потому движу-
щееся пятно кажется мень-
ше стационарного.

Материалом, применяе-
мым для флуоресцирующего
экрана, является исскуствен-
ный цинко-орто-силикат,
очень схожий с натураль-
ным виллемитом. Этот мате-
риал выбран из-за его вы-
сокого светового коэфи-
циента полезного действия,
короткого фосфоресцирую-
щего периода и короткого
сопротивления бомбарди-
ровке электронами. Хоро-
ший коэфициент отдачи объ-
ясняется отчасти - тем, что

виллемит флуоресцирует зе-

леным светом, спектр которого, как показано на рис. 18,
имеет максимум при 5230 А, почти совпадая с наибольшей
чувствительностью глаза (5360 А). Световой коэфициент
отдачи вольфрамовой лампочки накаливания равен от 2,5
до 4%,1 тогда как отдача виллемита равна 1,8 до 2,7%, если
исчислять отдачу виллемита в люменах на 1 W, при допу-
щении, что 690 1ш/Ш является максимальной теоретической
отдачей.-Рис. 19 дает силу света экрана в свечах по отно-
шению к потенциалу второго анода. Соотношение между
световой отдачей экрана, напряжением второго анода и

А—At—кривые спектра виллемита; В—Bj—кривые спектральной чувстви-
тельности человеческого глаза.

интенсивностью пучка для вещества, флуоресцирующего под
влиянием бомбардировки электронами, может быть выражено

J = 4Q(V-ro),* 2

где J—интенсивность света от экрана в свечах,
А — постоянная флуоресцирующего вещества,
Q — интенсивность пучка в амперах на см2,

t Форсайт и Ватсон, Журнал Института Франклина, июнь 1932.
Т. 213, № 6.

2 Wien-Harmis, Handbuch der Experimentalphysik, XXIII, part, 1. p. 158.
V—напряжение второго анода,

Vo — минимальное напряжение, необходимое для возбу-
ждения флуоресцирующего вещества.

__q	у—	t т Напряжение второго анода

___ /ООО 2000~3000 4000 5000 6000 7000 8000 £pt

|Я/ ЙГ '	~М' Q45 й	ЙятЪ „

Скорость электронод	"Я*

Рис. 19.

Рис. 20 показывает кривую затухания флуоресценции вил-
лемита; из рисунка видно, что полное затухание происходит

10 соответствует флуоресценции во время возбуждения.

почти через 0,06 сек. после возбуждения. Для передачи 20
картинок в секунду кривая затухания идеального флуорес-
цирующего вещества должна дапать полное затухание
в V20 сек. Если затухание происходит медленнее, то быстро-
движущийся предмет будет оставлять за собой след, а че-
резчур быстрое затухание будет давать нежелательное ми-
гание.

Когда электронный пучок ударяет в экран, последний
приобретает отрицательный заряд, который, благодаря хоро-
шей толщине экрана, будет оста» аться на поверхности и от-
талкивать пучок, понижая коэфициент отдачи трубки. Для
удаления этого заряда мы сначала применяли прозрачные
проводящие металлические пленки между экраном и поверх-
ностью стекла. Дальнейший опыт, однако, показал, что при
правильном составе флуоресцирующего вещества оно излу-
чает такое количество вторичных электронов, что происхо-
дит компенсация поверхностного заряда, и потому проводя-
щие пленки излишни.

Преимуществами кинескопа в применении к приемнику
для телевидения являются отсутствие инерции в катодном
пучке, позволяющее применить сравнительно простой способ
отклонения и синхронизации, яркость полученной картинки
и отсутствие шума.

РАЗЛОЖЕНИЕ ИЗОБРАЖЕНИЯ.

Передача картинки является по существу задачей о трех
измерениях: два измерения требуются для воспроизведения
площади, а третье — для передачи интенсивности света.

Так как по одному проводнику или одному радио-каналу
можно передавать только информацию в двух измерениях,
другими словами, интенсивность сигналов и их продолжи-
тельность во времени, то, чтобы передать площадь картинки,
мы должны как нибудь сжать передачу в систему сигналов
одного измерения. Это требование приводит к необходимо-
сти разложения картинки или, иными словами, передачи
площади картинки точка за точкой в каком-нибудь логиче-
ском порядке и повторять эту передачу столько раз в се-
кунду, сколько требует наш глаз, чтобы передача картинки
казалась непрерывной.

Один из простейших способов разложения картинки—
это передача ее помощью световой точки, чертящей по
поверхности картинки последовательно ряд параллельных
линий. Это движение разлагающего пятна может быть равно-
мерным и только в одном направлении или в синусоидаль-
ном. Пример последнего разложения был применен для
передачи кинематографической фильмы помощью вибра-
28
ционного гальванометра, который упоминался в начале
этой работы.1 Пучок света, отраженный от зеркала вибри-
рующего гальванометра, был фокусирован на поверхность
фильмы, движущейся с постоянной скоростью. Фотоэлек-
трический элемент, помещенный за 4 ильмой, превращал
меняющуюся проницаемость картинки на фильме* в пуль-
сирующие электрические токи, которые контролировали
интенсивность пучка приемной катодной трубки. Синусо-
идальное движение разлагающего светового пучка пере-
датчика было воспроизведено движением катодного пучка
в кинескопе помощью магнитного поля, меняющегося
по синусоидальному закону,
идентичному с током дви-
жущегося гальванометра
передатчика. Впоследствии
этот способ разложения был
заменен движением разла-
гающего пятна в одном на-
правлении. Примером такого
движения является разло-
жение помощью диска Нип-
кова, которое так часто при-
меняется до настоящего вре-
мени в телевидении.

В описываемой системе
разложение производится
также при помощи движе-
ния разлагающей точки в од-
ном направлении, хотя здесь
двигаются только катодные
пучки как в передатчике,
так и в приемнике. Это дви-
жение в обоих случаях произ-
водится при помощи маг-
нитных полей, меняющихся
по одному и тому же закону.
В иконоскопе передатчика,
как и в кинескопе прием-
ника, катодные пучки чертят

серию равно обстоящих горизонтальных линий, совершенно-
так же, как разлагающие световой пучок, производимый

Рис. 21. Диаграмма интенсивности
отклоняющих полей:

а) горизонтального; Ь) вертикального
х—период горизонтального разложе-
ния; у,—период горизонтального воз-
вращения; V—период вертикального
разложения; W— период вертикального»
возвращения.

1 В. К. Зворыкин. Телевидение при помощи приемной катодной
трубки, Радио-инженер, т. IX, № 12, декабрь 1923, стр. 38—41.
диском Нипкова. Эти линии начинаются сверху картинки,
постепенно покрывают всю ее площадь и, дойдя до низу,
прыгают опять наверх и начинают новую серию разложения.
Чтобы воспроизвести это движение катодным пучком,
последний подвергается влиянию двух меняющихся магнит-
ных полёй, расположенных под прямым углом около конца
электронного прожектора. Магнитное поле, отклоняющее
пучок в вертикальном направлении, меняется /Vраз в секунду,
в то время как горизонтальное поле имеет частоту во
столько раз большую, сколько горизонтальных линий жела-
тельно применить для передачи картинки.

Когда электронный пучок проходит через магнитное
поле, то он отклоняется под прямым углом к магнитным
силовым линиям по известному закону:

« __ еуВР

где — смещение с первоначальной прямой линии,
I—длина пробега по магнитному полю,
v — скорость электрона,
е — заряд электрона,
т — масса электрона,

В — напряжение магнитного поля.

Величины е, т и В выражены в электро-магнитных еди-
ницах.

S2 —дальнейшее смещение в период времени, необхо-
димый для ‘пробега магнитного поля до экрана, равно

evBIL
т у2

где L — расстояние от отклоняющего магнитного поля до
флуоресцирующего экрана.

Окончательное смещение выражается:

S=Sl+S2 = ^((2+i) см.

Для того чтобы катодный пучок двигался раномерно
в одном направлении, перемена интенсивности обоих—
горизонтального и вертикального отклоняющих полей в отно-
шении времени должна иметь форму зубцов пилы, как пока-
зано на рис. 21. Каждый цикл состоит из двух частей:
первая часть, линейная в отношении времени, продолжается
почти весь цикл, а вторая, или период возвращения, состав-
ляет только короткую часть цикла. Картина передается
только во время первой части цикла, вторая же часть
служит для передачи синхронизирующих импульсов. Имеется,
много способов, помощью которых можно воспроизвести

Рис. 22.

электрические импульсы, имеющие форму зубцов пилы.
Простейший из них описан в одной из статей автора.1
Этот способ состоит в зарядке конденсатора через сопро-
тивление. В этом случае сопротивлением служила двухэлек-

) картина^ сек)

Синхронизирующие
импульсы

Растянутые _
участок

Рис. 23.

горизонтальные

тродная трубка, работающая за пределом насыщения. Заря-
женный конденсатор разряжался помощью термионной или
газовой разрядной трубки. Недостатком этой системы явля-
лось то, что фактически невозможно получить термионную

1 К К. Zworykin, Television with Cathode Ray-Tube for Receiver, Radio
Engineering, Vol IX, 12, Dec. 1929, pp. 38—41.
трубку, работающую при полном насыщении, а потому
невозможно заряжать конденсатор линейно по отношению ко
времени, а следовательно невозможно двигать катодный
пучок по совершенно прямым линиям.

Для того чтобы выпрямить эти линии и улучшить
качество передаваемой картинки, в настоящей работе при-
менены более сложные электрические цепи. Одна из таких
цепей, составленная из одного вибратора, работающего по
принципу динатрона и двух усилительных ламп, показана
на рис. 22. Конденсатор С в отклоняющей цели заряжается
постоянно через сопротивление R. В конце определенного
интервала конденсатор мгновенно разряжается. Во время
этих интервалов заряд конденсатора не достигает насыще-
ния из-за недостатка времени. Разряд призводится помощью
термионной трубки, которая контролируется импульсами,
даваемыми динатронным осциллятором. Частота колебаний
динатрона отрегулирована таким образом, что она оказы-
вается приблизительно равной частоте такого же осциллятора
передатчика.

Сигналы от динатрона передатчика передаются вместе
с сигналами картинки и контролируют колебание динатрона
приемника. Заряд и разряд конденсатора С дает потен-
циальные импульсы, имеющие форму зубцов пилы, которые,
будучи приложены к решетке усиливающей трубки, произ-
водят импульсы тока такой же формы. Эти последние, про-
ходя через отклоняющие катушки, производят магнитные
потоки соответствующей формы, отклоняющие катодные
пучки по вышеуказанному закону.

Выбор электромагнитного отклонения, предпочтительно
перед электростатическим методом отклонения, является
результатом чисто экономического соображения. Катодная
трубка для электромагнитного отклонения гораздо дешевле,
чем такая же, снабженная электростатическими отклоняю-
щими пластинками. С другой стороны, генераторы для
электромагнитного отклонения более сложны и требуют
большей мощности, а потому их стоимость выше таких же
для электростатического отклонения. Перевес одного или
другого фактора зависит, главным образом, от числа линий
передаваемой картинки и от потенциалов, при которых
работают катодные трубки.

Электрические цепи для обоих—горизонтального и вер-
тикального —отклонений почти аналогичны, но работают они
при совершенно разных частотах.
синхронизация.

После того как обе отклоняющие цепи соответственно
настроены и синхронизированы по отношению к передатчику,
на флуоресцирующем экране появляется сетка, состоящая
из многочисленных параллельных линий. Четкость этой
сетки и совершенство ее синхронизации с иконоскопом
в значительной мере обусловливают качество воспроизво-
димой картинки. Сетка эта превращается в картинку при
наложении импульсов картинки от передатчика на контроль-
ный элемент кинескопа, которые мгновенно изменяют
яркость пятна.

Для посылки синхронизирующих синадов в приемник,
импульсы, производимые отклоняющими генераторами ико-

ПаЖняя часть картины	Верхняя часто следующей картины

'Полный сигнал

Рис. 24.

носкопа, направляются в усилитель, соединяются с сигналами
картинки и передаются, таким образом, через радио-пере-
датчик. Они нисколько не мешают сигналам картинки, так
как передача их производится в момент, когда картинка
фактически не передается.

Таким же образом производится и вертикальная синхро-
низация: синхронизирующие импульсы передаются по окон-
чании каждой картинки. Эта синхронизирующая система
имеет значительное преимущество, так как пучок приемника
синхронизируется передатчиком по окончании каждой гори-
зонтальной линии, а потому паразитные разряды мало влияют
на ясность получаемой карл инки.
Полный сигнал, состоящий из вертикальных и горизон-

тальных сигналов, а также из сигналов картинки, показан
на рис. 23. Более подробный рисунок составных частей
этого сложного сигнала дан на рис. 24, где кривая линия
на верхней части рисунка представляет собою сигналы
картинки, которые часто бывают несимметричны по отно-
шению оси, чаще более положительные, чем отрицательные.
Оба синхронизирующие

сигнала расположены
таким образом, что их
верхушки находятся на
отрицательной стороне
оси. Разница в форме
горизонтальных и вер-
тикальных импульсов
обусловливается, ко-
нечно, продолжитель-
ностью обоих сигна-
лов, и конечная раз-
ница в форме волны
используется приемни-
ком для разделения
этих двух синхронизи-
рующих импульсов.Три
вышеупомянутые сиг-
нала имеют различную
амплитуду и частоту.
Весьма важно, чтобы
амплитуда верхушки
сигнала картинки всег-
да была менее горизон-
тальных и вертикаль-
ных импульсов, тогда

как амплитуда послед-
них должна быть приб-
лизительно равна.

Разделение трех сигналов у приемника производится
очень простым способом, основные моменты которого
таковы. Если мы проследим сигналы приемника, получаемые
от антенны через радио-приемник и усилитель, как пока-
зано на рис. 22, то увидим, что они приложимы к трем
обособленным единицам: вертикальное и горизонтальное
отклонения и сигнал картинки кинескопа. Синхронизирую-
щие импульсы не влияют на картинку кинескопа, так как
они передаются в то время, когда катодный луч выключен,
г. е. в период возвращения. Сигналы картинки не влияют
на отклонение цепи потому, что проходят через специаль-
ную фильтрующую цепь.

Разделение между вертикальным и горизонтальным син-
хронизирующими импульсами производится при помощи се-
лективных цепей.

Когда электоонный пучок возвращается к началу следую-

щей линии и, в особенности,
когда он возвращается с ниж-
ней части картинки, чтобы
начать новую, на картинке
появляется нежелательная
светлая линия, называемая
линией возвращения. Во из-
бежание этого синхронизирую-
щие импульсы накладываются
на контрольный электрод ки-
нескопа, чтобы уменьшить
интенсивность пучка и таким
образом уничтожить линию
возвращения.

Для получения картинки
сила света на флуоресцирую-
щем экране контролируется
величиной сигналов картинки
на контрольном элементе ки-
нескопа. Если первоначально
сила пучка отрегулирована
на середине кривой характе-
ристики, как показано на
рис. 15, то картинка полу-
чается с наибольшим контра-
стом. Фон картинки, или сред-
нее ее освещение, может быть

контролируемо оператором.

УСТРОЙСТВО ПРИЕМНИКА.

Устройство приемника для телевидения, построенного
тля данных опытов, показано па рис. 25 и 26. Первый
представляет собою вид шасси, заключающего в себе откло-
няющие генераторы и кинескоп. Шасси вдвигается цели-
ком в шкапчик приемника. Рис. 26 показывает вид полного
приемника, содержащего выпрямитель, филыры, шасси
кинескопа и два рацио-приемника— один для картинки
и один для звука с громкоговорителем. Изображение видно
в зеркале во внутренней стороне крышки шкапчика.
Крышка защищает картинку от освещения сверху. Яркость
освещения картинки вполне достаточна, чтобы наблю-
дать ее без полного затемнения комнаты. Так как в прием-
нике этого типа нет движущихся металлических частей,
то он не производит шума во время действия. Пример
изображения показан на рис. 27.

Рис. 27.

Для функционирования приемника требуются следующие
операции: включить ток и выждать некоторое время, пока
катоды трубок не нагрелись до рабочей температуры, на-
строить оба радиоприемника, затем постепенно начать уве-
личивать силу сигналов получаемой картинки помощью
контрольного потенциометра до тех пор, пока картинка
не станет в синхронизм. После этого регулируется фон.

Появление прибора, обладающего такими возможно-
стями, открывает новые блестящие перспективы.
Цена ^btk-коп.

Э ЭД5-5-3